Спектр свинца

При любом способе регистрации ионов спектр масс в конечном счёте представляет собой зависимость ионного тока / от т. Напр., в масс-спектре свинца (рис. 2) каждый из пиков [c.394]

Так, например, угловое распределение неупруго рассеянных быстрых нейтронов на свинце обнаруживает асимметрию вперед (в с. ц. и.), которую нельзя объяснить механизмом образования промежуточного ядра. Аналогичные результаты наблюдаются и для реакций с тяжелыми ионами., Соответственно в этих случаях энергетический спектр вылетающих частиц отличается от максвелловского (каким он должен был бы быть в случае справедливости боровской концепции) избытком быстрых частиц. [c.455]

К ионным лазерам относятся и лазеры на парах металлов. В таких лазерах активной средой служат пары меди,, олова, свинца, цинка, кадмия и селена, причем самыми распространенными являются лазеры, в которых применяют пары кадмия и селена. Пары кадмия дают интенсивную непрерывную генерацию с длинами волн 1 = 441 нм и Я2=325 нм. Пары селена дают генерацию по крайней мере на 19 длинах волн, перекрывающую большую часть видимого спектра. [c.291]

Для увеличения чувствительности контроля используют также усиливающие экраны (металлические и флуоресцентные). Материалом металлических экранов служит фольга тяжелых металлов (свинца, олова, вольфрама), а флуоресцентных — сернистый цинк, сернистый кадмий и др. Физическая сущность действия усиливающих экранов заключается в эмиссии с них вторичных электронов, которая инициируется излучением от источника (для металлических экранов, толщиной 0,0.5...0,5 мм), или эмиссией фотонов видимой части спектра (для флуоресцентных экранов толщиной 0,002. .. 0,2 мм). Усиливающие экраны, помещаемые между пленкой и объектом, служат своеобразным фильтром рассеянного излучения. При этом рассеянное вторичное излучение от тяжелых металлов, подобных свинцу, невелико. [c.155]

В качестве второго примера непригодности простых способов расчета приведем спектр ионизованного свинца. По экспериментальным данным [c.548]

РИС. 49. Масс-спектр кластеров свинца РЬ , сконденсированных в инертном газе ( — время пролета кластеров в масс-спектрометре 1 — интенсивность. Цифры над кривыми обозначают число атомов в кластере [c.115]

В твердотельных и полупроводниковых лазерах расстояние между зеркалами обычно достаточно мало для того, чтобы спектрографы с умеренной разрешающей способностью могли разрешить отдельные осевые моды. Пример лазера на СаРг работающего на длине волны 2,51 мк, показывает, как такого рода методика применяется в диапазоне длин волн, в котором нет фотографических материалов. Спектры были получены при помощи приемника из сульфида свинца (на точном микрометрическом винте), которым с большой дисперсией сканировали фокальную плоскость спектрометра, куда был направлен лазерный пучок. Разрешение было ограничено шириной щели и равнялось 0,05 см . Осевые моды, присутствующие в излучении лазера, были четко разрешены [45 [c.77]

Рис. 29. Фотоэлектронные спектры валентных электронов палладия—теллура, таллия, свинца и висмута

Идентичны по структуре также спектры люминесценции щелочно-галоидных кристаллов, активированных таллием и свинцом. В отличие от спектров люминесценции щелочно-галоидных крис- [c.157]

Избирательное поглощение бесцветных стекол особенно сильно выражено в невидимых частях спектра. Обычные промышленные бесцветные стекла, содержащие даже незначительные примеси окислов железа (0,05—0,1%), как правило, сильно поглощают лучи ультрафиолетовой и инфракрасной частей спектра, а стекла с высоким содержанием окислов свинца, бария интенсивно поглощают рентгеновские и у-лучи. [c.179]

Спектр поглощения солей свинца в присутствии в растворе хлор- плп бром-ионов очень сильно деформируется, что позволяет смещать область прозрачности в некоторых пределах шкалы длин волн. К сожалению, такие светофильтры обладают малыми коэффициентами интегрального пропускания. [c.336]

Если в процессе конденсации паров свинца в матрице происходит диффузия, то в спектрах наблюдаются полосы при 500 и 255 нм, которые относят к молекулам РЬ2- Колебательные частоты верхнего состояния первой полосы составляют 140-180 см-1 (в зависимости от матрицы) и сравнимы с величиной 159 см-1, известной для газовой фазы. Для второй полосы колебательная структура не наблюдалась. Возможно, соответствующей ей переход обусловлен возбуждением одного из атомов молекулы РЬ2, поскольку в этой области находится переход p(6s 6p 7 s ) — p(6s 6p ) атомарного свинца. [c.126]

Изменение энергии фононов зависит от д, во-первых, через зависимость от д матричного элемента и члена, содержащего энергию, и, во-вторых, через изменение области интегрирования. Из рис. 2 видно, что при q < 2kp могут рождаться электроннодырочные пары, у которых электрон и дырка могут обладать одинаковой энергией Ер = %Щ12т. При значениях q > 2kp это уже невозможно. q — 2kp есть наименьшее значение q, при котором суммирование в (50.21) производится по всей сфере Ферми. Можно показать, что из этого следует, что при q = 2kp появляется логарифмическая сингулярность на подъеме дисперсионной кривой af ig) (аномалия Кона). Ее наблюдали в фононном спектре свинца. [c.206]

Рис. 2. Масс-спектр свинца, образующегося при распаде тория бтп5о% — ширина пика на полу-высоте, —

Для проверки этой гипотезы Эллис и Вустер в 1927 г. поставили калориметрический опыт по определению полной энергии электронов р-распада. В толстостенный медный калориметр помещался завернутый в непрозрачный для электронов слой свинца р-препарат КаЕ(8зВ12 °). Вся энергия электронов р-распада выделялась в свинцовой оболочке препарата, и могла быть измерена.В случае правильности сделанного предположения она должна быть равна максимальной энергии р-спекгра RaE(l,2 Мэе). Однако. измерения показали, что выделяющаяся энергия близка к средней энергии р-спектра RaE [c.143]

Одноатомные пары свинца обнаруживают в короткой ультрафиолетовой области (А 2200 —1600 А) характерный спектр поглощения, состоящий из двух групп линий, сбегающихся к одному и тому же пределу, лежащему в области длин волн несколько короче XI677 А. Для одной из этих групп (серия РЫ, 6 Pq — пЮ ) удается промерить длины волн 22 последующих линий. [c.75]

Qo=36 ккал1моль, Y=4 10 см . Изложенные выше результаты показывают, что закономерность Андраде для скорости ползучести на первой стадии — переходная от низкотемпературной (in = ) к высокотемпературной зависимости (m=I/2). Интересно, что переход от т = 2/3 к т = 1/2 происходит в очень узком интервале Т, при этом промежуточные значения не наблюдаются. Для малых деформаций т=1/2, а при дальнейшем росте е значение т увеличивается до т = 2/3. Наблюдались и обратные переходы в зависимости от того, насколько значение температуры испытания было близко к соответствующему значению То. Аналогичные результаты получены на свинце в работе [5]. По-видимому, это связано с тем, что энергетический спектр потенциальных барьеров, блокирующих движущиеся дислокации, является в данном случае [c.201]

Спектр Т. и. непрерывен и ограничен максимально возможной энергией фотонов Т. и., равной нач. энергии электрона. При движении в веществе электрон с энергией выше нек-рой критич. энергии Sa теряет энергию на Т. и., при меньших энергиях преобладают потери на возбуждение и ионизацию атомов. Значение напр., для свинца 10МэВ, для воздуха 200 МэВ. [c.149]

Близость дисперсионных параметров магнониобата свинца и других кислородно-октаэдрических сегнетоэлектриков позволяет заключить, что в исследуемых кристаллах значительный вклад в дисперсию в видимой области спектра связан с переходами между э-зоной атома кислорода и d-зоной атома переходного элемента. [c.85]

СОг-лазеры с успехом могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режимах. Для доплеровской локации важна ширина спектра выходного лазерного излучения, а также возможность перестройки его частоты. Существующие передающие устройства на основе непрерывных СОг-лазеров выходной мощностью порядка 10 Вт обеспечивают ширину спектра в несколько килогерц (при измерении в течение интервала времени меньшего 1 с) даже без специальных схем подстройки частоты [65, 66]. Внешний вид лазера этого типа показан на рис. 4.10. Главным источником нестабильности частоты выходного излучения является изменение длины резонатора, вызванное изменениями температуры, вибрациями основания лазера, акустическими шумами, распространяющимися через воздух, и т. п. Поэтому для повышения стабильности частоты продольные стержни резонатора изготавливаются из материалов с малым коэффициентом температурного расширения инвара, суперинвара [59]. Для гашения вибраций применяются прокладки из вязких материалов типа свинца, му-металла и др. [c.175]

Чаще других исследовались кластеры свинца [37, 323, 326, 328, 329]. В работе [326] чистые пары РЬ содержали димеры с концентрацией 1 /оо, но когда к этим парам добавляли небольшое количество газообразного гелия, то регистрировались кластеры до РЬцо. На стороне малых размеров (га 20) масс-спектр кластеров показывал хорошо выраженные особенности максимумы при и = 7, 10, 13, 17, 19 и исключительно низкую интенсивность пика для Pbi4 [323, 326] (рис. 49). Несколько иное соотношение высот пиков при и < 7 наблюдалось в работах [37, 328]. Интересно от.метить, что вслед за максимумом интенсивность пика спадает примерно вдвое, хотя в среднем различие высот соседних пиков составляет несколько процентов. Как утверждается, эти особенности масс-спектра кластеров РЬ не зависят от рода инертного газа-носителя, его давления и температуры (подробности не приводятся), а также от энергии ионизирующих электронов (в пределах между 10 и 300 эВ) [323]. При охлаждении резервуара жидким азотом размеры кластеров возрастали, причем максимально детектируемый размер, достигал величины Pb4oo [326]. [c.115]

Клеппа [160] установил связь между парциальными избыточными энтропиями цинка и валентностью растворенного вещества в системах на основе цинка величина при данной мольной доле (включая ноль) более положительна для больших различий в валентности между растворенным веществом и растворителем. Эта связь приписывается отклонениям электронной теплоемкости от линейного правила смешения. Возможно, электронный вклад в общую теплоемкость слишком мал (около 3 /о), чтобы могло сказаться его влияние, хотя есть доказательство, что уровень Ферми в расплавленном цинке аномально повышается при растворении веществ-более высокой валентности, чем цинк. Изменение механизма связи между атомами растворенного вещества, а также между атомами растворенного вещества и атомами растворителя при изменении валентности растворенного компонента может повлиять на спектр колебаний при сплавлении и увеличить вклад в S . Этому, возможно, положительному вкладу сопутствует более сильный отрицательный вклад, связанный с ближним упорядочением при более высокой валентности растворенного вещества. Таким образом, для того, чтобы наблюдать связь между энтропией и разностью валентностей, в чистом виде следует выбирать компоненты с возможно большими различиями. Олдрэд и Пратт [159] отметили такие недостатки метода при попытке связать с некоторым успехом избыточные энтропии с разницей в валентности в жидких сплавах на основе свинца. [c.65]

Хотя подобного вывода и не делалось, но уже из ранних измерений Гильша [264] следовало, что спектры поглощения (рис. 64) щелочно-галоидных кристаллов с примесями таллия и свинца по числу и форме полос являются совершенно идентичными. В обоих случаях независимо от катиона или аниона основания спектры состоят из двух основных полос интенсивной коротковолновой и менее интенсивной длинноволновой, максимумы которых расположены в спектральной области 2000 — 3000 А°. Причем положение и форма этих полос совершенно одинаковы в различных щелочно- [c.156]

Из всех приведенных выше данных и соображений следует, что сходство спектров поглощения щелочно-галоидных кристал-лофосфоров со спектрами галоидных солей активатора в водных щелочно-галоидных растворах нельзя считать аргументом, свидетельствующим о комплексной природе центров свечения в щелочно-галоидных кристаллофосфорах. Наоборот, это сходство дает основание предположить, что в указанных растворах спектры поглощения, подобно спектрам кристаллофосфоров, также обусловлены переходами электронов между уровнями активирующей примеси. Действительно, исследования спектров поглощения раз- бавленных и насыщенных водных растворов галоидных солей таллия и свинца привели А. А. Шишловского и его сотрудников (2681 к выводу, что спектры поглощения указанных растворов представляют собой спектры возбуждения ионов исследуемых металлов. Но одновременно отмечаются процессы ассоиг ацни ионов, накладывающие свой специфический отпечаток как аа структуру спектра, так и на его положение в шкале длин волн. [c.160]

Шульман и др. [265], пользуясь набором светофильтров, установили, что при Возбуждении фосфоров Na l — РЬ с малой концентрацией свинца светом 273 тц в спектре свечения наблюдается только одна полоса с максимумом при 320 m i. G увеличением концентрации активатора помимо указанной возбуждается также еще одна полоса с максимумом при 385 mii. При возбуждении фосфора в области 290 m i при всех концентрациях наблюдаетс51 только полоса с максимумом при 450 тц. [c.258]

Тонкие пленки многих окислов металлов обладают свойствами полупроводников. Для получения стекла с электропроводящей поверхностью успешно применяются окислы олова, индия, титана, кадмия, сурьмы, свинца и других металлов, а также различные комбинации этих окислов с небольшими добавками окислов меди, цинка, кобальта и др. Так, например, прозрачные окиснооловянные пленки, предназначенные для электронагревательных приборов из стекла, содержат обычно от 1 до 10% ЗЬзОд. Толщина пленок на стекле может колебаться от нескольких ангстрем до нескольких микрон, а их электросопротивление (при одинаковой площади) — от нескольких до сотен тысяч ом. Такие пленки вполне прозрачны для лучей видимой части спектра. Они могут поглощать от 1 до 20% и отражать 10— 12% светового потока. [c.210]

Здесь, видимо, надо объяснить, что это за спектры. Как и при многих других исследованиях, в ядерной химии получают не отдельные сведения, а спектры — полную картину разброса частиц по энергии. Снимали такие спектры и в дубненских экспериментах по синтезу элемента № 105. Однако в опытах 1968 года анализ части спектра ниже 9,4 Мэв был сильно затруднен из-за фона. Фон — излучение, подобное искомому, — возникал из-за побочных ядерных реакций. Альфа-излучатели образовывались на микропримесях свинца в материале мишени. Эти фоновые реакции более вероятны, чем главная, а ядерные свойства продуктов этих реакций весьма близки к ожидаемым для 105-го элемента. Опасны даже ничтожные примеси свинца. [c.223]

Применяется для термоэлементов и фоторезисторов. Фото резисторы из сернистого свинца имеют высокую чувстви тельность особенно в инфракрасной области спектра [c.254]

Индий при изготовлении зеркал является наилучшим металлом, наиболее равномерно отражающим световые волны всех цветов спектра, блщ-о даря чему нндирование нашло широкое применение в оптической промышленности. Индирование находит применение также при покрытии вкладышей подшипников поверх свинца. Толщина индиевых покрытий, в зависи-ности от назначения, составляет от 0,3 до 3 мк. [c.69]

Промышленными типами фотосопротивлений являются сопротивления ФС-А-1 (из сернистого свинца) и ФС-Б-2 (из сернистого висмута). Внешний вид этих сопротивлений, заключенных в пластмассовые корпуса и пригодных для включения в ламповую панель, показан на фиг. 192. Спектральная чувствительность фотосопротивлений характеризуется кривыми фиг. 193, а зависимость фототока от освещенности — фиг. 194 и 195. Как видно по фиг. 193, спектральная чувствительность ФС-А-1 охватывает очень широкую область инфракрасной части спектра, простираясь до 3,2 мкм, а чувствительность ФС-Б-2 лежит в узком диапазоне длин волн от 0,4 до 1 мкм. Вольтамперная характеристика ФС-А-1 линейна до 20 в, причем значение тока при освещенности 120 лк составляет 30 мка вольтамперная характеристика ФС-Б-2 при тех же условиях линейна до напряжения 80 в и ток прн этом порядка 320 л/ш. Чувствительность фотосо-противлений возрастает с понижением температуры. [c.334]

Молекулярный состав пара РЬТе определяли методами спектроскопии и масс-спектрометрии. Спектроскопически [182, 183] найдено, что в газовой фазе при 800—1400° С молекулы теллурида свинца моноатомны. Согласно масс-спектрометрическим данным [181, 184], РЬТе образует в газовой фазе устойчивые двухатомные молекулы соединения. Наблюдавшиеся в масс-спектрах ионы Те+, Tef и РЬ+ отнесены в обеих работах к осколочным. [c.21]

Специальные стекла для ультрафиолетовых лучей ) а) не пропускающие для защиты глаз при просвечивании видимого спектра получаются прибавлением хрома, свинца и редких земель (церий, неодим), титана—стекло умбраль б) проницаемоеЗ) для оконных стекол клиник, больших рабочих помещений, оранжерей, чтобы использовать лечебные свойства лучей получается при отсутствии железа, при повышенном содержании борной кислоты [c.1235]

Фотоситалл позволяет исключить механическую штамповку, а вместе с этим и износ штампов, вызывающий увеличение допусков. Для этого производят варку фотоситалла по режиму рис. 37 из шихты, содержащей оптические сенсибилизаторы и не содержащей окислов железа, титана или свинца. Последние три окисла не должны входить в состав фотоситалла, чтобы обеспечить ему прозрачность для ультрафиолетовой части спектра. [c.112]

Селеновые фотосопротивления используют для регистрирующих, контролирующих и предупреждающих устройств. Селенид и теллурид свинца служат материалом для фотосопротивлений, чувствителльпых к инфракрасному излучению. Высокая фоточувствительность этих соединений в инфракрасной области спектра позволяет использовать их для обнаружения предметов в темноте, для автоматического управления самолетами и ракетами и в других областях техники [442]. Селениды и теллуриды применяют в качестве люминофоров. [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...