Движение жидкости в рабочем колесе

Рассмотрим сначала движение жидкости в рабочем колесе центробежного насоса (рис. 145). При работе центробежного насоса жидкость из всасывающей трубы поступает на лопасти [c.230]

Второе допущение, которое было принято при выводе основного уравнения центробежного насоса, состояло в исключении из расчета гидравлических потерь энергии, которые имеют место при движении потока через насос. Эти гидравлические потери обусловлены вихреобразованием при движении жидкости в рабочем колесе, недостаточно плавным входом потока на рабочее колесо (потери на удар при входе) и, наконец, трением жидкости о лопасти. [c.241]

Движение жидкости в рабочем колесе центробежного насоса [c.65]

Движение жидкости в рабочем колесе является сложным процессом. С одной стороны, жидкость перемещается вдоль лопаток со скоростью W (относительное движение) с другой, вместе с лопатками вращается вокруг оси вала насоса с окружной скоростью U (переносное движение). Вектор скорости и перпендикулярен радиусу в рассматриваемой точке. [c.65]

Рис. 33. Схема движения жидкости в рабочем колесе центробежного насоса

Движение жидкости в рабочем колесе насоса [c.185]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ ЦЕНТРОБЕЖНОГО НАСОСА. ФОРМА ЛОПАТОК РАБОЧЕГО КОЛЕСА [c.185]

Рис. 14.5. Схема движения жидкости в рабочем колесе

В целях упрощения математических решений предполагают, что движение жидкости в каналах рабочего колеса будет струйным и осесимметричным, что возможно при большом числе лопастей. При конечном числе лопастей возникающие вихри н неравномерность распределения скоростей будут несколько видоизменять общую картину движения жидкости в рабочем колесе. Поэтому при конструировании центробежных насосов приходится вносить некоторые коррективы в решения, полученные на основе указанного допущения. Это осуществляется при испытании центробежных насосов на заводе. [c.66]

СХЕМА ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ [c.454]

Движение жидкости в рабочем колесе зависит от числа оборотов насоса и профиля лопаток, т. е. от конструкции рабочего колеса. Углы Р1 и Ра характеризуют направления начального и конечного элементов лопаток. Для безударного входа жидкости в колесо, как правило, 01=90 . Используя элементарную теорию расчёта, представив рабочее колесо состоящим из бесконечно большого числа бесконечно тонких лопаток и поток из элементарных струек (в действительности лопасти расположены на некотором расстоянии друг от друга, образуя при этом каналы), возможно определить удельную энергию, приобретённую жидкостью при перемещении её от окружности входа к окружности выхода под действием развивающихся центробежных сил (взаимодействие лопастей вращающегося рабочего колеса с потоком). [c.455]

Абсолютная скорость движения частиц жидкости в конце лопатки рабочего колеса (перед тем как они ее оставляют) равна Q—диагонали параллелограма, построенного на скоростях t/g и У выхода. Так элементарно можно представить движение жидкости в рабочем колесе центробежного насоса зависящее от числа оборотов насоса и профиля лопаток, т. е. конструкции рабочего колеса. [c.11]

Действительное движение жидкости в рабочем колесе При небольшом числе лопаток (а не бесконечно большом) и относительно большой ширине каналов искажается и отличается от струйного движения, предположенного.при выводе уравнения. Это приводит к тому, что действительный напор, развиваемый насосом, зависящий от числа лопаток, их формы и пр. (а также от наличия и формы направляющего аппарата), уменьшается. Это уменьшение учитывается введением в уравнение общего гидравлического к. п. д-Г1г, учитывающего также гидравлические потери в самом насосе (трение в каналах и при движении жидкости по лопаткам рабочего колеса, потери при изменении сечений, потери в зазорах и т. д.). [c.12]

Для рассмотрения перечисленных зависимостей необходимо уточнить характер движения жидкости в рабочем колесе насоса, т.к. принятые при выводе уравнения Эйлера допущения о неизменности течения в нем идеальной жидкости в виде одинаковых по форме элементарных струек с равными скоростями в подобных их сечениях оказываются существенно неверными. Во-первых, решетка лопастей, образующих проточную часть рабочего колеса, состоит из конечного их числа с межлопастными каналами, продольные и поперечные размеры которых представляются величинами одного порядка, а толщина лопастей, которая должна быть достаточной из соображений прочности и износостойкости, заметно стесняет сечение потока. Во-вторых, подача рабочего колеса насоса в процессе его эксплуатации может существенно изменяться, в связи с чем изменяются и условия течения жидкости в межлопастных каналах, характер передачи энергии и величина напора потока иа выходе из насоса. И, наконец, в-третьих, протекающая через рабочее колесо жидкость является вязкой и на весь рабочий процесс накладывается внутреннее трение с неизбежными потерями энергии. [c.400]

В современной технике в зависимости от назначения применяются центробежные насосы самых различных типов, отличающиеся друг от друга конструктивными особенностями и эксплуатационными данными. Центробежные насосы различаются по числу ступеней давления, по расположению вала, условиям движения жидкости из рабочего колеса в корпус насоса и некоторым другим признакам. [c.238]

Кроме наличия реактора, связанного с неподвижным кожухом, другим конструктивным отличием гидротрансформаторов от гидромуфт является применение колес закрытого типа. Каждое рабочее колесо гидротрансформатора, кроме лопаток и основного диска, имеет ош е и покровный диск. Такая конструкция обеспечивает более упорядоченное движение жидкости в рабочей полости гидротрансформатора при наличии неподвижного реактора, а следовательно, меньшие потери напора и утечки жидкости. [c.256]

Движение частиц жидкости в рабочем колесе является сложным. Оно состоит из переносного движения (вращение вместе с рабочим колесом) и относительного движения вдоль лопастей. Скорость переносного движения и перпендикулярна к радиусу колеса, скорость относительного движения tv при бесконечном количестве лопастей направлена по касательной к профилю лопасти. [c.115]

Различают следующие виды скорости движения частиц жидкости в рабочем колесе центробежного насоса [c.185]

Определим момент количества движения жидкости относительно оси рабочего колеса при входе жидкости в рабочее колесо (рис. И. 18) [c.68]

При подаче реальной жидкости в рабочем колесе насоса возникают гидравлические потери, величина которых пропорциональна квадрату скорости движения жидкости, а их графическое изображение соответствует квадратичной параболе с вершиной на оси Н . На рис, П,23 этой параболе соответствует линия ///. При несовпадении направления движения жидкости с направлением движения лопастей рабочего колеса возникают потери на удар при входе и выходе жидкости из рабочего колеса. Эти потери отсутствуют только в точке А (рис. П.23), соответствующей оптимальному режиму работы насоса при наибольшем к. п. д. При всех остальных режимах работы насоса [c.78]

В гидродинамических передачах момент передается за счет изменения момента количества движения рабочей жидкости в рабочих колесах, а перенос энергии от ведущего звена к ведомому осуществляется потоком жидкости. [c.195]

При движении жидкости через рабочее колесо ее напор изменяется за счет той энергии, которую отдает ей колесо. Для определения напора, получаемого потоком жидкости от рабочего колеса насоса, воспользуемся теоремой о моменте количества движения в следующей формулировке сумма изменений моментов количества движения частиц жидкости относительно оси вращения колеса в единицу ени равна моменту внешних сил, приложенных к колесу. Т.е. [c.398]

Гипотеза обмена количеством движения в основном подтвердилась рядом других работ. Но согласно этой гипотезе весь прирост энергии жидкости в рабочем колесе сводится к приросту кинетической энергии. В действительности же при прохождении жидкости через рабочее колесо у вихревого насоса, также как [c.12]

Таким образом, в состав потерь вихревого рабочего процесса входят, кроме потерь при обмене количеством движения, потери на преодоление меридиональной составляющей сил трения на стенке канала и потери в рабочем колесе. К потерям вихревого рабочего процесса относятся также потери кинетической энергии меридионального движения жидкости в ячейках колеса при ее возвращении из области нагнетания в область всасывания в зоне перемычки. Обычно эти потери малы. [c.14]

На рис. 16 показана траектория движения частицы жидкости в рабочем колесе в относительном движении. Из-за отклонения окружной составляющей скорости жидкости от окружной скорости колеса точки входа 1 и выхода 2 не лежат в одной меридиональной плоскости. При этом через меридиональное сечение колеса возникает в относительном движении расход жидкости. Через меридиональное сечение 2—2 элементарного слоя в колесе, заключенного между двумя тороидальными поверхностями тока, движутся частицы жидкости, которые входят в колесо через площадку 1—2. Поэтому относительный расход можно определить из уравнения [c.24]

Допустим, что в рабочих колесах отсутствуют потери напора и утечки, т. е. преобразование энергии происходит без потерь. Такую гидропередачу будем называть теоретической. Проходя через рабочее колесо (рис. 14.3) частицы жидкости совершают сложное движение переносное (вместе с лопатками колеса) с окружной скоростью и — (iiR, которая направлена по нормали к радиусу R, и [c.226]

Кавитация возникает не только при движении жидкости в трубопроводах, но и при внешнем обтекании тел, в частности, на лопастях гребных винтов, рабочих колес гидравлических турбин и насосов. Желательное увеличение скоростей вращения рабочих колес насосов, гидравлических турбин и гребных винтов приводит к тому, что скорости становятся настолько большими, что в некоторой области давление падает до давления парообразования, и возникает кавитация. [c.117]

Прн движении жидкости в рабочем колесе центробежного насоса (рис. П. 17) рабочее колесо вращается с угловой скоростью следовательно, окрул ная скорость на выходе жидкости из рабочего колеса может быть определена по формуле = юРз. или — лОоп/бО, где 0.2 — диаметр окружности рабочего колеса, / 2 — радиус окружности рабочего колеса п — частота вращения рабочего колеса. [c.67]

На фиг. 10 представлено распределение скоростей при движении жидкости в рабочем колесе центробежного насоса. Жидкость подходит к рабочему колесу црнтробежного насоса в осевом направлении с абсолютной скоростью Q. У входа обычно происходит отклонение струй от осевого в радиальное направление. [c.10]

На фиг. 13 показаны колеса с различными Пв. С увеличением ns движение жидкости в рабочем колесе переходит постепенно из радиального в радиальноосевое и далее в осевое. [c.20]

Схема движения жидкости в рабочих колесах гидродинамической передачи приведена на рис. 212. Проходя через рабочее колесо, часпщы жидкости совершают два движения переносное (вместе с лопатками колес) с окружной скоростью и or, которая направлена по нормали к радиусу г колеса, и относительное (вдоль лопаток) со скоростью w, которое направлено по касательной к профилю лопатки. [c.278]

Исходя из общих законов подобия движение жидкости в рабочих колесах машины будет подобным, если соблюдаются геометрические, кинематическпе и динамическое подобия. [c.280]

В гидродинамических передачах крутящий момент передается за счет изменения момента количества движения рабочей жидкости в рабочих колесах. В отличие от гидростатических, в гидродинамических передачах перенос энергии от ведущего звена к ведомому осуществляется, главным образом, за счет кинетической энер1ии потока жидкости. [c.194]

Направляющий аппарат (фиг. 8) закрепляется неподвижно в корпусе насоса и служит для улучшения условий безударного движения жидкости из рабочего колеса в корпус в нём часть кинетической энергии жидкости преобразуется в давление. Ширина направляющего аппарата на 1 — 2 мм более ширины колеса. Между направляющим аппаратом и рабочим колесом имеется небольшой зазор число лопастей примерно то же, что и у колеса. Лопасти направляющего аппарата в месте поступления в него жидкости из колеса очерчиваются обычно по логариф- [c.457]

На рис. 2.24 для примера приведено распределение давления по сечению межлопаточного канала колеса центробежного насоса. Вследствие неравномерности распределения давления и скорости при установившемся характере относительного движения жидкости через рабочее колесо абсолютное движение жидкости через колесо будет иметь неустановившийся характер . В самом деле, каждая частица колеса периодически проходит мимо корпуса. Мгновенная абсолютная скорость в любой точке будет циклически изменяться в соответствии с изменением относительной скорости в межлопаточ-ном канале. Следовательно, в абсолютном движении не будет выдерживаться характерный признак установившегося движения — постоянство скорости в данной точке пространства. Но, рассматривая осредненные по сечению канала значения скоростей, можно применять основные законы механики для установившегося движения к абсолютному движению жидкости в колесе. [c.47]

Произведение массового расхода жидкости (Qp) на скорость Vu, т. е. QptJu - - есть количество движения жидкости в единицу времени. Для установившегося движения жидкости разность этих моментов на выходе и входе лопатки за едпющу времени равна моменту внешних сил, действующих на жидкость в рабочем колесе, т. е. моменту, расходуемому двигателем, [c.279]

Из уравиепия (2.71) следует, что критический кавитационный запас зависит только от скорости движения жидкости, оп])еделяе,мой конструкцией пасоса и режимом его работы. Ои не зависит от барометрического давления и мало зависит от ])ода и температуры жидкости, если числа Re потоков в рабочем колесе не слишком силт.ио j)a3- [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...