Соколова эффект

Эффект Соколова интересен тем, что он позволяет по-новому взглянуть на вопрос о возможности или невозможности передачи информации посредством квантовых корреляций. Ранее обсуждение этой возможности (точнее, невозможности) проводилось на основе использования так называемых ЭПР-пар коррелированных квантовых частиц (ЭПР — сокращенное название парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена [8]). Но одиночные пары для этого не подходят, так как закон р ф исключает возможность управления корреляциями ЭПР-пар на расстоянии. В отличие от одиночных корреляционных пар частиц эффект Соколова представляет собой результат когерентной суперпозиции ЭПР-взаимодействий, когда одному из партнеров ЭПР-взаимодействий, т.е. возбужденному атому, соответствует огромное число вторых партнеров-электронов проводимости металла. В эффекте Соколова ограничение р / р, выраженное в терминах одиночных волновых функций электронов, слабо нарушается, так что возможность передачи корреляционных сигналов на небольшие расстояния не исключена. Речь идет фактиче- [c.11]

Оказывается, что эффект Соколова можно объяснить как результат когерентной суперпозиции взаимодействий Эйнштейна - Подольского-Розена. Пролетающий над поверхностью металла атом создает ЭПР-пару с каждым из электронов, который испытывает столкновение с поверхностью металла (подлетая к ней изнутри металла) в момент пролета атома. В результате образуется запутанное состояние атома с огромным количеством электронов металла. Величина соответствующей запутанности (см. комментарии) не превышает одного бита, поскольку атом находится в суперпозиции только двух состояний — 28 и 2Р. В неподвижной системе координат состояния 28 и 2Р разделены между собой лэмбовским сдвигом, а в лабораторной системе координат соответствующие уровни совпадают между собой лэмбовский сдвиг компенсируется малым изменением скорости атома. [c.241]

Изложенная в данной главе приближенная теория эффекта Соколова находится в согласии с экспериментами. Сам эффект и его величину удобно описывать в терминах корреляционного электрического поля — "поля Демона". Корреляционное поле чувствует только возбужденный атом — измерить такое поле с помощью обычного прибора нельзя. [c.241]

Эксперименты по атомной интерферометрии хорошо согласуются со стандартной квантовой теорией. Они позволили измерить лэмбовский сдвиг с очень большой точностью. Но не это нас интересует в первую очередь. Самое интересное состоит в том, что в экспериментах Соколова малая добавка 2Р-амплитуды появлялась при пролете через вторую диафрагму 2 даже в отсутствие в ней какого-либо электрического поля. Более того, эта добавка появлялась просто при пролете 28-атома вблизи металлической пластины (рис. 19в). Именно этот эффект мы и будем называть эффектом Соколова. [c.244]

Эффект Соколова оказывается достаточно сильным. Результативно он выглядит так, как если бы вблизи диафрагмы или металличе- [c.244]

Любые попытки объяснить эффект Соколова силовым взаимодействием атома с флуктуационными электрическими полями или с полем изображения в металле не приводят к успеху, давая вклад на порядки величины меньше нужного значения. Но оказывается [86], что эффект можно объяснить на основе представлений о коллапсах волновых функций электронов металла. [c.245]

Теория эффекта Соколова 251 [c.251]

Теория эффекта Соколова [c.251]

Попытаемся теперь более точно описать эффект Соколова как результат взаимодействия возбужденного атома водорода с электронами проводимости металла, предполагая, что электроны находятся в состоянии квантового хаоса. Поскольку рассматриваемый эффект представляет собой результат довольно сложного механизма взаимодействия очень многих частиц, при описании кинетики электронов проводимости будет принята простейшая газовая модель. [c.251]

Теория эффекта Соколова 253 [c.253]

Среднее значение х ) показывает, насколько отличается закон распределения коллапсов с фактором ехр[-(х - х ) /2й ] от симметричного распределения коллапсов с вероятностью АЮР = ехр[-х 2ь2/ л 4] Первое слагаемое в (267) указывает на превалирование коллапсов в "хвостовую" часть пакета, а второе слагаемое — на повышенную вероятность коллапсов в "носовую" часть пакета. Согласно гипотезе работы [86], именно несимметрия (х ) ф О должна приводить к эффекту Соколова. Выражение (267) получено в приближении > х , но им можно пользоваться и при I X как разумной интерполяцией, поскольку (х ) = О при г = О, т.е. в момент рождения начального пакета. [c.254]

Теория эффекта Соколова 255 [c.255]

При I т величина асимметрии мала, но она оказывается вполне достаточной для объяснения экспериментально наблюдаемого эффекта Соколова. [c.255]

Здесь числовой множитель Ао приближенно равен Ао = 0,16. Специально проведенные эксперименты (см. [88] и следующий раздел) по определению величины и знака эффекта Соколова дают экспериментальное значение Ло=0,1. Если учесть, что теория построена на достаточно грубых оценках, то согласие теории и эксперимента следует считать вполне удовлетворительным. Заметим, что все характеристики металла содержатся только в ер и в коэффициенте Ао. [c.258]

Теория эффекта Соколова 259 [c.259]

Рассеяние на фононах, казалось бы, должно сильно повлиять на величину эффекта Соколова. Оказывается, однако, что это влияние невелико. За время т парных столкновений электроны успевают испытать т/те>1 рассеяний на фононах с изменением направления движения на угол порядка единицы. Соотношение (269) для величины асимметрии коллапсов относится к координате вдоль направления движения пакета. Если пакет много раз меняет направление движения, то величина асимметрии вдоль некоторого заданного извне направления становится меньше. Так как скорость движения пакета по абсолютной величине всегда равна г р, то среднее значение асимметрии вдоль некоторого направления д пропорционально отношению диффузионной скорости Ух вдоль этого направления к скорости ур. [c.260]

Теория эффекта Соколова 261 [c.261]

При не очень низких температурах, когда Те < т, величина эффекта Соколова определяется приближенными соотношениями (276), (278). Соотношение (276) отличается от приведенного ранее в работе [88] только несколько иными обозначениями. [c.261]

Исследование эффекта Соколова [c.263]

Рассмотрим теперь другой вариант устройства для квантовой коммуникации [13, 99], основанного на необратимом эффекте Соколова. [c.275]

Механические эффекты — метод поверхностного рельефа Соколова, ячейка Польмана и их модификации. [c.264]

В этом аспекте представляет значительный интерес трубка Соколова, преобразующая электрический по ген-циальный рельеф пьезопластины в последовательность электрических сигналов, которые могут быть предварительно обработаны и затем поданы на телевизионный экран. В трубке Соколова использован электромеханический эффект. В настоящее время вакуумную трубку иногда заменяют твердотельными коммутаторами сигналов, что часто удобнее. [c.264]

Работы, посвященные мартенситной сверхпластичности, в основном относятся к изучению пластичности во время мартенситного у->-а-превращения, обусловленного деформацией. За последнее время появилось несколько работ по особой мартенситной сверхпластичности при Y=f= e-nepe-ходе в двухфазных железомарганцевцх сплавах с ГПУ-ре-шеткой [4,93, 138, 158, 161, 162]. Наиболее значительными из них являются работы О. Г. Соколова [4, 162] и Н. Богачева [1, 162], которые показали, что при у е-переходе наблюдаемый эффект пластичности превращения заключается в резком снижении сопротивления деформированию и релаксации напряжений во время превращения. Зависимость степени релаксации от объема е-фазы установлена в работах И. Н. Богачева и Б. А. Потехина [158] при исследовании релаксации внешних напряжений в сплаве Г20 и стали 30Х10Г10 при повторяющихся фазовых переходах. Сделано заключение, что релаксация напряжений происходит вследствие ослабления межатомного взаимодействия при перестройке кристаллической решетки. Кроме того авторы считают, что существенно важным является взаимодействие микронапряжений, возникающих в процессе образования е-фазы, с полем внешних напряжений. [c.129]

Установлено, что энергия магнитного поля сама по себе ничтожно мала. Так, по данным А. Н. Киргинцева и В. М. Соколова при воздействии на один г/моль воды магнитным полем напряженностью 80-10 А/м (10 ООО Э) работа составляет всего лишь 10 кДж [2]. Однако в движущихся перпендикулярно магнитному полю электролитах под действием сил Лоренца индуцируется электрический ток, обнаруживается эффект Холла, возникает пондеромоторная силаусиливается конвекция электролитов, изменяются скорость и направление движения ионов. Таким образом, для проявления эффекта водообработки необходимым условием, кроме действия магнитного поля, является перемещение потока жидкости перпендикулярно магнитному полю. [c.8]

Линейная зависимость между сдвигом частоты г и энергией Н-связи была получена также в работах других авторов (см., например, статьи Соколова, Шигорина [4]) и подтверждена экспериментально путем сопоставления величины сдвига Агз с теплотами смешения и сублимации. Примеры таких комплексов приведены в [3]. Следует, однако, отметить, что применимость выражения (6.3) и других линейных функций, связывающих смещения частот колебаний с величиной ограничена. Они не выполняются для слабых, сильных и некоторых внутримолекулярных ВС. При замене в комплексе доноров протона коэффициенты пропорциональности, зависящие от энергии водородной связи, изменяются. Невыполнение соотношения (6.3) может быть связано с влиянием вандерваальсовских взаимодействий, изменяющихся при переходе от одного акцептора к другому. Чтобы исключить эти побочные эффекты, рекомендуется [c.162]

Результаты испытаний приведены на рис. 96, 97. Увеличение скорости деформации при растяжении от б-Ю " сек-1 до 10 сек практически не влияет на характеристики пластичности при комнатной температуре, но существенно влияет на них при повышенных температурах. Интервал температур динамического деформационного старения и температура максимального развития его значительно повышается, температурный интервал динамического деформационного старения расширяется, а абсолютная величина эффекта по сравнению со статическим растяжением практически не изменяется Г95, с, 20 440 463]. Подобные данные получены Г. Н. Мехедом [464] при испытании на динамическое растялсение технического железа, В. С. Зотеевым [465] при испытании армко-железа и сталей Ст.З, 45, У10. Систематические исследования Л. Д. Соколова [466, 467] по изучению влияния температурно-скоростных условий деформирования на сопротивление различных металлов и сплавов пластической деформации, выполняемые преимущественно при деформации осадкой, также показывают, что с увеличением скорости деформации температура динамического деформационного старения повышается. Это обусловлено значительным повышением скорости перемещения дислокаций при увеличении скорости деформации. Динамическое взаимодействие между дислокациями и примесными атомами при возрастании скорости перемещения дислокаций возможно лишь при повышении температуры, стимулирующей соответствующее повышение скорости диффузии примесных атомов. При нарушении этого условия динамического взаимодействия между дислокациями и примесными атомами не происходит, эффект динамического деформационного старения отсутствует. [c.239]

В газе действительно сам собой, т.е. без участия наблюдателя, возникает процесс коллапсирования волновых функций атомов газа. Для каждого отдельного атома имеет место слабая неопределенность в энергии порядка 8е Й/т, где т — среднее время столкновений. Именно с такой точностью закон сохранения энергии справедлив для отдельного атома. Но для газа в целом закон сохранения энергии выполняется с гораздо более высокой точностью. В силу этого у каждого из коллапсов появляется очень слабая асимметрия порядка смещения волнового пакета на одну длину волны вдоль направления движения волнового пакета. Соответствующий эффект очень мал, но он может приводить к макроскопически наблюдаемым эффектам. В книге довольно подробно описан эффект Соколова, состоящий в самопроизвольной поляризации возбужденных атомов водорода при их пролете вблизи поверхности металла. Этот эффект объясняется коллапсами волновых функций свободных электронов проводимости в металле. [c.11]

Выраженная в терминах асимметрии коллапсов картина сложного поведения многочастичной системы позволяет достаточно просто учесть малые эффекты порядка к /к при коллапсировании волновых функций атомов газа. Как мы видим, при каждом коллапсе имеет место систематическое смещение волнового пакета на расстояние порядка Яв. Это смещение очень мало, но оно оказывается существенным для объяснения эффекта Соколова (см. раздел 41). [c.240]

Коллапсы волновых функций атомов газа обычно не наблюдаемы. Но это не значит, что они вообще всегда скрыты, и мы онищем далее эффект, где их роль оказывается определяющей. Мы имеем в виду явление, которое было обнаружено экспериментально Ю.Л. Соколовым с сотрудниками (см. [84]) и которое мы будем называть эффектом Соколова. Этот эффект был обнаружен в экспериментах по атомной интерферометрии [85], схема которых изображена на рис. 18. [c.242]

В нашем случае поле Е,фЕкО появляется из-за корреляции в эволюции волновой функции атома и коллапсирующих волновых функций электронов проводимости. Мы встречаемся здесь с эффектом типа ЭПР-корреляции, но не в варианте одиночных ЭПР-пар, а в условиях, когда атом является одним единственным первичным партнером при взаимодействии с огромным числом вторичных партнеров — электронов проводимости. После взаимодействия с атомом в слое проводимости электроны улетают в глубь металла, чтобы там в процессе коллапсов породить корреляционные отклики. Из-за небольшой асимметрии коллапсов корреляционные отклики накапливаются у атома в виде сдвига амплитуды Дар. В конечном счете именно коллапсы приводят к дипольной деформации атома и к постепенному появлению 2Р-амплитуды из исходной 28-амплитуды. Эффект Соколова — это совершенно новый тип необратимого взаимодействия в микромире. Он основан на понятных в принципе микропроцессах, но в варианте тонких корреляций ЭПР-пар он наблюдался первый раз. Более точная теория этого эффекта изложена в следующем разделе. [c.250]

Итак, приближенная теория эффекта Соколова основана на гипотезе о том, что атом водорода образует коррелированные ЭПР-пары со свободными электронами металла. Последующие необратимые коллапсы волновых функций электронов металла приводят к совместной релаксации сложной квантовой системы атом - электроны металла. Оказывается, что электроны и дырки (в подходе Ландау к ферми-жидкости) приводят к несколько различным вкладам в эффект, как это видно из соотношений (274), (278). Вклады, связанные с неравномерным движением волновых пакетов, из-за столкновений оказываются разного знака для электронов и дырок, так что они в значительной мере компенсируют друг друга. Поскольку вклад от электронов оказывается несколько больше вклада от дырок, то знак эффекта определяется электронами. По своей физической сущности эффект Соколова обязан своим происхождением когерентной суперпозиции взаимодействий Энштейна-Подольского-Розена. [c.262]

Анализ численных расчетов показывает, что зависимость от параметров В, Во является не очень сильной, так что главная зависимость эффекта от геометрии определяется "лэмбовской длиной волны" Л/, = уо/у. В частности, штриховая линия на рис. 26, относящаяся к случаю В = 0, имеет простую форму ехр(-2л /о/Л ) и ухватывает основную зависимость ар от /о. Величина является очень большой в атомных масштабах, так что эффект Соколова относится к явлениям мезоскопики. [c.269]

Как было показано выше, эффект Соколова обусловлен квантовыми корреляциями между возбужденным атомом и коллапсирую-щими волновьши функциями электронов проводимости. Если управлять темпом рассеяния электронов, то, в принципе, можно было бы ожидать появления соответствующего отклика на амплитуде 2Р-состояний, т.е. на интенсивности излучения возбужденных атомов. В этом и состоит возможность квантовой коммуникации на основе эффекта Соколова. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...