Направление прямое

Предпочтительно указывать координаты точек сопряжения, например прямых и дуг окружностей, а не центры окружностей и направления прямых. [c.34]

Из точки Ь проведем в произвольном направлении прямую линию и отложим на ней отрезки bJ а Ь к 12 а т. Точки /ид соединим прямой, а через точку 2 параллельно прямой 1а проведем прямую 2т до пересечения ее в точке т с прямой аЬ. [c.36]

А. Если направление прямой, например EF, будет совпадать с направлением проецирующего луча, то проекцией прямой будет точка Е = F. [c.10]

Воспользуемся способом вспомогательного проецирования на плоскость уровня у по направлению прямой [c.68]

Определить движение точки, масса которой 1 кг, под действием центральной силы притяжения, обратно пропорциональной кубу расстояния точки от центра притяжения, при следующих данных на расстоянии 1 м сила равна 1 Н. В начальный момент расстояние точки от центра притяжения равно 2 м, скорость Vo = 0,5 м/с и составляет угол 45° с направлением прямой, проведенной из центра к точке. [c.217]

D, Е на их линиях действия. При этом в силу произвольности в выборе точек D, Е и направлений прямых AD и BE пара Р может оказаться расположенной в плоскости ее действия где угодно (в полол<ение, при котором силы Р и Р параллельны F, пару можно привести, проделав указанное преобразование дважды). [c.35]

Пример 69. Рассмотрим центроиды линейки эллипсографа (рис. 325). Линейка АВ скользит своими концами по двум взаимно перпендикулярным прямым EF и KN- Мгновенный центр скоростей этой линейки находится в точке Р пересечения перпендикуляров, восставленных в точках Л и В к направлениям скоростей этих точек, г. е. к направлениям прямых EF и К . [c.246]

Проектируя это равенство на направление прямой АВ, получаем [c.28]

Если система твердых тел разделяется на отдельные тела, то при замене их взаимодействия реакциями связей следует ввести реакции, приложенные к одному телу, и на основании закона равенства действия и противодействия выбрать реакции, действующие на второе тело, равными по модулю и направленными прямо противоположно (см., например, рис. 1.35, в и рис. 1.35, г). [c.66]

Для характеристики быстроты изменения угловой скорости во времени служит угловое ускорение. Угловое ускорение — вектор, совпадающий по направлению с вектором угловой скорости, если вращение ускоренное, и направленный прямо противоположно угловой скорости, если вращение замедленное. Проекция углового ускорения па ось вращения равна производной от проекции угловой скорости по времени или второй производной от угла поворота по времени [c.272]

Связи называются двухсторонними (удерживающими), если они препятствуют перемещениям материальных точек в некоторых направлениях, а также в направлениях прямо противоположных. [c.335]

В добавление к тому, что было сказано в пункте 1° относительно составления дифференциальных уравнений малых колебаний системы, следует учесть при составлении главного момента внешних сил и момент сил вязкого трения. Эги силы считают пропорциональными первой степени скорости и направленными прямо противоположно скорости. [c.613]

Так как направление плоскости в пространстве определяется направлением прямой, перпендикулярной к этой плоскости, то вектор, изображающий момент пары, направляют перпендикулярно к плоскости действия пары. Длина этого вектора берется равной (в выбранном масштабе) числовой величине (модулю) момента пары (т. е. вектор [c.228]

Изменение количества движения пропорционально приложенной силе и происходит в направлении прямой, по которой действует эта сила ). [c.228]

Представим себе альфа-частицу массой т, со скоростью и и зарядом Е, движущуюся в направлении прямо на центр атома. Она будет остановлена на расстоянии Ь от центра атома, определяемом соотношением [c.443]

В случае если в результате решения величина той или иной реакции получится отрицательной, это укажет на то, что ее истинное направление прямо противоположно предположительно принятому при решении. [c.31]

Если представить себе, что сила имеет направление, прямо противоположное указанному на рис. 2.144, т. е. вызывает не растяжение, а сжатие бруса, то опасными будут крайние нижние точки сечения, в которых возникают наибольшие напряжения сжатия от изгиба они будут суммироваться с напряжениями от силы Pi (от центрального сжатия) [c.294]

Движение системы с двумя степенями свободы можно по (60) интерпретировать как движение точки единичной массы в плоскости qu Яь Из соотношений (64) следует, что в этой плоскости имеются два взаимно перпендикулярных направления, таких, что при отклонении точки из положения равновесия по одному из них возникает восстанавливающая сила, имеющая направление, прямо противоположное отклонению. В этих направлениях производится отсчет главных координат и по ним же происходят главные колебания заменяющей систему точки. [c.566]

Докажем следующую теорему при любом движении свободного твердого тела проекции скоростей каких-либо двух его точек на направление прямой, соединяющей эти точки, алгебраически равны между собой (см. рис. 250). [c.398]

Как уже указывалось ( 92 и 119), из этого условия определяется направление прямой, на которой лежит результирующая сила, но не точка приложения ее. Однако, так же как и в указанных случаях (при определении точки приложения силы тяжести и гидростатической подъемной силы), из рассмотрения ра,зличных положений тела можно извлечь указания о расположении точки приложения результирующей силы. При изменении положения [c.557]

Под вектором — а минус а) будем понимать вектор, модуль которого равен модулю а, а направление прямо противоположно. [c.16]

Кристаллографическое направление — это направление прямой, проходящей, как минимум, через два узла. Если один из узлов прямой принять за начало координат, то положение ближайшего к нему узла прямой, выраженное через числа т, п, р, приведенные к целым числам, полностью характеризует положение прямой в кристалле. Координаты этого узла, заключенные в простые квадратные скобки [тпр], — символ направления (ряда) в решетке. Индексы т, п, р называют индексами Миллера для ряда. Нередко эти индексы обозначают [иуш]. [c.10]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Косинус угла между направлениями прямой Oi и осью у [c.186]

S3. Для определения направления прямой EF следует (рис. 6) ответа) через произвольную точку (S) провести прямые S —7ЦЛВ и S —i D, описать вокруг них конические поверхности с углами наклона образующих оси соответственно а и р и найти линию их пересечения S/f (S/V). Прямая EF параллельна этой линии. В дальнейшем решение задачи аналогично решению задачи 140. [c.349]

Чайти точку пересечения прямой т ЮО с плоскостью а (АВС) с помощью дополнительного проецирования на плоскость Я2 по направлению прямой т (черт. 152). Определить видимость прямой. [c.43]

Построение этих точек проще и быстрее можно осуществить, применив угловой масштаб родства (масштаб пропорциональности), который строим следующим образом из произвольной точки / (рис. 42) проводим в произвольном направлении прямую и на ней от точки 1 откладываем отрезок 1—2, равный отрезку AqBq на рис. 38 затем из точки 1 проводим дугу окружности радиусом 1—3, равным отрезку аЬ на рис. 40, а из точки 2 проводим дугу окружности радиусом 2—3, равным отрезку а Ь на рис. 40. Через точку 3 пересечения дуг (см. рис. 42) проводим прямые У—3 и 2—3. [c.51]

В дорезерфордовский период предполагалось, что заряд ядра рас пределен по всему линейному протяжению атома, имеющему порядок 10 см Пренебрегая влиянием атомных электронов, будем считать, что альфа-частица взаимодействует с положительным зарядом 79е, распределенным с постоянной плотностью внутри сферы радиусом 10 см. При какой максимальной энергии альфа-частица все еще может рассеиваться в направлении прямо назад таким ядром атома золота (Указание. Пользуясь методами, изложенными в гл. 9, нужно найти выражение потенциальной энергии в центре равномерно заряженной сферы.) Ответ. 3400 эВ. [c.440]

Неотъемлемым свойством фрактальных структур является наличие флуктуаций плотности - например, в направлении прямой, проведенной через какую-либо область объекта с фрактальной структурой плотность вещества кластера будет сильно различаться. В связи с этим процесс посткристаллизации характеризуется значительными флуктуациями многих параметров во времени. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...