Электрон возбужденный

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Добавление в газоразрядную трубку гелия изменяет ситуацию. Атомы гелия обладают двумя метастабиль-иыми состояниями 2 и 3. Спонтанный переход с излучением с этих уровней на основной уровень о маловероятен, поэтому время жизни атома на уровнях 2 и 3 очень велико. В результате электронного возбуждения на этих метастабильных уровнях накапливается [c.289]

Электрон, возбужденный фотоном, получает энергию few=AE, но конечное его энергетическое состояние ниже точки а (см. рис. 53) на величину ДЕ4 = ДЕ —ДЕ". Эта избыточная энергия отдается фонону так же, как и избыточный импульс Рф. Таким образом, непрямой переход электрона можно рассматривать как прямой переход и опускание электрона в зоне проводимости из точки а в точку б с излучением фонона. [c.159]

Эту закономерность можно объяснить следующем образом. В результате поглощения возбуждающих квантов различной величины молекулы первоначально оказываются на совершенно различных возбужденных уровнях. Возвращаются же в невозбужденное состояние они с одних и тех же уровней, так как их спектры люминесценции не изменяются. Это означает, что большинство возбужденных состояний, которые могут реализоваться у данной молекулы, являются нестабильными. Лишь одно из этих состояний, характерное для молекулы в данных температурных условиях, является устойчивым. Из этого состояния всегда и осуществляется излучательный переход в невозбужденное состояние. Следовательно, у молекул, которые поглотили большие возбуждающие кванты и перешли на более высокие колебательные уровни данного электронного возбужденного состояния (или на уровни более высоких электронных состояний), должно происходить перераспределение энергии возбуждения. В результате колебательные состояния возбужденных молекул будут определяться их тепловым статистическим равновесием с окружающей средой. [c.175]

Для действия лазера необходимо не только эффективное заселение верхнего уровня рабочего перехода, но и быстрое опустошение нижнего уровня. В Не—Не-лазере нижние уровни 2р и Зр опустошаются в основном вследствие спонтанных переходов на уровни 1л. Вероятность этих переходов достаточно велика. Так, время жизни уровня 2р и большинства других уровней 2р составляет всего 2-10 с. Однако эффективному опустошению р-уров-ней может препятствовать значительная населенность уровней 1л. Два из них являются метастабильными, но и остальные опустошаются очень медленно вследствие пленения резонансного излучения. Поглощение излучения, испускаемого при спонтанных переходах с уровней 2р и Зр, атомами, находящимися на уровнях 1л, приводит к дополнительному заселению уровней 2р и Зр. Еще большую роль в заселении этих уровней играет электронное возбуждение с уровней 1л, эффективное сечение которого очень велико. Вследствие этого необходимым условием создания инверсной населенности является не слишком высокая концентрация атомов на уровнях 1л. Опустошение этих уровней происходит в основном при столкновениях со стенками разрядной трубки, к которым диффундируют возбужденные атомы. Процесс диффузии протекает тем быстрее, чем меньше диаметр трубки. Именно этим объясняется экспериментально установленная зависимость ненасыщенного коэффициента усиления от диаметра разрядной трубки [c.304]

Для определения теплоемкости двухатомных газов будем представлять себе молекулу в виде двух связанных между собой твердых атомов. Электронными возбуждениями в атомах при нагревании будем пренебрегать, так как при энергии возбуждения атома El—Ео 10 - Дж характеристическая температура энергии этих возбуждений [c.248]

Eg — ширина энергетической шели в спектре электронных возбуждений для веществ, обладающих свойствами полупроводников [c.653]

При электронно-лучевом возбуждении газовых сред происходит ионизация газа электронами высокой энергии (0,3—3 МэВ). При этом энергия быстрых электронов первичного пучка каскадным образом преобразуется в энергию большого числа медленных электронов. Возбуждение верхних лазерных уровней осуществляется именно этими электронами низкой энергии. [c.895]

Рис. 34.7. Схема кривых потенциальной энергии и колебательных уровней лазера на молекулярном азоте в системе Nj+Ar [1]. Вертикальная стрелка из основного состояния 0 = 0 вверх соответствует переходам при электронном возбуждении. Горизонтальная стрелка обозначает передачу энергии возбуждения с уровней аргона на верхний рабочий уровень азотного лазера Тц — радиационное время жизни рабочего состояния

В ряде случаев в макромолекулах под действием излучения возникают так называемые скрытые повреждения. При отсутствии кислорода молекула может находиться в состоянии скрытого повреждения длительное время (часы и даже сутки). В этом состоянии молекула еще способна к ферментативной активности. При введении кислорода, а в других случаях при нагреве скрытое повреждение переходит в явное — молекула теряет биологическую активность. Методом электронного парамагнитного резонанса (ЭПР )) установлено, что в ряде случаев скрытым повреждением макромолекулы является электронное возбуждение, сопровождающееся появлением неспаренного электрона. [c.668]

В низкомолекулярных полупроводниках главную роль играет электронное возбуждение молекул,, и рост проводимости обусловлен увеличением концентрации носителей. [c.208]

Ионизационные эффекты возникают вследствие прохождения заряженных частиц или -квантов сквозь твердое тело и состоят в ионизации и в электронном возбуждении, сопровождаемых разрывами связей и другими проявлениями. [c.292]

При выводе уравнения (1.47) было принято, что константа скорости диссоциации электронно-возбужден-ных молекул NOf описывается уравнением Касселя, т. е. [c.31]

Запрет, налагаемый правилом сохранения четности, снимается также и в том случае, если с молекулой NO2, находящейся в основном электронном состоянии, сталкивается электронно возбужденна молекула NOf [c.82]

При столкновении электрона, движущегося с большей скоростью, с атомом электрон передает значительную энергию атому, что приводит к возбуждению атома или даже его ионизации. Электрон может взаимодействовать с уже возбужденным атомом, при этом может произойти дополнительное возбуждение с переходом атома на еще более высокий энергетический уровень. Этот процесс называют ступенчатым электронным возбуждением. Допустим, что параллельный пучок электронов, имеющих одинаковые скорости, проходит через газ и взаимодействует с атомами, переводя их в возбужденное состояние. Если число атомов в единице объема N, а пучок электронов при входе в газ имел интенсивность /о, то после того, как пучок пройдет путь х, его интенсивность благодаря передаче энергии атомам уменьшится до значения [c.34]

Другим типом полупроводниковых ОКГ являются лазеры с электронным возбуждением. Используются полупроводниковые пластины толщиной 0,2 мм со сколотыми гранями, образующими резонатор. Электронный пучок с энергией в десятки, а в некоторых случаях и в сотни киловатт направляется на пластинку перпендикулярно ее плоскости (рис. 43). Когерентное излучение выходит из резонатора через грани в направлении, перпендикулярном направлению скорости электронного пучка. [c.62]

Однако прямое электронное возбуждение позволило получить генерацию на электронных переходах молекул N2, На, Da, HD, СО, N0. Наиб. распространён Na-лазер, Прямым электронным ударом наиб. [c.385]

Рис. 4. Спектр электронных возбуждений (т>) а — в нормальном металле б — в сверхпроводнике.

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

В 1954 г. вьп1ужденное излучение было обнаружено Н. Г. Басовым, А. М. Прохоровым и независимо Таунсом в микроволновой области спектра и использовано для создания мазера, а в 1960 г. появились первые лазеры, которые генерировали в видимой области. Во всех этих сисггемах исгюльзуется тот или иной способ дополнительного (неравновесного) заселения генерирующих уровней — оптическая накачка, избирательное электронное возбуждение и др. [c.430]

Переход молекулы в электронное возбужденное еостояние может происходить различными путями. Возбуждение наступает в результате столкновения молекулы с быстроко-леблющпмися частицами, получившими энергию в результате общего нагревания тела, при поглощении кванта видимого или ультрафиолетового света, при соударении с электронами и иными быстродвижущимися заряженными частицами, а также в ряде других случаев. Возбужденные частицы обычно быстро (за время, из.черяемое миллиардными долями секунды) теряют свою избыточную энергию и переходят в основное невозбужденное состояние. Такой переход может совершиться безызлучательным путем, когда энергия передается окружающим частицам в виде тепла, или с испусканием света. Явление испускания света веществом при его возбуждении различными внешними воздействиями называется люминесценцией. [c.246]

Следует ожидать, что в металлах могут существовать дополнительные степени свободы, связанные с движением свободных электронов поэтому здесь можно говорить об электронных возбуждениях. В некоторых телах вырожденные электронные уровнн могут расщепляться под действием локальных электрических и магнитных полей на ряд дискретных подуровней, с переходами между которыми (называемыми переходами Шоттки) также связан новый тип тепловых возбуждений. К этому типу принадлежит, кроме того, переход между основным и возбужденным электронными состояниями при малой разности энергий, что, по-видимому, имеет место у редкоземельных элементов. [c.316]

Перенос таила в сверхироводниках может осуществляться как электронными возбуждениями, так и фононами. При не слишком низких температурах основной вклад в теплопроводность будут давать электронные возбуждения. При этом для них возможны несколько механизмов рассеяния, из которых обычно важнейшим является рассеяние возбуждений на примесях. Лишь для очень чистых металлов будет играть роль также рассеяние возбуждений на фононах. Мы вычислим теплопроводность сверхпроводника для случая, когда существенно лишь рассеяние возбуждений на примесях. [c.914]

Определенную роль в возбуждении верхних уровней 2 и Зл и создании инверсной населенности играет и непосредственное электронное возбуждение этих ур овней из основного состояния. Что касается уровней 2р к Зр, то для них эффективное сечение возбуждения из основного состояния меньше, чем для уровней 2s и Зл, поскольку р-уровни не связаны дипольными переходами с основным состоянием, имеющим ту же четность [c.304]

В бориовском приближении эффективное сечение электронного возбуждения определяется, как и вероятность оптического перехода, матричным элементом дипольного момента для рассматриваемых состояний. [c.304]

Обычно один из продуктов диссоциативной рекомбинации оказывается в электронно-возбужденном состоянии. Значения константы скорости диссоциативной рекомбинации, полученные в результате усреднения многочисленных экспериментальных данных, представлены в табл. 18.12, погрешность составляет 10 207о- Данные об энергетической зависимости сечений и температурной зависимости коэффициентов диссоциативной рекомбинации приведены [c.399]

Диссоциация электронно-возбужденной N0 . Лезитт [681 обнаружил, что при нагреве двуокиси азота с аргоном а ударной трубе наблюдается сплошное излучение в области [c.30]

Энергия первого возбуждсипого электронного состояния окиси азота (Ш) составляет 4,92 эв, или около ИЗ ккал/моль. Очевидно, что в области умеренных температур (7 1000°К) образование электронно возбужденной молекулы N0 маловероятно. Следовательно, ре- [c.82]

Д. р. наблюдалось для молекулярных экситонов разл. природы — электронных возбуждений синглет-иых (спин 1=0) и триплетиых (/=1) внутримолекулярных колебательных возбуждений возбуждений типа спиновых воли и др. [c.555]

Процесс возбуждения электрона можно рассматривать и как переход электрона с заполненной МО на вакантную. В этом случае для оценки энергии возбуждения можно использовать соотношение Д возС) —1 ДО е,- — энергия заполненной МО, а e,j — энергия вакантной МО. Такой подход используется при интертсретации спектров электронного возбуждения, о же-спектров и т. д. [c.310]

При низком давлении люминесцируют пары металлов, благородные газы, пары ми. органич. веществ. В достаточно разреженных атомных парах, когда время между соударениями больше времени жизни возбуждённого состояния, выход Л. близок к единице. При столкновениях энергия возбуждения может переходить в кине-тич. энергию атомов, что уменьшает выход Л. В молекулярных парах энергия электронного возбуждения может безызлучательыо переходить в колебательно-вращательную энергию молекул, к-рая при соударениях переходит в кинетич. энергию. Такие процессы часто приводят к полному тушению Л. [c.624]

В конденсированных средах ещё более вероятны безыалучат. переходы энергии электронного возбуждения в колебательную и распределение её между мн. молекулами в результате их взаимодействия, что приводит систему к состоянию термодинамич. равновесия. Поэтому Л. наблюдается не у всех веществ, а лишь у тех, для к-рых по тем или иным причинам отношение вероятностей излучат, и безызлучат. переходов высоко. У специально приготовленных ярко люминесцирующих веществ — люминофоров — квантовый выход фотолюминесценции составляет десятки процептов, а у нек-рых приближается к единице. [c.624]

МИГРАЦИЯ ЭНЕРГИИ (от лат. т]дгаио — перемещение) — один из процессов переноса энергии в конден-сиров. средах, при к-ром энергия электронного возбуждения безызлучательно передаётся от возбуждённой частицы (молекулы, атома, иона) к такой же, но не возбуждённой частице, находящейся от первой на расстоянии, меньшем длины волны излучения. Многократное повторение этого процесса за время жизни возбуждённого состояния с участием большого числа идеи- [c.132]

Взаимодействие возбуждённой частицы с невозбуждённой может быть мультипольным (диполь-диполь-ным, диполь-квадрупольным и т. д.) или обменным, возникающим при перекрывании электронных оболочек взаимодействующих частиц. Электронное возбуждение называется нелокалнзованным, если получившая анергию частица передаёт её др. частице так быстро, что за время жизни возбуждённого состояния этой частицы не успевает установиться квазиравновесие между возбуждённой частицей и окружающей средой (см. Эк Ситон). В противном случае говорят о локализованном электронном возбуждении н вводят понятие скорости переноса, к-рая для обменного взаимодействия убывает с расстоянием экспоненциально при эл.-магн. взаимодействии эта скорость где R — расстояние [c.133]

Представления о МО используются при интерпретации разл. видов электронных молекулярных спектров. При этом учитывают след, приближённые результаты теории МО энергия ионизации молекулы при удалении электрона с орбитали ф есть энергия электрона на этой орбитали — е энергия сродства к электрону при добавлении электрона на вакантную МО есть Сд энергия электронного возбуждения, связанная с переходом электрона с заполненной МО ф1 на вакантную МО Фот есть д е . [c.194]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ЭКСИТОНЫ — электронные возбуждения (квазичастицы) в молекулярных кристаллах, обладающие свойствами Френкеля акситонов. Это означает, что молекулы и в основном, и в возбуждённой состояниях сохраняют свою индивидуальность, слабо возмущены внутрикристаллическим полем и волновые ф-ции соседних молекул перекрываются слабо. При этом, в отличие от Ванъе — Мотта экситона, возбуждение сосредоточено на одной молекуле. Возбуждённое состояние молекулы не локализовано и может перемещаться от молекулы к молекуле. Взаимодействие между молекулами приводит к образованию экситонной э. нергетич. зоны. Сила межмолекулярного взаимодействия определяет ширину экситонной зоны и характерную скорость экситонов. М. э. наблюдаются, напр., в кристалле бензола и более сложных родственных ему соединениях. [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...