Постоянная Стефана—Больцмана

Здесь 00 = 5,67-Ю- Вт/(м. К") - постоянная Стефана—Больцмана. Для технических расчетов закон Стефана— Больцмана обычно записывают в виде [c.91]

Постоянная Стефана-Больцмана а [c.23]

Существенно отличающаяся конструкция черного тела показана на рис. 7.15. Эта полость предназначалась для определения постоянной Стефана — Больцмана [74]. При этом полное излучение черного тела при температуре 273,16 К измерялось калориметрическим детектором при 2 К (см. разд. 7.7 и рис. 7.15). [c.347]

Рис. 7.38. Общий вид калориметра излучения, использованного для определения термодинамической температуры между 0 С и 100 С, а также постоянной Стефана—Больцмана. 1—резервуар с жидким азотом (77 К) 2 — резервуар с жидким гелием (4,2 К) 3 — нагревательный виток из нержавеющей стали 4 — нагреватель калориметра 5 — резервуар для жидкого Не 4,2 К), 6 — резервуар для сверхтекучего гелия при 2 К 7 — ловушка для излучения (4,2 К) 8 — нижняя

Постоянная Стефана— Больцмана а [c.23]

Результат (2.1.6) был получен еще в 1879 г. он носит название закон Стефана — Больцмана. Постоянную а называют постоянной Стефана — Больцмана-, по современным измерениям она равна 5,67- 10 Вт/(м -К ). [c.39]

Выражение же для спектральной плотности энергии u,(v, Т), как и величину постоянной Стефана — Больцмана а, методами термодинамики найти не удается. [c.250]

Из (14.101) следует также закон Стефана—Больцмана для полной плотности энергии излучения и выражение для постоянной Стефана—Больцмана [c.254]

Плазменный параметр 279, 281 Плотность состояний 196 Показатель политропы 37 Постулат равной априорной вероятности 195, 216 Постоянная Стефана—Больцмана 147, 254 [c.309]

В уравнении (12.64) о = 5,67 - 10" —постоянная Стефана—Больцмана, Вт/(м2-К ) Срд — удельная теплоемкость, Дж/(кг-К) с — энтальпия, Дж/кг Рр — плотность газа на стенке при равновесной температуре, кг/м . [c.708]

На основании общих термодинамических представлений Кирхгоф показал (1895), что е = а независимо от температуры тела, причем зто равенство справедливо для каждой длины волны в отдельности. Это означает, что коэффициент излучения черного тела равен единице (е = 1), т. е. черное тело является наиболее эффективным излучателем тепловой радиации. Соотношение (11.1) при е= I для черного тела было теоретически получено Больцманом (1884) н поэтому называется законом Стефана-Больцмана, а ст - постоянной Стефана-Больцмана. Закон Стефана-Больцмана показывает, что мощность излучения поверхности черного тела зависит только от температуры и не зависит от физических свойств поверхности. [c.69]

Здесь /(й) —полная интенсивность излучения (т. е. количество лучистой энергии, протекающей в единицу времени через единичную площадку, помещенную перпендикулярно к направлениям, лежащим внутри телесного угла dQ около вектора J2), В — полная интенсивность равновесного излучения, а = = 5,670 10 кг/ (с К ) — постоянная Стефана — Больцмана. [c.406]

Я — термическое сопротивление, радиус а — постоянная Стефана— Больцмана [c.6]

Определим вид критерия я , связанного с постоянной Стефана—Больцмана. В силу того, что а может быть представлена в виде одночлена от размерностей основных величин, имеем [c.193]

Поправка Эйкена 125, 133 Постоянная Стефана — Больцмана 154 [c.459]

Величина Оо=5,67-10" [Вт/(м2-К )] называется постоянной Стефана — Больцмана. [c.177]

Здесь а — постоянная Стефана—Больцмана [9]. [c.141]

Рис. 7.15. Конструкция полости черного тела, предназначенная для измерения суммарного излучения при 273,16 К, при определении постоянной Стефана—Больцмана и термодинамической температуры. 1 — подвесы из нержавеющей стали при 77 и при 4,2 К 2 — апертура при 4,2 К 3 — затвор при 4,2 К 4 — плавающие экраны 5—наружный кожух 6 — регулируемый экран 7 — о+качное отверстие 8—ионный манометр 9 — черное тело, 273,16 <Т<504 К /О—платиновый термометр сопротивления 11 — радиационные экраны 12 — нагреватель.

Приведенного материала вполне достаточно, чтобы дать негативную оценку попыткам сведения постоянной Больцмана к всего лишь переводному коэффициенту от эпергетических единиц к тепловым. Да и физически это совершенно неверно. Соотношения (48) и (53) справедливы лишь при условии, что тело находится в тепловом равновесии. Если же состояние коллектива неравновесно (пучок частиц из ускорителя), то в этом случае средняя энергия частиц уже не может измеряться темпер11.турой. Возможные определения температуры отнюдь не исчерпываются этими соотношениями. Например, полость, заполненная излучением, имеет объемную плотность энергии Q, пропорциональную 7 Q = o-T. Здесь а — постоянная Стефана— Больцмана, она определяется через другие фундаментальные константы. Определение температуры по этому закону является значительно более общим. Определения же (48) и (53) справедливы лишь для вещества, для тел, состоящих из молекул и атомов. Другие возможные определения температуры будут даны ниже. [c.78]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.147 , c.254 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.24 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.250 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.609 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...