Колебательные цепи

С учетом всех этих оговорок можно сформулировать задачу следующим образом требуется найти параметры (амплитуду и фазу) приближенно гармонического колебания, возбуждаемого в слабо нелинейной колебательной системе с малым затуханием, при заданной гармонической внешней силе. С подобной задачей мы встречаемся не только при рассмотрении механических систем, но и при анализе различных колебательных цепей в радиотехнических устройствах при наличии нелинейных диссипативных элементов (полупроводниковые приборы, радиолампы), а также при использовании ферромагнитных или сегнетоэлектрических материалов в катушках индуктивности и конденсаторах этих цепей. [c.113]

Возможно также осуществление балансных схем (рис. 4.18, 4.19), в которых подбором соответствующих элементов можно добиться практически полной компенсации э.д.с., наводимых на частоте накачки 2со в системы, и рассматривать последние как колебательные цепи с периодически изменяющимися параметрами. В первой схеме (см. рис. 4.18) происходит периодическое изменение индуктивности с частотой 2ш во второй (см. рис. 4.19) — периодическое изменение емкости, образованной двумя запертыми р — п-переходами в полупроводниковых диодах, также с частотой внешнего воздействия (накачки) 2(о. Предположим теперь, что условия параметрического возбуждения выполнены, и тогда амплитуда любого малого колебания с частотой, удовлетворяющей соот- [c.160]

Рис. 5.44. Блок-схема без колебательной цепи (без накопительного элемента).

В Прикладных задачах следует ожидать возникновения некоторой области застоя, если трение в колебательной цепи является [c.113]

Если цепь колебаний имеет I упругостей, разделенных отдельными массами, то в колебательной цепи- могут образоваться и меньше, чем / узлов, и сообразно этому получаем числа собственных колебаний [c.630]

Подробно рассмотрим лишь частный случай однородной колебательной цепи, состоящей из одинаковых осцилляторов. На рис. 192 изображены некоторые типичные примеры. Колебательную цепь, [c.278]

Рис. 193. Определение собственных частот однородной колебательной цепи с я=4.

Рис. 194. Распределение амплитуд для собственных частот однородной колебательной цепи с п=4.

При других граничных условиях решения можно найти аналогично тому, как это было сделано для колебательной цепи с закрепленными концами, однако на этом мы здесь не будем останавливаться. [c.282]

В качестве примера снова рассмотрим изображенную на рис. 192, а колебательную цепь, однако теперь ее левый конец не закрепляется, а совершает периодическое движение [c.282]

С увеличением числа п степеней свободы можно без особых трудностей перейти к колебаниям сплошной среды. Хотя в общем случае колебания сплошной среды целесообразнее непосредственно описывать уравнениями движения этой среды, мы все же опишем соответствующий предельный переход в частном случае однородной колебательной цепи. [c.285]

Для колебательной цепи, изображенной на рис. 192, в, выписать рекуррентное соотношение, аналогичное соотношению (6.73). Определив соответствующие частотные функции, найти по ним собственные частоты для состоящей из трех масс однородной цепи с закрепленными концами (Хо=Х4=0). [c.288]

Путем сравнения рекуррентных формул (см. соотношение (6.73) и результат, полученный в задаче 61) или частотных фикций вывести общее соотношение между безразмерными собственными частотами т) для однородной колебательной цепи, показанной на рис. 192, в, и т) для цепи, показанной на рис. 192, о. [c.288]

Какова роль взаимосвязи параметров механических и электрических колебательных цепей электроакустических преобразователей во взаимной коррекции па. раметров, формы характеристик [c.105]

Рабочие органы автоматических машин и систем, как правило, представляют собой по структуре пространственные кинематические цепи со многими степенями свободы (см. рис. 1.2). В этой связи перед современной теорией машин и механизмов возникают новые задачи по структурному, кинематическому и динамическому анализу и синтезу различных схем механизмов роботов, манипуляторов, шагающих и других машин и систем. Должны быть решены задачи устойчивости движения рабочих органов, изучены колебательные процессы, возникающие в период их движения, рассмотрены задачи, связанные с оптимальными законами движения рабочих органов, разработаны алгоритмы движения этих органов. [c.12]

Учет упругости звеньев в машинах позволил выявить колебательные явления в сложных кинематических цепях и определить реальные нагрузки на звенья и кинематические пары, давать рекомендации по отстройке от резонансов и демпфировать возникающие колебания, решать задачи точности заданного закона движения механизма. В связи с созданием быстроходных машин дальнейшее развитие получат методы автоматической балансировки. [c.16]

Сила трения, не зависящая от величины скорости и связанная лишь с ее знаком, носит название сухого трения. Этот идеализированный тип трения позволяет понять существенные особенности процессов, происходящих в ряде реальных механических систем, но ему нельзя найти аналога среди процессов, реализующихся в простых электрических колебательных цепях. Идеализированная характеристика сухого трения имеет вид, изображенный на рис. 2.1, причем (l/p)F(x, у)—а, где а>-0 при у>0, асОпри у<0. [c.43]

Обобщим эвристический критерий устойчивости (28) с тем, чтобы учесть нелинейное демпфирование. При этом следует отметить, что понятие эквивалентное приведенное вязкое трение справедливо только применительно к некоторой вынуждающей функции, которая определяется правыми частями уравнений (15) и (17). Для колебательных цепей, содержащих нелинейное демпфирующее устройство и несомых данным телом, приведенные коэффициенты вязкого трения С и С уже не постоянны, так как они зависят от переменной (Oq (или 0). Поэтому до пользования критерием устойчивости нужно установить зависимость величин С и С" от параметров системы и от переменной 0. Затем следует подставить полученные зависимости в неравенство (28). Определим величины и С так, чтобы при этих значениях сохранялась та же скорость рассеяния энергии в равносильных колебательных цепях с вязким трением и при тех же вынуждающих силах. Выведем выражение, определяющее параметр Тогда соответствующее выражение для параметра С можно написать по образцу указанного выражения. [c.110]

На рис. 3 и 4 приведены динамические свойства рассматриваемой модели спутника с двойным вращением при небольшом линейном демпфировании в системе корпуса и демпфировании при помощи кулонова трения (с областью застоя) в системе маховика. На этих рисунках не были учтены члены левой части неравенства (28), содержащие параметры С и С. Однако, когда имеет место значительное демпфирование или же колебательная цепь настроена на критическую частоту (г или г близка к единице), влияние параметров t V может быть заметным. Исследуя условие (28) более подробно в частном случае п = 2, п = , видим, что может существовать устойчивый предельный цикл при некотором значении yrjfa 0 и неустойчивый предельный цикл при некотором большем значении угла 0. Это означает, что кривые на рис. 4 могут пересекаться дважды, когда в системе маховика имеется заметное линейное (вязкое) демпфирование. Для этого частного случая подставим в левую часть неравенства (28) соответствующие выражения параметров р и р и учтем соотношение (27). Тогда условие устойчивости примет вид [c.114]

Старжинский В. М., Свободные целиком упругие колебательные цепи, Прикл. машем, и механ., 172—181 (1962). [c.202]

Метод этектроакустических аналогий основан иа том, что характеристики акустической колебателыюй системы можно сопоставить с определенными эквивалентными параметрами электрической колебательной цепи и для решения задач ультраакустнки использовать затем известные уравнения и результаты электродинамики [69, 70]. Такой метод значительно упрощает, например, анализ собственных и вынужденных акустических колебаний слоя (пластины) при условии излучения им ультразвука в прилегающую среду с конечным волновым сопротивлением. Поскольку же для излучения и приема ультразвука преимущественно используются электроакустические преобразователи, в которых электрическая энергия непосредственно преобразуется в акустическую и наоборот (например, на основе прямого и обратного пьезоэлектрического эффекта), то метод электроакустических аналогий вообще широко и плодотворно используется в ультраакустике для расчета таких преобразователей, и с ним поэтому стоит познакомиться. [c.183]

P. параметрический (параметрическое возбуждение, гетер о- и автопара метрическое возбуждение, Р. 2-г о рода), возбуждение электрич. колебаний при помощи периодич. изменения параметров в контуре, в котором эти колебания происходят. Если в колебательной системе (электрическая колебательная цепь, маятник, струна и т. п.) происходит периодич. изменение параметров (электрич. емкости, самоиндукции, длины маятника, силы тяжести натяжения струны), то при соблюдении некоторых ниже рассмотренных условий колебания системы, которые при постоянных параметрах были бы затухающими или незначительными по величине незатухающими, становятся нарастающими и стремятся к некоторому стационарному состоянию. Такое явление целесообразно (хотя еще и не общепринято) назвать параметрическим возбуждением. Для выяснения сущности этого явления рассмотрим электрич. колебательную систему, состоящую из емкости С и самоиндукции. В тот момент, когда ток в контуре нуль, увеличим несколько (на АС) емкость конденсаторов. При этом мы совершим [c.219]

ТО И решение ур-ия (8), соседнее с этим, м. б. представлено в виде гармонич. ряда, основной период которого в два раза больше периода действующей эдс, т. е. является субгармоникой ее. Такое явление возбуждения колебаний в электрической колебательной цепи гармонич. эдс при настройке цепи на субгармонику этой эдс имеет место только вблизи этой наст-, ройки, причем область возбуждения тем шире, чем больше амплитуда эдс. Этот результат можно распространить на случай более сложной зависимости параметра от тока или напряжения, причем, смотря по роду этой зависимости, можно получить ту или иную субгармонику действующей эдс. Т. к. сущность этого явления несомненно заключается в изменении параметра цепи, обусловливаемом собственными токами или напряжениями цепи, то такой род параметрического возбуждения колебаний целесообразно назвать а в т о и а-раметрическим в отличие от гетеропараметрич. возбуждения. Рассматривая весь процесс в целом и учитывая наступление сильного эффекта при настройке на половинную (вообще -) часть частоты действующей [c.221]

И. длины стоячих волн в проводах Лехера позволяет обойтись также и вовсе без индикатора в мосте, для чего используют метод реакции. Действительно, максимум тока в системе будет соответствовать моментам наибольшей передачи энергии от генератора К системе Лехера. Следовательно требуемые моменты м. б. отмечены по тем же характерным изменениям в режиме генератора, к-рьш соответствуют переходу через резонанс колебательной цепи. Сюда относится спадание тока в контуре генератора, спадание тока в [c.551]

Колебательные цепи — в зависимости от их реакции на периодические возмущения на входе — называют фильтрами низких или высоких частот. На рис. 192, а и 192, б показаны фильтры низких частот, через которые могут проходить только возмущения с частотами, лежащими ниже определенной граничной частотьь Наоборот, на рис. 192, в и 192, г представлены фильтры высоких частот, пропускающие лишь колебания, частота которых лежит выше некоторой граничной частоты. [c.278]

При помощи рассмотренных в предыдущем разделе методов можно рассчитывать и вынужденные колебания в колебательной цепи. Так как в колебательных цепях свойства избирательности проявляются еще сильнее, чем в простом осцилляторе с одной степен1эю свободы, эти цепи часто применяют в качестве фильтров, чтобы из смеси возбуждаемых колебаний отфильтровать определенные частоты или определенные интервалы частот. [c.282]

Анодная цепь усилителя должна быть построена таким "образом, чтобы постоянная составляющая анодного тока проходила от источника анодного питания через лампу и далее опять в источник. Ток полезных колебаний должен проходить по цепи лампа — нагрузка — лампа. Других путей для этих колебаний не должно быть, иначе будет тер%1ться часть мощности. Колебания других частот, кроме рабочей, генератором которых может быть лампа, не должны попадать в нагрузку. Колебательная цепь строится так, что для побочных колебаний создается режим КЗ, а на рабочей частоте (или в Диапазоне частот) осущест- [c.95]

Самовозбуждение на более высоких и более низких частотах объясняется тем, что реальная схема усилителя имеет много скрытых, колебательных цепей и обратных связей, которые при определенных условиях приводят к самовозбуждению усилителей вдали от рабочих частот. Для ламповых усилителей, например, характерно самовозбуждение на частотах выше рабочего диапазона КВ, т. е. на КВ. На УКВ могут самовозбуждаться усилители, в котйрых включено параллельно несколько лами, причем самовозбуждение может происходить по двухтактной схеме. [c.167]

Смотреть страницы где упоминается термин Колебательные цепи : [c.319] [c.100] [c.107] [c.113] [c.119] [c.170] [c.169] [c.192] [c.618] [c.619] [c.621] [c.623] [c.774] [c.277] [c.278] [c.278] [c.281] [c.376] [c.85] [c.94] [c.24] [c.509]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...