Радиационные процессы и вероятности переходов

Радиационные процессы и вероятности переходов [c.99]

Механизм радиационного отжига очень сложен и окончательно еще не ясен. В большинстве случаев нельзя даже считать, что в процессе отжига происходит рекомбинация части пар, а остальные пары переходят в более стабильное состояние. В качестве вероятного механизма радиационного отжига рассматривалась также возможность группировки вакансий (кластеры) с образованием больших пустот. Как правило, при повышенных температурах все радиационные нарушения исчезают. [c.281]

Сочетание особенностей городского микроклимата служит причиной того, что возникают туманы — явление, характерное для больших городов. Существуют два основных механизма возникновения туманов радиационное охлаждение приземного слоя воздуха до температуры, лежащей ниже точки росы расслоение холодного сухого и более теплого влажного воздуха. Нет оснований пользоваться законами термодинамики, чтобы описать процесс образования капель воды из водяного пара — ведь идеальный газ даже не переходит в жидкую фазу Туман, дождь, облака образуются только при наличии ядер конденсации (обычно — твердых частиц). В воздушном бассейне города таких частиц хватает с избытком, и они активно участвуют в образовании капель. Модификация нормального режима ветра под влиянием городской застройки замедляет процессы перемешивания и рассеяния, в результате чего вероятность образования тумана становится еще выше. [c.313]

Естеств. ширина L-уровня (не зависящая от темп-ры и плотности вещества) слагается из радиационной ширины (Г ) и ширины Оже (Г, ). На опыте эти ширины не различаются, но могут быть рассчитаны. В табл. приведены вычисленные и для неск. уровней в Аи и их сумма сопоставлена с наблюдаемой естеств. шириной уровней. Знак > означает, что соответствующие значения следует немного увеличить, т. к. они не учитывают нек-рых маловероятных переходов. Т. к. ширина уровня пропорциональна вероятности соответствующего процесса (О. э. или испускания фотона), то на примере Ап можно сравнить вероятности двух конкурирующих процессов. [c.483]

Если квантовая система помещена в поле излучения с частотой V, близкой к пт (насколько должны быть близки частоты, мы вскоре увидим), то возможны два других радиационных процесса. Поле излучения может вызвать (или индуцировать) переход системы, находящейся в состоянии п ), в состояние т> с вероятностью В тр(г), где В,,т — коэффициент Эйнштейна для вынужденного излучения, а р(у)—спектральная плотность энергии поля излучения. Важным различием мсжд спонтанным и вынужденным излучением является то, что в последнем случае испутценное вынужденное излучение имеет тс же частоту, направление распространения и фазу, что и падающее излучение. Иными словами, индуцированный фотон идентичен падающему. [c.102]

Рассмотрим детальнее, как протекает процесс рекомбинации при тройных столкновениях в низкотемпературной водородной плазме. Предположим, что условия в газе существенно неравновесны степень ионизации выше равновесной или, что то же самое, температура ниже той, которая соответствует данной степени ионизации, так что в цлазме протекает преимущественная рекомбинация. Выше отмечалось, что вероятность захвата электрона при тройном столкновении быстро возрастает при увеличении радиуса орбиты и уменьшении энергии связи уровня, так что электроны захватываются в основном на верхние уровни. Как было показано в 13 гл. V, вероятности спонтанных радиационных переходов с верхних уровней резко уменьшаются при увеличении квантового числа п и уменьшении энергии связи Еп (как 1/ге Е п ). [c.347]

Поскольку вероятность нахождения атома в верхнем для данного перехода энерге1Ическом состоянии уменьшается со временем, вследствие процессов радиационного распада, то волновой цуг, соответствующий этому переходу, затухает. Изменение амплитуды цуга може быть записано в виде [c.13]

Радиационное очищение за счет спонтанного испускания. Избирательность этого механизма определяется правилами отбора (переход может быть оптически разрешенным либо запрещенным в зависимости от характеристик рассматриваемых уровней) и расстоянием между релакси-рующим уровнем и нижележащим уровнем, на который переходят активные центры в процессе релаксации (иначе говоря, величиной энергии Аш спонтанно испускаемого фотона). Чем больше йш, тем выше вероятность радиационного очищения (при условии, разумеется, что данный переход является оптически разрешенным). Напомним, что коэффициент Эйнштейна А для спонтанного испускания в случае дипольных (т. е. оптически разрешенных) переходов описывается выражением ) [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...