Подрешетки магнитные II 309. См. также

Подрешетки магнитные П 309. См. также Антиферромагнетизм Показатель преломления П 157 [c.429]

Такая оценка была сделана для ряда ферритов на основании рентгеновского 124, 125] и нейтронографического анализа 126], а также сопоставлением экспериментальных значений магнитных моментов с рассчитанными по Неелю в предположении о строго антипараллельном направлении спинов у ионов, занимающих различные металлические подрешетки [1, 127]. В результате указанных [c.108]

Для решеток Браве дисперсионное соотношение (38.24) дает зависимость энергии магнонов от к. Эта зависимость, так же как у акустической ветви фононного спектра, начинается с энергии, равной нулю при А = 0, и возрастает до поверхности зоны Бриллюэна. Для решеток с базисом можно ожидать еще других ветвей магнонного спектра, которые соответствуют оптическим фононам. Для таких решеток ограничение оператора Гейзенберга обменным взаимодействием между ближайшими соседями окажется невозможным. Разные базисные атомы образуют подре-шетки, и, наряду с взаимодействием внутри подрешетки, важную роль играет взаимодействие между подрешетками. Расширение нашей модели необходимо еще и из других соображений. Ионы отдельных подрешеток в большинстве случаев будут различными. Они будут тогда обладать разным полным спином и часто также разным направлением спиновой системы подрешетки (расположенные внутри подрешеток спины параллельны). В основном состоянии тогда проявится магнитный момент. Однако это будет векторная сумма спинов двух подрешеток с противоположно направленными спинами, следовательно, разность спинов. Такой ферримагнетик отличается от настоящего ферромагнетика. Настоящие ферромагнитные изоляторы с решеткой Браве, к которым применима развитая нами модель, встречаются редко. [c.166]

Ясно, что аналогичное рассмотрение можно провести и для антиферромагнетизма. Решетка делится на подрешетки одну — со спином вверх, другую — со спином вниз. Далее предполагается, что спин данного атома находится под действием молекулярного поля другой подрешетки. Мы получаем два связанных уравнения для определения намагниченности подрешеток. Опять-таки возникает критическая температура, называемая в теории антиферромагнетизма температурой Нееля. Можно вычислить намагниченность как функцию приложенного магнитного поля и температуры. Ясно также, что этот формализм можно использовать для описания термодинамических свойств ферро- и антиферромагнетиков. В обоих случаях такое описание приближенное, но оно учитывает многие физические черты проблемы. [c.532]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В приведенных в книге статьях советских физиков и физико-хи-миков, работающих в области исследоваиия физических и физикохимических свойств ферритов и физических основ их применения, освещаются термодинамические, электрические, диэлектрические, магнитные и магнитооптические свойства ферритов со структурой шпинели, граната, перовскита, магнитоплюмбита, а также влияние различных факторов иа свойства, структуру и распределение ионов по подрешеткам. Рассматриваются вопросы технологии и кинетики образования ферритов, тонкие пленки ферритов, свойства ферритов при сверхвысоких частотах. [c.2]

Антиферромагнетизм наблюдается в кристаллических Сг, а-Мп, Се, Рг, Nd, Рт, Sm, Ей, а также в многочисленных соединениях (оксидах, сульфидах Fe, Ni, Мп и других элементов), сплавах (РезМп, rPt и др.) и аморфных веществах, содержащих атомы переходных элементов. Кристаллическая решетка этих веществ разбивается на две или более магнитные подрешетки, в которых векторы спонтанной намагниченности либо антипараллельны колпинеарная магнитная [c.280]

При определении волновой функции основного состояния мы ветре чаемся с некоторой трудностью. В случае ферромагнетика мы могли реализовать основное состояние только одним способом, а именно направив все спины в одном, преимущественном направлении, которое мы введем в виде оси г. Для установления основного состояния могло служить пренебрежимо малое магнитное поле, которое в операторе Гамильтона могло быть учтено аддитивным членом. Таким же способом мы и теперь можем определить преимущественное направление, которое опять назовем осью г. Однако при этом всегда еще остается возможность выбора— какие ионы решетки, бывшие до установления спинов одинаковыми, отнести к подрешетке со спином + и какие — к подрешетке со спином — Эти возможности вырождены относительно друг друга. Для того чтобы выделить одну из них, т. е. стабилизировать состояние, надо ввести малое, конечное магнитное поле (анизотропное поле), которое для ионов одной подрешетки будет положительно, для ионов другой подрешетки — отрицательно. Такие поля, малые по сравнению с обычными внутренними полями (см. ниже), наблюдались также экспериментально. Их можно учесть в операторе Г амильтона с помощью аддитивного члена типа [c.167]

Ферромагнетизм — не единственный способ магнитного упорядочения. Действительно, длинномасштабное магнитное упорядочение имеется также в ферримагнетиках (рис. 1.6.1 (d)) и в антиферромагнетиках (рис. 1.6.1 (с), (е)). Возможны и другие способы упорядочения, например винтовое расположение спинов не в одной плоскости, схематически изображенное на рис. 1.6.1(1). Слово ферримагнетизм ввел Льюис Неель в 1848 г. при описании свойств магнитных веществ, которые при температуре ниже некоторой критической приобретают спонтанную намагниченность за счет магнитных моментов атомов, ориентированных не в одну сторону. К материалам с таким свойством относятся ферриты. Ферриты —паиметвание группы окислов железа с общей формулой МО-РегОз, где М — двухвалентный ион металла. Результирующий магнитный момент образца ферримагнетика разделяется между разными магнитными подрешетками. Обычные образцы с антиферромагнетизмом, который может рассматриваться как частный случай (рис. 1.6.1 (с)), не имеют сильных магнитных свойств ниже отмеченной критической температуры, [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...