Звездная плотность

ООО ООО). При этом звездная плотность (т. е. число звезд в кубическом парсеке) быстро растет от периферии к центру скопления. Число звезд в скоплении определить очень трудно. Если фотография делается с небольшой выдержкой, то теряется большая часть слабых звезд с другой стороны, при большой выдержке в центре скопления получается расплывшееся пятно, где изображения отдельных звезд сливаются и их невозможно сосчитать. Однако даже в центре скопления, где звездная плотность может быть в 1000 раз больше, чем в окрестности Солнца, вероятность столкновения двух звезд очень мала. Тем не менее, если бы человека перенесли на планету, находящуюся вблизи центра шарового скопления, то вид звездного неба привел бы его в трепет. Вместо нескольких звезд первой величины и пары тысяч слабых звезд наблюдатель увидел бы тысячи звезд первой величины и десятки тысяч более слабых объектов. В самом деле в центре скопления 47 Тукана свет звезд по оценкам эквивалентен свету нескольких тысяч полных лун. [c.26]

Насколько же часто происходят тесные сближения звезд Обозначая через д = (4/3)лг объем сферы тесного сближения, через й — среднее расстояние между звездами и через V ( = сГ ) — звездную плотность, мы получаем, что вероятность -кратного тесного сближения определяется по формуле Пуассона как [c.479]

Рассмотрим теперь величину скорости таких сближений. Пусть звезда 5 движется со скоростью V через объем, занятый другими звездами (в предположении, что они покоятся) V — звездная плотность. Тогда вектор скорости V и все [c.482]

Можно определить еще две другие функции, связанные с фазовой плотностью, а именно функцию звездной плотности и функцию распределения скоростей. Функция звездной плотности v — это число звезд на единицу объема в рассматриваемой точке (т. е. в точке с координатами х, у, г). Поэтому она определяется выражением [c.487]

Предполагая снова, что все звезды имеют одинаковые массы т, мы с помощью (15.16) приходим к результату, что число звезд на единицу объема пространства оказывается функцией звездной плотности V, определяемой выражением [c.490]

Из уравнения (15.16) также следует, что при д[/д( О мы получаем дv/дt — О (т. е. функция звездной плотности ув любой точке не зависит от времени). После этого уравнения (15.24) и (15.28) сводятся соответственно к следующим [c.491]

Значительная часть галактик сосредоточена в скоплениях (рис. 45.51). Типичные массы скоплений 10 —10 Mq, они содержат сотни и тысячи галактик (табл. 45.40). Богатыми называются скопления, в которых в радиусе 3h Мпк от центра скопления содержится не менее 50 галактик в диапазоне от Шз до /Из+2, где Шз — звездная величина третьей по яркости галактики в скоплении. Плотность галактик в центральных частях богатых скоплений распределена по закону Кинга [c.1226]

Плотность звездной материи в окрестностях Солнца 0,05 J/q пс- = 3,5-10- г/см [1]. [c.984]

Вопрос о том, чем ограничивается кумуляция, возникает каждый раз, когда максимально полный учет физических факторов при постановке задачи все же приводит к расходимости в ее решении. Например, даже неспециалисту интересно, действительно ли при схлопывании воронки в воде от удара камня в фокусе реализуются условия звездной материи , как иногда пишут популярные журналы. Или, реализуется ли коллапс звезды каждый раз, когда это предписано макроскопическими параметрами (масса, плотность, температура звезды), или попытка может быть неудачной из-за несимметрии в начале процесса и потребуется ее повторение [c.340]

Основные сведения, относящиеся к составу, физическим условиям и плотности межзвездного вещества, получены изучением спектроскопических эффектов, возникающих при прохождении света звезд через вещество, и его собственного линейчатого спектра испускания в различных диапазонах. Это изучение частично осуществляется методами обычной спектроскопии в фотографическом диапазоне, а частично в области очень длинных волн с помощью наблюдений на сантиметровых волнах. Наиболее распространенный элемент — водород — имеется в количестве около 1 атом/см в спиральных ветвях нашей звездной системы и в гораздо меньших количествах между ветвями. Другие атомы (ионы), например N3 и Са+, имеют плотность около 3 10 атом/см в тех же областях атомы Ре, Т1+, К и радикалы СН, СН+ и N имеются в сравнимых количествах. Хотя Не не наблюдался непосредственно, но его большая космическая распространенность (гелий — следующий по распространенности элемент после водорода) делает несомненным его присутствие в межзвездном пространстве в сравнимых количествах. Запрещенные яркие линии 0+ обнаруживают присутствие кислорода. Несомненно также присутствие С в виде атомов или ионов. Вероятно и присутствие N (который, по-видимому, менее распространен в межзвездном пространстве, чем О, что имеет место в среднем и в звездных оболочках). [c.418]

Обычно в астрофизике принято отождествлять понятия диффузионного приближения и лучистой теплопроводности. Это связано с тем, что в оптически толстых телах с малыми градиентами, каковыми и являются звезды и звездные фотосферы, всегда одновременно выполняются условия, приводящие к слабой анизотропии поля излучения, т. е. к диффузионной связи потока с градиентом плотности излучения, и к существованию локального равновесия, т. е. возможности замены Пу на Пур. [c.134]

ТИКИ ПО оценкам составляет 10 лет, то, как видно, некоторые скопления по сравнению с ней настолько молоды, что процесс их образования может иметь место и в наши дни. С другой стороны, есть скопления, сравнимые по возрасту с нашей Галактикой. Следовательно, такие скопления должны обладать устойчивостью по отношению к возмущающему гравитационному воздействию со стороны ядра Галактики, близлежащих газовых и пылевых облаков и случайно вторгающихся в их окрестность звезд. Способностью переносить такие возмущающие воздействия могут обладать не все рассеянные скопления в отличие от шаровых скоплений, имеющих высокую плотность и насчитывающих от десятков тысяч до миллионов звезд. Вопросы устойчивости рассеянных звездных скоплений, имеющих различную форму, различное число и концентрацию звезд, так же как и в случае шаровых скоплений, привлекают к себе внимание многих исследователей. [c.28]

Именно с этих позиций мы рассмотрим аналогию звездной системы с газом. Классический подход трактует газ как ансамбль молекул, свойства которых описываются кинетической теорией газов, причем молекулярные движения подчиняются максвелловскому распределению скоростей. При втором подходе мы пренебрегаем тем, что газ состоит из многих дискретных частиц, движущихся друг относительно друга и сталкивающихся между собой, и рассматриваем его (т. е. звездную систему) как непрерывную среду с присущими ей плотностью, давлением и вязкостью, причем свойства этой среды описываются гидродинамической теорией. [c.478]

Теперь введем еще дополнительно несколько важных терминов. Если пренебречь различием масс звезд (на практике это не вносит существенных изменений) и считать звезды материальными частицами, то состояние любой звезды определится ее координатами х, у, г компонентами скорости х, у, г относительно фиксированной системы прямоугольных координат. Фактически мы можем ввести вектор состояния в 6-мерном фазовом пространстве с компонентами х, у, г, и, V, ьу. Этот вектор определяет точку в фазовом пространстве, описывающую состояние звезды в данный момент. Если известно распределение подобных точек в фазовом пространстве, то тогда известно и состояние звездной системы. Функция, описывающая такое распределение, называется функцией фазовой плотности. Когда эта функция определена, тогда из нее можно вывести другие величины, описывающие звездную систему. [c.486]

Все точки, определяемые теми векторами состояния, компоненты которых заключены в интервале между х и х + dx, у и у + dy..., W к W + dw, будут находиться внутри объема dQ и определяют его. Пусть их число составляет dN. Тогда число точек (т. е. звезд) в единице объема в этой малой области равно dN/dQ. Эта фазовая плотпость / будет изменяться от точки к точке в фазовом пространстве поэтому она является функцией л% у, z, и, V и W. Если звездная система эволюционирует, то эта плотность будет также зависеть от времени. Отсюда [c.487]

Если звездная система находится в стационарном состоянии, то ни фазовая плотность /, ни потенциал и не зависят явно от времени. Следовательно, [c.491]

Если звезды никогда не покидают сферическую систему, то последняя стремится со временем прийти в равновесное состояние. В систе.ме может существовать. максвелловское распределение скоростей тогда звездная плотность начинает описываться изотермической политропой. Звездная система с таким поведением действует как сферическая масса газа, в которой звезды играют роль молекул или атомов. Политропиым газовым шарам посвящена огромная литература в ней подробно описываются решения уравнения Эмдена, дающего связь между давлением, плотностью и кинетической температурой частиц. Плюммер, Цейпель и Эдинг-тон были Б числе тех, кто применил теорию политропных газовых шаров к сферическим системам, подобным шаровым скоплениям. На самом деле это применение способно дать лишь приближенные результаты, поскольку непрерывный уход звезд из системы в конце концов приведет систему к полному распаду. [c.516]

Уникальной особенностью горения углерода в звездных ядрах с массой (12.61) является близость условий возникновения как термоядерного взрыва, так и имплозии. Действительно, продуктами горения углерода в конечном счете являются атомные ядра железного максимума, порог нейтронизации которых равняется всего лишь 1,15-10 г/см (напомним, что горение углерода начинается при плотности 2-10 г/см ). Что произойдет быстрее — термоядерный взрыв углерода или имплозия, можно решить только детальным теоретическим изучением последних стадий эволюции углеродных ядер. Соответствующие весьма трудоемкие [c.619]

Разложив далее тензор излучения 11 на две составляющие (первая из них является скаляром и линейно связана с плотностью энергии излучения, а вторая дает распределение интенсивности излучения по различным направлениям), автор проанализировал их величины. В результате оказалось, что для звездных фотосфер с большой оптической плотностью второй составляющей тензора можно пренебречь по сравнению с первой, а состояние среды и излучения в фотосфере можно считать близким к термодинамическому равновесию. Оба эти фактора позволили С. Росселанду представить вектор полного радиационного потока, исходя из (5-1), в виде диффузионной формулы [c.143]

Выражение для отношения сигнала к шуму для отдельного кадра (9.6.28) выявляет некоторые интересные и важные свойства метода звездной спекл-интерферометрии. Важнее всего, что при неограниченном увеличении числа к фотособытий, приходящихся на один спекл, отношение сигнала к шуму приближается к единице. Таким образом, невозможно достичь отношения сигнала к шуму, большего единицы, прн использовании одного кадра для определения спектральной плотности интенсивности изображения. Это характерно для всех вычислений спектральных величин, основывающихся на преобразовании Фурье одной выборочной функции случайного процесса (см., например, о периодограммах в работе [9.12], 6-6). Единственным способом повышения отношения сигнала к шуму является усреднение найденных значений для отдельных кадров по большому числу кадров, что приводит к свойству, описываемому выражением (9.6.29). [c.492]

Адекватное описание явления коллапса возможно лишь в рамках релятивистской теории гравитации, в основе которой лежит общая теория относительности Эйнштейна. Эта теория приводит к принципиально новой ситуации в релятивистском коллапсе с учетом новых явлений, возникающих при комбинации квантовой теории материи с теорией тяготения Зельдович и Новиков, 1975). Ядра сверхновых звезд превращаются в нейтронные звезды или черные дыры - области особого состояния вещества с бесконечно большой плотностью, представляющие собой пространственно-временные сингулярности. Экспериментальное обнаружение нейтронных звезд и черных дыр стало возможным благодаря излучению, возникающему при их взаимодействии с ближайшими компаньонами (например, в случае, когда вблизи нейтронной звезды или черной дыры находится нормальная звезда, теряющая вещество вследствие мощного гравитационного притяжения ее соседа). Наиболее интенсивная потеря вещества идет тогда, когда звезда в ходе эволюции расширится и достигнет границ поверхности Роша - эквипотенциальной поверхности в тесной двойной системе, когда образуется односвязная область (Рис. 1.4.4). В этом случае возникает сложная динамическая структура массообмена, включающая поток вещества от звезды-донора с образованием ударных волн и тангенциальных разрывов, формирование аккреционного диска и изменение параметров звездного ветра в процессе эволюции системы, как это следует из численных газодинамических моделей Бисикало и др., 1997). [c.57]

Подавляющее большинство гидродинамических процессов и процессов тепло- и массопереноса, определяющих термогидродинамическое состояние природных объектов, таких как атмосферы и недра звезд и планет, происходят на различных пространственно-временных масштабах (от распространения малых примесей в региональном объеме атмосферы планеты до образования гигантских газо-пылевых туманностей, звездных ассоциаций и галактических скоплений) и носят, как правило, турбулентный характер. Турбулентность приобретает ряд особенностей в условиях, когда газ является многокомпонентным, что обычно имеет место в реальных природных средах. Наиболее исчерпывающе такие особенности проявляются при относительно малой плотности газовой смеси, что характерно, в частности, для разреженных газовых оболочек небесных тел -верхних атмосфер планет, состояние которых дополнительно определяется многочисленными комплексами элементарных процессов, инициируемых солнечным ультрафиолетовым и рентгеновским излучением. Теоретическое описание и моделирование турбулентности многокомпонентного химически активного континуума в приложении к планетным атмосферам, определяемое понятием аэро-номика, носит, таким образом, достаточно общий характер и позволяет составить представления об основных принципах и подходах, используемых при описании широкого класса турбулентных природых сред. [c.312]

От сверхвысоких температур и чреавычайно высоких плотностей, существующих в недрах звезд, обратимся теперь к условиям в межзвездном пространстве, где мы имеем диаметрально противоположный случай. В пространстве между звездами плотности и температуры предельно низки. Кроме того, здесь обнаруживается и максимальное различие между температурами, определенными различным путем. Температуры, вычисленные для звездных недр, зависят от законов излучения и являются, таким образом, температурами, характеризующимися плотностью излучения и основанными на законе Стефана — Больцмана. Используя эти температуры при рассмотрении возможных термоядерных процессов в недрах звезд, мы молчаливо предполагаем, что они равны кинетическим температурам. Это предположение почти наверняка справедливо для внутренних областей звезд, но, как мы видели, оно неудовлетворительно для звездных оболочек и еще менее удовлетворительно для оболочек планетарных туманностей. Для межзвездного же пространства это предположение совершенно неприемлемо. [c.417]

Например, одна из систем анализа изображений предназначена для изучения структуры живых клеток, шлифов минералов, звездного неба, капель бензинов и масел. В этой системе вьщеляются объекты анализируемых изображений (клетки, звезды, пылинки и т. д.). Для каждого объекта определяются площадь, оптическая плотность (степень черноты), длина линии, огибающей этот объект и т. д. Затем проводится классификация объектов, определяются статистические характеристики изображений. В результате обеспечиваются диагностика заболеваний, вьщелеиие спутников на небосводе, определение качества топлива либо решаются другие важные для народного хозяйства задачи. [c.75]

Если размеры области, занимаемой нагретым газом, достаточно велики по сравнению с пробегами квантов, так что плотность излучения значительна и порядка равновесной, она не зависит от плотности газа и определяется только температурой. Поэтому в достаточно разреженном газе скорость ионизации электронным ударом оказывается малой и основную роль играет фотоионизация. То же относится и к процессам возбуждения, а также и к обратным процессам рекомбинации и дезактивации фоторекомбинация преобладает над рекомбинацией в тройных соударениях, и высвечивание возбужденных атомов преобладает над снятием возбуждения ударами второго рода. Именно такое положение наблюдается, например, в звездных фотосферах. [c.327]

Всякое небесное тело обладает своим спектром. Спектральный анализ — это, так сказать, особый способ сигнализации каждого отдельного небесного тела. Мы с помощью радия получаем совершенно особый вид звездных спектров, более сильных и ярких, чем прежде они точнейшим образом осведомляют нас об элементах каждого тела, о его весе, величине, плотности и космической силе. Вот такой радиоспектр Марса и является для нас одновременно двигательным и управляющим аппаратом. Он действует подобно присасывающему диску, излучающему ток по направлению к планете, к которой мы стремимся. Посредством усиления этого тока мы преодолеем силу земного притяжения... Чтобы оторваться от Земли, нужно только обладать скоростью [c.74]

Наблюдате.1ь иа планете, обращающейся вокруг звезды, которая в свою очередь движется по круговой орбите радиуса г вокруг центра шарового звездного скопления с однородной плотностью р и радиусом Л. Этот наблюдатель обнаруживает, что асимметрия звездных движений для быстродвих щихся звезд определяется скоростью V относительно звезды наблюдателя. Доказать, что скорость движения С звезды наблюдателя по своей орбите определяется выра жением [c.518]

Солнце — газообразное раскаленное небесное тело шарообразной формы, ближайшая к Земле звезда. В Солнце сосредоточено 99,866% массы солнечной системы. Угловой диаметр Солнца на среднем расстоянии от Земли равен ЗГ59,3" линейный — 1 391 ООО км. Масса Солнца составляет 1,985 10 г, средняя плотность — 1,41 г/см Расстояние от Солнца до Земли в течение года изменяется от 147 до 152 млн, км и а среднем равно 149,60 млн, км Для земного наблюдателя видимая звездная величина Солнца составляет —-26 ",72, а фотографическая звездная величина —25 ,93 абсолютная звездная величина Солн-ца +4",83. Вращение Солнца совершается в плоскости, наклоненной на 7°15 к плоскости земной орбиты. На экваторе период обращения Солнца составляет 25,38 средних солнечных суток, а для полярных областей около 35 суток. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...