Спектр магния

При сверхнизких темп-рах, когда все релаксац. процессы замедлены, неравновесной может оказаться заселённость магн. подуровней возбуждённого состояния ядра и эмиссионные спектры магн. СТС становятся асимметричными. В качестве примера на рис, 10 представлены спектры испускания у-квантов (с энергией 14,4 кэВ) ядрами Fe, образующимися при распаде [c.106]

Б табл. 79, Однако и здесь наблюдение эффекта Зеемана помогает провести анализ спектра, так как позволяет найти значение J и сопоставить наблюдаемые типы расщепления с теми, которые имели бы место при нормальной L, 5]-связи или при [у, у ]-связи. Для успешного сопоставления важно как можно более точно экспериментально установить тип магнитного расщепления линий. В случае сложных спектров этого можно достигнуть лишь в достаточно сильных магнитных полях. С этой целью Гаррисоном и его сотрудниками был построен магнит, позволяющий получать в длительном режиме до 100 000 3, В таких полях изучались типы магнитного расщепления в спектрах Fe, Rh, Ru, W, редких земель, тория и т. д. [50-52] [c.375]

В качестве мишени исполь- зуют бериллий, графит, алюминий, магний и другие элементы. Изменяя мишень, можно получить от одного источника тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. Основные характеристики радиоизотоп- [c.21]

С квантовой точки зрения А, р. можно рассматривать как резонансное превращение фотонов эл.-.магн. ноля в магноны с волновым вектором А =0. Квантовое решение задачи об А. р. сводится к определению спектра магнонов с Л=0. [c.116]

Изучение спектров А. р. в достаточно широкой области частот и магн. нолей даёт обширную информацию [c.118]

Несмотря на видимую запутанность отд. реализаций, случайные волновые поля могут подчиняться чётким закономерностям в отношении своих статистич. характеристик, напр, спектра мощности. Так, спектр интенсивности теплового эл.-магн. излучения чёрного тела описывается Планка формулой (см. Планка закон излучения). [c.328]

С 11-го элемента периодической системы — натрия — начинается заполнение трехквантовой оболочки. Таким образом, этот элемент имеет вне замкнутых оболочек один электрон, что и обусловливает дублетный характер его спектра, аналогичный спектру лития, а также сходство с литием в остальных физико-химических свойствах. Следующий элемент—магний — имеет вне замкнутых оболочек два электрона 3s, что делает его сходным с бериллием. В последующих элементах идет дальнейшее заполнение трехквантовой оболочки. Так как по принципу Паули в состояниях Зр не может располагаться больше 6 электронов, то заполнение этих состояний заканчивается на 18-м элементе периодической системы — аргоне. Таким образом, аргон имеет вне замкнутых одноквантовой и двухквантовой оболочек еще 8 электронов два Зз-электрона и шесть Зр-электронов. В согласии со сказанным выше, эти 8 электронов приводят к единственному результирующему состоянию и, следовательно, обусловливают полное сходство спектра и прочих физико-химических свойств аргона со свойствами неона. Однако между неоном и аргоном, с точки зрения принципа Паули, имеется существенная разница неоном заканчивалось построение двухквантовой оболочки, в то время как аргоном заканчивается лишь заполнение групп эквивалентных 3s- и Зр- электронов. Согласно табл. 57 с главным квантовым числом л = 3 могут существовать еще 10 электронов с / =2, т. е. в состояниях 3d. Таким образом, аргоном не заканчивается построение трехквантовой оболочки. [c.231]

Затем спектр излучения наносится на сетку кривых излучения черного тела. Кривая черного тела, которая касается экспериментальной кривой излучения и лежит выше ее при всех других длинах волн, дает максимальную яркостную температуру, которая является нижним пределом температуры разрушающейся поверхности. Почти каждый материал имеет по крайней мере одну область длин волн, в которой его степень черноты близка к единице ( 0,95) независимо от температуры поверхности. Для таких окислов, как окись магния, двуокись циркония и окись бериллия, область максимальных значений находится между 8 и 10 мкм, у металлов — в ультрафиолетовой области, у термопластов (фторопласт, полиэтилен) высокая степень черноты наблюдается при 334 >->Змкм. [c.334]

Существование А.— Б. э. для связанных состояний можно продемонстрировать на примере задачи о плоском ротаторе — квантовомеханич. рассмотрении движения ааряж. частицы по орбите заданного радиуса Ro. Если орбита охватывает соленоид с магн. потоком Ф, спектр энергий стационарных состояний ротатора [c.7]

Как спектроскопич. метод АПР существенно дополняет и растниряет возможности ЭПР, поскольку при акустич. резонансе разрешены практически все переходы между энергетич. уровнями спинов, а в ЭПР — только магн. днпояьпые переходы. Наиболее важно изучение с помощью АПР энергетич. спектров ионов [c.44]

Спектр однофотонного АИ, существенного при наличии сверхсильного магн, поля (когда е+ и е находятся на основном Ландау уровне, см. Циклотронная чйсню-та), имеет вид асимметричной линии с резким обрывом в сторону Меньших энергий от максимума при = 277i -V sin v , где V — угол между направлением АИ [c.86]

Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. процессах в электронной спиновой системе. В АФМ можно во.ч-буждать спиновые волны с однородным СВЧ-иоле.м большой амплитуды. Измеряя порог такого параметрич. возбуждения спиновых волн, определяют время их жизни для разл. значений магн. поля и темп-ры. [c.112]

В далёкой ИК-области спектра в тетрагональных фторидах Ми, Fe и Со наблюдались спектральные линии, отвечающие двухмагнонному поглощению эл.-магн. излучения, к-рые оказываются в АФМ очень интенсивными. [c.112]

Большое число АФМ прозрачно в видимой области эл.-магн. спектра. В одноосных прозрачных АФхМ обнаружено значит, изменение линейного двойного лу-чег реломлепия света (см, Коттона — Мутона эффект), пропорциональное L . Величина двойного лучепреломления сравнима с круговым двойным лучепреломлением Фарадея эффектом) в ферримагнетиках. Магн. двойное лучепреломление в АФМ определяется зависимостью тензора диэлектрич. проницаемости е от величины ко.мпонентов вектора L. [c.112]

С классич. точки зрения при А. р. резко возрастает амплитуда вынужденных связанных колебаний векторов намагниченности подрешёток магнитных под действием магн. компонента эл.-магн. поля. Вид и частота связанных колебаний существенно зависят от магнитной атомной структуры АФ, к-рая может. меняться с темн-рой и величиной внеш. магн. поля. Собств. частоты колебаний, как правило, зависят от внеш. магн. поля. Эти зависимости наз, спектром А. р. Вид и частоты намагниченностей подрешёток в АФ находят из Ландау—Лифшица уравнений, написанных для намагниченностей Mj всех подрешёток [c.116]

Здесь N — число магн. ионов в 1 см , ц д — ядерный маги, момент, А — безразмерная константа сверхтонкого взаимодействия. Эффект сверхтонкого взаимодействия проявляется при низких темп-рах. Для иона Мн + Яэфф(Э) —9/Г(К) и при Т=4 К в соединениях МпСОз и СйМпРзщель в спектре, возникающая в результате сверхтонкого взаимодействия, эквивалентна действию магн. поля кЭ и составляет ГГц. [c.118]

АТОМНЫЕ СПЁКТРЫ — спектры поглощения и испускания свободных или слабо взаимодействующих атомов, возникающие при излучательных квантовых переходах между их уровнями энергии. А. с. наблюдаются для разреженных газов или паров и для плазмы. А. с. линейчатые, т. е. состоят из отд. спектральных линий, каждая из к-рых соот.ветствует переходу между двумя электронными уровнями энергии атома S и Sfi и характеризуется значением частоты v поглощаемого и испускаемого ал.-магн. излучения согласно условию частот Бора (см. Атомная физика) hv= —Si—Наряду с частотой, спектральная линия характеризуется волновым числом v/ (с — скорость света) и длиной волны к— h. Частоты спектральных линий выражают в с , волновые числа — в. m i, длины волн — в нм и мкм, а также в ангстремах (А). В спектроскопии волновые числа также обозначают буквой л=. [c.153]

Однако в это же время анализ опытных данных по равновесному тепловому излучению н фотоэффекту показал, что В. о. имеет определ. границы приложения. Распределение энергии в спектре теплового излучения удалось объяснить М. Планку (М. Plank 1900), к-рый пришёл к заключению, что алемонтарная колебательная система излучает и поглощает не непрерывно, а порциями — квантами. Развитие А. Эйнштейном (А, Einstein) теории квантов привело к созданию новой корпускулярной оптики — квантовой оптики, к-рая, дополняя эл.-магн. теорию света, полностью соответствует общепризнанным представлениям о дуализме света (см. Корпускулярно-волновой дуализм). [c.305]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

В. о., когда были разработаны ВС на основе кварцевого стекла с оптич. потерями 1 дБ/км в ближней ИК-об-ласти спектра. (Пропускание таких световодов составляет 50% при длине световода в неск. км.) Эти световоды используются в системах дальней оптической связи, в бортовых системах связи, системах передачи тслеметрич. информации, в датчиках разл. физ. поле11 (магн. поля, теми-ры, вращения, акустич. волн) и др. [c.333]

Среди внегалактич. источников — близкие активные (сейфертовские) галактики NG 4151, M G 8--11—11, радиогалактика Кентавр-А (все в радиусе 2(1 Мнк), а также находящийся па расстоянии 200 Мик квазар ЗС 273. Гамма-светимость внегалактич. источников, составляющая эрг/с у близких активных галактик и эрг/с у квазара, укапывает на то, что ГИ доминирует над излучением в др. диапазонах ЭЛ.-магн. спектра и большую роль в них играют ча-сищы, ускоренные до высоких энергий. [c.406]

Др. фактор усиления связан с изменением комбинац. поляризуемости молекулы и взаимодействующих с ней электронов металла. Это взаимодействие имеет, по-видимому, хим. природу. Величина химического усиления зависит от характера связи, к-рую образует адсорбир. молекула с металлом. Существуют две гипотезы хим. усиления, к-рые во мн. случаях согласуются с эксперим. данными. Первая из них основывается на экспериментально обнаруженном для нек-рых молекул (бензол, этилен) сходстве соотношения линий в спектрах Г. к. р. и спектрах характеристич. (неупругих) потерь энергии при рассеянии медленных электронов на изолир. молекулах, в процессе к-рого электрон захватывается на пек-рое время молекулой и образуется промежуточное состояние —отрицательный молекулярный ион. Сделано предположение, что при адсорбции молекулы возникает комплекс, где имеются возбуждённые электронные состояния, частота перехода в к-рые из осн. состояния соответствует частоте видимого диапазона эл.-магн. излучения, т. е. создаются условия резонанса. Возбуждённые состояния в этом случае обусловлены переносом электрона из молекулы в металл или обратно. [c.459]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...