Возбуждение ударами второго рода

ВОЗБУЖДЕНИЕ УДАРАМИ ВТОРОГО РОДА [c.459]

Возбуждение ударами второго рода [c.459]

Согласно Н. Г. Басову и О. Н. Крохину, кинетика процессов, происходящих в газовых лазерах при наличии смеси газов — основного газа а с соответствующими рабочими переходами и примеси Ь, обеспечивающей возбуждение ударами второго рода основного газа, — описывается кинетическими уравнениями. Скорость изменения числа атомов на верхнем энергетическом уровне определяется уравнением [c.36]

Тушение при соударениях (тушения первого и второго родов ). Внешние тушения характерны тем, что при этих процессах происходит передача энергии одной возбужденной молекулы другой. Если в результате ударов второго рода энергия возбуждения молекулы передается другим, не способным люминесцировать молекулам, то понятно, что такой процесс приведет к соответствующему тушению люминесценции, которое и называется тушением второго рода. Тушение второго рода тем эффективнее, чем ближе друг к другу лежат возбужденные уровни соударяющихся молекул. При равенстве энергий возбуждения соударяющихся молекул ВОЗМОЖНО ИХ [c.372]

При относительно малых энергиях сталкивающихся частиц существенную роль могут играть удары второго рода. При ударах второго рода происходит передача энергии возбуждения от одного атома другому. Недостаток или избыток энергии возбуждения при этом компенсируется соответствующим изменением кинетической энергии поступательного движения атомов. [c.459]

Рис. 251. Зависимость вероятности ударов второго рода от разности энергий возбуждения.

Число возбуждающих переходов ДЛ/(Л) в атомах А, вызванное ударами второго рода между нормальными атомами А и возбужденными атомами В, может быть записано следующим образом [c.460]

Рис. 253. Эффективные сечения возбуждения л5- и л D-уровней натрия при ударах второго рода с возбужденными атомами ртути.

Рис. 254. Изменение интенсивностей линий резкой серии натрия за счет ударов второго рода с возбужденными атомами ртути а) чистые пары натрия б) смесь паров натрия и ртути.

В заключение настоящего параграфа остановимся кратко на ударах второго рода. Под ударами второго рода, как мы указывали, подразумеваются столкновения, когда энергия возбуждения одной частицы полностью или частично переходит в энергию возбуждения другой частицы. Процесс соударения в общем виде может быть представлен схемой [c.472]

Удары второго рода могут происходить также между возбужденными и невозбужденными атомами. При этом энергия от возбужденного атома передается невозбужденному без излучения. Невозбужденный атом возбуждается, а возбужденный переходит в нормальное состояние. Столкновения такого рода могут быть в смеси газов, где невозбужденный атом одного газа соударяется [c.35]

Для исследования контура линии применялся метод погло-ш,ения и метод сканирования в электрическом поле [48]. Можно показать, что даже в тех случаях, когда только незнач.итель-ная часть ато.мов (несколько процентов) возбуждается благодаря ударам второго рода, контур линии значительно искажен по сравнению с чисто доплеровским, возникающим при электронном возбуждении. [c.334]

Выполнение перечисленных выше условий возможно лишь для весьма ограниченного числа активных сред, например на инертных газах Ne, Аг, Кг, Хе. Более перспективной оказалась схема возбуждения газов в результате ударов второго рода. [c.96]

Коэффициент Ь1и учитывает переходы с нижнего уровня на верхний за счет возбуждающих ударов, а Оц — столкновительные переходы с возбужденного уровня на нижний (так называемые тушащие удары, или удары второго рода), пе — электронная концентрация. [c.160]

Первые два обратных процесса представляют собой дезактивацию возбужденных атомов так называемыми ударами второго рода, третий — высвечивание возбужденного атома. [c.326]

Литературные данные по сечениям возбуждения собраны в книгах [45, 46, 78]. Некоторые результаты представлены в табл. 6.5. Средние сечения возбуждения а имеют порядок 10" см . Таков же и порядок сечений ударов второго рода (множитель в скобках в формуле (6.81) порядка 10, но отношение статистических весов ga/g обычно - 1—10 ). [c.332]

А + В А+ + е + В, где энергия возбуждения Е частицы В близка к потенциалу ионизации частицы А, по порядку величины близки к газокинетическим. Поэтому процесс ионизации тяжелыми частицами, особенно молекулами, скорее всего двух- или многоступенчатый сначала происходит возбуждение одной из частиц, а затем ионизация ударом возбужденной частицы (так называемая ионизация ударом второго рода) или, наоборот, отрыв электрона от возбужденной частицы. Некоторые данные об этих процессах можно найти в книгах [45, 46]. [c.341]

При поглощении резонансного кванта атом возбуждается, затем излучает, новый квант поглощается другим атомом и т. д. до тех пор, пока квант не выйдет из газового объема наружу. Происходит так называемая диффузия резонансного излучения. В течение времени диффузии кванта возбужденный атом может испытать удар второго рода и отдать энергию возбуждения в тепло. Таким образом, некоторая часть энергии связи I — Е, первоначально превращающейся в излучение, со временем также перейдет в тепло. Эта часть тем меньше, чем прозрачнее газ, т. е. чем меньше длится диффузия резонансного излучения. [c.450]

УДАРЫ ВТОРОГО РОДА (столкновения второго рода, соударения второго рода), не упругие столкновения возбуждённых атомов, ионов и молекул между собой и с эл-нами, при к-рых происходит увеличение кинетич. энергии сталкивающихся ч-ц за счёт их внутр. энергии (энергия возбуждения полностью или частично переходит в кинетич. энергию разлетающихся после столкновения ч-ц). Подробнее см. Столкновения атомные. [c.780]

Если размеры области, занимаемой нагретым газом, достаточно велики по сравнению с пробегами квантов, так что плотность излучения значительна и порядка равновесной, она не зависит от плотности газа и определяется только температурой. Поэтому в достаточно разреженном газе скорость ионизации электронным ударом оказывается малой и основную роль играет фотоионизация. То же относится и к процессам возбуждения, а также и к обратным процессам рекомбинации и дезактивации фоторекомбинация преобладает над рекомбинацией в тройных соударениях, и высвечивание возбужденных атомов преобладает над снятием возбуждения ударами второго рода. Именно такое положение наблюдается, например, в звездных фотосферах. [c.327]

Резонансный" характер передачи энергии при ударах второго рода сказывается в том, что в некоторых случаях при сенсибилизированной флуоресценции появляются со значительной интенсивностью линии, которые при обычных способах возбуждения весьма слабы. Особенно ясно это выступает в опытах Бейтлера и Жозефи которые возбуждали свечение смеси паров ртути и натрия, освещая их светом от ртутной дуги. Наиболее интенсивно [c.460]

Позже более подробно этот случай был исследован С. Э. Фришем и Э, К. Краулиня [ 20]. Прежде чем приводить результаты данной работы, рассмотрим более подробно условия возбуждения атомов в опытах по сенсибилизированной флуоресценции. Пусть имеется смесь паров ртути и натрия, в которой ртуть возбуждается оптически, а натрий — ударами второго рода с возбужденными атомами ртути. В этих условиях можно считать, что заселение какого-либо уровня натрия происходит за счет двух процессов [c.460]

Х2537 А, то возбужденные атомы ртути будут находиться только в этом состоянии. Как видно, уровень Hg, 6 j. лежит очень близко от уровней Nal 7S, 8S, 9S и 6D, 7D, 8D. Возбуждение этих уровней за счет ударов второго рода с атомами ртути, находящимися в состоянии 6 i, будет велико возбуждение же остальных уровней за счет таких же ударов будет гораздо меньше. Поэтому при определении эффективных сечсний, ведущих к возбу- [c.461]

Для вычисления в этом приближении достаточно знать лишь один коэффициент Приближенная формула была использована в работе С. Э. Фриша и Э. К. Краулиня для вычисления эффективных сечений ударов второго рода, ведущих к возбуждению и В -уровней натрия, лежаш их близко от [c.463]

Х4423/20 А. Интенсивность последнего дублета возрастает в 500 с лип ним раз (рис. 254). Это вызвано ударами второго рода с возбужденными атомами ртути, находящимися в состояниях 3pj и Снова видна [c.465]

Х6161/54А, за счет ударов второго рода с возбужденными атомами цинка, кадмия и магния. [c.465]

Существенные изменения в допплеровском контуре линий происходят в тех случаях, когда светящиеся атомы приобретают, в силу каких-либо причин, добавочные скорости. Это может, например, иметь место при ударах второго рода, когда от одного атома к другому передается определенное количество движения если часть энергии возбужденного атома переходит в кинетическую энергию, линия получает добавочное расширение. Наоборот, если при ударе второго рода часть кинетической энергии соударяющихся атомов переходит в энергию возбуждения, линия сужается. Эффект такого рода пытались наблюдать некоторые авторы, но. по-видимому, надежно его существование установлено лишь в работе С. Гагена и Р. Ритшля на линиях неона, возбуждаемых при ударах второго рода с ме-тастабильными атомами гелия [ ]. Добавочное расширение должны также получать линии атомов при возбуждении за счет столкновений с другими быстрыми нейтральными атомами и ионами. [c.486]

В газовом разряде электроны могут получать энергию, ускоряясь в электрическом поле, и от возбужденных молекул при ударах второго рода. Эта энергия расходуется при упругих и неупругих столкновениях с атомами и молекулами. В зависимости от соотношения между направленным действием электрического поля и хаотизи-рующими движение упругими взаимодействиями могут установиться различные распределения скоростей электронов от строго направленного до совершенно хаотического. Распределение скоростей электронов можно найти, решая кинетическое уравнение. Однако из-за математических трудностей, связанных с необходимостью учета неупругих и кулоновских столкновений, это решение удается получить строго лишь в ряде простых частных случаев. Стационарное распределение скоростей электронов Ve получено лишь для случая постоянного слабого электрического поля Е при малой концентрации электронов. При = 0 распределение электронов является максвелловским с температурой и средней тепло- [c.79]

В лабораторных условиях П. наиболее удобно создавать электрич. разрядом. Поскольку масса электронов т много меньше массы ионов М, то именно они переносят ток и получают энергию от внешнего электрич. ноля. При упругих столкновениях с тяжелыми атомами или ионами электрон в каждом столкновении может передать только малую долю ( т М) своей энергии. Поэтому темн-ра электронов в газовом разряде может значительно превышать темп-ру ионов. Такая П. наз. н е и з о т е р м и ч е с к о й. Электроны сталкиваются с атомами также и неупруго, что ведет либо к ионизации, либо к возбуждению носледних. Если возбужденные атомы не успевают отдать излишек энергии излучением или ударами второго рода, то повторные столкновения с электронами могут перебросить их на более высокие энергетич. уровни, вплоть до ионизации. Такой процесс наз. с т у н е п- [c.16]

Для того чтобы вся поглощенная световая энергия могла проявиться полностт.ю в виде фотолюминесценции, необходимо, чтобы за время т возбужденного состояния молекулы последняя не потеряла своей энергии возбуждения вследствие столкновений с другими молекулами. В результате соударений возбужденной молекулы с другой, невозбужденной, могут произойти т. н. удары второго рода. При таких ударах энергия возбуждения переходит в кинетич. энергию соударяющихся партнеров, т. е. в тепло, или частью тратится на возбуждение ударяющей невозбуждеиной молекулы. В результате фотолюминесценция должна слабнуть, тушиться . Выход фотолюминесценции, т. е. отношение излученной энергии к поглощенной, для резонансного излучения одноатом- [c.137]

При значительных электронных концентрациях возбужденные атомы дезактивируются электронными ударами второго рода. Энергия возбуждения при этом вновь возвращается к электронному газу. Однако при электронных температурах порядка и, в особенности, больше 1 эв ионизация возбужденного атома при электронных ударах становится более вероятной, чем дезактйвация (для ионизации требуется не слишком большая энергия I — Е = 4,3 эв). Ионизация при этом протекает в две ступени сначала атом возбуждается, потом ионизуется. Затрата энергии на ионизацию при таком двухступенчатом процессе все равно остается равной потенциалу ионизации Е + I — Е ) = I. Возможны и многоступенчатые процессы, когда при столкновениях электронов с возбужденным атомом он ионизуется не сразу, а претерпевает один йли несколько актов повышения степени возбуждения (см. гл. VI). [c.392]

При рекомбинации электрона в тройном соударении электрон сначала захватывается ионом на один из высоких уровней атома с энергией связи Е порядка кТ (см. гл. VI). Затем под действием электронных ударов второго рода, а впоследствии и за счет спонтанных радиационных переходов связанный электрон спускается по энергетическим уровням атома на основной уровень. Процесс дезактивации возбужденного атома обычно происходит быстро по сравнению со скоростями захватов электронов ионами и изменения температуры газа. Поэтому приближенно можно считать, что образовавшийся возбужденный атом дезактивируется немедленно вслед за захватом и потенциальная энергия I при рекомбинации немедленно трансформируется в другие виды энергии. Часть ее Е непосредственно передается свободным электронам при электронных ударах второго рода (а затем распределяется и по всему газу в результате обмена энергией между электронами и ионами). Другая часть энергии [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...