Отражение в передающих линиях

Пример 4. Отражения в передающих линиях. Напряжение передатчика V f) на левом конце L (г=0) бесконечной передающей линии с импедансом Zi образует бегущую волну тока I [г, t). В точке г=0 имеем [c.226]

Пример 7. Отражение в передающей линии, имеющей разрыв непрерывности по е. Будем считать, что геометрия линии (т. е. w и g) и магнитная проницаемость не изменяются на границе. (Для таких сред, как ионосфера, вода, стекло, воздух, можно с достаточно высокой степенью точности считать ti—1.) Из выражения (38) для [c.227]

Отражения в передающих линиях. Предположим, что коаксиальная передающая линия 1 (характеристический импеданс 50 ом) подсоединена к линии 2 (характеристический импеданс 100 ом). [c.237]

Здесь мы имеем обобщение известного положения теории передающих линий. В самом деле, интегральные или интегро-дифференциальные уравнения для тока, подобные написанным выше, можно вывести не только для плоского волновода, но и для круглого, а также для полубесконечной двухпроводной линии, и получить выражение для тока в форме (4.04). Отмеченные свойства коэффициентов отражения при стремлении частоты к критической будут иметь место и здесь в частности, для основной волны в двухпроводной линии, критическая частота которой равна нулю, коэффициент отражения по току будет равен —1, если частота достаточно мала. Практически это означает, что длина волны должна быть велика по сравнению с поперечными размерами линии (ср. 44). [c.25]

В этой главе мы воспользуемся представлением об импедансе, чтобы понять поведение бегущей волны на границе двух сред. Мы начнем с того, что в п. 5.2 рассмотрим сосредоточенную активную нагрузку и условия, при которых эта нагрузка может быть согласована со средой, в которой распространяется волна. Это приведет нас к понятию эквивалента ), при помощи которого можно ограничивать электромагнитные волны без отражения. В п. 5.3 мы рассмотрим отражения, возникающие вследствие несогласованности импедансов. Обобщая результаты, полученные для передающей линии, мы увидим, как происходит отражение света на границе двух сред, где показатель преломления испытывает разрыв непрерывности. Изучение многократного отражения в п. 5.5 позволит нам использовать обыкновенное стекло для определения среднего времени жизни возбужденных атомов неона. [c.210]

Другие методы согласования нагрузки. Не всегда легко достичь согласования передающей линии и нагрузки . Если условия работы допускают применение распределенной нагрузки, занимающей заметный объем, то поглощение без отражения можно получить и не имея согласованной нагрузки с сосредоточенными параметрами, какой является, например, эквивалент . Так, если мы хотим поглотить без отражения интенсивный пучок света, мы можем направить его в щель, сделанную в большом светонепроницаемом картонном ящике. Выложим изнутри стенки ящика черным материалом (поглотитель) и поставим в нем несколько перегородок, чтобы воспрепятствовать выходу света. Щель в ящике даже в яркий день будет выглядеть чернее любого черного тела, например сажи. Такая черная поверхность и совершенный эквивалент неразличимы по своему действию излучение, попавшее в щель, не выходит обратно. Щель действует, как простирающаяся до бесконечности прозрачная среда (воздух). [c.217]

Коэффициенты отражения для полей. Вместо потенциала и тока можно рассматривать электрическое поле и магнитное поле Ву. В данной передающей линии электрическое поле пропорционально V, а магнитное — пропорционально I. Имеем [c.227]

Этот результат можно обобщить. Пусть воздушный зазор и ширина ш передающей линии бесконечно увеличиваются. Коэффициент отражения в данной области поля не может зависеть от граничных условий. Поэтому выражение (41) применимо даже для волн, испускаемых удаленным уличным фонарем или телевизионной антенной. Уравнение (41) дает коэффициент отражения для любых бегущих электромагнитных волн, падающих нормально к поверхности, на которой происходит резкий скачок на длине меньшей, чем длина волны) диэлектрической постоянной. [c.228]

Непрерывность волны на границе. Мы нашли, что для света (или любого электромагнитного излучения), падающего из среды 1 в среду 2, при условиях, что магнитная проницаемость равна единице (или не изменяется на границе) и геометрия среды постоянна (передающая линия из параллельных пластин с неизменной формой поперечного сечения или пластина вещества в свободном пространстве), коэффициенты отражения и прохождения для электрического поля Ех и магнитного поля Ву равны [c.239]

Коэффициент отражения для электрического поля. Погонная индуктивность в передающей линии аналогична погонной массе для растянутой пружины, а обратная погонная емкость аналогична натяжению струны. Известно, что С = вСвак ч 1 Бак и что фазовая скорость в вакууме равна с. [c.351]

Так как отраженная волна в линии 1, естественно, находится в той же передающей линии, что и падающая волна, т. е. в линии с тем же воздушным зазором g, шириной w и магнитной проницаемостью л, то коэффициент отражения для Е тот же, что и для V, а для Ву тот же, что и для /. С другой стороны, коэффициенты прохождения для gE и wByl i совпадают с коэффициентами прохождения для У и / соответственно. Мы будем рассматривать только коэффициенты отражения. Имеем для электрического поля [c.227]

Если входным сигналом является сигнал акустический, приходящий на вход 2 с амплитудой а. , то для выходных сигналов получим bi=Si2a-2, Ь Зца.,, b-j- s,su2. Из соотношений (3.4) как раз и следует, что =о /4, bi= al 4, bl -d /2. Если еще учесть, что при возбуждении ПАВ половина излучаемой мощности теряется из-за акустического излучения в противоположном направлении, то очевидно, что общие вносимые потери в линии (без учета потерь на распространение ПАВ) для первого снимаемого с ВШП выходного электрического сигнала составляют 6 дБ. Отраженный сигнал, испытав вторичное отражение на передающем ВШП, очевидно, также будет принят на выходе как ложный эхо-илтульс, причем его амплитуда будет только на 12 дБ ниже амплитуды основного задержанного сигнала. Так как обычно ложные эхо-импульсы не желательны, необходимо принимать меры по снижению их уровня. Это может быть достигнуто, например, при помощи рассогласования ВШП по электрическим выходам. Однако при этом возрастают общие потери для основного задержанного сигнала. Аналогичный эффект достигается и в том случае, если нанести на подложку звукопоглощающую пленку или использовать материалы с большим затуханием ПАВ. [c.314]

Если передающая и приемная антенны находятся иа линии прямой видимости, то напряженность поля в месте приема значительно больше, чем при связи дифракционной волной за линией горизонта. В этом случае волна от передатчика к приемнику распространяется как в свободном пространстве с минимальным ослаблением, обусловленным Л1 шь рассеиванием энергии в пространстве Однако к приемной антенне, помимо прямой, приходит волна, отраженная от поверхности Земли между двумя антеннами. Поскольку путь отраженной волны больше пути прямой, ее фаза сдвигается относительно фазы прямой волны. Поэтому возможно ослабление поля в точке приема при связи в пределах прямой видимости на высокочастотных КВ диапазонах и на УКВ. Изменение высоты установки хотя бы одной из антенн в этом случае может изменить уровень принимаемого сигиала. [c.213]

Рассмотрим, как можно учесть влияние тропосферной рефракции на распространение радиоволн при поднятых передающей и приемной антеннах в условиях применимости интерференционных формул. Как известно, подобные условия встречаются только в диапазоне ультракоротких волн. Вывод интерференционных формул основывался на предположении, что как прямой, так и отраженный от поверхности Земли лучи распространяются по прямолинейным траекториям, притом с постоянной скоростью. В зеальных условиях ни одно из этих условий не выполняется, вследствие тропосферной рефракции и прямой, и отраженный от поверхности Земли лучи распространяются по криволинейным траекториям, обращенным выпуклостью вверх, как показано на рис. 3.3 сплошными линиями. На том же рисунке пунктиром показаны траектории лучей при отсутствий рефракции. Ясно, что геометрическая разность хода лучей, входящая в. илтерференционные [c.127]

С точки зрения условий радиосвязи особенно важной характеристикой метеорных следов является относительное время существования надлежащим образом ориентированных следов, создающих отражения такой силы, что их можно использовать для передачи информации. Это время зависит и от мощности передающего устройства, и от чувствительности приемного устройства. Чем больше потери при распространении Ь=Р Р% которые можно скомпенсировать применением надлежащего оборудования линии радиосвязи, тем длительнее время передачи информации. Некоторое представление об этой характеристике может дать рис. 5.59 [92], ПО оси абсцисс которого отложено местное в<ремя а по оси ординат—число секунд за каждый час, в течение которых можно было передавать информацию за -счет отражений от метеорных следов. Эги данные относятся к линии протяженностью около 1000 км при 1пере-даче на частоте 40 Мгц, МаТсси-мальное 3(начение относительного времени использования линии связи (так называемый коэффициент использования линии связи) составляет 16% (в 6 час.), а минимальное — 3% (в 18 час.). [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...