Лазеры модель

TRG, лазер модели 104 и приставка Люммера — Герке модели 109 [c.376]

Характеристика лазера Модель [c.466]

Для трехмерных задач применяется и другой метод, а именно метод рассеянного света . Этот метод является неразрушающим, и в нем не требуется замораживание напряжений. Опыты можно проводить при комнатной температуре, при которой свойства материала моделей, такие, как коэффициент Пуассона, близки к свойствам моделируемых материалов. Когда интенсивный монохроматический поляризованный пучок, испускаемый, например, лазером, попадает в прозрачную напряженную среду, возникает картина полос в рассеянном свете в направлении, перпендикулярном первоначальному лучу. [c.499]

Одна из отечественных установок модели Катунь выполнена по линейной схеме [5]. Это многоцелевая установка, предназначенная для резки, сварки, термообработки с целью упрочнения различных материалов. В основе ее лежит СОд-лазер непрерывного излучения мощностью до 800 Вт. С помощью фокусирующей системы излучение фокусируется на пятне диаметром 0,6—0,8 мм. Перемещение луча относительно заготовки осуществляется с помощью системы с программным управлением. [c.43]

Настоящая глава в основном посвящена использованию лазеров для выполнения различных операций. В ней рассмотрены физические основы того или иного технологического процесса более полное представление о физической модели взаимодействия излучения с веществом читатель может получить в работах [21, 43, 80, 91, 127]. [c.107]

При сверлении, так же как и при резании, свойства обрабаты-ваемого материала существенно влияют на параметры лазера, необходимые для выполнения операции. Сверление осуществляют импульсными лазерами, работающими как в режиме свободной генерации с длительностью импульсов порядка 1 мкс, так и в режиме с модулированной добротностью с длительностью в несколько десятков наносекунд. В обоих случаях происходит тепловое воздействие на материал, его плавление и испарение из зоны воздействия по модели, аналогичной процессу лазерной резки с неподвижным тепловым источником [см. формулу (103)]. [c.127]

Кинетика образования отверстия в неметаллических материалах описывается моделью, аналогичной для металлов (см. п. 15). Здесь целесообразно привести результаты практического использования лазеров для сверления неметаллических материалов, используемых в машино-и приборостроении. Так, отечественная приборостроительная промышленность в настоящее время полностью перешла на лазерную обработку рубиновых часовых камней [74, 78, 80]. Для этой цели используются установки типа Корунд и специализированные установки типа АК-345 и АК-378. Основные технические характеристики установок произведены в гл. VI. Суммарный годовой экономический эффект от внедрения лазерной обработки камней составляет около 1 млн. руб. При этом резко повышена культура производства и улучшены условия труда, высвобождены производственные площади и большое число рабочих. [c.146]

Основываясь на тепловой модели испарения обрабатываемого материала [27, 80], можно произвести ориентировочный расчет элементарной плош,ади, испаряемой одним импульсом лазера. Пороговое значение плотности лазерного потока, необходимой для испарения пленки при облучении ее импульсами наносекунд-ной длительности, может быть определено как [c.160]

В радиоэлектронной промышленности с помощью этих методов определяют дефектные элементы полупроводниковых и интегральных схем по увеличению нагрева таких элементов при работе схемы и связанному с ним росту числа интерференционных полос. Методы голографической интерферометрии находят применение в оптической промышленности на стадиях определения качества оптических материалов, их обработки до заданной формы и закрепления в оправах [47, 181 ]. Этими методами с успехом контролировались также искажения активных элементов лазеров на твердом теле [31 ] и растворах органических красителей, возникающие в процессе их накачки [56]. Наконец, в строительной механике голографические методы используются для контроля деформаций балок и исследования моделей строительных сооружений [84]. Перечисленные примеры не исчерпывают многообразия применений голографических методов неразрушающего контроля и их возможностей. Более подробную информацию по этим вопросам можно найти в ряде обстоятельных обзоров [2, 16, 85, 97, 255]. [c.214]

По результатам измерения расстояния (за один поворот лазера вокруг горелки снимается около 200 отсчетов) формируется локальная трехмерная модель свариваемого изделия и шва в зоне сварки. Эта локальная модель, зависящая от текущего положения, вводится в систему управления робота, которая вычисляет необходимые геометрические и технологические характеристики зазоры и углы между свариваемыми поверхностями, расстояние между горелкой и базовой поверхностью, ориентацию горелки, форму наплавленного валика на шве и т. п. Полученные характеристики могут использоваться в системе управления для стабилизации требуемого (в частности, оптимального) режима сварки с помощью средств технологической адаптации, для корректировки программы движения горелки с помощью алгоритмов гео- [c.175]

Пневматические струйные датчики работают на принципе изменения давления в выходном сопле при истечении газа на поверхность изделия чем ближе сопло к поверхности, тем давление больше. Большой объем информации о сварке можно получить, используя для освещения шва монохроматическое излучение лазера. За один поворот датчика, закрепленного на горелке, проводится до 200 измерений, дающих полную трехмерную модель свариваемого стыка в зоне вокруг места сварки. Общим недостатком рассмотренных датчиков является то, что они не контролируют блуждание конца электродной проволоки из-за ее искривления или износа токоподвода. Поэтому более перспективна система, при которой в качестве датчика используют сварочную дугу или электрод, что позволяет получать информацию непосредственно в точке сварки. Отпадает необходимость в запоминании информации и в построении следящих систем, сблокированных со сварочной горелкой. [c.331]

Импульсный лазер модели HD-6, разработанный фирмой Ве-стингауз , предназначен для непрерывной работы на интенсивных [c.463]

По контракту с фирмой Perkin—Elmer была разработана ЛЦИС на базе гелий-неоновых лазеров модели 5600 и центрирующих детекторов модели СД-1. Эта система была усовершенствована и применена для монтажа стапеля сборки крыла самолета В-747, имеющего длину свыше 40 м. Из-за большой длины применить обычные оптические приборы визирного типа не представлялось возможным, Разработанная монтажная схема содержала 13 опорных лазерных лучей, пронизывающих стапельную конструкцию. [c.93]

Луч гелий-неонового лазера модели 5600 с мощностью излучения 6,5 мВт, работающий в одномодовом режиме (рис. 66) 1 расширяется коллиматором 2 до диал1етра 5 мм, проходит через диагональную плоскость куб-призмы [c.99]

Ввиду сравнительной малости величины довольно трудно за]зегистрировать четвертую гармонику. Поэтому исследователям для ее возбуждения пришлось использовать мощные импульсы длительностью порядка 10 пс, полученные с помощью так называемого лазера синхронизации мод. Тщательно проведенные опыты С. А. Ахманову и сотрудникам позволили не только зарегистрировать четвертую гармонику, но и измерить величину нелинейной восприимчивости Знание величин восприимчивостей кроме технической нужды квантовой электроники также позволяет проверить правильность теории моделей, на основе которых рассчитываются эти восприимчивости. [c.394]

Модель воаникновения продольных мод и получение одномодовой генерации лазера [c.35]

Стереолитография. В процессе обработки данных STL-файла на стереолитографической установке геометрическая модель изделия последовательно представляется набором тонких слоев толщиной 50... 150 мкм. В основе процесса стереолитографии лежит принцип послойного наращивания изделия путем полимеризации жидкого фотополимера под воздействием УФ-излучения лазера. Послойное наращивание включает в себя следующие основные этапы (рис. 1.43) [c.78]

Имеется ряд работ, посвященных исследованию реакции тела из композиционного материала на кратковременно действующие или импульсные силы. В уже упоминавшейся работе Пекка и Гартмана [134] рассмотрено воздействие импульса на слоистое полупространство, вызывающего сжимающие напряжения, параллельные слоям. Сви [169, 1701 исследовал слоистое полупространство, подверженное импульсному нагреву (например, с помощью лазера), при этом учитывал связанные термоупругие эффекты. В этой работе использовалась приближенная модель среды, предложенная Саном и др. [167]. В другой работе Сви и Виттера [171 ] применили эту модель для решения задачи о действии импульса давления на полуплоскость с косыми слоями, они исследовали влияние угла наклона"слоев и дисперсию напряжений. [c.321]

Было предпринято несколько попыток преодолеть эти трудности. Эдельман [24] предложил метод изготовления фотоупру-гих моделей, свободных от усадки. Дженкинс [41], Пи и Сатлиф [52], а также автор пытались применить методы рассеянного света, которые являются неразрушающими и позволяют проводить испытания при комнатной температуре, при которой коэффициент Пуассона матрицы таков же, как у моделируемого композита. На рис. 33 показано исследование простой модели в полярископе рассеянного света с лазерным источником модель состояла из заделанного в эпоксидную матрицу стеклянного стержня и подвергалась сжатию. На рис. 34 представлена картина полос в рассеянном свете, получающаяся в том случае, когда луч лазера направлен вдоль границы раздела параллельно оси волокна. [c.540]

Динамические фотоупругие исследования композитов сравнительно немногочисленны. Хантер [37] описал предварительное динамическое фотоупругое исследование распространения волны в модели композита. Двумерная модель, состоящая из чередующихся полос материалов волокна и матрицы , подвергалась взрывной нагрузке на одном конце при фотографировании динамических картин полос в качестве источника света применялся лазер с модулированной добротностью. Исследование носило качественный характер, а модель была нереалистической, поскольку отношение динамических модулей материалов волокна и матрицы составляло всего 1,61. Автор [16, 17] провел фотоупругое исследование динамики распространения трещин в более реалистической модели волокнистого композита. Цель этой работы заключалась в изучении распространения в матрице однонаправленного волокнистого композита трещины, возникающей при разрушении одного внутреннего волокна. Внезапно высвобождающаяся энергия обычно вызывает распространение трещины по направлению к соседним волокнам. Постановка эксперимента и результаты этого иследования вкратце описываются ниже. [c.540]

Для этих же целей предназначены также установки двух моделей GL 250 и GL 500 с продольной прокачкой, разработанные фирмой Messer Griesheim (ФРГ) [65, 66J. Их технические характеристики приведены в табл. 7. Эти установки имеют специальное оригинальное устройство для поддержания постоянного зазора между обрабатывающей головкой лазера и заготовкой. На рис. 23 приведена схема лазерного узла с обрабатывающей головкой. [c.45]

Один из первых лазеров с поперечной прокачкой, который был применен для выполнения технологических операций, в частности, для упрочнения, разработан фирмой GTE Sylvania [79]. Выходная мощность установки модели 971 в непрерывном режиме при стабильности во времени 5% достигает 1,5 кВт. Расходимость излучения не превышает 1,3 мрад, На рис. 27 приведен общий вид установки. Важным достоинством установки являются ее сравнительно небольшие габаритные размеры (4000 X 2500 мм). [c.49]

При облучении алюминия использовался СОа-лазер непрерывного излучения с поперечной прокачкой модели 97 фирмы ТЕ 5у1мап]а (США). Этот лазер генерирует инфракрасное излу- [c.94]

Рассмотрены основы моделирования задач в области прочности машиностроительных конструкций и их элементов с использованием газовых и моноимнульсных лазеров, голографии, высокоскоростной регистрации волновых полей напряжений и перемещений в моделях из. прозрачных оптически чувствительных материалов. Приведены способы и приемы моделирования физически и геометрически нелинейных задач. Определены основные направления и перспективы развития современных экспериментальных методов моделирования машиностроительных задач. [c.174]

Фирма Электроглас (США) выпустила лазерный прибор для скрайбирования лазерных пластин (модель 1400 АХ). Прибор использует лазер на НАГ, работающий в режиме модуляции добротности и обеспечивающий мощность излучения, достаточную [c.171]

На рис. 144 приведена оптическая схема одного из наиболее совершенных лазерных измерителей фирмы Перкин—Элмер (США) модели 5900R [8, 211, 79]. Процесс формирования измерительной информации в этом интерферометре осуществляется следующим образом. Излучение лазера 1 (линейно-поляризо-ванное) проходит через четвертьволновую пластинку 3, расположенную между входной линзой 2 и коллимирующим объективом 4, образующими коллиматор. В результате излучение лазера представляет собой малорасходящийся пучок диаметром 10 мм с круговой поляризацией. Расщепитель луча 5 делит лазерный пучок на опорный и измерительный. При отражении опорного пучка от металлической светоделительной поверхности направление вращения плоскости поляризации в нем изменяется на обратное. Измерительный пучок без изменения поляризационных свойств направляется к уголковому отражателю 6, в котором претерпевает тройное отражение и изменяет направление вращения плоскости поляризации на обратное. В итоге измерительный [c.244]

Модели 41 и 43 фирмы Кохерент Радиэйшин (США). Установки являются многоцелевыми и предназначены для решения таких технологических задач, как резка, сварка, термообработка материалов, а также и сверление отверстий. СОа-лазеры в установках обеспечивают излучение на моде ТЕМоо, что позволяет получить пятно с диаметром в четыре раза меньше, чем у обычных СОа-лазеров, работающих на модах высшего порядка. Лазеры работают с прокачкой рабочей газовой смеси, охлаждаемой проточной водой, и обеспечивают стабильность излучения 5%. [c.315]

В заключение отметим, что две рассмотренные модели, описывающие влияние ОДА, синтезируются. Модель, предложенная в [130], не позволяет объяснить того экспериментального факта что рассеяние луча лазера на образовавшихся частицах влаги появляется при введении в поток ОДА до скачка конденсации. Действительно, как было показано выше, присутствие в расширяющемся потоке присадок ОДА в силу экранного эффекта приводит к затягиванию процесса спонтанной конденсации, перемещению зоны максимальной скорости ядрообразования в область больших переохлаждений потока. Вторая модель [126] объясняет появление диспергированной фазы до зоны спонтанной конденсации и причины смещения конденсационного скачка против потока. [c.300]

К Л. с. сводятся не только ур-ния, описывающие копвскгивные движения жидкости, но и др, физ. модели (трёхуровневый лазер, дисковое динамо и т. д.). [c.610]

Она построена на основе системы уровней, изображенной на рисунках 3.3 и 5.9, и очень похожа на систему (8.15), так как использует те же обозначения для релаксационных констант. Имеется лишь два отличия. Во-первых, мы приняли во внимание, что вероятности поглощения k и вынужденного испускания фотона не выражаются только лоренцианом, а учитывают как БФЛ, так и ФК, и поэтому являются различными функциями частоты выжигающего лазера. Эти функции описываются формулами (10.2). Во-вторых, мы приняли во внимание возможность превращения молекулы в фотопродукт. Вероятность такого превращения в единицу времени обозначим буквой Q. Согласно нашей модели, изображенной на рис. 5.9, такое фотохимическое превращение происходит в триплетном состоянии молекулы. Учитывая, что в триплетном состоянии молекула существует много дольше, чем в возбужденном синглетном состоянии, это предположение относительно канала, по которому происходит фотохимическая реакция, весьма правдоподобно. В некоторых случаях оно подтверждено экспериментом. [c.178]

Оптическая часть установки (рис. 2) состоит из четырех ветвей. Первая ветвь предназначена для формирования просвечивающего пучка S и включает в себя источник света i, призму фазовые пластинки Я/2 (в полволны) 3 и XI4 (в четверть волны) 4, положительную линзу 6, иммерсионную ванну 6, модель 7. В качестве источника света используется выпускаемый промышленностью гелий-неоповый лазер ЛГ-56, который излучает монохроматический свет с длиной волны к = 0,633 мк (ширина линии излучения ДЯ, 10 мк). Излучение коллимировано (угловая расходимость — 10 ), линейно поляризовано диаметр выходящего пучка — [c.31]

Когда средняя длина свободного пробега иона становится сравнимой с радиусом трубки (что наблюдается в ионных газовых лазерах с относительно низким давлением), электроны и ионы достигают стенок не вследствие диффузии, а благодаря свободному пролету до них. В этом случае необходимо пользоваться моделью свободного падения Тонкса — Ленгмюра для [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...