Атомная система единиц

Максимальное значение кинетической энергии электрона в том же месте пространства будет (в атомной системе единиц) [c.208]

Вместо потенциала V Введем новую функцию X- определив ее равенством (в атомной системе единиц) [c.209]

Электрон в состоянии движения, характеризуемом квантовым числом I, имеет потенциальную энергию Ui r), которая в атомной системе единиц имеет вид [c.228]

Адиабатическая инвариантность 214 Актиниды 237, 303 Атомная система единиц 22 [c.637]

Гамильтониан Н в зтом уравнении при использовании атомной системы единиц имеет вид [c.51]

Здесь Р ж ы — амплитуда напряженности электрического поля и частота электромагнитной волны, соответственно. Предполагается в целях простоты, что электромагнитное поле линейно поляризовано вдоль оси г. Как и всюду, используется атомная система единиц, в которой постоянная Планка, масса и заряд электрона равны единице. [c.28]

Точное выражение для амплитуды перехода из начального связанного со стояния атома или атомарного иона г в конечное состояние непрерывного спектра / под действием поля лазерного излучения имеет следующий вид (напомним, что всюду используется атомная система единиц, в ко торой постоянная Планка, масса электрона и его заряд предполагаются равными единице) [c.36]

Атомной напряженностью поля (или атомным полем) называют величину Ра = = 5,14 10 В/см (принятую за единицу в атомной системе единиц Хартри, см. с. 9). Эта величина соответствует напряженности кулоновского поля протона на орбите электрона в атоме водорода, находящегося в основном состоянии. [c.251]

Дальнейшее изложение методически построено на широком использовании принципа соответствия почти каждый квантовомеханический результат имеет классический аналог. Мы надеемся, что это позволит читателю следовать за всей аргументацией, в минимальной степени касаясь квантовомеханического формализма. Однако там, где это необходимо, будет использоваться квантовомеханическая терминология и даны точные квантовомеханические результаты. Принцип соответствия наилучшим образом применим апостериори, и необоснованное использование его в качестве вычислительного метода является опасным. Предполагается знакомство с общими принципами современной физики, а все философские выводы, связанные с ними, не будут затрагиваться. Большинство формул будет получено в виде произведений безразмерных величин на соответствующие размерные коэффициенты. Вначале будет использована гауссова система единиц СГС, и, как обычно принято в данной области науки, эта система будет постепенно заменяться атомной системой единиц, которая [c.80]

Отсюда получаем, что в атомной" системе за единицу длины берется [c.22]

Величина а = = 7,2969 10 1/137. Таким образом, в атомной системе за единицу скорости принимается приблизительно 1/137 от скорости света в пустоте. [c.22]

Из последней формулы видно, что в атомной системе за единицу времени принимается 1/2тс от времени обращения электрона по 1-й круговой орбите [c.23]

Единицей М. в системе СГС служит грамм, в СИ — килограмм. М, атомов и молекул обычно измеряется в атомных единицах массы, М. элементарных частиц принято измерять в МэВ/с (или, пользуясь системой единиц, в к-рой с = 1, — в МэВ), Напр., М. электрона та = 0,511 МэВ/с , М. протона mp — 938,3 МэВ/с , [c.51]

ЭЛЕКТРОННАЯ ПЛОТНОСТЬ—величина, равная числу электронов п ( ) в единице объёма атомной системы. Для iV-электронного атома, иона или молекулы Э. п. определяется выражением [c.551]

Величины 4а ( ь) и 012 (соь) называются коэффициентом поглощения и поперечным сечением атомной системы. [В случае часто вводят в рассмотрение коэффициенты усиления g y( o)=— а(со).] Эти соотношения получены в предположении, что вклады отдельных молекул аддитивны. В плотных газах, жидкостях и твердых телах справедливость этого предположения следует проверять в каждом отдельном случае. Ясно что при N >N2 (это неравенство всегда выполняется, например, в случае теплового равновесия) процессы поглощения преобладают, вследствие чего проходящее излучение ослабляется. Напротив, при N2>N происходит усиление вынужденного излучения. Зная вероятности переходов в единицу времени, можно также рассчитать изменения населенностей уровней системы, вызванные элементарными процессами излучения. Вследствие процессов поглощения число возбужденных систем [c.21]

В выражении (5.15) неявно предполагается, что p(v)—константа во всем частотном интервале взаимодействия атомной системы, в которой происходит испускание и поглощение. Тем самым ограничивается применимость вырал<ения (5.15), так как монохроматичность сигналов лазера настолько велика, что плотность энергии на единицу частотного интервала нельзя считать точно определенной величиной. Если ввести понятие формы атомной линии и заменить p(v) интенсивностью, выраженной в виде дельта-функции Дирака, то приведенное выражение для индуцированного испускания будет верно. [c.230]

Системы единиц, основанные на атомных постоянных [c.270]

Известны и другие естественные системы единиц. Так, в атомной физике применяется естественная система единиц Хартри, основными единицами которой являются заряд и масса электрона, радиус первой боровской орбиты атома водорода и постоянная Планка. В релятивистской квантовой механике пользуются естественной системой единиц, основанной на постоянных Планка и Больцмана, скорости света в вакууме и массе электрона или протона. [c.23]

Скорость преобразования энергии для п-го порядка теории возмущения по р определяется вероятностью перехода в атомной системе в единицу времени [c.251]

Многофотонная ионизация уже была упомянута во введении к настоящему разделу как частный случай многофотонного поглощения в соответствии с этим мы рассмотрим вероятность перехода при этом процессе, исходя из результатов п. 3.132. Обсудим (без существенного ограничения общности) случай, когда атомная система облучается светом только одной моды. Тогда вероятность перехода в единицу времени, например, для двухфотонных переходов между дискретными уровнями определяется формулой [c.326]

А,а — 2/гю) [ср. уравнение (3.13-14)]. Если же переходы происходят не в дискретное состояние, а в область континуума состояний атомной системы с плотностью состояний о(( л,е), ТО вместо (3.13-23) получается полная вероятность перехода в единицу времени [ср. уравнение (В2.26-10) и рассуждения о функции формы линии в разд. 3.11] [c.327]

Активная спектроскопия 160 Антитормозпой эффект 196 Атомная система единиц 15 [c.274]

В качестве примера линейного штарковского сдвига можно привести ридберговские состояния атомов (кроме состояний с малыми орбитальными квантовыми числами, для которых отличный от нуля квантовый дефект приводит к нулевому постоянному дииольному моменту). Оценивая с ос а ос п , (см. (4.7)) получим из (4.19) условия реализации лшешого штарковского сдвига для ридберговских атомов с главным квантовым числом п в виде (все величины даются в атомной системе единиц) [c.91]

Здесь п—число свободных электронов (а следовательно, и атомов) в 1 слг М—атомный вес, а С—энергия взаимодействия между электронами н ионами в эргах. Предполагается, что С имеет порядок фермиевской энергии электронов Полагая (, вычисляется для газа свободных электронов) и иереходя к практической системе единиц, можно написать [c.194]

Из многочисленных экспериментальных исследований известно, что средний диаметр атома равен 10 см, масса и положительный электрический заряд сосредоточены в ядре диаметром около 10" см. Обычный атом электрически нейтралей, каждому положительному электрическому заряду, заключенному в протоне, находящемся в ядре, соответствует отрицательный заряд—электрон, находящийся вне ядра. Химические свойства атома определяются числом электронов и, следовательно, протонов. При химической реакции число электронов, связанных с атомом, обычно может меняться если же изменится число протонов (и это может иметь место ), то должны измениться и свойства. Число протонов ядра равно его атомному номеру. Другой физической характеристикой ядра является его масса. Для измерения массы принята система единиц, в которой масса атома углерода равна точно 12 единицам. Атомная единица массы (а. е. м.) определяется как V12 массы изотопа углерода, 1 а. е. м. = 1,6598-10 2 кг, В этой системе масса атома водорода, состоящего из одного протона и одного электрона, очень близка к 1 а. е. м. Масса электрона равна V2000 массы протона, и поэтому его масса в атомных единицах массы равна 0. Протоны и электроны еще не составляют массу ядра. Большая ее часть [c.159]

В 1.4 было показано, что существует широкая свобода в способе построения системы единиц и, в частности, в выборе величин, единицы которых принимаются за основные. В то же время практические соображения накла-дьшают определенные ограничения на этот выбор. Иногда для описания какой-то совокупности физических явлений или для решения конкретной задачи методом анализа размерностей полезно выбрать в качестве основных такие единицы, которые позволят более просто выразить интересующие нас закономерности 1ши решить данную задачу. Подобные примеры можно найти в гл. 3 настоящей книги. Может даже оказаться целесообразным приравнять единице возможно большее число фундамен тальных постоянных, доведя число произвольно выби раемых основных единиц до нуля. При этом, разумеется значительно упростится вид соответствующих уравнений Подобным образом часто поступают в атомной физике в особенности при решении различных задач с помощью методов квантовой механики. Подробнее об этом будет сказано в 9.8. [c.42]

Сильно взаимодействующие частицы получили назв. адронов. Их общее кол-во исчисляется неск. сотнями. Адроны разделяются на бариокы, обладающие барион-ням числом (В), и мезоны, для к-рых ii = 0. В природных условиях, в промышленных применениях и в ядерных лабораториях обычно имеют дело с бариона-ми (протонами, нейтронами.и атомными ядрами) сравнительно небольших энергий, гораздо меньших, чем их масса (в системе единиц, в к-рой с = 1). Мезоны рождаются при столкновениях частиц, когда энергия столкновения достаточно велика (сотни МэВ и выше). 4 7 [c.497]

СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЙ СЙМВОЛ — величина Z, характеризующая зарядовое состояние атома или иона Z = Z /V -f- 1, где Z — заряд атомного ядра (в единицах элементарного электрпч. заряда), N — число электронов в атомной системе. Т. о., для нейтральных атомов Z = 1, для однократных положит, ионов Z = 2, для многозарядных ионов Z 1. [c.624]

В ГОСТ 8033—56 на электрические и магнитные единицы регламентировано применение двух систем единиц, В качестве основной принята абсолютная практическая система единиц МКСА с четырьмя основными единицами (метр, килограмм, секунда, ампер). Допускается также применять для электрических и магнитных измерений абсолютную систему СГС (симметричную). Преимущества системы МКСА состоят в том, что размеры ее единиц удобны для практики, кроме того, единицы образуют одну общую сиетему для измерений механических, электрических и магнитных величин. В этой системе сохранены все общепринятые практические электромагнитные единицы (ампер, вольт, ом, кулон, фарада, генри, вебер). Система МКСА установлена для рационализованной формы уравнений электромагнитного поля. Рационализация уравнений электромагнитного поля исключает множитель 4я из наиболее важных и часто применяемых уравнений. В стандарте даны таблицы основных и производных единиц системы МКСА и соотношения между единицами СГС и МКСА. Стандартом допускается применение широко распространенной в атомной физике внесистемной единицы энергии—электрон-вольта, а также кратных единиц—килоэлектронвольта и мегаэлектрон-вольта. [c.16]

Отметим в заключение важное различие между системой дефектов кристаллического строения и спиновым стеклом, по аналогии с которым мы провели рассмотрение временнбй зависимости отклика на внешнее механическое воздействие. Это различие связано с тем, что в спиновом стекле роль мельчайших структурных единиц играют спины, полное число которых составляет 10 см , тогда как плотность дефектов ЛГ < ЛГо намного меньше. Поскольку ползучесть связана с эволюцией дефектов, а не атомов, то ее особенности определяются поведением ансамбля дефектов. Однако их вклад в термодинамические характеристики в NQ/N > 1 раз меньше атомного и практически не обнаружим на фоне атомного. Физическая причина состоит в том, что термическое возбуждение воспринимается всей атомной системой, а механическое (точнее, его пластическая составляющая) — только дефектами. [c.291]

Хотя формально основными в системе СГС являются три единицы сантимстр, грамм и секунда, фактически при описании тепловых явлений всегда в качестве четвертой единицы вводится единица температуры кельвин, в светотехнике — единица светового потока люмен, в молекулярной и атомной физике — единица количества вещества моль и т. п. [c.46]

В настоящее время продолжают возвращаться к вопросу о построении такой унифицированной системы единиц, которая зиждилась бы на неизменных основаниях — универсальных физических постоянных. В этом отношении представляет интерес работа по,тьского ученого Людовичи. Он считает, что систе.ма единиц должна удовлетворять следующи.м требованиям быть неразрушимой, неизменяемой во времени, независимой от местоположения. Кроме того, эталоны должны быть легко и точно воспроизводимыми и повсеместными. Исходя из этих требований, Людовичи предлагает систему единиц, в которой за основу приняты три разных поля гравитационное, электрическое и магнитное. В соответствии с этим предлагаются в качестве трех основных единиц следующие физические константы гравитационная постоянная, диэлектрическая проницаемость свободного пространства и магнитная проницаемость свободного пространства. В качестве четвертой основной единицы Людовичи предлагает принять атомную константу — электрический заряд электрона. [c.34]

В чисто абсорбционном резонансном случае Д = 0 = о стационарный режим описывается формулой (9.49). Нелинейный член 2Сх/(1 + х ) возникает из-за наличия поля реакции, т. е. из-за атомных кооперативных эффектов, мерой которых является параметр С При очень больших х уравнение (9.49) переходит в решение для пустого резонатора х = у т. е. Ет Е,). Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется . В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было это — некооперативное поведение, и квантовостатистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. При малых же х уравнение (9 49) сводится к соотношению г/ = (2С + 1) х. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. Кривые у (л ), которые получаются при различных С, аналогичны кривым Ван-дер-Ваальса для фазового перехода жидкость — пар. причем величины х, у н С играют роль давления, объема и температуры соответственно. При С <4 величина у является монотонной функцией переменной л , так что бистабильность не возникает (рис. 9.8). Однако для части кривой дифференциальное усиление йхЫу оказывается большим единицы, так что в этой ситуации возможен транзисторный режим. Действительно, если интенсивность падающего света адиабатически модулируется и среднее величины / таково, что dIт/dI = х1у)йх/ау>1, то в прошедшем излучении модуляция будет усилена. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...