Квазиупругие силы, в молекуле

Квадрупольное излучение 409 Квадрупольный момент 259 Квазиупругие силы, в молекуле 80, 178, 186 в простом гармоническом движении 180, [c.602]

Обобщенную силу Q = —кх, возникающую при отклонении системы из положения устойчивого равновесия, называют обобщенной квазиупругой силой. В роли квазиупругой силы могут выступать самые различные силы, — например, в пружинном маятнике такой силой является сила упругой деформации пружины, а в математическом маятнике — составляющая момента силы тяжести. В молекулярной физике моделью гармонического осциллятора служит двухатомная молекула. В этом случае кинематическим параметром т является приведенная масса атомов Л и В, образующих молекулу АВ, а в качестве квазиупругих сил выступают химические силы. Действительно, пусть энергия взаимодействия атомов, [c.216]

Таким образом, при малых колебаниях формула Морзе переходит в уравнение параболы. Сравнивая формулы (33.12) и (33.17), находим, что к = 20а , т. е. коэффициент квазиупругой силы пропорционален энергии диссоциации молекулы. [c.239]

Таким образом, частота колебания молекулы зависит от масс обоих атомов (ядер) и квазиупругой силы К, которая, в свою очередь, определяется прочностью химической связи. [c.91]

Поляризацию принято подразделять на различные виды в зависимости от способа смещения вызывающих ее частиц — носителей связанных зарядов. Все частицы диэлектрика, способные смещаться под действием внешнего электрического поля, можно отнести к двум видам упруго, или сильно, связанные и слабо связанные [11]. Процессу движения упруго связанных частиц препятствует упругая сила. Такая частица имеет одно положение равновесия, около которого совершает тепловые колебания. Под действием внешнего электрического поля частица смещается на небольшое расстояние. Упругие силы, или точнее квазиупругие, связывают электронную оболочку и ядро в атомах, атомы в молекулах, ионы в кристаллах, дипольные молекулы в некоторых твердых телах. Фи шческая природа таких сил изучается в квантовой механике. [c.145]

Предположим, что атомы водорода Н заменены на дейтерий В. Электронная оболочка молекулы при этом, очевидно, пе изменится и, следовательно, постоянную квазиупругой силы к можно считать одной и той же. [c.781]

Более тщательное исследование определителя (2,11) с учетом (2,8) показывает, что он имеет пять или шесть корней, равных нулю, в зависимости от того, является ли рассматриваемая система (ее равновесная конфигурация) линейной или нет. Эти корни соответствуют ненастоящим нормальным колебаниям именно в этом случае происходит простое перемещение молекулы вдоль одной из координатных осей или вращение ее как целого вокруг одной из двух или трех определенных осе . Так как при таком движении не возникает квазиупругих сил, то колебательная частота равна нулю ). Далее, можно показать, что все остальные М — 5 или - 6 решений отличны от нуля и вещественны (см. Уиттекер [25]). Таким образом, мы имеем ЗЛ — 5 или ЗЛ/—6 настоящих норма.п,ных колебаний в полном согласии с приведенным выше подсчетом числа колебательных степеней свободы-). [c.82]

Если теперь учесть, что при поступательном движении всей молекулы в целом в направлении оси х(х1=ха = хз, у1=у1—уа = 0, 2 = z J — — 0) квазиупругая сила равна нулю, то из (2,6) и (2,7) следует [c.160]

В табл. 40 приведены значения и ks/P, полученные этим способом, а также численные значения левой и правой частей уравнения (2,190), умноженные на Шу. Взяты те же молекулы, что и в табл. 37. Легко видеть, что совпадение чисел третьего и четвертого столбцов несравненно лучше, чем совпадение соответствующих элементов табл. 37. Заслуживает внимания, что k ll во всех случаях значительно меньше и, таким образом, квазиупругие силы, возникающие при изменении углов, значительно меньше квазиупругих сил, препятствующих изменению длин связей. [c.188]

Изложенная классическая теория дисперсии и поглощения является, очевидно, модельной, причем в модель привнесены квазиупругие силы —дж и силы трения —gx, которых нет в атомах и молекулах все силы, действующие внутри них, имеют электрическую природу. [c.55]

Колебательная система, в которой удерживающая сила отличается от квазиупругой, называется ангармонической. Поэтому говорят, что эффекты, обусловленные членами Рх, ух ,. .. в уравнении (235.6), связаны с ангармонизмом электронов молекулы. [c.836]

ОСЦИЛЛЯТОР, В общем смысле любая колеблющаяся система. В теоретической физике обычно О. называют линейную колеблющуюся систему, например электрон, совершающий колебания по прямой линии относительно определенного положения равновесия. Если сила, заставляющая О. колебаться, пропорциональна удалению от положения равновесия, то О. называют гармоническим, или квазиупругим, в противном случае О. будет ангармоническим. Гармонич. О. является простейшей идеализированной моделью колебаний в атомах и молекулах и постоянно применяется при рассмотрении процессов распространения света в веществе и т. д. Ур-ие движения О. в классич. механике выражается так [c.155]

Существование частоты группы легко объяснить в случае колебаний С — Н, О — Н, Н— Н. Так как масса протона много меньше массы остальных ядер молекул, то амплитуда его кол баний во много раз больше. В первом приближении мы можем считать, что атом Н совершает колебание по отношению к телу с бесконечной массой. Отсюда следует, что частота колебания зависит практически только от сил, связывающих атом водорода с остальной частью молекулы и будет почти одинаковой для различных молекул, имеющих равные силовые постоянные связей С — Н, или О — Н, или N — Н. Вспоминая наши прежние рассуждения о движении массы, подвешенной на упругом стержне (стр. 76), и принимая во внимание, что атом водорода всегда находится на конце связи, можно утверждать, что его движение будет происходить или только вдоль направления связи, или только перпендикулярно ей. Таким образом атом Н может совершать или только валентные, или только деформационные колебания с частотами, соответствующими величине квазиупругих постоянных связи и угла (см. выше). [c.213]

Иногда колебание характерной группы атомов в сложной молекуле можно рассматривать изолированно как колебание двухатомной молекулы. В этом случае для грубых оценок частоты такого колебания можно использовать формулу (3.1). Значения квазиупругой силы К, полученные из колебательных спектров, обычно находятся в следующих пределах для одиночной связи от 4-10 до 6-102 н/м, для двойной связи 8-10 —12-102 н/м и для тройной связи 12-102—19-102 н/м. Например, используя значение /(=5-102 ддд, связи С—Н, можно получить значение частоты колебаний v 2900 см , что хорошо согласуется с экспериментальными данными для многих молекул. Также хорошо согласуются расчетные и экспериментальные данные для связей С—О (чжПОО см ), С = 0 (v 1700 см ) и С = 0 (ч 2000 см- ). [c.96]

Применение к пирамидальным молекулам типа ХУд. При описании пирамидальных молекул типа ХУ с помощью системы валентных сил вводим вместо Г1ентральных сил, действующих между каждой парой атомов У, квазиупругие силы, мешающие отклонению углов а от их значения в положении равновесия. Таким образом, выражение для потенциальной энергии имеет вил [c.193]

Неизменность значений силовых постоянных в разных молекулах ). Если квазиупругие силы, действующие между двумя атомами, остаются одними и теми же при переходе от одной молекулы к другой, то отсюда можно заключить, что электронная структура данной связи в двух разных молекулах или одинакова или, в крайнем случае, отличается лишь незначительно. Обратно, если известно, что электронные структуры одинаковы, то можно ожидать совпадения значений силовых постоянных. Из элементарной теории валентностей вытекает, что связь С — Н в различных молекулах обладает в основном неизменной электронной структурой и, следовательно, неизменными значениями постоянных. То же относится к связям = С—О, —N и другим связям. И действительно, этот вывод соответствует наблюдаемым результатам. В частности, квазиупругая постоянная связи N приблизительно равна 17.10 дин/см для всего ряда молекул H N, 1 N, Br N, I N и ( N) (см. табл. 42 и 45) квазиупругая постоянная связи С — Н в молекулах H N, и jH. равна [c.210]

К сожалению, по сравнению с диметилацетиленом комбинационные и инфракрасные спектры азометана известны значительно менее полно. Пробная интерпретация приведена в табл. 116. Очень важно, что валентным колебаниям С—Н, внутренним деформационным колебаниям СНз и внешним деформационным колебаниям групп Hs можно удовлетворительным образом приписать частоты, близкие к частотам аналогичных колебаний молекулы СНз—С=С— Hj. В нелинейной модели в отличие от линейной вырожденные частоты должны быть заметно расщеплены, причем расщепление двух деформационных частот С—N=N—С должно быть особенно значительным. Квазиупругие силы, возникающие при деформации в плоскости С—N=N—С, должны быть больше квазиупругих сил, возникающих при неплоских колебаниях. И действительно, было бы трудно интерпретировать четыре наблюденные инфракрасные и комбинационные частоты в области ниже 800 см с помощью только двух деформационных частот. В то же время на основе данного предположения о наличии четырех частот можно получить вполне удовлетворительную интерпретацию ). Это является весьма серьезным аргументом ц пользу изогнутой модели. Согласно данной интерпретации, значения четырех деформационных частот равны [c.387]

Все силы, действующие внутри атомов и молекул, имеют электрическую природу. Такими силами определяется и внутренняя структура этих частиц. Однако объяснить этими силами существование и структуру атомов и молекул на основе классических представлений оказалось невозможным. Это было сделано только в рамках квантовой физики. Никаких квазиупругих сил и сил трения, пропорциональных скорости заряженных частиц, в атомах и молекулах нет. Правильная -теория дисперсии должна принимать во внимание только реально существуюи ие силы и основываться на квантовых законах. Такую теорию дает квантовая механика. Од-, нако она приводит к поразительному результату, что в отношении дисперсии и поглои ения света атомы и молекулы ведут себя так, как если бы среда представляла собой набор осцилляторов с различными собственными частотами и коэффициентами затухания, подчиняющихся классическим уравнениям движения Ньютона. [c.519]

Чтобы составить представление о нелинейной поляризуемости молекулы, будем исходить из простой модели, лежащей в основе классической электронной теории дисперсии (см. 2.3). Согласно этой модели, смещение x(t) оптического электрона из положения равновесия в поле световой волны E(t) описывается уравнением т х=еЕ F, где F — сила, удерживающая электрон в положении равновесия. В первом приближении, соответствующем линейной оптике, предполагается квазиупругий характер этой силы, т. е. ее пропорциональность смещению из равновесия F=—kx, что отвечает квадратичной зависимости потенциальной энергии элек-трона от его смещения U(х)= /гкх . В следующих приближениях нужно учесть члены более высокой степени при разложении U (х) в ряд по степеням смещения из равновесия [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...