Вероятность перехода

Очевидно, что энергия гидратации ионов металлов должна быть больше значения рабочей функции. Сопоставляя данные, приведенные в табл. 1, можно сделать вывод, что энергия гидратации для большинства металлов значительно больше рабочей функции и вероятность перехода ион-атомов из металлической решетки в раствор электролита весьма велика. [c.14]

Происходящих на стенках. Излучение внутри замкнутой полости находится в тепловом равновесии со стенками, т. е. должно существовать равновесие между испущенным и поглощенным излучением. Процессы, протекающие на атомном уровне при испускании и поглощении излучения в замкнутой полости, впервые были рассмотрены Эйнштейном в 1917 г. Он считал, что вероятность перехода атома из данного энергетического состояния в более низкое энергетическое состояние с испусканием фотона имеет вид [c.321]

Чем меньше а, тем мельче капли жидкости и вероятнее переход к мелкокапельному и струйному переносу металла. [c.88]

Однако с увеличением переохлаждения процесс диффузии будет тормозиться, замедляя подход новых атомов из жидкости к кристаллу. Вероятность перехода атома из жидкой фазы в твердую при образовании зародыша [c.437]

Для простейших атомов вероятность перехода можно вычислить методами квантовой механики. Обратная ей величина (для двухуровневой схемы) характеризует среднее время жизни атома в состояниях, между которыми происходил оптический переход (см. гл. 7). [c.145]

Вероятность распада w возбужденного ядра складывается из вероятности распада с испусканием у-кванта, из вероятности переходов с выбросом нейтрона или протона и т. д., т. е. [c.180]

В ядрах, имеющих несферическую форму (практически во всех ядрах с Z > 86), действует запрет, связанный с квантовым числом К, характеризующим проекцию спина ядра на ось симметрии. Переходы без изменения спина АУ = О и четности являются более вероятными переходами и носят название облегченных переходов. К числу облегченных переходов относятся все переходы между основными состояниями четно-четных ядер. Вероятность облегченных переходов примерно на два порядка больше, чем вероятности для необлегченных переходов. [c.234]

Вероятность перехода в единицу времени с испусканием фотона, обладающего импульсом tik и поляризацией е, дается формулой [c.255]

Если взаимодействие, возникающее между частицами при столкновении, невелико по сравнению с остальными членами, входящими в оператор Гамильтона, то вероятность перехода системы из состояния, описываемого волновой функцией ф,-, в состояние запишется [c.269]

Понятие сила осциллятора в квантовой теории приобретает ясный физический смысл сила осциллятора оказывается пропорциональной вероятности перехода из л-го в ш-е состояние. Чем больше эта вероятность, тем большая часть из имеющихся в л-м состоянии атомов перейдет за единицу времени в лг-е состояние, т. е. тем эффективнее данный переход участвует в явлении. [c.561]

В соответствии с квантовой механикой вероятность перехода системы из начального состояния в конечное равна [c.150]

Чему равны вероятности переходов из возбужденных состояний в низшие состояния для разных механизмов этих переходов и в зависимости от параметров уровней [c.183]

Известно, что флуоресценция возникает в результате переходов атомов или молекул между возбужденными состояниями. Длительность флуоресцентного высвечивания 10 ° сек, причем на вероятность перехода можно воздействовать, например, добавлением гасящих веш,еств или, наоборот, хорошей очисткой среды, изменением ее температуры и др. Однако ни одним из этих способов погасить обнаруженное свечение не удавалось. [c.234]

Пусть 1 и 2 —два простых квантовых состояния некоторой системы с дискретным энергетическим спектром. Обозначим вероятность перехода системы из первого состояния во второе 12, а из второго в первое (Озь Из инвариантности уравнений движения относительно инверсии времени следует [c.324]

Если состояние 2 состоит из группы близких состояний, число которых равно g2 (статистический вес состояний 2), то вероятность перехода Я12 из одного состояния 1 во все состояния 2 будет в g 2 раз больше, чем Ш12, т. е. [c.324]

Аналогично, если gi — статистический вес состояний 1, то вероятность перехода Р21 из одного состояния 2 во все состояния 1 равна [c.324]

Предположим, что система заключена в некоторый произвольно большой объем V. Тогда статистический вес первого состояния и вероятность перехода Р 2 будут соответственно равны [c.325]

Рассмотрим, следуя Френкелю, диффузию атомов по вакансиям. Допустим, что в кристаллической решетке рядом оказались атом и вакансия, как показано на рис. 6.19. Вследствие достаточно большой флуктуации энергии атом может перескочить в соседнюю вакансию, находящуюся справа. После такого перескока, являющегося элементарным актом самодиффузии, вакансия переместится влево на одно элементарное межатомное расстояние б. Вероятность перехода атома из узла в вакансию определяется выражением (6.108). Очевидно, что она должна быть обратно пропорциональна времени т оседлой жизни атома (вакансии) в узле, тогда [c.200]

Во-первых, коэффициент поглощения зависит от длины волны и поэтому закон Бугера — Ламберта — Бера справедлив лишь для строго монохроматического излучения. Дисперсия величины к становится особенно сильной вблизи резонанса частоты падающего света с частотами собственных колебаний электронов в атомах. При этом резко возрастают амплитуды вынужденных колебаний электронов и увеличивается вероятность перехода их энергии в энергию хаотического теплового движения. Таким образом, излучение различных длин волн на одном и том же участке пути поглощается в различной степени, а лучи с частотами, близкими к резонансной, практически полностью поглощаются в слое очень малой толщины. [c.100]

Три основные модели молекулы отличаются друг от друга поглощательной способностью, вероятностью перехода с испусканием, а следовательно, длительностью возбужденного состояния, поляризацией испускания и характером поля излучения. [c.249]

Зеркальная симметрия интенсивностей поглощения и флуоресценции вытекает из зеркальной симметрии спектров. Интенсивности поглощения или флуоресценции с определенными частотами, соответствующими переходам между энергетическими уровнями нормального и возбужденного состояний, зависят от распределения молекул по этим уровням (от степени заселенности уровней обеих систем) и величины вероятностей переходов между уровнями этих систем. Поэтому симметрия интенсивностей требует вполне однозначных соотношений между распределением молекул по колебательным уровням нормального и возбужденного состояний и определенных соотношений вероятностей прямых и обратных электронных переходов. [c.253]

Функции распределения молекул по колебательным уровням верхнего р ( кол ) и нижнего р( "кол) электронных состояний представлены на рис. 34.7 (кривые справа). Равенство р ( кол. ) =р(" кол) будет справедливо, если вероятность обмена энергией флуоресцирующих молекул со средой значительно превышает вероятность переходов молекулы в невозбужденное состояние. Для сложных молекул такое предположение справедливо, так как длительность возбужденного состояния у них составляет 10 с, что намного больше времени установления теплового равновесия [c.254]

Рис. 35.2. Вероятности переходов в двухуровневой системе

Вероятности переходов между / уровнями с одинаковыми номерами конечного состояния должны быть пропор- циональны или одинаковы. [c.367]

Интенсивность линии поглощения определяется произведением числа N поглощающих атомов на силу осциллятора / , для соответствующего перехода [см. (4.13)]. Следовательно, измерение расстояния между крюками позволяет определить произведение Nfih для исследуемой линии. E jni из каких-либо дополнительных опытов оценить число N поглощающих атомов, то применение метода крюков позволит измерить силу осциллятора fiky вероятность перехода и связанное с ней время жизни атома в возбужденном состоянии f M. (4.13а)]. [c.228]

Кроме спонтанных излучачельных переходов должны иметь место переходы с -го на т-й уровень, сопровождающиеся погло-п еЕ1ием излучения атомной системой. Е1е составляет труда оценить скорость dN /At процесса поглощения излучения, используя принятое статистическое описание. Д.1я этого обозначим через Bnmifi, соответствующую вероятность перехода, а через N ч (. атомов на -м уровне. Нужно также учесть, что каждый атом черпает энергию из окружающей среды, т.е. эти переходы происходят под действием некоторой вынуждающей силы. Тогда для процесса поглощения энергии, сопровождающегося вынужденным переходом с п-го на т-й уровень, справедливо соотно- [c.427]

Полная ширина Г, характеризующая вероятность перехода ядра из возбужденного состояния, равняется сумме ширин где — радиационная ширина, —нейтронная и]ирина и т. д. При малых энергиях возбуждения ядро переходит в основ1юе состояние с испусканием y-KBaHTOB, т. е. [c.180]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Невозбужденные атомы, находящиеся на нижнем уровне с энергией ь будут под влиянием внешнего электромагнитного поля переходить в возбужденное состояние 2, поглощая энергию 2— 1 = /гт. Очевидно, что вероятность перехода с поглощением в интервале частот V, v-Ьiiv будет пропорциональна спектральной плотности излучения V и некоторому коэффициенту 12, характеризующему вероятность возбуждения данной атомной системы. Таким образом, вероятность поглощения в [c.142]

Электрический квадруполь представляет собой два диполя, оси которых имеют противоположное направление (рис. 34.2,6). Модель квадрупо.яя соответствует образованиям более симметричным, чем молекулы, рассматриваемые как электрические диполи. Вероятность перехода между двумя квадрупольными состояниями примерно в 10 раз меньше, чем в случае дипольных переходов. Вследствие этого вероятность поглощения и испускания квадруполя в 10 раз меньше, чем у диполя. Наоборот, длительность возбужденного состояния будет во столько же раз больше и достигнет 10 —10 с. [c.250]

Магнитный диполь представляет собой элементарный двухполюсный магнит, при изменении момента которого возникает испускание. Вследствие того, что величины магнитных. моментов молекул очень малы, вероятности переходов молекул из одного состояния в другое при изменении их магнитных моментов оказываются крайне малыми. Поглощательная и испускательная способности молекул—магнитных диполей по порядку величины близки к поглощательной и нспускательной способностям квадруполя. Распределение излучения магнитного диполя показано на рис. 34.2, в. Модель магнитного диполя применяется для описания некоторых случаев метаста-бильных состояний молекул. [c.250]

При непрерывном возбуждении или возбуждении достаточно длинным импульсом в момент мгновенного прекращения возбуждения интенсивность люминесценции начинает уменьшаться. Для характеристики продолжительности затухания используется понятие времени жизни возбужденного состояния. Для его количественного определения рассмотрим основной I и возбужденный (флуоресцентный) 2 уровни энергии какой-либо системы (рис. 34.10). Пусть в момент прекращения возбуждения ( = 0) в верхнем состоянии находится 2о частиц. Если предположить, что безызлучательные переходы отсутствуют, а вероятность переходов 2 1 с испусканием равна Лгь то число переходов за время от t до t + dt равно А2 П2сИ. Следовательно, уменьшение числа возбужденных частиц за время сИ равно (1п2 — A2 n2dt. Интегрируя это уравнение с учетом начальных условий, получаем [c.259]

Спонтанное испускание. Эйнштейн сформулировал за-liOH спонтанного испускания как вероятностный закон в отсутствие внешнего поля излучения существует определенная вероятность самопроизвольного перехода частицы с более высокого энергетического уровня 2 с энергией El на более низкий уровень 1 с энергией Е (рис. 35.1, а). Число переходов в единицу времени называется вероятностью перехода Ап- [c.268]

Ионные лазеры впервые создал в 1964 г. Бриджес. В этих лазерах в качестве рабочих переходов используются энергетические уровни ионов. Как рабочее вещество лазера ионы имеют два существенных отличия от атомов во-первых, расстояние между рабочими энергетическими уровнями у ионов больше, чем у атомов, поэтому излучение ионных лазеров попадает в видимую часть спектра во-вторых, вероятности переходов между рабочими уровнями у ионов больше по сравнению с вероятностями переходов у атомов. [c.290]

Избавиться от вредного воздействия синглет-триплет-ного перехода можно двумя путями во-первых, так как вероятности перехода 51 71 в разных молекулах различны, то при выборе генерирующих сред следует использовать те молекулы, у которых она особенно мала (родамин 6Ж — один из наиболее интенсивно генерирующих красителей — обладает особенно низкой вероятностью перехода в триплетное состояние) во-вторых. [c.293]

МОЖНО возбуждать раствор красителя очень короткими лазерными импульсами. Допустим, что длительность импульса порядка 10 с, а вероятность перехода 51- -71 меньше 10 —10 с. В этом случае импульс накачки настолько кратковремен, что переходы 51- -7] не успевают произойти, частицы в системе уровней Т не накапливаются, в веществе образуется только кратковременное усиление в канале 51- -5о. [c.294]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.393 , c.403 , c.420 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.137 ]

Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул (1949) -- [ c.71 , c.269 , c.274 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.130 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.10 ]

Алгебраические методы в статистической механике и квантовой теории поля (0) -- [ c.13 , c.196 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.363 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.139 , c.140 , c.149 , c.150 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...