Передающая линия

Рассмотрим автоколебательную систему, состоящую из отрезка передающей линии, нагруженной туннельным диодом с пренебрежимо малой паразитной емкостью (рис. 11.5). [c.355]

В управляемом снаряде была применена мостовая схема соединения пирозапалов из взрывающихся проволочек. Система состояла из генератора одиночных импульсов высокой энергии, передающей линии и мостика из взрывающихся проволочек. При испытаниях снаряда возникли две проблемы. В отдельных случаях импульсы не поступали на мостик из взрывающихся проволочек в других случаях проволочки не испарялись, а только плавились. Дефектная система была направлена в лабораторию анализа отказов. Генератор импульсов был отсоединен, а все его элементы подверглись электрическим испытаниям. На рис. 5.13 генератор импульсов показан в состоянии частичного демонтажа. При испытаниях не было обнаружено ни одного дефекта, только один электролитический конденсатор имел повышенную утечку. [c.295]

Наконец, можно указать на аналогию с теорией передающих линий. Для общности мы рассмотрим стержень с сечением -1 при отсутствии потерь тепла с боковой поверхности ). В этом случае температура V и тепловой поток в стержне / должны удовлетворять уравнениям [c.74]

Приемник с плоскостным фотоэлементом должен быть снабжен коаксиальным корпусом, который обеспечивал бы хорошую передачу импульса от сосредоточенной емкости фотоэлемента к омическому импедансу 125 ом) передающей линии, связанной с осциллографом. Для высокочастотного согласования с коаксиальным кабелем в корпусе держателя предусматривают сосредоточенную индуктивность. [c.186]

Здесь мы имеем обобщение известного положения теории передающих линий. В самом деле, интегральные или интегро-дифференциальные уравнения для тока, подобные написанным выше, можно вывести не только для плоского волновода, но и для круглого, а также для полубесконечной двухпроводной линии, и получить выражение для тока в форме (4.04). Отмеченные свойства коэффициентов отражения при стремлении частоты к критической будут иметь место и здесь в частности, для основной волны в двухпроводной линии, критическая частота которой равна нулю, коэффициент отражения по току будет равен —1, если частота достаточно мала. Практически это означает, что длина волны должна быть велика по сравнению с поперечными размерами линии (ср. 44). [c.25]

Полученные результаты представляют и самостоятельный интерес. Действительно, плоский волновод является простейшей с геометрической точки зрения системой проводников, обладающей свойствами передающей линии. В плоском волноводе могут распространяться волны Яоь Яо2,. . тождественные соответствующим волнам в прямоугольном волноводе, и волны ,оо, oiv о2, . аналогичные волнам (основной волне и ее гармоникам) коаксиальной линии. Поэтому решение простейшей задачи позволяет выяснить ряд вопросов, относящихся к более сложным-системам. [c.57]

Что можно опустить. Данная глава имеет иллюстративный характер в ней много примеров из области звука, передающих линий и света, являющихся применением того, что мы узнали в главах 1—4. Поэтому значительная часть примеров при недостатке времени может быть пропущена. [c.13]

П р и м е р 4. Передающая линия — фильтр низких частот. Исследуемая нами система показана на рис. 4.3. Внешнее воздействие в виде синусоидально изменяюш,егося напряжения приложено ко входному концу системы (г=0). Активным сопротивлением линии мы пренебрегаем. В п. 2.4 было найдено, что уравнение движения такой системы совпадает с уравнением движения для продольных колебаний системы из масс и пружин, если заменить К на С /а [c.163]

Рис. 4.3. Передающая линия возбуждается в точке 2=0 и простирается до бесконечности,

Здесь С а — шунтирующая емкость на единицу длины, а Ыа — последовательная индуктивность на единицу длины ). Таким образом, для непрерывной передающей линии (такую линию может составить любая пара проводников) в вакууме фазовая скорость обратно пропорциональна квадратному корню из произведения погонных емкости и индуктивности. Фазовая скорость постоянна и не зависит от частоты. Таким образом, в рассматриваемом пределе волны напряжения и тока — недиспергирующие волны. [c.163]

Может ли фазовая скорость в рассмотренной передающей линии превышать скорость света с Из примера 3 (распространение радиоволн в ионосфере) нам известно, что фазовая скорость этих волн может превышать скорость света с и что в этом нет противоречия с теорией относительности. [c.163]

Таким образом, фазовая скорость бегущих волн тока (или напряжения) в передающей линии, образованной двумя прямыми и параллельными проводами, равна скорости света в вакууме. [c.164]

Пример 5. Передающая линия из параллельных пластин. Система, показанная на рис. 4.4, состоит из двух параллельных проводящих пластин. Ширина пластин w, а расстояние между внутренними поверхностями g. По пластинам в направлении z течет ток. Мы хотим вычислить погонные емкость и индуктивность в направлении оси Z. Предположим, что потенциал между пластинами в точке г=0 постоянен. Тогда имеем постоянный ток. (Можно считать, что пластины соединены в точке z—оо, т. е. цепь замкнута. Мы могли бы предположить, что обе пластины простираются до бесконечности, не соединяясь. Результат не изменился бы.) [c.164]

Рис. 4.4. Передающая линия из параллельных пластин.

Мы нашли, что в двух различных примерах передающих линий из проводов и пластин фазовая скорость равна с. Поэтому кажется правдоподобным и более общий результат фазовая скорость для любой передающей линии, состоящей из двух изолированных, одинаковых, прямых и параллельных проводников, в вакууме равна с. [c.166]

Убедимся в общности выражения (63). Мы показали, что оно справедливо для волн тока и напряжения в передающей линии. В пространстве между пластинами передающей линии сосредоточено электрическое и магнитное поля. (Электрическое поле определяется напряжением на пластинах, а магнитное поле — током, текущим вдоль них.) Поэтому магнитное и электрическое поля должны распространяться вдоль линии с такой же скоростью, с какой распространяются волны тока и напряжения. (Поля представляют собой те же волны они изменяются в пространстве и времени и имеют все характеристики, соответствующие волне.) В случае, когда среда — вакуум, скорость равна с. Мы знаем, что с—это скорость любых электромагнитных волн в вакууме, в частности электромагнитных волн, распространяющихся между пластинами передающей линии. Если пространство заполнено средой с постоянными е и л, то скорость волн электрического и магнитного полей (связанных с волнами напряжения и тока) равна с/]/ер. [c.167]

В главе 1—3 мы пытались показать, что дисперсионное соотношение зависит не от граничных условий, а только от свойств среды и волн. Электромагнитные волны могут быть образованы при помощи напряжения, приложенного к одному концу передающей линии, или при помощи передающей антенны. Этим двум случаям соответствуют различные граничные условия, т. е. различные способы воздействия на систему. (Система— это среда с постоянными х и .) Закон дисперсии, выражаемый формулой (63), не зависит от этих [c.167]

Почему показатель преломления меняется с частотой Вернемся к передающей линии. Фазовая скорость для нее равна [c.171]

Таким образом, мы повторили (более кратко) вывод уравнения движения для колебаний плазмы при частоте сОр. Теперь предположим, что один конец плазмы находится под действием силы, вызванной радио- или телепередатчиком. (Чтобы упростить задачу, предположим, что ее геометрия эквивалентна передающей линии из параллельных пластин.) В этом случае Е 1) будет суперпозицией двух величин [по аналогии с (71)] [c.175]

При изучении мод и стоячих волн мы узнали, что непрерывную среду можно характеризовать двумя параметрами возвращающей силой и инерцией . Для непрерывной струны возвращающая сила определяется натяжением То в равновесном состоянии, а инерция определяется линейной плотностью ро- У передающей линии соответствующими параметрами являются (С/а) т. е. величина, обратная емкости на единицу длины, и Ыа — индуктивность на единицу длины. Для продольных волн в струне параметр, характеризующий возвращающую силу,— это Ка, а параметр, определяющий инерцию, равен УЙ/а=ро. Для звуковых волн такими параметрами соответственно являются уро и объемная плотность ро. Во всех случаях моды стоячих волн ведут себя аналогично простому гармоническому осциллятору. (Для таких систем, как связанные маятники или широкополосный фильтр, нам необходим еще один параметр, а именно граничная частота.) [c.181]

Пример И. Бегущие волны в передающей линии. Линия, [c.189]

Рис. 4.11. Бегущие волны в передающей линии.

Сравнивая уравнения (137) и (138), мы видим, что для бегущей плоской электромагнитной волны, распространяющейся в передающей линии из параллельных пластин в направлении +г, электрическое и магнитное поля в любой точке г и в любое время перпендикулярны друг другу и направлению распространения, равны по величине, а их знаки таковы, что векторное произведение ЕХВ совпадает с направлением распространения волны. Короче [c.192]

Плоские электромагнитные волны е прозрачной среде. Предположим, что передающая линия заполнена веществом с диэлектрической постоянной S и магнитной проницаемостью fx. Приложенное напряжение равно V t). Испускаемая мощность равна [c.192]

Существует несколько способов получения бегущих плоских электромагнитных волн. Один способ, связанный с использованием передающей линии из параллельных пластин, мы только что рассмотрели. Источником плоских электромагнитных волн может быть и точечный источник (например свеча, уличный фонарь или звезда), если только наблюдать волны на достаточно далеком расстоянии от источника. (В следующей главе мы установим, при каких размерах источника его можно считать точечным.) В этом случае все излучение в области вблизи наблюдателя распространяется в определенном направлении при условии, что эта область не слишком велика. (Дальше мы установим критерии не слишком большой области. Они зависят от характера выполняемых опытов.) Выражения (143) описывают локальные свойства электромагнитных плоских волн (это утверждение кажется правдоподобным, но в следующей главе мы докажем его, исходя из уравнений Максвелла) и не зависят от граничных условий, т. е. от конфигураций тока и заряда, которые ответственны за электромагнитное излучение. Разумеется, тот факт, что у вектора Е есть только составляющая Ех, зависит от начальных условий, связанных с геометрией передающей линии. [c.193]

Коаксиальная передающая линия. Покажите, что погонная емкость С а для коаксиальной передающей линии с радиусами внутреннего и внешнего проводников соответственно и Гг и вакуумом между проводниками равна (в единицах СГСЭ, т. е. в см емкости, отнесенных к см длины линии) [c.203]

Передающая линия из параллельных проводов. Начните с задачи 4.7, в которой может быть использована симметрия линии. В данной задаче такая симметрия отсутствует,но ее легко решить с помощью принципа суперпозиции.Вычислите вклад в поле от отдельного провода. Затем умножьте полученный результат на 2. Покажите, что С/а и Lia равны [c.203]

Рис. 12.1. Схема передающей линии со скачкообразным и.зменени-ем параметров.

Рис. 32. Электрическая схема лазера на азоте С — емкость Р — разрядник L — передающая линия К — катоды А — анод / з, — зарядное и шунтирующее сопротип-лепия

ДИСПЕРСИОННОЕ УРАВНЕНИЕсоотношение, спя- С зыиаюп ее циклич. частоты ш и волновые векторы /с U собственных гармонич. волн (нормальных волн,) в линейных однородных системах непрерыв 1ых средах, волноводах, передающих линиях и др. Д.у. записывается и явном (0= 0) (/с) или nVHHBOM / (ы, к) — О виде. [c.641]

Поле в резонаторе выполняет одновременно неск. ф-ций модулирует влетающий со стороны катода пучок электронов по скорости (не затрачивая на это энергии), тормозит осн. массу частиц сгруппированного пучка, возвращающегося от отражателя отбирая энергию пучка), возбуждает с помощью петли связи волну в передающей линии (отводя ВЧ-мощиость в нагрузку). Для выполнения фазовых соотношений, обеспечивающих генерацию, время пребывания центр, частиц сгустков Б дрейфовом пространстве должно составлять = /4 Т+рТ, где р=0, 1, 2,. . ., а Т — период колебаний. Это достигается подбором потенциала отражателя, разного для каждого р. Условие генерации при данном р выполняется в нек-ром интервале напряжений щ, а каждому щ соответствует своя частота генерации. Возможность такой электронной перестройки частоты, не требующей затраты энергии (электроны не попадают на отражатель), нашла применение на практике. [c.383]

ФИДЕР в радиотехнике и технике СВЧ (англ. feeder, от feed — питать) — линия передачи, передающая линия, электрическое устройство, по к-рому осуществляется направленное распространение (канализация) эл.-магн. колебаний (волн) от источника к потребителю в системах их передачи и распределения. [c.310]

Представим теперь резонатор в виде последовательности открытых передающих линий длиной 2 ty имеющих постоягаые распростра- [c.539]

Весьма спорным является вопрос о возможности создания специальных электронных систем, использующих такие оконечные передающие линии, которые позволили бы достичь значения коэффициента разветвления по выходу, сравнимого с возможностями ОПЛМ (для той же полосы частот). Анализ зависимостей плотности упаковки от скорости выборки и коэффициента разветвления по выходу от скорости выборки [23] указывает на то, что стоимость и размеры таких систем были бы неприемлемыми более того, при обсуждении ОПЛМ даже и не затрагивался вопрос о потенциальной способности этих систем реализовать одновременно высокие коэффициенты объединения по входу и разветвления по выходу. В самом деле, в большинстве современных сетей связи с самыми различными степенями сложности уже отказались от концепций применения передающих линий в пользу волоконно-оптических систем. [c.255]

Вторая цель книги — иллюстрировать конкретными примерами интересных и важных явлений общие приципы и показать тем самым их широкую применимость и универсальный характер. За каждой новой идеей, обычно излагаемой на примере простейшей системы, следуют ее применения к самым различным физическим системам струнам, пружинам, передающим линиям, музыкальным трубам, световым пучкам и т. д. и т, п. [c.9]

Если все пространство между параллельными пластинами передающей линии заполнено диэлектриком с диэлектрической постоянной 8, то емкость увеличивается в е раз (см. том II, п. 9.9). (То же справедливо и для передающей линии из двух проводников, только в этом случае мы должны заполнить диэлектриком все пространство. В ачучае параллельных пластин электрическое поле вне области между пластинами равно нулю и поэтому не имеет значения, есть ли диэлектрик вне пластин, или его там нет.) [c.166]

Выражение (63), полученное для специального случая бегущих воли напряжения или тока в передающей линии, на салюм деле имеет весьма общее значение. Оно справедливо для распространяющихся Б веществе электромагнитных волн любого типа, например для впдп-г, ого света, распространяющегося в стекле или в другом диэлектрике. [c.167]

Заметим, что wg—поперечное сечение передающей линии. Разделив уравнение (135) на wg, получим интенсивность излучения [в эрг1 см -сек), которую для электромагнитных волн удобно обозначить через S (символ / занят для обозначения тока). Вспомнив наш опыт со струнами и звуковыми волнами, мы можем говорить об интенсивности в точке г, заменив в уравнении 2=0 на г. Для бегущих плоских электромагнитных волн, распространяющихся в направлении z в передающей линии из параллельных пластин, энергия, переносимая за секунду через площадь в 1 равна интенсивности излучения [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...