Проекция азимутальная

Другое усовершенствование теории Бора касалось введения различной пространственной ориентации эллиптических орбит. Это привело к необходимости ввести еще одно квантовое число т, которое характеризует расположение орбиты в пространстве и указывает величину проекции момента количества движения электрона на некоторое выделенное (например, магнитным полем) направление в пространстве. Квантовое число т называется магнитным квантовым числом. Оно может принимать значения к, (/г — 1),..., О,..., (-Й), где — азимутальное квантовое число. Переходы с изменением m удовлетворяют правилу отбора Ат =0, 1. Введение магнитного квантового числа позволило объяснить нормальный эффект Зеемана. [c.58]

Сравнение с теорией Бора — Зоммерфельда показывает, что п эквивалентно главному квантовому числу Бора I (которое называется орбитальным квантовым числом) выполняет функции азимутального числа (I = k—1) и, следовательно, определяет величину вектора момента количества движения электрона на орбите, а т совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора. [c.61]

Этой формулой описывается связь неопределенности углового положения частицы с неопределенностью проекции ее углового момента на направление, перпендикулярное плоскости, в которой отсчитывается угол ф. Соотношение (18.49) означает, что если угол ф для частицы задан, то проекция момента импульса частицы на ось Z становится совершенно неопределенной. И, наоборот, если движение частицы характеризуется проекцией ее момента импульса на ось Z, то нельзя говорить ни о каком определенном положении частицы по азимутальному углу. [c.118]

Если в реакции участвуют частицы с ненулевыми спинами, то сечение зависит от ориентации спинов. Поэтому, если налетающие частицы или частицы мишени поляризованы, т. е. имеют спины, ориентированные не хаотично, а хотя бы частично упорядоченно, то сечение уже будет зависеть от ориентации спинов. Количественно ориентация спинов пучка (и вообще любой системы) частиц описывается вектором поляризации, который равен среднему значению вектора спина, деленному на максимальное значение проекции этого спина. Абсолютную величину вектора поляризации часто называют просто поляризацией и измеряют в процентах. Если вектор поляризации не параллелен импульсу налетающей частицы, то угловое распределение может быть азимутально несимметричным, т. е. зависеть от полярного угла ф, [c.116]

Бора, Различие со старой теорией заключается в том, что в формуле (9) вместо азимутального квантового числа стоит квантовое число т. Как было сказано, это квантовое число определяет значения проекции момента количества движения [c.119]

Анализ опытных данных позволил заключить, что азимутальная неравномерность характеризуется волновой структурой, при этом число максимумов и минимумов скорости совпадает между собой и равно числу каналов в завихрителе (рис. 2.3). Следовательно, источником азимутальной неравномерности являются лопатки. Наибольшая неравномерность скоростных характеристик создается завихрителями с малыми значениями p и п. Внутри области V = 0,5 (проекция центрального тела завихрителя) течение всегда практически равномерное. [c.35]

Слагаемые в уравнении равновесия, возникающие за счет остальных членов выражения (130), имеют в точности тот же вид, что и в уравнении (55), причем дивергенция п теперь определяется по формуле (ПО), а дивергенция а равняется нулю (см. равенство (124)). Записывая уравнение равновесия в проекциях на направление волокна, нормальной линии и азимутальное направление, получаем [c.342]

Квантовые числа, определяющие энергию и размер орбиты п — главное квантовое число), момент количества движения и форму орбиты (/—азимутальное квантовое число), проекцию магнитного момента на произвольную ось z и пространственную ориентацию орбиты т — магнитное квантовое число),— все эти квантовые числа позволяют классифицировать атомные орбиты. [c.11]

Ши 08 (напомним, что д —главное квантовое число, принимающее значения 1, 2,. .., характеризует энергию частицы в данном состоянии /—азимутальное квантовое число, изменяющееся от О до п—1, характеризует момент количества движения частицы в пространстве гп[ — его проекция на заданное направление, принимающее значения —/,. .., +/, определяет ориентацию момента количества движения и — проекция спийа на это же направление, равная или — 7г А, или +72 А и определяющая ориентацию внутреннего момента количества движения). [c.24]

Рис. 65. Шестерная координация в упаковке ценных молекул (в проекции вдоль их оси) а — все молекулы в одной азимутальной ориентации б — две азимутальные ориентации молекул в — гексагональная упаковка

Рис. 17.44. Движение Северной Америки на запад. Азимутальная эквидистантная проекция.

При горизонтальном полете поле скоростей лопасти, идущей вперед (по направлению полета), и лопасти, идущей назад (против полета), не симметрично. Это происходит потому, что в левой части диаграммы ( 1<=90°) окружная скорость вращения сечения лопасти складывается со скоростью полета вертолета (со/ V) в правой же части диаграммы (< < = 270°) скорость полета вычитается из окружной скорости (о)/ —У). В любом другом (промежуточном) азимутальном положении окружная скорость будег алгебраически (т. е, с учетом знака) складываться не с полной величиной скорости полета, а с ее проекцией на направление окружной скорости. [c.35]

В зависимости от положения центра проектирования (рис. 2.8) относительно картинной плоскости азимутальные проекции делятся на центральные — точка зрения расположена в центре глобуса, стереографические — точка зрения удалена от картинной плоскости на расстояние, равное диаметру глобуса, ортографические — точка зрения удалена от картинной плоскости в бесконечность, внешние— точка зрения находится вне глобуса на некотором конечном расстоянии. [c.21]

Из всех азимутальных проекций в самолетовождении применяются в основном центральные и стереографические полярные. [c.21]

Рис 2.8. Азимутальные проекции, а - центральная б - стереографическая в- ортографическая г - внешняя [c.21]

Продольная волна РР распространяется по стенке скважины со смещениями на фронте волны, совпадающими с направлением распространения, и затем регистрируется приемником как головная волна РРР. Преломленная поперечная волна Р8, которая распространяется по стенке скважины, имеет смещение на фронте, направленные по радиусу скважины. Для волны, распространяющейся в вертикальной плоскости, содержащей углы 0 , 180 , направление смещений будет перпендикулярно плоскостям трещин, и в этом случае волна Р8 будет распространяться со скоростью волны ЗУ, т.е. с минимальной скоростью. Та же поперечная волна Р8, которая распространяется в плоскости, содержащей утлы 90 , 270 , будет иметь максимальную скорость, т.к. смещения в ней параллельны плоскостям трещин, т.е. эта волна является поперечной 8Н-волной. По всем промежуточным азимутальным направлениям поперечная Р8-волна будет давать составляющие 8Н и 8У в соответствии с проекциями направленного по радиусу смещения на направления вдоль либо поперек трещин. Таким образом, в пространстве формируются две поперечные [c.57]

Проинтегрировав (2.1), (2.2), находим направление полной скорости относительно луча полярной системы координат, на котором реализуется Рт п, а затем и проекцию М, на азимутальное направление, то есть М,,,. [c.73]

Фиг. 6. Максимальное число Маха М , (о) возвратного потока в пристенной части области отрыва и его проекции М , (б) на азимутальное направление в зависимости от падающего скачка уплотнения С (сплошные линии - режим "свободного взаимодействия", штриховые -режим "несвободного взаимодействия"). Точки I - 3 - данные при е° = 36, 41 и 46 7 - данные для режимов "свободного" взаимодействия [4,5]

В соответствии с формой решения (2.5) радиальная скорость всегда изменяет знак в течение периода. Азимутальная проекция скорости положительна при т> О (фиг. 1, б), отрицательна при х > О или изменяет знак в процессе колебаний, если соответственно выполняются условия > Г, 1 < Г или 1 е (/, Г), где 1 = 0.5(1 у). [c.162]

Азимутальные проекции Азимутальные проекции — это проекции, в которых параллели нормальной сетьси изображаются концентрическими окружностями, а меридианы — прямыми линиями, пересекаюпщмися в центре [c.21]

В цилиндрической системе координат движение частицы вокруг оси Z характеризуется велшчи1юй азимутального угла ф и проекцией момента импульса частицы на ось Z. Оператор проекции момента импульса на ось Z дается формулой (18.12). Нетрудно с ПОМОЩЬЮ формул преобразования координат найти вид этого оператора [c.118]

Состояние А., кроме гл. квантового числа п, определяется также азимутальным (наа. также орбиталь-ны.м) квантовым числом I и магн. квантовым числом mi. Квантовое число Z — О, 1, 2, — 1 определяет величину орбитального момента А., т. е. момента импульса алектроаа Л/j относительно ядра = — (/г-/4л ) I (Z + 1). При заданном п число / принимает п разл. значений. 1ишпт01ше число mi определяет величину проекции орбитального момента на произноль- [c.148]

Если все tjiц О, т. е. если все попарные коммутаторы равны нулю, то соответствующая группа наз. абелевой или коммутативной. Тогда в каждом представлении можно одновременно привести генераторы А , А к диагональному виду. Физически это означает, что величины А ,. .., А могут иметь одновременно точные значения. Если в числе генераторов есть гамильтониан П квантовой системы, то в состояниях с фиксиров. энергией / все др. физ. величины из числа генераторов А ,. .., А также могут принимать вполне опре-дел. значения. Поскольку гамильтониан уиравляет временной эволюцией системы, все величины А ,. .., А оказываются интегралами движения, т. е. сохраняются с течением времени. Так, в задаче о движении частицы в центр, поле попарно перестановочными являются гамильтониан Й, оиератор квадрата момента импульса и оператор а проекции момента импульса на к.-л. ось. Поэтому в пространстве состояний существует базис, составленный из собств. векторов сразу трёх операторов Й, и 3. Это позволяет использовать стандартную классификацию состояний частицы с помощью трёх квантовых чисел — главного п, орбитального (азимутального) I и магнитного т. [c.575]

Анализ систем с горизонтируемой платформой связан с выбором ее ориентации в азимуте. Если оси чувствительности акселерометров направлены по касательной к меридиану и параллели, упрощается вычисление скоростей изменения географических координат по показаниям акселерометров. Однако возникают и осложнения. Гироскопу, стабилизирующему платформу в азимуте, необходимо сообщать управляемое прецессионное движение, что, естественно, связано с соответствующими погрешностями. При плавании в 187 высоких широтах это прецессионное движение азимутального гироскопа может быть быстрым и с приближением объекта к полюсу требуемая угловая скорость прецессии устремляется в бесконечность. Ввиду этого системы с географическим направлением осей ньютонометров требуют их переориентации при навигации в высоких широтах. По указанным соображениямвыгодно оставлять платформу свободной в азимуте , т. е. стабилизировать ее таким образом, чтобы проекция ее абсолютной угловой скорости на вертикальную ось оставалась равной нулю. В 50-х годах А. Ю. Ишлинским впервые был построен алгоритм идеальной работы такой системы . [c.187]

Анализ стереографической проекции полюсов аустенитной и мартенситной решеток показал, что данному сечению пакета ппос-костью (112)у) отвечают шесть попарно двойниково-связанных ориентировок мартенсита. Разориентировка меиоду рейками с одинаковыми ориентировками, определенная по азимутальному размытию рефлексов на электронограмме от соседних кристаллов, составляет 3-5°. [c.212]

На рис. 17.44 показана схема, построенная автором, согласно идеям Вегенера, в азимутальной эквидистантной проекции, на которой иллюстрируется гипотетическое прежнее положение Северной Америки (контур аа) и современное положение (контур ЬЬ). Кривая, ограничивающая впадину 00, построена с использованием прекрасной физико-географиче-ской карты дна Атлантического океана, которую опубликовал недавно Хизин ). На карте изображены также и контуры нижней части континентального поднятия, указывающие, что весьма широкие полосы вдоль берегов представляют собой погруженные части прилегающих массивов или были когда-то широким материковым мостом ЬЬ, соединявшим Северную Америку с Южной. Можно полагать, что некоторыми остатками этого моста являются острова Карибского моря и Малые Антильские острова и что этот район во время движения через него на запад трапецеидального массива Северной Америки подвергался сильной деформации сдвига в направлении, параллельном линии ЬЬ. [c.802]

Однородное уравнение ошибок исследовано Н. А. Паруснико-вым (1966) также для произвольных движений вблизи поверхности Земли со скоростями, значительно меньшими первой космической скорости <до скоростей порядка одной четвертой — одной третьей части первой космической). Здесь построены переходом к нормальным координатам приближенные решения и дана эффективная оценка точности этих приближений, Оказалось, что при малых скоростях движения проекции бж, Ьу вектора 6г на оси х, у азимутально свободной системы изменяются практически по гармоническому закону с периодом Шулера. [c.263]

X в звездной систе.ме с вращательной симметрией, причем ось г направлена вдоль оси симметрии (рис. 15.8). Предположим также, что звездная система имеет пло-г скость симметрии, перпендикулярную оси симметрии направление СО, от которого отсчитываются углы, лежит в указанной плоскости, так что 0 — это азимутальный угол, отсчитывае.мый от СО до проекции СН радиуса-вектора звезды СХ очевидно также, что г = СН. Уравнения движения звезды X тогда принимают вид [c.506]

Суммарный крутящий момент от проекций аэродинамических сил на плоскость вращения для каждой лопасти различен. В течение одного оборота момент от сил на лопасти в одном азимутальном положении ускоряет, а в другом — замедляет вращение при этом аэродинамические силы других лопастей компенсируют замедляющий или ускоряющий эффект от аэродинамических сил первой лопасти. Образно говоря, при самовращении винта попеременно одна лопасть везет другую, но так, что в течение одного оборота они меняются ролями ведомая становится в известном азимутальном положении ведущей, а ведущая — ведомой и так далее. Таким образом, аэродинамика вертолета в случае планирования на режиме самовращенйя винта несколько усложняется. [c.145]

По положению картинной плоскости (плоскости, на которую нроеьсгируется поверхность глобуса) азимутальные проекции делятся на полярные (нормальные)— картинная плоскость касается поверхности глобуса в точке полюса, экваториальные (поперечные) — картинная плоскость касается глобуса в точке экватора, горизонтальные (косые) — картинная плоскость касается глобуса в точке с широтой более О и менее 90°. [c.21]

Локальные системы напряжения формируются существующей геодинамиче-ской обстановкой в районе исследования и наличием локальных очагов концентрации напряженного состояния геосреды. Геодинамическая обстановка определяется тектоническими движениями, приводящими к различным типам деформации геосреды. Например, восходящее движение глубинных блоков приводит к формированию антиклинальных складок, горизонтальные движения сжатия - к надвигам, а растяжения (с прогибанием) - к сбросам и т.д. Причем, каждый тип деформации имеет свои особенности поля трещиноватости и азимутальной ориентации трещин, что будет рассмотрено более подробно далее. Локальный очаг концентрации напряжения формирует в геосреде систем> трещиноватости, которая в горизонтальном плане (проекции) [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...