Накачка в газовом разряд

Накачка в газовом разряде 44—57 [c.432]

Во-первых, используя зависимость (3.41), заметим, что для оптимизации скорости накачки в лазерном разряде температура Те должна иметь оптимальное значение Тео. Полагая в (3.41) Те = Тей, мы видим, ЧТО В лазере с продольным разрядом для данной газовой смеси будет существовать оптимальное значение pR, которое соответствует максимальной скорости накачки [c.151]

Усиление в лазере зависит от накачки. В лазерах с оптической накачкой, вследствие поглощения света накачки при прохождении его в веществе, поверхностные области в активном элементе получают фотонов больше, чем внутренние. В газовых разрядах (в которых накачка в конечно.м счете осуществляется электронами) электронная плотность и температура изменяются по поперечному сечению трубки, становясь вследствие потерь на стенках обычно выше в центре и ниже на периферии. Так как накачка, вообще говоря, пе однородна по поперечному сечению активного элемента, то усиление тоже не является однородным. [c.329]

Одним из наиболее распространенных ионных лазеров является аргоновый лазер. Условия его возбуждения характерны для ионных лазеров, в которых верхний лазерный уровень заселяется благодаря двум последовательным столкновениям атомов аргона с электронами в электрическом разряде. При первом столкновении образуются ионы из нейтральных атомов, а при втором происходит возбуждение этих ионов, т. е. накачка представляет собой двухступенчатый процесс. Для того чтобы ионный лазер действовал эффективно, плазма газового разряда должна быть высокоионизированной. Такая плазма создается при использовании сильноточного дугового разряда. Газоразрядная трубка имеет малый диаметр (1—10 мм), что позволяет получать большие плотности тока в разряде (порядка сотен ампер на 1 см ). [c.290]

Одним из основных требований, предъявляемых к любому методу накачки лазеров, является однородное, а в случае непрерывной генерации и стабильное во времени возбуждение рабочего тела. Это означает, что используемая в качестве активной среды плазма газового разряда должна быть не только по возможности однородна, но и устойчива относительно всегда присутствующих в реальных условиях флуктуаций различных параметров. В определенных ситуациях эти вначале малые, случайные флуктуации могут начать нарастать необратимым образом, в результате чего плазма переходит в новую, так называемую неустойчивую фазу, характеризующуюся неоднородным распределением в пространстве концентраций частиц, плотности тока, электрических полей, плотности выделяемой энергии и других параметров. [c.84]

Специфика газов, как рабочей среды лазеров, проявляется и в многообразии различных методов возбуждения газовых лазеров и в механизмах создания инверсной заселенности. Основные методы возбуждения газовых лазеров — это электрический (газовый) разряд, газодинамическая, химическая и оптическая накачки и электронно-лучевое возбуждение. [c.40]

Дуговой разряд в среде газов используется в лампах оптической накачки твердотельных лазеров и при разработке ионных газовых лазеров. Дуговой разряд характеризуется большими плотностями ток-а (1000 А/см ), сравнительно низкими значениями напряжения между электродами газоразрядной трубки (100—400 В), высокой степенью ионизации плазмы газового разряда. В рабочем диапазоне вольт-амперной характеристики наблюдается слабая зависимость напряжения от тока разряда, что определяет способ управления дуговым разрядом — регулированием величины разрядного тока. При этом мощность дугового разряда изменяется линейно. Предельная величина тока разряда ограничивается конструктивными и технологическими возможностями создания разрядной трубки, выдерживающей большие на- грузки. [c.27]

Электрическая накачка импульсных газовых лазеров осуществляется напряжением с амплитудой от единиц до десятков киловольт при длительности от долей до единиц микросекунд. Длительность импульса накачки может определяться выбранным режимом импульсного тазового разряда (тлеющим, дуговым). Фронт и спад импульса электрической накачки стремятся сделать воз- можно более короткими при получении генерации в ус--ловиях нестационарной плазмы газового разряда. [c.32]

При полной разрядке как индуктивного, так и емкостного накопителей энергии на активное линейное сопротивление форма импульса разрядного тока на нагрузке носит экспоненциальный характер. Практически линейный характер сопротивления нагрузки имеют лишь полупроводниковые лазерные излучатели в области рабочих точек. У газоразрядных приборов (лампы, накачки, газовые излучатели) характер нагрузки нелинейный, т. е. изменение тока накачки не происходит пропорционально изменению напряжения на нагрузке. Как следствие, статическое и динамическое сопротивления газового разряда не только перестают быть равными друг другу, но и постоянно изменяются в процессе разрядки. Форма импульса разрядного тока отклоняется от экспоненциальной. [c.34]

Более высокие параметры, необходимые для голо-графических съемок, имеют ионные газовые лазеры на аргоне, криптоне и их смесях. Они обеспечивают большую длину когерентности, высокую по сравнению с гелий-неоновыми лазерами мощность и возможность генерирования на одной из многих длин волн выборочно или одновременно на нескольких, что имеет существенное значение для цветной голографии. Ионный лазер имеет призму, эталон, регулируемую диафрагму (рис. 22). Активным элементом служит газоразрядная трубка, в которой накачка осуществляется дуговым разрядом в ионизированном газе с высокой плотностью тока (например, ток разряда достигает 30—50 А при диаметре канала около 3 мм). Поэтому в конструкции разрядной трубки предъявляются высокие требования к катоду и устойчивости стенок трубки к действию разряда. Необходимо принудительное водяное охлаждение (например, мощность, потребляемая лазером, составляет 25 кВт и выше). [c.42]

Работа лазера происходит при наличии инверсной заселенности уровней, для достижения которой в твердотельных оптических квантовых генераторах используется преимущественно так называемая оптическая накачка (т. е. воздействие световым излучением большой интенсивности). В оптических генераторах, в которых активной средой является газ, инверсная заселенность образуется в результате столкновений частиц в плазме газового разряда. [c.128]

Существуют разные способы получения необходимой для работы лазера усиливающей излучение активной среды. Преобладание процессов вынужденного излучения над поглощением осуществляется при инверсии населенностей (Л 2>Л 1) рабочих уровней энергии 61 и 62 (см. 9.3). В импульсных твердотельных лазерах используется оптическая накачка светом мощной газоразрядной лампы-вспышки. В полупроводниковых лазерах непрерывного действия неравновесное состояние достигается при пропускании электрического тока через р-и-переход. В газовых лазерах атомы или ионы рабочего вещества возбуждаются в условиях электрического разряда. Во всех случаях затраченная на это энергия внешнего источника в конечном свете частично преобразуется в энергию когерентного излучения. [c.445]

В газовых ионных аргоновых лазерах накачка осуществляется от электрического разряда. Эти лазеры маломощные (мощность равна десяткам ватт), излучают зеленый свет. Применяются они в медицине, спектроскопии, нелинейной оптике. [c.514]

Электрическая накачка газового лазера осуществляется пропусканием через газовую смесь постоянного, высокочастотного (ВЧ) или импульсного тока. Вообще говоря, ток через газ может протекать либо вдоль оси лазера (продольный разряд, рис. 3.16, а), либо поперек ее (поперечный разряд, рис. 3.16,6). В лазерах с продольным разрядом электроды нередко имеют кольцеобразную форму, причем, чтобы ослабить деградацию [c.132]

В случае когда газ возбуждается током, текущим поперек оси резонатора (например, если оба электрода расположены вдоль оси резонатора см, рис. 3.16,6), надежное определение пространственного распределения скорости накачки становится затруднительным. Действительно, на распределение влияют форма электродов, тип и геометрическое расположение иногда используемых дополнительных источников ионизации, а также характеристики потока газовой смеси в разрядной трубке. Экспериментальные измерения результирующей инверсии населенностей свидетельствуют о довольно неоднородном и асимметричном распределении накачки при таком виде разряда (обычно наблюдается 50 %-ное изменение скорости накачки от центра разрядного канала к периферии). [c.150]

Типы газоразрядных лазеров. Для возбуждения газовых лазеров широко применяется метод накачки, использующий самостоятельный электрический разряд в активной среде. Такие лазеры принято называть газоразрядными ). Они работают на весьма разреженных газовых средах давление газа составляет примерно 1—10 мм рт. ст. [c.44]

Инверсная заселенность уровней. Как увидим в дальнейшем, систему, энергетические уровни которой удовлетворяют определенным условиям, можно перевести в состояние с инверсной населенностью уровней. Процесс перевода системы в инверсное состояние называется накачкой. Накачку можно осуществить оптическими, электрическими и другими способами. При оптической накачке атомы, поглощая излучение, переходят в возбужденное состояние. При электрической накачке (например, в газообразной среде) атол ы переходят в возбужденное состояние благодаря неупругим столкновениям атомов с электронами в газовом разряде. В этой связи следует еще раз отметить идею В. А. Фабриканта, выдвинутую в 1939 г., сущность которой заключалась в том, чтобы с помощью спеи,иальных молекулярных примесей избирательно исключить некоторые нижние энергетические состояния, в результате чего осуществилась бы инверсная заселенность. [c.382]

Управляя мощностью и энергией лазерного излучения, следует регулировать их по возможности плавно в пределах интервалов, необходимых для решения задачи. Для этого прежде всего может быть использована модуляция интенсивности по накачке в газовых лазерах — за счет изменения тока разряда, в инжек-ционных полупроводниках — за счет изменения тока накачки, в твердотельных — за счет изменения тока разряда в лампах. Таким образом, мощность и энергия излучения могут регулироваться в широких пределах, начиная от порога генерации до максимального значения. Однако при изменении интенсивности накачки одновременно с изменением мощности луча изменяются и другие его параметры — модовый состав излучения и распределение интенсивности по поперечному сечению луча. В твердотельных лазерах при изменении энергии накачки сильно изменяется временная структура. [c.70]

Лазер (оптический квантовый генератор) - устройство, преобразующее различные виды энергии (электрическую, световую, химическую, тепловую и Т.Д.) в энергию когерентного электромагнитного излучения оптического диапазона. Действие лазера основано на использовании индуцированного излучения света системой возбужденных атомов, ионов, молекул или других частиц вещества активной средой), помещенной в оптический резонатор. Такое усиление возможно, если активная среда находится в состоянии так называемой инверсии населенностей, когда равновесное распределение частиц (электронов, атомов, ионов, молекул и др.) активной среды по уровням энергии нарущается и число частиц на возбужденном энергетическом уровне превьшает число частиц на ниже расположенном уровне. Для создания и поддержания в активной среде инверсии населенностей применяются различные методы возбуждения (накачка), зависящие от структуры активной среды. Накачка может осуществляться под действием света оптическая накачка), пучка электронов, сильного электрического поля, в газовом разряде, в результате химических реакций, инжекции неравновесных носителей заряда инжекционная накачка), посредством пространственной сортировки молекул (в молекулярных генераторах) и другими методами. [c.510]

Другим лазерным источником излучения, который легко можно из-говить в виде, пригодном для использования в оптической связи, является четырехуровневый газовый лазер на углекислом газе, работающий на длине волны 10,6 мкм. Как и в большинстве газовых лазеров, верхний лазерный уровень заселяется прямо или косвенно за счет электронного возбуждения в газовом разряде. При низких давлениях, скажем, приблизительно 1/10 атмосферы (или 10 Па), может использоваться либо разряд, возбуждаемый постоянным током, либо радиочастотный тлеющий разряд. Самое важное заключается в том, чтобы получить однородный и непрерывный разряд во всем объеме активной среды. Для получения очень коротких лазерных импульсов (менее 1 не) были разработаны сложные методы накачки, связанные с использованием разрядов высокой мощности, а для получения очень высокой мощности в непрерывном режиме (более 100 кВт) — методы непрерывной накачки газового потока. В качестве источника излучения для целей связи самым подходящим оказалось компактное отпаянное устройство, способное давать от нескольких ватт до нескольких десятков ватт мощности в непрерывном режиме излучения в легко модулируемой форме. С этой целью был специально разработан конкретный тип волноводного лазера [16.41. Схематически его конструкция изображена на рис. 16.8. Перед рассмотрением некоторых особенностей этой конструкции остановимся на физических основах работы лазера на углекислом газе. [c.410]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Этот процесс во многих случаях играет важную роль как механизм накачки, и поэтому мы его подробно рассмотрим в гл. 3. Здесь заметим лишь, что для эффектиьного протекания процесса разность энергий между двумя переходами .E, доставляемая или уносимая в форме кинетической энергии сталкивающихся частиц, должна быть существенно меньше кТ. В случае газового разряда могут происходить столкновения [c.67]

В гл. 1 мы показали, что процесс, который переводит атомы с уровня 1 на уровень 3 (для трехуровневого лазера см. рис. 1.4, а) или с уровня О на уровень 3 (для четырехуровневого лазера см. рис. 1.4,6), называется накачкой. Накачка осуществляется, как правило, одним из следующих двух способов оптическим или электрическим. При оптической накачке излучение мощного источника света поглощается активной средой и таким образом переводит атомы активной среды на верхний уровень. Этот способ особенно хорошо подходит для твердотельных (например, для рубинового или неодимового) или жидкостных (например, на красителе) лазеров. Механизмы ушире-ния линий в твердых телах и жидкостях приводят к очень значительному уширению спектральных линий, так что обычно мы имеем дело не с накачкой уровней, а с накачкой полос поглощения. Следовательно, эти полосы поглощают заметную долю (обычно широкополосного) света, излучаемого лампой накачки. Электрическая накачка осуществляется посредством достаточно интенсивного электрического разряда, и ее особенно хорошо применять для газовых и полупроводниковых лазеров. В частности, в газовых лазерах из-за того, что у них спектральная ширина линий поглощения невелика, а лампы для накачки дают широкополосное излучение, осуществить оптическую накачку довольно трудно. Замечательным исключением, которое следует отметить, является цезиевый лазер с оптической накачкой, когда пары s возбуждаются лампой, содержащей Не при низком давлении. В данном случае условия для оптической накачки вполне благоприятны, поскольку интенсивная линия излучения Не с 390 нм (достаточно узкая благодаря низкому давлению) совпадает с линиями поглощения s. Фактически этот лазер представляет интерес лишь в историческом плане, как одна из первых предложенных лазерных схем. Кроме того, его реализация на практике является весьма сложной, поскольку пары s, которые для обеспечения достаточного давления газа необходимо поддерживать при температуре 175 °С, представляют собой весьма агрессивную среду. Оптическую накачку весьма эффективно можно было бы использовать для полупроводнико- [c.108]

Своеобразный характер в случае газовых активных сред приобретает такой общий метод создания инверсии, как оптическая накачка. В силу малой плотности газов их резонансные линии поглощения узки. Поэтому оптическая накачка может быть эффективна, если источник накачки достаточно монохроматичен (обычно используются лазерные источники). При электроннолучевом возбуждении газовых сред происходит ионизация газа электронами высокой энергии. Основное преимущество электронного пучка связано с его высокой проникающей способностью, что позволяет вводить значительную энергию в активную среду с большим давлением. Электронный пучок в газовых лазерах может выполнять различные функции. Чаще всего его используют для создания объемнооднородных газовых разрядов. Однако пучок электронов можно использовать и непосредственно для создания инверсной заселенности в газовых системах. Поскольку основная часть энергии, теряемой быстрыми электронами в газе, расходуется на ионизацию атомных частиц, то наиболее эффективные механизмы преобразования энергии пучка в энергию возбу- [c.42]

В середине 70-х годов в СССР и США были созданы СОг-лазеры высокого давления (десятки атмосфер), получившие название электроионизационных [13]. Существенное повышение давления активной среды потребовало принципиального усложнения системы накачки. В таком лазере возбуждение молекул осуществляется в два этапа. На первой стадии активное вещество облучается мощным электронным пучком от специального ускорителя электронов. Высокоэлектронные пучки пронизывают активную среду и, сталкиваясь на своем пути с молекулами газа, ионизируют последние, т. е. порождают вторичные электроны по всему объему. Такая предварительная ионизация создает условия для последующего зажигания разряда в плотной газовой среде также равномерно по всему объему. [c.34]

Таким образом, добавление водорода в АЭ Кристалл LT-40 u привело к увеличению мощности излучения в 1,4 раза (с 27 до 38 Вт), практического КПД — в 1,5 раза, температуры разрядного канала — на 50 °С. КПД возрастает заметнее, чем мощность излучения, что объясняется уменьшением потребляемой мощности с 3,6 до 3,4 кВт. То есть добавление водорода приводит к улучшению согласования АЭ с элементами схемы накачки (в первую очередь, уменьшаются потери в тиратроне). Примерно так же изменяются характеристики ЛПМ при добавлении водорода в газовую среду АЭ Кристалл LT-30 u и Кристалл LT-50 U . (Осциллограммы импульсов напряжения и тока разряда для этих АЭ представлены на рис. 8.7 [26, 173, 174].) Мощ- [c.216]

В лазерах с быстрой прокачкой достигаются более высокие мощности излучения (>1 кВт). По направлению газового потока относительно электродов газоразрядной камеры и зеркал резонатора различают лазеры с продольной прокачкой Латус-31 , ИЛГН-707, VFA-500-5000, RS-1200-5000 и лазеры с поперечной прокачкой мод. 971, 973, 820, ЛГТ-2.01, ЛГТ-2.02, Плугон-1 (ЛН-12НО), ТЛ-1,5, ТЛ-5М, ТЛ-7,5 и др. Возбуждение, т.е. накачка рабочей газовой смеси, осуществляется разрядом постоянного тока (лазеры ЛН-1,2НО, ТЛ-5М, мод. 973, RS-1000 и др.) высокочастотным разрядом- (лазеры VFA-1200 VFA-2500) [c.436]

Интересная возможность получения непрерывной генерации в послесвечении разряда открывается при использовании плазменной смеси в виде равномерно текущей струи. Напомним, что в импульсном плазменном лазере происходят три последовательных процесса первый — образование высокоионизованной плазмы, второй — охлаждение свободных электронов плазмы, третий — рекомбинация плазмы (накачка лазерных переходов). Если плазма макроскопически неподвижна, то эти процессы совершаются в одном и том же месте пространства и поэтому должны чередоваться во времени — отсюда обязательный импульсный режим работы лазера. Если же плазма движется в виде струи, то все три указанных процесса могут совершаться одновременно, но в разных областях пространства (разных участках струи). Для пояснения приводится рис. 1.50. Здесь 1 — газовая струя, 2 — область, где реализуется поперечный разряд и создается высокоионизованная плазма, 3 — область, где происходит охлаждение свободных электронов, 4 — область рекомбинации, 5 — зеркала оптического резонатора, 6 — лазерное излучение. Такая развертка последовательных процессов в пространстве (вдоль течения струи) позволяет в принципе совместить их во времени. [c.84]

Лазер (оптическии квариовын генератор) — источник когерентного излучения, в котором используется вынужденное излучение а1(>мов и молекул. В качество активного тела в лазерах используются твердые тела (кристаллы и стекла с добавками ионов хрома, неодима, рбия и др.), жидкости, в которых растворены окислы эти элементов, газовые смеси, а также полупроводниковые монокристаллы (арсенид галлия с р — п переходом). Активное тело возбуждается и генеррфует излучение под действием энергии систем накачки" твердотельные и жидкие активные тела возбуждаются светом импульсных ламп, газовые смеси в основном возбуждаются энергией газового разряда, полупроводниковые активные элементы используют энергию электрического тока, протекающего через р — п переход. [c.384]

Практически накачка осуществляется по трехуровневой схеме ОКГ. В одном из газовых ОКГ усиливающей средой служит плазма (П1.3.6.Г) высокочастотного газового разряда П1.3.3.Г), полученная в смеси гелия с неоном. На рис. У1.2.12изоб- [c.457]

Представленный выше расчет является довольно грубым, поскольку он основан на предположении о том, что электрон теряет при столкновении часть своей энергии, равную б. Хотя данное условие выполняется при упругих столкновениях с атомами (в этом случае b = 2mfM), для неупругих столкновений это неочевидно [электрон-электронные столкновения не играют никакой роли в уравнении энергетического баланса (3.36), поскольку они просто перераспределяют скорости электронов без изменения их средней энергии]. Следует заметить, что упругие столкновения в действительности происходят намного чаш,е, чем неупругие (сечение упругих столкновений обычно много больше сечения неупругих столкновений). Однако доля энергии, теряемая при упругих столкновениях, очень мала. В самом деле, если бы упругие столкновения были основным механизмом охлаждения электронов, то основная часть энергии разряда тратилась бы на нагрев атомов, а не на их возбуждение, и разряд не был бы столь эффективным для накачки лазера. Другая причина, почему наши вычисления нельзя считать адекватными, состоит в предположении о максвелловском характере распределения, что не выполняется на практике [14]. Тем не менее в лазерах на нейтральных атомах и в ионных газовых лазерах отклонение от максвелловского распределения невелико, и в этих случаях в расчетах нередко используют максвелловское распределение. Однако в молекулярных лазерах, генерируюш,их на колебательных переходах, газ ионизован очень слабо и средняя энергия электронов мала Е ж 1 эВ, поскольку необходимо возбудить только колебательные состояния) по сравнению с энергией (10—30 эВ), необходимой для лазеров на нейтральных атомах и ионных газовых лазеров. Соответственно следует ожидать. [c.145]

Как и раньше, усиление можно определить методом максимальных потерь, измеряя вводимые потери, при которых генерация начинает исчезать. Но в импульсных газовых лазерах усиление зависит одновременно от плотности тока и от давления и может изменяться на протяжении импульса (даже если амплитуда импульса тока постоянна, что бывает очень редко). Таким образом, хотя потери, при которых начинается лазерное действие, легко определить, гораздо больше сведений дают исследователю динамические характеристики разряда. В тех импульсных газовых лазерах, в которых инверсия происходит во время импульса тока, в отличие от лазеров, в которых генерация происходит в период послесвечения разряда (после того, как прекратился импульс тока), и в отличие от самоограничивающихся газовых лазеров, которые генерируют импульсы наносекундной длительности, можно измерять ослабление, при котором луч лазера пропадает в какой-то момент времени в пределах токового или оптического импульса накачки [21—23]. Осциллограф, регистрируюихий выходной сигнал приемника в зависимости от токовой или оптической накачки, позволяет определить ток или [c.243]

Лазерная система ЗГ-УМ является идеальным устройством для исследования характеристик газоразрядной среды отдельного АЭ. Для этого исследуемый АЭ устанавливается в качестве УМ. Система ЗГ - УМ позволяет измерять усилительные и оптические свойства газовой среды АЭ, оценивать температуру его газа и состояние активной среды до возникновения, в процессе развития и после окончания импульсов тока разряда при разных условиях накачки (уровень вводимой мощности, длительность импульсов тока, частота повторения импульсов, давление буферного газа). На рис. 5.22, а представлена оптическая схема системы для определения фокусного расстояния тепловой газовой линзы (-Ртгл) в АЭ. Фокусное расстояние рассчитывалось [c.159]

Классификация лазеров с учетом различных методов накачки. Традиционно лазеры классифицируют по типу активной среды, распределяя их по четырем основным группам газовые, жидкостные, твердотельные, полупроводниковые. Более точная классификация должна учитывать не только тип активной среды, но и используемый метод накачки. Подобная классификация приводится на рис. 1.3 ). В схеме на рисунке указываются типы накачки оптическая, с использованием самостоятельного электрического разряда, электроионизационная, тепловая, химическая, рекомбинационная. Эти типы накачки отмечались выше при перечислении физических механизмов возбуждения. Надо, однако, иметь в виду, что вопросы создания инверсии должны рассматриваться с учетом не только процессов возбуждения, но и процессов релаксации энергетических уровней. [c.15]

Класс газовых лазеров является наиболее мно1 ообра шым в этот класс входят и самые коротко- и длинноволновый лазеры, и лазер с самым высоким КПД, и наиболее мощный (непрерывный) лазер. Накачка газовых лазеров можег осуществляться многочисленными способами, включая элекгрические разряды, электронные пучки, химические реакции, газодинамические процессы, процессы с участием продуктов ядерного расщепления. Инверсия населенностей может создаваться за счет возбуждения и ионизации электронным ударом, путем диссоциации молекул, химических реакций, образования возбужденных комплексов, пеннинговской ионизации, а также резонансной передачи энергии. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...