Шустер

Шулер 301, 302 Шульц Д. 148 Шульц А. 305 Шустер 305, 307, 315 [c.340]

Учениками Кирхгофа были многие выдающиеся физики и математики Макс Планк, Ф. Клейн, Карл Пирсон, Артур Шустер и др. Крупный немецкий физик Макс Лауэ писал, что своим решением посвятить себя физике он был обязан опубликованным лекциям Кирхгофа. Решающим фактором было сознание того, как много можно высказать о природе при помощи математических методов . Макс Планк отмечает в автобиографии, что под руководством Кирхгофа он значительно расширил свой научный кругозор. [c.390]

При численном равенстве следующих безразмерных комплексов и симплексов критериев Бугера и Шустера, безразмерных комплексов, характеризующих масштабные величины плотностей результирующего излучения и температуры ре=(о)/з7 , симплекса соотношения скоростей, масштабных величин абсолютного спектрального показателя преломления [c.276]

Равенство оптических параметров среды (критерий Шустера, индикатриса рассеяния) и поверхности (поглощательная способность, индикатриса отражения) для модели и образца. [c.299]

Внутренняя поверхность стенок модели 1, а также внешняя поверхность оболочки факела б покрываются серой (нейтральной) краской, чтобы создать такие же поглощательные и отражательные способности в модели по отношению к видимому участку спектра, как и у натурных образцов по отношению к тепловому излучению. Аналогично и коэффициенты поглощения а и рассеяния р заливаемой в модель ослабляющей среды должны быть такими, чтобы при выбранных размерах модели выполнялось условие равенства критериев Бугера и Шустера в модели и образце. [c.314]

В связи с этим более точным можно считать метод зонального моделирования объемного излучения [Л. 186], согласно которому весь излучающий объем условно делится на определенное число зон в виде кубов или параллелепипедов. Далее объем заполняется ослабляющей средой с такими значениями коэффициентов поглощения и рассеяния, чтобы выполнялось равенство критериев Бугера и Шустера в модели и в образце. Затем поочередно па место каждой условной объемной зоны помещается соответствующих размеров куб или параллелепипед, грани которого делаются светящимися, и определяются локальные разрешающие коэффициенты облученности от каждой такой зоны на рассматривае- [c.318]

Характерные для различных величин комплексного показателя преломления т и параметра дифракции р численные значения критерия Шустера S (p,/п) представлены в табл. П-7 — П-25. Они характеризуют роль эффекта рассеяния в процессах обмена энергией излучения. [c.17]

В отличие от среднего геометрического диаметра частиц d, эффективные диаметры d и d зависят не только от фракционного состава частиц, но и от оптических констант вещества и длины волны падающего излучения. В зависимости от фракционного состава частиц и их оптических параметров и и х осредненный критерий Шустера может быть записан в виде [c.64]

Как следует из приведенных в первой главе результатов теоретического расчета коэффициентов рассеяния и поглощения, критерий Шустера S заметно возрастает с увеличением параметра дифракции р, особенно в области длин волн излучения Х, соизмеримых с размером частиц d. Однако уже при Р 20 величина S для каждого заданного т стабилизируется и перестает зависеть от р. В этой области значений р, характерной для золовых и угольных частиц в котельных топках, можно считать, что критерий S целиком определяется величиной комплексного показателя преломления т. [c.86]

В табл. 4-4 приведены значения критерия Шустера S для частиц различных твердых топлив и графита при двух значениях параметра дифракции р, равных 50 и 100. [c.120]

Критерий Шустера S для частиц различных твердых топлив и графита [c.120]

Ряд методов решения уравнения переноса основан на усреднении углового распределения излучения и его приближенном представлении [160]. Простейший из них — метод Шварцшильда — Шустера. Сущность его состоит в том, что вместо искомой величины (интенсивности излучения, зависящей как от координаты в пределах рассеивающей среды, так и от направления) определяются усредненные по полусферам интенсивности [c.142]

Своеобразным обобщением методов Шварцшильда — Шустера и Эддингтона является метод Чандрасе кара [160]. Сущность его заключается в представлении интегрального члена уравнения переноса (функции источников) в виде гауссовой суммы [c.142]

Приближение вперед—назад (метод Шустера—Шварц-шильда). Впервые метод был применен к исследованик процессов радиационного переноса в плотных слоях атмосферы. Идея метода заключается в представлении вектора потока излучения в виде разности двух встречных потоков. Взедем в излучающей среде координатную ось и рассмотрим процесс переноса излучения в положительном и отрицательном направлениях оси x . С этой целью введем следующие обозначения [c.164]

Система уравнений (4.5.10), (4.5.11), представляющая собой обобщение известного дифференциально-разностною приближения Шустера—Швар-цшильда на случай селективного излучения при произвольных индикатрисах рассеяния, была получена В. Н. Андриановым [20]. Пусть теперь выполняются следующие допущения [c.167]

Тогда из уравнений (4.5.10) и (4.5.11) получаем уравнения переноса излучения в форме Шустера—Шва щ-шильда [c.167]

Рис. 4.5.2. Схема распределения излучения в приближении Шустера — Швар-цильда

Наибольшее число этих методов разработано для одномерного случая. Здесь часто удается вывести соответствующие точные выражения, включающие интегральные операторы от температурного поля, и получить интегральное или интегродифференциальное уравнение для температурного поля. К такому же результату иногда приводит применение различных приближенных методов решения уравнения переноса (приближений Шустера — Шварцшильда, Эддингтона и т.д. [81). Как правило, получающиеся интегральные или интегродифференциальные уравнения решаются численными методами, которые мы в данной книге не рассматриваем. Только в некоторых частных случаях, например при использовании приближений оптически тонкого слоя — прозрачного газа, излучающей или ХОЛОДНО сред и др., удается получить аналитические решения. [c.202]

Н.А,Амирханова, д-р техн. наук, проф. Л.Ш.Шустер) [c.2]

В литературе имеются описания нескольких микрофотоупру-гих исследований, проведенных с различными целями. Одно из первых исследований выполнено Шустером и Скала [63], изучав-щими напряжения вокруг высокопрочных сапфировых (а-АЬОз) усов. В этой работе описан метод, при помощи которого по среднему значению разности главных напряжений на толщине образца вычисляется разность главных напряжений в плоскости, проходящей через ось уса. Предполагалось, что между границей раздела и областью, в которой доминируют условия свободного поля, эта разность линейно меняется с расстоянием. Максимальный коэффициент концентрации касательных напряжений, равный 2,5, был получен для уса с прямоугольным концом, что хорошо согласуется с результатами двумерных фото-упругих исследований [6, 66]. Для усов с заостренными концами концентрация напряжений оказалась значительно ниже. Умень-щение напряжений в матрице наблюдалось на расстоянии до 5 диаметров от конца уса. Наибольшая концентрация напряжений наблюдалась в точках разрушения уса, происшедшего после его заделки. Эта концентрация вызывает поперечное растрескивание матрицы. Количественный анализ напряженного состояния в окрестности разрыва волокна не проводился. [c.521]

При равенстве следующих ком.плексов и симплексов безразмерной системы уравнений ритериев Фруда, Эйлера, Рейнольдса, Больцмана, Иванцова, Бугера и Шустера, числа l =hv4kTo, симплекса отношения масштабных скоростей o/ v(0) значения масштабной величины абсолютного показателя преломления среды = = и ее масштабной индикатрисы рассеяния [c.351]

Рейнольдса, Эйлера и Фруда и безразмерная функция распределения скорости среды во входном сечении камеры горения Во, Ей, S — радиационные критерии Больцмана, Бугера и Шустера — поглощательная способность стенок камеры сгорания (поверхность стенок является серой и изотропно отражающей) Рг = =-vi/ai — критерий Прандтля, определяемый по температуре и составу газовой смеси во входном сечении камеры горения Ргд=Г1/Ог1— диффузионный критерий Прандтля для тех же условий T plTi — отношение температуры охлаждающей стенку среды к температуре горючей смеси на входе в камеру горения lIRph — критерий теплообмена потока с охлаждающей стенку средой (Rf — термическое сопротивление стенки поверхности нагрева, Xi — теплопроводность газовоздушной смеси на входе в камеру) Ar = EIRTi — критерий Аррениуса [c.415]

В рассматриваемом случае для стационарного процесса, вынужденного движения среды и малых перепадов давления отпадает влияние критериев Эйлера и Фруда. Поглощательные способности поверхностей камеры горения в опытах не изменялись = onst), и с достаточной степенью точности их можно было считать серыми и изотропно отражающими и излучающими. Критерий Шустера был равен нулю, так как коэффициент рассеяния чистых газов крайне мал и им вполне можно пренебречь по сравнению с коэффициентом поглощения Поскольку температура охлаж- [c.416]

Для определения радиационных характеристик (а, г, t) полупрозрачной, рассеивающей и поглощающей среды удобно воспользоваться известным приближением Шустера и Шварцшильда [Л. 66 и 67], согласно которому поле излучения в плоском слое разделяется на два противоположно направленных полусферических лучистых потока и [c.84]

Приведенные соотношения относятся, как уже отмечалось выше, к полусферическому диффузному потоку, падающему на слой плоской конфигурации. С известным приближением они могут быть использованы для расчетов радиационных характеристик плоского слоя по рассмотренным выше опытным данным о пропускатель-ной способности слоя в нормальном направлении + раос> теоретическим значениям критерия Шустера S . [c.85]

Автор [Л. 3], воспользовавшись известным приближением Шустера — Шварцшильда, согласн о которому поле излучения в плоском слое разделяется на два про-тивоположио направленных полусферических лучистых потока, исследовал роль рассеяния в процессе лучистого обмена энергией и вывел уравнения пропускательной (/), отражательной (г) и поглощательной (а) способностей слоя для различных форм индикатрисы рассеяния инфракрасных лучей частицами. [c.81]

Травинский, предложивший эту формулу, отказался затем от нее, полагая, что она неверна, так как содержит допущение об увеличении вязкости с расширением слоя. Однако опубликованное в том же году исследование Дикмана и Форсайта [Л. 264], а также более поздняя работа Шустера и Хааса [Л. ИЗО] показали, что в известной области режимов действительно происходит увеличение эффективной вязкости псевдоожиженного слоя с ростом скорости фильтрации, [c.190]

Рис. 5-5. Характер зависимости локальной эффективной вязкости исевдоожиженного слоя от скорости фильтрации ио Шустеру и Хаасу [Л. ИЗО].

Таким образом, как и следовало ожидать, влияние добавки мелких частиц к крупным на вязкость псевдо-ожиженного слоя меняется не только по величине, но и по знаку для разных областей псевдоожижения. Как известно [Л. 573 и 717], в области малых расширений слоя (по-видимому, соответствующих области I по обозначению Шустера и Хааса), где преобладает влияние трения соседних частиц, подтверждается модельное представление Травинского о причине уменьшения вязкости слоя 13 с. с, Забродскнй. 193 [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...