Пекле ы- турбулентное

По этой схеме при у[1 = Ро интенсивность стабилизированной теплоотдачи в турбулентном потоке определяется только молекулярной теплопроводностью. Соответствующее предельное значение числа Пекле определяется формулой [c.86]

При турбулентном течении в продольном магнитном поле эффект Гартмана отсутствует и влияние магнитного поля на гидродинамику проявляется через подавление турбулентности. В этом случае, как показано на рис. 3.17,6, магнитное поле вызывает снижение теплоотдачи. С увеличением числа Пекле, как и при течении в поперечном магнитном поле, влияние магнитного поля на теплоотдачу ослабевает. [c.228]

Для получения алгебраического выражения для входящего в уравнение (1.6), воспользуемся приближением локального равновесия, удерживая в уравнении переноса (1.5) для в лишь члены с порождением и диссипацией. Пренебрегая также и вязкой диссипацией по сравнению с турбулентной, т.е. ограничиваясь случаем больших значений турбулентного числа Пекле Ре = Рг Ке = рСр /Ё Т/Л, получим [c.700]

Те же идеи, которые использованы при отыскании вероятности скорости, можно использовать при нахождении вероятности концентрации пассивной примеси, распределенной статистически однородно в однородном турбулентном потоке. Для этого достаточно предположить, что и Вд с/дх = х статистически независимы, если числа Рейнольдса и Пекле достаточно велики. Здесь с - концентрация, В -коэффициент молекулярной диффузии. Аналогичные выкладки приводят к уравнению [c.360]

Поскольку уравнение диффузии линейно, без ограничения общности можно считать, что концентрация пассивной примеси вполне турбулентной жидкости равна нулю. В дальнейшем будем также предполагать, что числа Рейнольдса и Пекле, характеризующие рассматриваемое течение, достаточно велики. [c.361]

Здесь В - коэффициент молекулярной диффузии заряженных частиц в условиях I. Так как электрическое число Пекле = уН/В 1, то в ламинарных потоках, вне зон резкого изменения диффузионным членом можно пренебречь. Однако в случае турбулентного течения, в котором диссипация энергии происходит на малых масштабах Л, диффузионный член может быть не малой величиной. [c.613]

Универсальный закон турбулентного тепло- и массопереноса при больших числах Рейнольдса и Пекле. Докл. АН СССР, 190, 1, 65—68. [c.640]

В качестве определяющей температуры здесь принята температура расплавленного металла определяющий размер — диаметр трубы. Уравнение (10-20) применимо при значениях чисел Пекле Реж4 = 20-г-10 ООО. Оно охватывает как ламинарный, так и турбулентный режимы течения металлического теплоносителя. Из-за высокой теплопроводности расплавленных металлов переход к турбулентному режиму не сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи зависимость Nu от Ре носит плавный характер. Соотношение (10-20) применимо при относительной длине трубы l/d>30. Если lid меньше, то значение коэффициента теплоотдачи будет выше. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи вычисленное по этой формуле, надо умножить на поправочный ко. эффициент = 1,7 (d//) . [c.297]

Рассматриваемая опытная установка позволяет получить удельные потоки в интервале 65 000—85000ег/ж2 скорости движения металла 0,05- 0,87 jn/ e/ значения критерия Пекле от 18 до 400. Следовательно, ею охватываются переходная и турбулентная области течения. В других работах охватывался и ламинарный режим течения. Обобщение опытных данных по теплоотдаче жидких металлов производится в форме критериальной зависимости [c.215]

I, При отсутствии магнитного поля на экспериментальном участке с большой относительной длиной - исследовать экспериментальным путем зависимость числа Нуссельта от числа Пекле с целью обнаружения резкого изменения числа Нуссельта в переходной области. 2, Выяснить возможность снижения конвективного теплообмена до уровня, соответст-вупцего ламинарному режиму течения, путем наложения на турбулентное течение в трубе жидкого металла продольного магнитного поля. [c.156]

Теплоотдача при турбулентном течении в круглой трубе в поперечном магнитном поле исследована еще недостаточно. Экспериментальные данные разных авторов плохо согласуются между собой их анализ существенно затрудняется из-за сильного влияния на гидродинамику и теплообмен термогравитационной конвекции. Поэтому пока невозможно рекомендовать какие-либо формулы для расчета коэффициентов теплоотдачи, но аналогия процессов в круглой трубе и в плоском канале позволяет сделать следующие выводы. Средние коэффициенты теплоотдачи при турбулентном течении в поперечном магнитном поле должны лежать ниже значений, соответствующих турбулентному течению без магнитного поля и определяемых формулой (3,146), и не ниже значений, соответствующих ламинарному течению, С увеличением числа Пекле степень влияния магнитного поля на коэффициент теплоотдачи должна ослабевать и значения коэффициентов теп- [c.223]

Критерий Пекле называют иногда критерием конвективного теплообмена. Чем больще критерий Ре, тем выще доля тепла, переносимого в жидкости за счет конвекции по сравнению с переносом за счет теплопроводности. Критерий Рейнольдса является важнейшей характеристикой состояния потока в частности, критерий Ре показывает, имеет ли место турбулентное или ламинарное течение жидкости при турбулентном течении распределение скоростей по сечению потока зависит от Ре. Критерий Грасгофа характеризует влияние на процесс конвективного теплообмена подъемной силы, возникающей за счет разности плотностей жидкости. Очевидно, при изотермическом течении 0г = 0. Критерий Прандтля характеризует физические свойства жидкости. Так как он целиком составлен из физических параметров, то он и сам является физическим параметром и, следовательно, может являться функцией тех же величин, от которых зависят составляющие его физические параметры. Критерий Рг определенных капельных жидкостей зависит только от температуры, причем для большинства жидкостей эта зависимость в основном аналогична зависимости вязкости (х от температуры, т. е. при увеличении температуры Рг резко уменьшается. Для воды, например, [c.299]

Согласно [1] при больших числах Рейнольдса и Пекле статистические характеристики скалярной диссипации N в основном определяются мелкомасштабной структурой потока. В то же время (р зависит лишь от крупномасштабных возмущений. При этом естественно воспользоваться нипотезой Бэтчелора [2] о статистической независимости вихрей больших и малых масштабов и предположить, что внутри вполне турбулентной жидкости (р и N также статистически независимы. Предположения, из которых следует статистическая независимость (р и М, высказаны в [3, 4. [c.362]

Теплообмен жидких металлов в трубах исследовался в ряде работ. Почти во всех экспериментальных работах длина начального участка была достаточна для установления полностью развитого профиля температуры l/d 10 -г 20), однако гидродинамической стабилизации потока в этих условиях не было. Только в [5] длина начального участка была достаточна l/d 220) для установления развитого профиля скорости. В этой работе изучался теплообмен сплава индий-галлий-олово в присутствии однородного продольного магнитного поля и впервые получено резкое изменение зависимости Nu = /(Ре), где Ре = PrRe - критерий Пекле, при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Экспериментальные данные сопоставлялись с результатами расчетов, полученных с помощью модифицированной формулы Ван-Дриста, в которой учитывалось влияние магнитного поля. Недостатком таких расчетов является необходимость знания Re в каждом случае. [c.572]

Во внешней части сопровождаемого тепло- или массоперено-сом развитого турбулентного течения в трубе, канале или пограничном слое, где турбулентный перенос импульса, тепла и массы по интенсивности намного превосходит молекулярный перенос тех же субстанций, должен выполняться принцип обобщенного подобия по числу Рейнольдса (т. е. подобия по числам Рейнольдса и Пекле), согласно которому характеристики турбулентности на значительных расстояниях от стенки не зависят уже от молекулярных коэффициентов переноса V и х (а значит, и от включающих эти коэффициенты чисел Не, Ре и Рг). Важнейшим следствием из этого принципа является закон дефекта температуры, согласно которому [c.293]

Выше, говоря об исследовании структуры поля скоростей в области наименьших масштабов I X, мы упоминали также некоторые работы, посвященные исследованию подобной же сверхтонкой структуры поля lO (ас, t) температуры или концентрации пассивной (не влияющей на динамику) примеси, перемешиваемой турбулентным течением. Однако вклад советских ученых в изучение структуры указанного поля вовсе не ограничивается лишь вопросом о деталях структуры в крайней области предельно малых масштабов. Первое исследование структуры поля пульсаций температуры lO в случае турбулентности с достаточно большими числами Рейнольдса Re = ULIv и Пекле Ре = UL I% (где — типичный масштаб неоднородностей осредненного поля температуры О х, t), а. % — коэффициент молекулярной температуропроводности) принадлежит А. М. Обухову (1949), указавшему, что к возмущениям поля из равновесного интервала масштабов I min (L, Z. >) также должна быть применима первая гипотеза подобия Колмогорова, в формулировке которой только надо еще добавить к числу определяющих параметров наряду с s и v среднюю скорость выравнивания температурных неоднородностей N = = X (VO) и коэффициент х- Отсюда для структурной функции температуры (г) при г min (L, L ) получается формула [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...