Стильб

Световые единицы 1 стильб 1,005-Ю нт [c.10]

Яркость В Отношение силы света к плошади проекции светящейся поверхности на плоскость, перпендикулярную направлению луча со (стильб) ЛМ [c.224]

СВЕТОВЫЕ ЕДИНИЦЫ — единицы световых величин силы света, освещённости, яркости, светового потока и т. д. Единица силы света — кандела (кд, ранее — свеча) она воспроизводится по световым эталонам и входит в качестве осн. единицы в Международную систему единиц (СИ). С. е. в этой системе приведены в табл, в ст. Световые величины. Употребляется также др. единицы освещённости и яркости 1 фот = 1СИ люксов 1 люмен на квадратный фут (лм/фут или 1 фут-свеча) = = 10,704 люкса 1 стильб — 10 кд/м 1 ламберт — = 10 /я кд/м 1 фут-ламберт= 3,426 кд/м . [c.464]

Иногда яркость измеряется в стильбах (сб) 1 сб = = 104 j. [c.42]

Яркость сб (стильб) лб (ламберт) вд/м (кандела на квадратный метр) 10 кд/м9 3,193 103 [c.14]

Стильб есть яркость светящейся поверхности площадью 1 см в перпендикулярном к ней направлении при силе света в 1 кд. [c.82]

Стильб (сб, sb) — единица яркости в системе СГС 1 Сб = = 1 кд/см2=10 кд/м1 [c.102]

Дальность действия телефонной связи на инфракрасных лучах, разумеется, зависит не только от прозрачности атмосферы, но и от яркости источника излучения, диаметра оптической системы и чувствительности приемника. Появление в последнее время таких новых источников излучения, как ксеноновых дуговых ламп с яркостью свечения, доходящей до 2 млн. стильбов, позволяет предвидеть дальнейшее развитие инфракрасной телефонии. [c.374]

Яркость В= — Е тс нит, нт Яркость площадки, дающей силу света 1 св с каждого квадратного метра в направлении нормали стильб, сб 1 нт---1С сб [c.23]

До 1965 г. была принята другая единица яркости — стильб (сб). Стильб — яркость равномерно светящейся плоской поверхности, излучающей в перпендикулярном направлении силу света 1 с с 1 см поверхности. [c.58]

Яркость неба выражаем в стильбах, так как площадь фотокатода вычислена в сантиметрах В = 20 ООО нт = 2 сб. Выходная апертура объектива (увеличение в зрачках Vsp = 1) равна [c.129]

Нит есть, очевидно, просто иное название для кд/м . Стильб отвечает яркости площадки, дающей силу света 1 кд с каждого квадратного сантиметра. Физический смысл величин апостильб и ламберт связан с яркостью идеального рассеивателя, на котором создана определенная освещенность. [c.54]

Яркость. Единица яркости СИ - кандела на квадратный метр (кд/м ) ) — яркость источника, каждый квадратный метр излучающей поверхности которого имеет в данном направлении силу света, равную одной канделе. В 10 раз большая единица (кандела с квадратного сантиметра) СГСЛ называлась стильб (сб). [c.296]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

Значения спектра вычисляли в дискретных энергетических интервалах, выбранных с учетом реальной функции разрешения кристалла стильбена калибровку энергетической шкалы спектрометра осуществляли при помощи моноэнергетических источников фотонов (электронов). Методом наименьших квадратов находили коэффициенты полиномиальной аппроксимации зависимости эл(И [V — номер канала анализатора, эл — максимальная энергия комптоновских электронов в стильбене]. [c.329]

ЛАМБЕРТ (Лб, Lb) — внесистемная единица яркости (обычно яркости поверхности, рассеивающей свет), применяется гл. обр. в США. Названа в честь И, F, Ламберта (J, Н. Lambert). 1 Лб—1/я-10 кд/м = = 1/я стильб = 10 апостильб. [c.567]

Однако такой метод требует более сложной аппаратуры, В качестве сцинтилляторов применяются неорганические монокристаллы (йодистого натрия, йодистого калия, йодистого цезия и йодистого лития, активированные таллием), органические монокристаллы (стильбена, тола-на, нафталина и др.), а также порошки органического [c.143]

Сила света Световой поток Световая энергия Светимость Освещенность Количество освещения Яркость свеча люмеи люмен- секунда фот фот фот-секунда стильб св л.и ям сек сб с 1т Im-s ph ph ph-s sb 1 св (прежЕ1яя) = 1,005 св 1 л.и (прежний) = 1,005 лм 1 лм (прежний) Сел = = 1,005 лм -сек 1 фот = 1 АМ (преж- т )1см = 1,005 10 1 фот = 1,005-10 л/f I фот-секунда = = l,005-10< ./j/i - сб = св прежняя)/см- = =1,005 10< св/,и =1,005 10 иш [c.58]

В настоящее время не известны работы, в которых был бы проведен столь же подробный расчет орбиталей более сложных молекул, например замещенных стильбена или фенилбутадиена. Существует, однако, довольно много экспериментальных данных о величине дипольных моментов возбужденных состояний некоторых из указанных молекул (например, [52]). Согласно этим данным, изменение дипольного момента системы при переходе типа может достигать 20—30 Д и примерно пропор- [c.65]

В связи с вышесказанным чаще всего исследуют гиперполяризуемость дипольных молекул, форма которых близка к линейной монозамещенных и ара-дизамещенных бензола, стирола, стильбена и т.д. Гиперполяризуемость таких молекул имеет в основном одну составляющую рххх и легко может быть связана с их параметрами. Это позволяет количественно связать экспериментально измеряемую гиперполяризуемость с особенностями строения молекул [43,45,168-170,189,192,193]. [c.105]

Рассмотрение гиперполяризуемости производных бензола, стильбена и дифенилбутадиена, содержащих одни и те же заместители, по-видимому, подтверждает пропорциональность и i, если заместителями являются rpjinibi N li N( Ii3)j [190]. Однако при исследовании других пар заместителей подобная зависимость не обнаружена [169]. В соответствии с этим не всегда удается рассчитать гиперполяризуемость молекул по вышеприведенной схеме. Возможно, что и наличие такой зависимости для указанных выше пар заместителей является случайным. Дело в том, что в исследованиях для разных молекул использовались разные растворители, а поправки на локальные поля не вводились. Как говорилось вьппе, экспериментально измеряемые величины гиперполяризуемостей очень сильно зависят от растворителей. Поэтому вызывает сомнения и вся концепция, приводящая к такой зависимости P(L). [c.127]

Здесь W = W -i5 комплексная величина энергии возбуженного уровня (введена для учета поглощения), — нерезонансный, а - резонансный члены (jЗ J = j3 y J при W). Формула (120) не описывает гиперполяризуемость производного стильбена в области 28 ООО см". Она, однако, предсказывает изменение знака гиперполяризуемости при переходе через полосу поглощения. Это изменение было обнаружено экспериментально [167]. Указанное изменение знака само по себе подтверждает преимущественный вклад первого возбужденного состояния в гипер-поляризуемость производного стильбена. [c.137]

В таблицах иногда значения стильба, апостильба, и ламберта приводятся не на основе канделы, а на основе старой международной свечи , которая в 1,005 раза больше канделы. В этом случае числа перевода канделы на квадратный метр (нита) в стильб, апостильб, ламберт должны быть разделены на 1,005 (9,95-10 сб, 3,13 асб и 3,13-Ш Лб), а числа перевода стильба, апостильба и ламберта в канделу на квадратный метр умножены на 1,035 (1,005-10 кд/м , 0,32 кд/м , 3,20-10 кд/м ). [c.318]

Рис. 3. Схемы энергетических уровней бензола, бен-зильного радикала, стильбена [2] и ТПА I—1 V в еди-

Расчет показывает, что в ТПА состояния Фил , происходящие из соответствующих состояний стильбена (рис. 3), близки к ним по энергии и свойствам симметрии и имеют малую вероятность локализации электрона на атомах серы и заместителя, ответственных за существенное различие [c.46]

При переходе от стильбена к ТПА I локализация состояний Ф и Ф изменяется мало, а состояний Ф и Ф в принятом приближении не изменяется, поэтому переходы между кольцами (Ф- Ф, Ф ->Ф), запрещенные в стильбене, в ТПА имеют малую вероятность, а переходы внутри колец (Ф->Ф, Ф Ф ) слабо зависят от замещений в -положении колец и природы мостика . Вследствие акцепторных свойств азота пиридина состояния Ф и Ф принадлежат более низким энергиям, чем Ф и Ф при этом связывающий уровень Ф опускается на большую величину, чем разрыхляющий Ф, и энергия перехода Ф->Ф возрастает в сравнении с Ф ->Ф. Полоса наблюдается в той же области ( 235—255 ммк), что и линии, отнесенные к переходам Ф Ф в спектрах соединений с близким к ТПА остовом [ ], которые происходят из Е-нолосы бензола ( 205 ммк) [ J. Она несимметрична, особенно в полярных растворителях (например, ТПА III в этаноле, где ясно видно, что полоса состоит из двух линий), слабо зависит от и-замещений, исключая ТПА IV, и сильно — от о и ж-замещений (ТПА III, V, VI). Поэтому разложение полосы во всех рассматриваемых соединениях на две линии и отнесение коротковолновой к переходам Ф- Ф и длинноволновой к переходам Ф ->Ф представляется оправданным. При таком отнесении плечико на длинноволновом крае в ТПА П1 объясняется красным смещением перехода Ф - 4 при 0-замещении бензольного кольца донорной группы ОСНд, что подтверждается расчетом. Расчет также показывает, что на атоме азота кольца, имеющем неподеленную пару с-электронов, в основном состоянии Ф 1г-электронная плотность больше, чем в возбужденном Ф (табл. 3), чем и объясняется голубое смещение коротковолнового края полосы Ej в полярных растворителях. [c.47]

Физические величины (1990) -- [ c.323 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.296 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.243 , c.318 ]

Техническая энциклопедия Том15 (1931) -- [ c.207 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.66 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.181 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.151 ]

Техническая энциклопедия том 25 (1934) -- [ c.171 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.157 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.127 , c.207 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...