Метод средних энергий

ГО — центры их граней. Прп этом выделятся два типа октаэдрических междоузлий в центрах кубических ячеек и в серединах их ребер, которые мы соответственно назовем междоузлиями 0 и О2. Эти междоузлия неэквивалентны, так как каждое междоузлие О1 имеет шесть соседних узлов второго типа па расстоянии а/2, тогда как О2 имеет два узла первого и четыре узла второго типа на таком же расстоянии (см. рис. 72). Пользуясь методом средних энергий, получим для всех междоузлий О1 одинаковую среднюю энергию внедренного атома щ, а для междоузлий 0,2 — энергию Ы2. [c.143]

Один из них может быть назван методом средних энергий, другой — методом конфигураций. [c.276]

При этом задача сведется к замене сплава некоторым чистым металлом, узлы которого заняты одинаковыми эффективными атомами такими, что в их поле внедренный атом имеет среднюю энергию. Ясно, что в приближении средних энергий для рассматриваемых неупорядоченных сплавов температурная зависимость коэффициента диффузии будет такой же, как для чистых металлов, т. е. InD будет линейно зависеть от 1/Г. Метод средних энергий, таким образом, непригоден для исследования нелинейности таких зависимостей в неупорядоченных сплавах. Однако он может быть применен для определения концентрационной зависимости D. [c.276]

Определим эту зависимость методом средних энергий для диффузии атомов С по октаэдрическим междоузлиям неупорядоченного сплава замещения А — В с ОЦК решеткой в случае малой концентрации атомов С. Добавим к обозначениям (8,8) для взятых с обратным знаком энергий взаимодействия Щс и Нвс атомов А с С и В с С на расстояниях а/2 и а/У2 обозначения г ас и v- a соответствующие расстоянию а [c.276]

Диффузия внедренных атомов в упорядочивающихся сплавах с ОЦК решеткой типа р-латуни (метод средних энергий) [c.280]

ЛАТУНЬ (МЕТОД СРЕДНИХ ЭНЕРГИЙ) [c.281]

Отсюда следует, что зависимость 1п2) от 1/Г даже в неупорядоченных сплавах, в отличие от того, что было получено в 28 по методу средних энергий, не изображается прямой линией. Прямая линия получается из (29,20) для чистых металлов А пли В (при Сд = 1 или Сд = 0). Например, при Сд = 1 пз (29,20) находим [c.291]

На рис. 69 изображена типичная кривая такого типа, построенная по формулам (29,18) и (11,7) при Са = 42,Va = Vb =. = 0,75 эВ, Пас =0,3 эВ, пвс=0,2 эВ, Пас= 0,4 эВ, пвс = 0,25 эВ, и при значении энергии упорядочения W = 0,0352 эВ. Из сравнения с рис. 67 видно, что эта кривая имеет такой же вид, какой имели кривые, полученные по методу средних энергий. [c.292]

Сравним теперь более точный метод конфигураций с приближенным методом средних энергий, рассмотренным в 28. Заметим, что для случая вполне упорядоченного сплава (Са(= /а, т = 1) оба метода дают совпадающие выражения для коэффициента диффузии О, так как формулы (29,18) и (28,14) оказываются при этом одинаковыми. Это объясняется тем, что во вполне упорядоченном сплаве встречается только одна конфигурация атомов вокруг точек 0, а также О2 н Р. При любых же значениях Са и ц следует ожидать приближенного совпадения этих выражений лишь для сплавов, в которых энергии взаимодействия атомов А с С и В с С мало отличаются, точнее, при выполнении условий [c.294]

Если мы рассмотрим схему таких измерений на основе метода Юнга (рис. 6. 48), то найдем ответ на вопрос, почему в этой схеме столь мало света, что возникают серьезные трудности с ее лекционной демонстрацией. Простые оценки показывают, что световой поток в интерферометре должен быть столь мал, что его средняя энергия <И не превышает одной десятитысячной от энергии кванта /iv. А это значит, что в каждую секунду излучается 10 — 10 фотонов, способных интерферировать. Если исходить из равномерного во времени их испускания, то между каждым попаданием такого фотона в интерферометр проходит Ю" — 10" с, в то время как путь его до приемника, как правило, не превышает 50 см, т.е. должен занимать менее 10" с. Следовательно, интерферометр подавляющую часть времени пуст, а пролетающий через него каждую микросекунду одиночный фотон попадает в одну из двух щелей с вероятностью, определяемой условиями эксперимента. Наблюдение за более длительный промежуток времени и дает на выходе статистическое усреднение, т.е. интерференционную картину. [c.451]

Средние и тяжелые атомные ядра с Л 100 — 200 представляют собой квантовомеханические системы с большим числом нук-ло. юв. Пользуясь методами термодинамики и статистической физики, можно и в ядерной физике ввести понятия внутриядерная температура, энтропия и т. д.— и связать величину температуры с энергией возбуждения ядра. С этой точки зрения повышение средней энергии нуклонов ядра при захвате ядром налетающей частицы можно рассматривать как повышение температуры ядра. Испускание ядром нейтрона можно рассматривать как процесс испарения, сопровождающийся понижением температуры ядра. [c.278]

Разработан ряд прямых методов измерения характеристик напряженного состояния на поверхности раздела и адгезионной прочности. Поляризационно-оптический метод волокнистых включений наиболее надежен при определении локальной концентрации напряжений. Испытания методом выдергивания волокон из матрицы пригодны для измерения средней прочности адгезионного соединения, а методы оценки энергии разрушения — для определения начала расслоения у концов волокна. Прочность адгезионной связи можно установить по результатам испытаний композитов на сдвиг и поперечное растяжение. Динамический модуль упругости и (или) логарифмический декремент затухания колебаний применяются для определения нарушения адгезионного соединения. Динамические методы испытаний и методы короткой балки при испытаниях на сдвиг обычно пригодны для контроля качественной оценки прочности адгезионного соединения и определения влияния на нее окружающей среды. [c.83]

Для расчетов второго типа были разработаны методы последовательных приближений. Однако некоторые выводы можно сделать на основе качественных соображений. Рассмотрим, например, относительное влияние быстрых нейтронов (средняя энергия Е > Мэе) и заряженных частиц (а-частиц, дейтронов, электронов). Взаимодействие нейтрона с атомом решетки можно рассматривать в первом приближении как столкновение твердых шаров. В среднем при столкновении атом решетки приобретает половину максимально возможной передачи энергии, т. е. [c.279]

В реальных ситуациях при наличии большого числа неупругих процессов со сложным характером зависимостей сечений от энергии электронов точное решение кинетических уравнений становится невозможным, и поэтому основное значение приобретают приближенные методы расчета средней энергии электронов путем анализа баланса их энергии. Основные представления о характере взаимосвязи средней энергии электрона с усло- [c.79]

Полученное выражение определяет рабочую характеристику метода обнаружения хотя бы один из N при приеме слабого монохроматического сигнала в тепловом шуме. Как видно из (2.52), вероятность обнаружения щ р зависит от допустимой ве-роятности ложного обнаружения Рлт, отношения сигнал/шум — S, объема выборки N и порога ограничения По, который, по существу, определяется средней энергией шума 5ш за время выборки. [c.83]

В подавляющем большинстве газовых лазеров ввод энергии в газ связан с электрическим (газовым) разрядом, в котором эта энергия через электроны передается атомам среды. Такие лазеры называют газоразрядными и электроразрядными. Этот метод возбуждения технически проще других и сразу создает неравновесное состояние газа, так как средняя энергия электронов в газовом разряде значительно превышает тепловую энергию атомов. Он применим для возбуждения лазеров как непрерывного, так и импульсного режимов работы. Импульсное возбуждение используется большей частью в случае неблагоприятной для непрерывного режима динамики установления населенностей на верхнем и нижнем уровнях энергии, а также для того, чтобы получить высокую мощность излучения, недостижимую в непрерывном режиме. [c.40]

В работе [51] с целью получения данных об электронной плотности было проведено исследование гелий-неонового разряда в цилиндрической трубке малого диаметра (2а < 6 мм) методом возмущений. Измерения в положительном столбе разряда [51а дают возможность определить электронную плотность и среднюю энергию электронов в газоразрядной лазерной трубке как функцию тока разряда, диаметра трубки и давления газа. [c.273]

Методом средних энергий mojkho найти зависимость М] и U2 от состава сплава и степени дальнего порядка. Обозначим через Кас и Пвс взятые с обратным знаком энергии взаимодействия атомов АС и ВС на расстоянии [c.143]

Энергия атома С в междоузлиях и в точках типа Р (см. рис. 60, я) теперь будет зависеть от х. Пользуясь методом средних энергий, находим, что энергии U], атома С в менсдоузлпях i и 2, отмеченных на рис. 60, я, и Up в точке Р определяются формулами [c.270]

Как было показано в 8, например, для бинарного упорядоченного сплава Л — В типа -латуни упорядочение выделяет в сродном два различных типа октаэдри-, чоекпх междоузлий. В приближении средних энергий такой сплав заменяется кристаллом с двумя типами междоузлий, в которых внедроипьп атом имеет разные значения потенциальной энергии М1 и Ы2. Задача о диффузии внедренного атома в таком кристалле относится к типу задач о диффузии в чистом металле по двум типам междоузлий (см. 24). Ее решение приводит к нелинейности зависимости 1п1) от 1/Г. Наряду с этим, как будет показано далее, метод средних энергий дает возможность получить зависимость О от состава и параметров порядка в упорядоченных сплавах. [c.279]

Метод конфигураций позволяет более точпо решить задачу об определении коэффициента диффузии в сплаве, так как предусматривает явный учет всех возможных конфигураций атомов разного сорта на узлах вокруг междоузлий и перевальных точек. Число таких конфигураций оказывается достаточно велико, и задача значительно усложняется. Тем нс менее этот метод дает воз-молшость найти более точную зависимость коэффициента диффузии от температуры и состава сплава, а в упорядоченных сплавах более детально исследовать влияние степени порядка на диффузию. Сравнение результатов применения двух методов к задачам диффузии показывает, как будет выяснено дальше, что основные качественные особенности диффузии внедренных атомов в сплавах замещения могут быть получены и менее точным, но значительно более простым методом средних энергий. [c.279]

Рассмотрим теорию диффузии внедренных атомов сорта С по октаэдрическим менщоузлиям бинарного упорядочивающегося сплава А — Ц с ОЦК решеткой типа р-латуни. Ограничимся случаем малой концентрации внедренных атомов и не будем принимать во внимание их взаимодействие, а также возможность занятости соседних междоузлий. Впервые такая теория была развита в работе [1] методом средних энергий. [c.280]

Тогда, пользуясь методом средних энергий, получим выражения для средних потенциальных энергий атома С в положениях О1, 0 и Р (взятых с обратным знаком), которые мы обозначим соответственно через Уо, уо, и Ур. Вырагкения для Уо, и Уо, были уже найдены. Они отличаются лишь знаком от величин и мг, определяемых формулами (8,9). Следовательно, [c.281]

Следовательно, пспользованпе метода средних энергий для определения В Оказывается обоснованным в рамках более точной теории, учитывающей конфигурации атомов, д.ля неупорядоченных сплавов при условии (29,25), а для упорядоченных — еще при добавочном условии (29,26), например, в частном случае, когда нас—1 вс вс [c.295]

Рассмотрим задачу о диффузии атомов С сначала методом средних энергий. Принимая обозначения (27,6) получим для взятых с обратным знаком энергий коц но, Нр, и Vp, атома С в положениях Ох, О2, Рх и Р2 следующие вырагкения [c.307]

Эта формула приводит к таким нее качественным особенностям температурной и концентрационной зависимости Т>ву, какие были получены в 29 для неупорядоченных сплавов типа р-латунп. В, частности, в отличие от того, что было получено в начале этого параграфа методом средних энергий, зависимость ЫЛну от 1/Т теперь не является линейной. [c.314]

По характеру временной зависимости акустической эмиссии (активность, скорость счета, энергия) различают три типа источников неактивные, характеризующиеся монотонным умень-щением параметров эмиссии активные, отличающиеся квазипостоянным поведением параметров критически активные, для которых наблюдается постоянный рост эмиссии. Все критически активные и активные источники проверяются штатными методами неразрушающего контроля. Отбракованный металл исследуют дополнительно. Неактивные источники проверяют выборочно, подразделяя их на три группы. Первая и вторая группы считаются потенциально опасными. К ним относят источники с высокой средней энергией и малым числом собы- [c.183]

В работе [6] кинетика процессов перераспределения внедренных атомов С в упорядочивающихся сплавах А — В типа АнСнз была рассмотрена аналогичным методом для более сложного случая, когда атомы С могут занимать не только октаэдрические, но и тетраэдрические междоузлия ГЦК решетки, В упорядоченном состоянии таких сплавов приближение средних энергий, как и для сплавов типа р-латуни, приводит к двум рассмотренным выше типам октаэдрических междоузлий и к одному типу тетраэдрических. Таким образом, атомы С распределяются по междоузлиям трех типов, В связи с этим в общем случае упорядоченного сплава процесс перераспределения атомов С, как и в сплавах с ОЦК решеткой, уже не может быть охарактеризован одним временем релаксации и требуется вводить лве постоянные размерности времени. Время релаксации может быть введено в случае неупорядоченных сплавов А — В. Температурная зависимость равновесных концентраций атомов С в междоузлиях трех типов определяется разностями средних высот потенциальных барьеров для соответствующих переходов. [c.337]

Найденные значения средних энергий активации миграции дефектов к комплексам позволяют, используя данные об энергии активации различного типа дефектов из работы [220, р. 565], предположить, что Основными подвижными дефектами в графите при облучении являются молекулы С2, имеющие два неспаренных спина, которые могут быть зарегистрированы методом электронного парамагнитного резонанса. Действительно, проведенные на образцах, облученных при различной температуре, измерения (59, с. 77] показали наличие таких спинов с концентрацией 10 в расчете на один повреждающий нейтрон. Энергия активации дефектов при рекомбинации оказалась выше, чем при росте комплексов. Но она примерно в два-три раза ниже энергии активации при термическом отжиге дефектов, т. е. рекомбинация при Ьблучении для той же температуры, что и при термическом отл<иге, протекает легче. [c.106]

Распределение Бозе — Эйнштейна можно получить и др. методом, если рассматривать статистически равновесное состояние квантового газа как наиболее вероятное состояние и с помощью комбинаторики, учитывая неразличимость частиц, найти тех модинамичо-скую вероятность (статистический еес) такого состояния, т. е, число способов реализации данного состояния газа и заданной энергией S и числом частиц N. Для больших систем, когда N велико, уровни знергии расположены очень плотно и стремятся к непрерывному распределению при стремлении числа частиц и объёма системы к бесконечности. Пусть уровни сгруппированы по малым ячейкам, содержащим С,- уровней в ячейке, число Gf предполагается очень большим. Каждой г-й ячейке соответствует средняя энергия S,- и число частиц N,-. Состояние системы определяется набором чисел Nj, где Л / — сумма п по уровням ячейки. Для Б,— Э. с. [c.220]

Аллен и Клуатр [42] экспериментально и методом оптического преобразования Фурье определяли фрактальную размерность канторовского множества отрезков и фрактала Вичека (рис. 16). Они были построены на персональном компьютере, вычерчены графопостроителем и сфотографированы на слайдах с высоким разрешением. Отношение наибольшего масштаба фрактала к наименьшему составило 1000. Метод позволяет измерять максимальный и минимальный масштабы и рассчитывать фрактальную размерность с погрешностью в пределах 10%. Самоподобие объекта в реальном пространстве отражается в оптическом преобразовании Фурье существованием и - 1 частотных полос, масштабно инвариантных относительно дилатации. Средняя энергия (S q)), рассеянная по полосе частот и характеризующая интенсивность продифрагиро- [c.36]

По характеру временной зависимости АЭ активность, скорость счета, энергия) выделяются три типа источников неактивные источники, характеризующиеся монотонным уменьшением параметров АЭ активные - квазипостоянное поведение параметров АЭ критически активные - постоянный прирост АЭ. Критически активные и активные проверяются штатными методами неразрушаюшего контроля 100%. Забракованный металл дополнительно исследуется. Неактивные источники проверяются выборочно, при этом они дополнительно разбиваются на три группы. Первая и вторая группа считаются потенциально опасными. К ним относятся источники с высокой средней энергией, малым числом событий (1-я группа) или с малой энергией, но с большим числом событий на протяженном участке. Первые связываются с локальными концентраторами, вторые с участками повышенной коррозии. При установлении дефектов должны быть определены их количественные характеристики (размер, ориентация) методом ультразвука [c.573]

В методе РФЭС анализируется энергетический спектр рентгеновских фотоэлектронов, выходящих с глубины 5—25 А в случае металлов или с глубины 40—100 А в случае органических и полидюрных материалов. Точное положение пиков энергетического спектра фотоэлектронов зависит от соединения, в которое входит анализируемый элемент (химический сдвиг). Источник рентгеновского излучения должен быть монохроматическим с энергией, достаточной для ионизации внутренних электронов исследуемых элементов. Как правило, используются дублеты / а,-излучений Mg и А1, имеющие среднюю энергию 1253,6 и 1486,6 эВ соответственно. Спектры фотоэлектронов регистрируют преимущественно электростатическими, а не магнитными анализаторами, чтобы исключить влияние рассеянных магнит- [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...