Закон Стефана — Больцмана

Скорость радиационного нагрева можно регулировать в широких пре-делах, изменяя температуру нагревателя. Излучаемая им удельная мощность IS. W (по закону Стефана и Больцмана) выражается зависимостью [c.73]

Е= (Tj Wf — закон Стефана и Больцмана, [c.571]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Здесь 00 = 5,67-Ю- Вт/(м. К") - постоянная Стефана—Больцмана. Для технических расчетов закон Стефана— Больцмана обычно записывают в виде [c.91]

Степень черноты е меняется для различных тел от нуля до единицы в зависимости от материала, состояния поверхности и температуры. Используя понятие степени черноты, можно записать закон Стефана—Больцмана для реального тела [c.91]

Собственное излучение вычислим на основании закона Стефана — Больцмана [c.192]

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Это закон Стефана — Больцмана, устанавливающий связь между полной энергией излучения в замкнутом параллелепипеде с объемом V и температурой стенок полости. [c.314]

Связь между At/v и отношением длины волны к некоторой величине, характеризующей размер полости, заставляет ожидать отклонения АП от закона Стефана — Больцмана, которое должно быть функцией температуры. То же справедливо и для куба со стороной L [c.316]

И 7 =4,2 К А(7 —0,3%, тогда как для L = мм и Г=1000 К имеем ДI7 10 . В большинстве практических случаев оптической пирометрии эти отличия от закона Стефана — Больцмана незначительны, однако в радиометрии дальней инфракрасной области они становятся существенными. [c.317]

Плазма не является абсолютно черным телом. Она проницаема для излучений и поэтому не подчиняется закону Стефана—Больцмана. Плазма обладает небольшой лучеиспускательной способностью. [c.325]

Закон Стефана — Больцмана. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от X до А, + dl, может быть определен из уравнения [c.462]

Этот закон, экспериментально установленный чешским ученым Стефаном в 1879 г. и теоретически обоснованный австрийским физиком Больцманом в 1884 г., носит название закона Стефана — Больцмана. [c.463]

Обычно в технической литературе закон Стефана — Больцмана пишут в следуюш,ем виде [c.463]

Вторая поверхность излучает на первую по закону Стефана — Больцмана энергию Е, которая полностью поглощается черной поверхностью. В свою очередь первая поверхность излучает на вторую энергию Е . Часть эиергии Е А поглощается серой поверхностью, а остальная энергия (1 — А) Е отражается на первую и ею [c.464]

Закон Стефана — Больцмана позволяет определить плотность собственного излучения Ei, которое возникает в поверхностном слое тела и полностью определяется его температурой и физическими свойствами. Если тело участвует в лучистом теплообмене с другими телами, то на рассматриваемое тело падает извне лучистая энергия в количества цад- Часть падающей лучистой энергии в количестве телом поглощается и превращается в его внутреннюю энергию. Остальная часть лучистой энергии в количестве отражается от тела. Сумма собственного и отраженного излучений, испускаемых поверхностью данного тела, называется эффективным (фактическим) излучением [c.467]

Анализ приведенных уравнений показывает, что излучательная способность газов не подчиняется закону Стефана — Больцмана. Излучение водяного пара пропорционально Т , а излучение углекислого газа — [c.474]

Многие авторы для практических расчетов лучеиспускания газов рекомендуют пользоваться законом четвертых степеней, или законом Стефана — Больцмана. [c.475]

Закон Стефана — Больцмана. [c.479]

Тепловое излучение представляет собой электромагнитные колебания. Удельный поток излучения тела пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана) [c.145]

Фактически излучаемое тепло можно получить, используя законы Стефана — Больцмана и Кирхгофа [c.114]

ЗАКОН СТЕФАНА-БОЛЬЦМАНА [c.325]

Закон Вина. Закон Стефана—Больцмана, хотя и определяет вид зависимости интегральной излучательной способности абсолютно черного тела от температуры, не дает никаких сведений о частотной зависимости энергии излучения, т. е. остается неизвестным явный вид универсальной функции Кирхгофа. Важным шагом вперед в указанном направлении является так называемый закон Вина. [c.327]

Вывод закона Стефана—Больцмана из формулы Планка. Исходя из формулы Планка, излучательную способность абсолютно черного тела можно определить следующим образом [c.332]

Следовательно, мы не только получили закон Стефана—Больцмана (14.29), но и нашли выражение для постоянной а, с помощью которого можно вычислить эту постоянную. [c.332]

Радиационная температура. Если измерять интегральную излу-чательную способность абсолютно черного тела, то по известному а можно определить температуру тела, исходя из закона Стефана-Больцмана [c.333]

Закон Стефана—Больцмана. Интегральная энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой, степени его температуры [c.409]

Интеграл (8. 16) не может быть вычислен без дополнительных предположений о виде функции F( ), но бесспорно соответствие выражения (8.16) зависимости выражающей в общей форме закон Стефана—Больцмана. Более того, выбрав ту или иную функцию F( ), можно сравнить значения интеграла в выражении (8. 16) и экспериментальной величины а и оценить степень достоверности развитой теории. Заметим, что именно так поступил Планк при первичной оценке введенной им константы h, определяющей квант энергии (см. 8.3). [c.411]

Совокупные процессьЕ ния, отражения и пропус мах различных тел пазы Он может происходить друг от друга на значи Закон Стефана на — Больцмана может образом плотность пото тела пропорциональна ч температуры, т. е. [c.15]

В результате разложения подынтегрального пыражения (б) в ряд и интегрирования его получают расчетное выражение для излучательности черного тела, называемое законом Стефана (1879) — Больцмана (1884) [c.387]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

В обычных условиях атомы вещества излучают одновременно кванты различной энергии, так как переход электронов с одних орбит на другие не носит организованного характера, что и приводит к полихроматичности излучения. В зависимости от температуры тела изменяется его энергетическая светимость (она по закону Стефана—Больцмана пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры тела R = аР) и по мере увеличения температуры спектральный максимум излучения сдвигается в сторону более коротковолновой части спектра. [c.116]

Так, согласно законам Стефана — Больцмана и Кирхгофа 1количество тепла, передаваемого излучением достаточно нагретого тела, описывается уравнением [c.10]

Больцмана. Закон Стефа-5ыть сформулирован следующим ка излучения абсолютно черного гтвертой степени его абсолютной [c.15]

Закон Планка. Закон Стефана — Больцмана дает величину суммарного излучения абсолютно черного тела. Большое значение в теории теплового излучения имеет спектральное (монохроматическое) распределение энергии излучения абсслютно черного тела. Исходя из [c.15]

При повышении температуры вклад теплообмена из- . пучением между поверхностями пор в эффективную теплопроводность материала покрытия резко возрастает согласно закону Стефана — Больцмана. Отметим, что при разрежении вне зависимости от размеров пор третья и четвертая составляющие весьма малы, а доля кизл существенна. [c.160]

Ультрафиолетовая катастрофа . Как показал опыт, формула Рэлея—Джинса согласуется с экспериментальными данными только в области достаточно малых частот и больших температур. Кроме того, оказалось, что попытка получить закон Стефана—Больцмана из формулы Рэлея—Джинса приводит к абсурду (образно названному П. Эреифестом ультрафиолетовой катастрофой ). В самом деле, [c.331]

Как известно, нечерные тела не подчиняются закону Стефана— Больцмана. Тем не менее на практике при измерении интегральной излучательной способности нечерного тела пользуются законом Стефана—Больцмана [c.334]

В этом равенстве постоянная величина а определена из данных опыта. Она равна 5,7 10"1 ВтДм -К ). Следует отметить, что закон Стефана—Больцмана неприменим к телам, которые не являются черными. Для таких тел значение ст с ростом температуры не будет оставаться постоянным, и трудно аппроксими- [c.409]

Закон смещения (так же как закон Стефана—Больцмана) при меним лишь к черным телам. Однако для некоторых нечерных тел отклонение максимума кривой от л икс измеренного при этой же температуре черного тела, оказывается относительно небольшим. Этим обстоятельством пользуются для измерения температуры некоторых нечерных тел. [c.410]

Как уже ука.чывало( ь, закон Стефана —Больцмана и закон смещения Вина являются обобщением экспериментов по исследованию зависимости светимости черного тела от длины волны и температуры. В то же время они вполне согласуются с охарактеризованной выше термодинамической теорией равновесного теплового излучения. Для уяснения этого получим законы черного тела из термодинамической формулы Вина (8.6). [c.410]

Из-за неопределенности функции F( ) решение этого уравнения невозможно. Однако бесспорно, что если решение существует, то в результате должно получиться некоторое значение i = с/(/. акс ) = onst, определить которое в рамках термодинамики нельзя. Таким образом, получена зависимость (8.14), постулируемая законом смещения Вина. Так же как и при исследовании закона Стефана—Больцмана, открывается возможность проверки правильности выбора F(q) сравнением решения этого уравнения с опытным законом Вина (8.14). [c.411]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Теплотехника (1991) -- [ c.91 ]

Оптика (1977) -- [ c.326 , c.327 ]

Оптика (1976) -- [ c.694 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.409 ]

Термодинамика (1984) -- [ c.466 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.210 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.232 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.372 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.227 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.151 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.7 , c.297 , c.361 , c.387 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.350 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.102 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.95 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.94 , c.224 , c.315 ]

Статистическая механика Курс лекций (1975) -- [ c.19 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.95 , c.287 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...