Ламберта задача

Насколько мне думается, Ламберт является первым, кто, пользуясь приближенным, но верным методом ), свел задачу о кометах к единственному уравнению с одним неизвестным. Он пришел к нему с помощью остроумного рассуждения, основанного на идее, что видимое место кометы при втором наблюдении отклоняется от большого круга, проведенного через види- [c.67]

Приведенные выше рассуждения справедливы для случая, когда яркость излучения поверхности постоянна по всем направлениям, т. е. для изотропного излучения. При этом, согласно закону Ламберта, интенсивность излучения с единицы поверхности в каком-нибудь направ- лении будет пропорциональна косинусу угла между направлением излучения и нормалью к поверхности. Из гл. 3 видно, что собственное излучение поверхности немного отклоняется от изотропного. Для отраженного излучения отклонения от закона косинусов могут быть значительными. Однако для материалов, с которыми приходится иметь дело теплотехникам, чаще всего эти отклонения не велики кроме того, сами отражательные способности поверхности не очень большие. Этим оправдывается допущение, принимаемое обычно при расчетах лучистого теплообмена, о справедливости закона косинусов. Тем не менее вопрос об анализе явлений лучистого теплообмена без этого допущения представляет большой практический интерес. Возможно, что иногда точное решение задачи будет значительно отличаться от полученного при изотропном излучении. К сожалению, задача о расчете лучистого теплообмена при произвольном характере распределения яркостей по направлениям представляет большие трудности и в настоящее время не может считаться решенной. Особенно усложняет дело то, что распределение яркостей отраженного излучения по направлениям зависит от распределения по направлениям падающих на поверхность лучистых потоков. [c.148]

Законом Бугера—Ламберта (7.5.18) определяется работа широкого класса светофильтров — абсорбционных светофильтров. Эти фильтры ослабляют свет в результате поглощения веществом фильтра. Наиболее распространенными абсорбционными светофильтрами являются стеклянные. Цветные стекла, из которых делают светофильтры, очень разнообразны, благодаря чему стеклянные светофильтры в широкой области спектра позволяют решить задачу предварительной монохроматизации или срезания части спектра. [c.495]

Задача 2. Равномерно по закону Ламберта излучающая стенка шаровой полости имеет яркость В и коэффициент отражения р. Внутрь полости внесен плоский непросвечивающий экран Эк (рис. 5-4), имеющий коэффициент отражения, равный единице. Как скажется присутствие [c.178]

Одним из наиболее интересных применений теории светового поля является расчет освещенностей, создаваемых большими светящими поверхностями. В общем случае, когда яркость источника меняется при переходе от одной точки к другой и от одного направления к другому, выполнение конкретного расчета освещенности оказывается очень сложным. Однако, если яркость излучающей поверхности одинакова во всех точках и поверхность можно (хотя бы приближенно) считать излучающей согласно закону Ламберта, общие выражения существенно упрощаются, и в целом ряде конкретных случаев можно дать полное решение задачи. [c.188]

Задача 1. Перед бесконечной по закону Ламберта светящейся плоскостью S находится шар радиуса г. Найти распределение освещенности по поверхности шара и общий световой поток F, который на него падает, если яркость излучающей плоскости равна В. [c.206]

В большинстве простейших задач лучистого теплообмена достаточно использовать понятие полусферического собственного излучения, значение которого определяется законом Стефана — Больцмана. Распределение энергии по различным направлениям в полусферическом пространстве устанавливается законом Ламберта. 818 [c.318]

Согласно этому закону количество энергии, излучаемое в некотором направлении, составляющем угол ф с нор малью к излучающей поверхности, пропорционально энергии, излучаемой по нормали и равной Я/я, и косинусу угла ф. Таким образом, по нормали излучается максимальное количество энергии, а в направлениях, близких к излучающей поверхности, количество этой энергии минимально. Закон Ламберта используется при рещении сложных задач лучистого теплообмена, которые здесь не рассматриваются. [c.319]

В более сложных случаях, когда температуры и свойства взаимодействующих тел не одинаковы, для определения тепловых потерь необходимо решение внешней тепловой задачи на основе закона Ламберта [16]. [c.46]

В задачах определения и исследования орбит важное значение имеют уравнения Ламберта и Эйлера, связывающие два положения небесного тела на невозмущенной кеплеровской орбите. [c.264]

Покажем способ вычисления большой полуоси в рассматриваемой постановке задачи. Связь большой полуоси а с заданными величинами радиусов гь Г2, угла между ними АО и временем перелета Ai = 2 — ii устанавливается уравнением Ламберта. Для получения этого уравнения предварительно вычислим площадь эллиптического сектора, ограниченного радиусами г, гг и стягивающей их дугой эллипса. Удвоенная площадь такого сектора определяется интегралом [c.106]

Рис 4 5 Классификация возможных случаев в задаче Ламберта [c.111]

Вычисление элементов орбиты в плоскости перелета сводится к решению задачи Ламберта, так как известны начальный Г1 и конечный Г2 радиусы, угловое расстояние между ними АО и время перелета 12. Известно также направление движения КА, которое совпадает с направлением гелиоцентрического движения планет. Более того, для представляющих интерес межпланетных траекторий КА гелиоцентрический участок является частью эллиптической орбиты. Все это упрощает решение полученной задачи Ламберта, [c.293]

Задачи аберрационного расчета оптических систем 141 Закон Бугера—Ламберта 121 [c.442]

Для решения практич. задач в области теплообмена излучением обычно пользуются С. ч. полного излучения е. При исследовании строения молекул, аналитич. исследованиях в области оргаиич. химии, при измерении темп-ры оптич. пирометрами II т. д. пользуются спектральной степенью черноты Многие реальные тела, особенно полированные металлы, но подчиняются закону Ламберта (см. Излучение тепловое), и их энергетич. яркость в направлении нормали к излучающей поверхности и подуглом к ней неодинаковы. Вследствие этого следует различать С. ч. полного нормального излучения е (табл. 2) для излучения в направлении нормали к поверхности и С. ч. полного полусферического излучения е для полусферического излучения (излучения в полусферу над излу-чаюш,ей поверхностью). С. ч. нормального излучения у полированных металлов имеет, как правило, несколько меньшую величину,— чем С. ч. полусферического излучения (это различие невелико и на практике им часто пренебрегают). [c.275]

Вторая задача, к регаению которой можно подойти с помогцью уравнения (23), касается распределения температуры по высоте при наличии облачного слоя. Можно предположить, что такой слой совергаенно не пропускает коротковолновой радиации, а сам излучает диффузно длинноволновую радиацию. Если это излучение происходит по закону Ламберта, то можно положить [c.532]

Во избежание осложнений непринципиального характера, мы осуш,ествим учет рассеяния лучистой энергии для простейгаего варианта задачи о распределении температуры по высоте, когда поверхность Земли представляет черное тело к = 0) и когда излучение с этой поверхности происходит по закону Ламберта (/(0, ) = Bs = onst). Кроме того, полагаем, что инсоляция отсутствует, другими словами, будем регаать задачу о распределении температуры применительно к условиям ночного излучения. [c.597]

Значительное упрощение в решении задач лучистого теплообмена получается в результате применения зонального метода расчета. Сущность этого метода заключается в том, что излучающую систему paздe ляют на отдельные зоны паверхности, а в случае поглощающей и излучающей среды и на объемные зоны. Принимается, о для каждой зоны поверхности поглощательные способности, температуры и плотности отраженного (или эффективного) излучения одинаковы во всех точках поверхности. Для объемных зон принимают постоянными в объеме зоны коэффициенты поглощения среды и температуры. Задачу обычно решают для нерассеивающей-среды с допущением справедливости закона Ламберта для собственного и отраженного излучений поверхности. Неточности, которые возникают в результате принятых допущений, уменьшаются при увеличении числа зон, на которые разделена излучающая система. Однако увеличение числа зон значительно увеличивает объем необходимых расчетов. В пределе при дроблении системы на бесконечное число бесконечно малых элементов решение получается совершенно точным, а уравнения зонального метода переходят при этом в интегральные. [c.197]

В теоретических методах расчета тепропередачи зависимость искомой величины от определяющих величин или параметров находят теоретическим путем на основе известных закйнов физики. Теоретические методы довольно часто применяли к расчету лучистого теплообмена в топках котельных агрегатов. Однако из-за большой сложности явлений при разработке теоретических методов приходится применять упрощенные схемы процесса, делать допущения, упрощающие задачу. Почти Всегда цзлучение принимают серым сч итается, что излучение твердых тел подчиняется закону Ламберта. Во многих случаях принимают, что температура среды по объему излучающей камеры одинакова и постоянна. Делают допущение о постоянстве плотности лучистых потоков по отдельным поверхностям, принимают, что поглощательные способности объема, заполненного средой, одинаковы для всех лучистых потоков, пронизывающих объем. [c.352]

Ниже рассматривается задача о лучистом теплообмене тел при следующих условиях отдельные тела имеют лишь температурное излучение поглощенная телом лучистая энергия вся превращается в теплоту среда, в которой находятся тела, лучепрозрачна тела не прозрачны для падающего излучения интенсивность энергии испускаемых и отражаемых лучей для каждого элемента поверхности тел распределяется равномерно по всем направлениям излучения, т. е. предполагается, что участвующие в лучевом обмене энергией тела подчиняются закону Ламберта процесс лучистого обмена энергией стационарен, и температура во всех местах каждого тела одинакова и поддерживается неизменной во времени излучающие тела неподвижны, и другие виды переноса тепла, кроме [c.408]

Задача 1. Полусфера радиусом 1 м покрыта изнутри слоем белой рассеивающей краски с коэффициентом отражения р = 0,85. Основание полусферы закрыто черным экраном (рис. 5-3) с центральным отверстием, радиус которого равен 30 см. Считая, что поверхность экрана ничего не отражает и что поверхность полушара рассеивает в соответствии с законом Ламберта, рассчитать освещенность Е в точке М, если внутрь полущара входит пучок, перпендикулярный к его основанию, создающий в плоскости отверстия освещенность, равную 250 лк. [c.178]

В 1827 г. была образована Комиссия для постановления на неизменных началах системы Российских мер и весов . В состав Комиссии входили академики А. И. Ламберти (известный метролог того времени), В. К. Вишневский и Э. А. Коллинс. Комиссия провела большую предварительную работу, собрав образцы различных русских и иностранных мер, выполнив ряд сличений их и др. После смерти акад. Ламберти (1830 г.) работа Комиссии несколько затормозилась, но в 1833 г. Комиссия была реорганизована и состав ее усилен в нее вошли министр внутренних дел, представители Министерства финансов. Горного и Монетного департаментов и акад. А. Я. Купфер были также приглашены астроном В. Я. Струве — будущий директор Пулковской обсерватории начальник Корпуса военных топографов генерал Ф. Ф. Шуберт и др. Комиссией были созданы в 30-х годах единые государственные эталоны мер длины и веса (массы) и первичные образцы мер объема сыпучих тел и жидкостей. В соответствии с указом О бистеме Российских мер и весов 1835 г. [195, т. 10, № 8459], узаконившим ряд мер длины, объема и веса, при Министерстве финансов, ведавшем в XIX в. также вопросами торговли и промышленности, было построено в 1841 г. в Петербурге, на территории Петропавловской крепости здание для центрального метрологического учреждения — Депо образцовых мер и весов, которое возглавлял акад. А. Я. Купфер с 1842 по 1865 г. Основными задачами Депо явились хранение созданных эталонов, их копий и образцов различных иностранных мер, сличение их с образцами русских мер, изготовление и поверка копий эталонов, составление сравнительных таблиц русских и иностранных мер, поверка образцовых мер, рассылаемых в разные районы государства. После подведения такой метрологической базы и изготовления достаточного количества образцовых мер было издано Положение [c.172]

Многие более поздние результаты, связанные, например, с именами Ламберта, Гамильтона и Тейта, или результаты, вызванные изучением атома водорода и связанные с именами Паули, Фока Гьёрги (Gyorgyi) или Мозера, производят такое же загадочное впечатление. Данные лекции и посвящены изложению этих результатов. Одновременно мы приводим несколько достойных внимания, хотя и старых результатов, некоторые из них никогда не упоминались в доступной литературе. Мы все время старались упростить, синтезировать или дополнить эти работы своими личными замечаниям В лекции 1 ставятся задачи и вводится унифокальное уравнение кривых 2-го порядка. [c.1]

Результат Ламберта полезен. Он говорит нам, что если мы желаем выразить At через Н или Н через At при данной конфигурации, то можно ограничиться случаем какой-нибудь другой конфигурации, лишь бы Г1 + Г2 и с оставались теми же. Следовательно, можно будет деформировать конфигурацию, поместив О на эллипс с фокусами Ai и 2, в частности, можно ограничиться случаем, когда О, А2 и А расположены по порядку на одной прямой, и когда орбита прямолинейна. Короче говоря, соотношение между Н ъ At остается тем же самым и в случае прямолинейной, и в случае непрямолинейной орбиты. Мы проиллюстрируем эту идею, передоказав результат К. Симо. Сам Ламберт использовал ее, чтобы упростить таблицы, задающие At как функцию от параметров орбиты, таблицы, полезные в те времена для решения задачи об определении орбит комет. [c.42]

Когда Иоганн и Яков Бернулли, Клеро, Даламбер, Д. Бернулли, Ламберт, Эйлер и, наконец, Лагранж применили принципы Ньютона к различным задачам небесной и земной механики, то они столкнулись 00 следующим обстоятельством. С одной стороны, принималось почти за аксиому, что динамическая проблема разрешима в том случае, если она приводится к квадратурам (и к последующим операциям дифференцирования и исключения). С другой стороны, наиболее актуальные проблемы почти никогда к квадратурам не сводились. Гениальные усилия РГлеро привели в конце концов к систематической теории движения Луны и к теории возмущений больших планет, но не к желаемому решению с помощью квадратур . [c.177]

Для нелинейных задач уже нельзя получить решения в таком виде, как в предыдущем разделе, и такими решениями редко пользуются для задач, в которых граничные условия зависят от времени. В таких случаях необходимо получать численное решение пошаговым методом. Подробное изложение численных методов для системы обыкновенных дифферен циальных уравнений можно найти у многих авторов (см., на пример, Ламберт 1973), и мы рассмотрим только такие ме тоды, которые являются подходящими для вычисления конеч поэлементных решений. Система таких уравнений, как (6.23) может быть жесткой (Ламберт, 1973, стр. 231), а это означает что они могут быть решены с удовлетворительной точностью только некоторыми специальными методами (Лаури, 1977, Гопкинс и Уэйт, 1976). [c.172]

В курсах иебесиой механики такую задачу решают с помощью хорошо разработанных методов, наибслее распространенным из которых является метод Ламберта—Эйлера. Существо и подробности применения метода будут изложены ниже (см. разд. II). Здесь же отметим, что с его помощью определяют, прежде всего, такие элементы орбиты перелета, как большая полуось а и эксцентриситет е. [c.123]

Таким образом, интенсивность плоской монохроматической волны экспоненциально ослабляется в поглощающей среде. Хотя закон Беера — Ламберта заведомо выполняется при низких уровнях интенсивности и применим в большинстве задач дистанционного зондирования, при достаточно высокой интенсивности излучения он может нарушаться [34]. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...