Характеристическое сопротивление струны

Таким образом, мы видим, что аналогия оказывается плодотворной. Каждая нормальная мода оказывается аналогичной простому осциллятору или контуру с индуктивностью М х, п), сопротивлением R x, ,n) и ёмкостью 1/A (x, п), соединёнными последовательно. Характеристический импеданс n-Vi моды колебания возмущений струны определится выражением [c.150]

Эта величина, представляющая входной импеданс бесконечной струны, называется волновым или характеристическим сопротивлением струны. Мы видим, что она действительна и для беско-нечнох струны является чистым сопротивлением. Это обстоятельство указывает на то, что энергия, непрерывно поступающая к струне, полностью переходит в энергию волнового движения и не возвращается обратно, поскольку струна бесконечна. Мы увидим далее, что если струна конечна, то входной импеданс отличен от волнового сопротивления гс и не будет уже чистым сопротивлением. [c.113]

Величина 2/гс представляет собой безразмерный импеданс в точке закрепления, т. е. импеданс, выраженный в единицах волнового сопротивления струны. Обратная этому импедансу величина будет Оезразмерная проводимость в ючке закрепления в рассматриваемом случае эта величина мала. Её действительная часть равна х [безразмерная активная проводимость) и мнимая о безразмерная реактивная проводимость). Указанные выше предельные значения функции соответствуют движениям в точках закрепления, вызванным движением струны. Характеристическая функция представляет собой комплексную величину, являющуюся функцией частоты приложенной силы ш, а также от х и о, зависящих, в свою очередь, от (о. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...