Вероятность перехода без излучении

Ослабление линий испускания (третий критерий) можно вообще обнаружить, только когда наблюдается серия линий (ветвь) или полос (прогрессия). Эта серия может неожиданно обрываться или иметь внезапное понижение интенсивности, если при некотором вращательном или колебательном квантовом чис.пе становится возможной предиссоциация с достаточной вероятностью. Если, например, в этой точке вероятность перехода без излучения у примерно равна вероятности перехода с излучением , возникнет неожиданный спад интенсивности испускания на 50%, который легко наблюдается. Поэтому обрыв в спектре испускания также является гораздо более чувствительным критерием предиссоциации, чем диффузность в поглощении, но он не так чувствителен, как фотохимический распад. [c.471]

Все обсуждавшиеся правила отбора легко получаются из выражения для вероятности перехода без излучения, данного впервые Вентцелем (см. [22], стр. 407) [c.473]

Распад без излучения будет легко наблюдаться, если его вероятность перехода 7 ненамного меньше, чем вероятность перехода с излучением ( ) в нижние состояния. Строго говоря, соотношение Гейзенберга должно содержать вероятности переходов как с излучением, так и без излучения тогда полуширина уровня будет [c.470]

Кроме того, переходы без излучения с АК = О не зависят от / переходы, для которых АК — 1, имеют вероятность, пропорциональную J J + 1). [c.473]

Степенная зависимость вероятности перехода от интенсивности излучения (1.4) существенно влияет на условия экспериментального исследования многофотонных процессов, определяя резкий порог по интенсивности для наблюдения, резкий рост вероятности при увеличении интенсивности и быстрый выход на насыщение полной вероятности перехода за лазерный импульс, в итоге определяется узкая область значений интенсивностей излучения, в которой можно измерить зависимость (1.4) без искажений. [c.16]

Эффекты линейной и нелинейной оптики обусловлены взаимным влиянием электромагнитного поля и вещества в газовой и конденсированной фазах. При квантовом описании это влияние учитывается при помощи члена взаимодействия в полном гамильтониане системы в 2.1 представлены соответствующие выражения как для полуклассического, так и для полностью квантового рассмотрения. Если член взаимодействия задан, то последовательное применение квантового формализма позволяет в принципе точно представить и рассчитать величины, имеющие физический смысл плотности излучения, вероятности переходов и соответствующие им скорости изменения населенностей. Однако затрата труда для необходимых расчетов должна находиться в разумных пределах. Поэтому оказывается целесообразным заранее учесть в основных уравнениях те или иные особенности изучаемого эффекта, не допуская при этом по возможности снижения прогнозирующей способности получаемых решений. Приведем типичные примеры приближенных методов такого рода учет отношения порядков величин длин взаимодействующих электромагнитных волн и линейных размеров рассматриваемой атомной системы, пренебрежение нерезонансными членами, упрощенное описание процессов без потерь и влияния диссипативных систем. Эти методы описываются в 2.2. Их применение дает возможность при существенном сокращении вычислительных трудностей сделать в явном виде наиболее важные физические выводы и установить относительно несложные корреляции между теоретическими результатами и экспериментальными дан- [c.174]

При анализе данных о фотоэмиссии возникает дополнительная неопределенность, связанная с необходимостью знать зависимость вероятности излучения возбужденного электрона от к и номера зоны. Даже если пренебречь этим осложнением, интерпретировать данные по электронной эмиссии без упрощающих предположений трудно. Наиболее сильное упрощение состоит в предположении о том, что сила осциллятора <11 - V я ) > совершенно не зависит от к и к. Это предположение среди прочих является основным для невертикальных переходов. Если это предположение сделано, то уравнение (3.87) для проводимости принимает вид [c.371]

В формулах (1), (2) л — число фотонов определенной частоты, поляризации и направления распространения, а Ю д= 1й)о1 — вероятность спонтанного излучения в одну секунду. Добавочная единица в факторе ( +1) появляется вследствие того, что переход из верхнего состояния в нижнее с испусканием фотона возможен и без дополнительного воздействия на систему внешнего электромагнитного излучения. Эта единица обязана своим существованием спонтанному излучению. [c.160]

Кроме того, электроны из состояния с 2 могут переходить в состояние с Ei спонтанно, без взаимодействия с полем излучения Р(Е ). Вероятность этого процесса равна Ап, а скорость спонтанного излучения определяется следующим образом [c.140]

Вероятность перехода без излучения dij — отношение среднего числа переходов атома (иона, молекулы) между состояниями i и j, не сопровождающихся поглощением или излучением, к времени, рассчитанное на один атом (ион, молекулу) (dimt/j, = T" [c.195]

Условия, при которых велика вероятность резонанса без отдачи, следующие достаточно жесткая связь атомов в решетке (высокая дебаевская температура), сравнительно большая масса ядра и не слип1Ком жесткое излучение. Этими требованиями определяется перечень возможных излучателей. Для наблюдения эффекта необходимо иметь так называемый мессбауэровский изотоп, обладающий -переходом с низкой энергией (ниже 150— 200 кэВ) и достаточно большим временем жизни в возбужденном состоянии. В настоящее время известно большое количество мес-сбауэровских изотопов. Однако практически для металловедческих целей используются очень немногие в первую очередь — Fe, затем и ряд других. Некоторые параметры наиболее [c.136]

Образец, помещенный в электромагнитное поле Hj J Hq, при условии резонанса поглощает электромагнитную энергию, что соответствует переходам между соседними уровнями ядерных спинов. Поскольку вероятности перехода снизу вверх и сверху вниз одинаковы, а заполнение нижнего уровня больше, налолсен-нее поле Hi выравнивает населенность верхнего и нилснего энергетических уровней ядер ной спиновой системы, т. е. идет нагрев спиновой системы под влиянием Hi [13.8]. Момент выравнивания основного и возбужденного состояний называется н а с н щ е н и е м. Существует два механизма перехода ядер в состоя ние G более низкой энергией без испускания излучения спин-решеточная релаксация, когда осуществляется перенос энергии к решетке (окружение резонирующих ядер растворитель, электроны системы, атомы или ионы, отличающиеся от исследуемых) спин-спиновая релаксация, когда ядро одного атома, нахо- [c.178]

Между уровнями i и j помихмо спонтанных и вынужденных переходов, сопровождаемых излучением или поглощением фотонов, возможны также и безызлучательные переходы, определяемые вероятностями djj и djt, когда энергия перехода передается или получается атомом без излучения. [c.9]

СТИ ИХ изменения [ср. уравнения (3.16-9) и (3.16-17)] путем введения функции формы линии это можно сделать довольно просто — по аналогии с выводом уравнения (3.13-16). Кроме того, мы будем теперь рассматривать только вынужденное комбинационное рассеяние, пренебрегая вкладами спонтанных эффектов в вероятности переходов. При этих условиях последовательная квантовая теория приводит в широкой области применений к результатам, эквивалентным результатам полуклассической теории. В этой связи полезно напомнить, что такая же корреляция между этими теориями суш,е-ствует в случае двухфотонного поглощения. В этом можно непосредственно убедиться из сравнения уравнений (3.13-10) и (3.13-17) для мощности, поглощаемой в единице объема. Формальная процедура изложенного ниже полуклассического рассмотрения вынужденного комбинационного рассеяния также в известной мере аналогична трактовке другого двухфотонного процесса — двухфотонного поглощения, которое также может быть описано полуклассически, если воспользоваться восприимчивостью третьего порядка. Здесь необходимо указать еще на условие применимости изложенной ниже полуклассической теории вынужденного комбинационного рассеяния в среде должны существовать две (или больше) когерентные волны, по крайней мере лазерная волна и стоксова волна построение процесса вынужденного комбинационного рассеяния из шума не может быть описано без дальнейших допущений. Оно используется при таких экспериментальных методах, при которых входное излучение состоит только из лазерной волны (ср. ч. I, разд. 4.221). Однако такое описание становится возможным в последовательной квантовой теории при учете спонтанной компоненты мы вернемся к этой проблеме при обсуждении применений в п. 3.162. [c.362]

ЗАПРЕЩЕННЫЕ ЛИНИИ, спектральные линии в спектрах оптических атомов (и, др. квант, систем), появляющиеся при нарушении отбора правил. Возникают при запрещённых излучательных квантовых переходах из возбуждённого метастабильного состояния в нормальное. Вероятность таких переходов не равна нулю, но значительно ниже вероятности разрешённых переходов, поэтому интенсивность их значительно меньше интенсивности разрешённых линий. Чаще же квант, система переходит из возбуждённого метастабильного состояния в нормальное без излучения, теряя энергию возбуждения в результате столкновит. процессов. Однако в разреженных газах, где ср. промежуток времени между столкновениями ч-ц сравним с временем жизни атома на метаста-бильном уровне или больше него, атом может перейти в норм, состояние до столкновения, испуская при этом фотон. Такие переходы обусловливают появление интенсивных 3. л. в спектрах космических газовых туманностей, верхних слоёв атмосферы и др. ЗАРЯД ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ, ом. Электрический зарЛд. [c.195]

Работа лазера без генерации (например, на стадии накопления инверсии в моноимпульсном генераторе) сопровождается более высоким относительным тепловыделением по сравнению с излучающим лазером (формулы 3 и 4 табл. 14), так как во время генерации из-за большой вероятности вынужденных переходов практически вся запасенная на верхнем рабочем уровне энергия преобразуется в излучение, а без генерации, наряду с излучательными переходами, происходят безызлучательные переходы на нижележащие уровни (квантовый выход люминесцен- [c.127]

Таким образом, при облучении вещества направленным монохроматическим излучением его большая часть пройдет без изменения, а очень небольшая доля (порядка Ю " ) рассеется по различным направлениям, так как вероятность двухквантовых переходов очень мала. В рассеянном излучении будет наблюдаться излучение трех частот Vi), Уо—VI, vo-Ьvь если считать что заселенность состояния и" = 2 пренебрежимо мала. Рассеяние без изменения частоты называется рэлеевским рассеянием, а рассеяние с измерением частоты Vo Vl называется комбинационным рассеянием, так как возбуждающая частота vo комбинирует с частотой колебания молекулы VI. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...