Взаимодействие пограничного слоя со скачком

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ СО СКАЧКОМ 339 [c.339]

Все последующие скачки возникают или отражаются в местах взаимодействия пограничного слоя со скачком (при перепаде давлений на скачке выше критического , см. 6 гл. VI). В результате этого взаимодействия потери давления увеличиваются, а скачки уплотнения деформируются и смещаются. Если последнее обстоятельство не учтено при выборе формы центрального тела диффузора с внешним сжатием, то не будет обеспечено пересечение всех скачков на кромке обечайки (рис. 8.47), из-за чего нарушится и внешнее обтекание диффузора. Следует принять во [c.476]

Большое.внимание уделяется изучению условий перехода от ламинарного пограничного слоя к турбулентному при больших числах М, установлению закономерностей теплообмена и трения в условиях взаимодействия пограничного слоя со скачком уплотнения. [c.15]

Приведены результаты исследования взаимодействия пограничного слоя со скачками уплотнения. Выяснена физическая картина течения в области взаимодействия и дано описание образующихся сложных систем скачков. Установлены некоторые закономерности образования сложных систем скачков при скоростях, соответствующих числам М = 1.53 + 3.9. Найдено различие между образующимися системами скачков в зависимости от режима течения в пограничном слое (турбулентного или ламинарного). Указан характер влияния скачков уплотнения на пограничный слой. Рассмотрены возможные приложения полученных результатов для объяснения особенностей течения в сверхзвуковых диффузорах и соплах на нерасчетных режимах. [c.105]

Исследование взаимодействия пограничного слоя со скачками уплотнения производилось при ламинарном и турбулентном течениях в пограничном слое. Величина числа и толщина погранично- [c.106]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ СО СКАЧКОМ УПЛОТНЕНИЯ 339 [c.339]

Взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения [c.339]

Вдувание в пограничный слой другого газа 353, 355, 371, 619 Взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения 339 Бинт воздушный 621 [c.708]

Точный анализ взаимодействия пограничного слоя со скачками уплотнения представляет весьма трудную задачу. [c.211]

Полученный нами вывод о том, что при обтекании пластины скольжение с точностью до не оказывает влияния на напряжение трения, верен только для плоской пластины при малых сверхзвуковых скоростях. В случае обтекания тела произвольной формы скольжение приводит к уменьшению поверхностного трения и, следовательно, сопротивления тела [15]. В настоящее время рассмотрены задачи об обтекании плоской пластины потоком слабо разреженного газа при больших сверхзвуковых скоростях. В этом случае следует учитывать взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения, возникающим на передней кромке пластины поэтому скольжение и температурный скачок оказывают заметное влияние на характеристики обтекания. [c.641]

Взаимодействие пограничного слоя со скачками уплотнения. Пограничный слой при сверхзвуковых течениях имеет две качественно отличные области— дозвуковую, толщиной А, с изменением скорости от uw=0 до м = а и сверхзвуковую, переходящую во внешний поток (см. рис. 15.13). Толщина звуковой области в турбулентном пограничном слое существенно меньше, чем в ламинарном — Ат САл- Это необходимо учитывать при изучении взаимодействия ламинарного и турбулентного пограничных слоев со скачками уплотнения. [c.297]

Взаимодействие пограничного слоя. со скачками, особенно, если [c.299]

Влияние пограничного слоя на работу диффузора. Пограничный слой, нарастающий на поверхностях торможения увеличивает углы со и отклоняет скачки от расчетного положения. Взаимодействие пограничного слоя со скачками уплотнения приводит к их искажению и вызывает отрыв пограничного слоя (см. п. 15.6). Заторможенный в пограничном слое воздух, попадая [c.324]

Бондарев Е. Н, Петров Е И. Экспериментальное исследование взаимодействия турбулентного пограничного слоя со скачками уплотнения // Аннотации докладов на 111 Всесоюзном съезде по теоретической и прикладной механике.— 1968. [c.441]

Петров Г. И,, Бондарев Е. Н. Экспериментальные исследования взаимодействия турбулентного пограничного слоя со скачками уплотнения // Всесоюзный съезд по теоретической и прикладной механике.— М. Изд-во АН СССР, 1960. [c.447]

Рассмотрим взаимодействие турбулентного пограничного слоя со скачком уплотнения при обтекании внутреннего тупого угла, сопровождающегося отрывом (см. рис. 15.16). [c.300]

Рис. 1.11.6. Взаимодействие пограничного слоя на пластинке со скачком уплотнения

В задачах газодинамики часто встречаются со скачком уплотнения. Во многих случаях решение основных уравнений газодинамики без вязкостного члена оказывается достаточным для принципиального описания настоящей задачи. Однако если скачок уплотнения возникает на стенках, ограничивающих поток, т. е. происходит в области пограничного слоя, то здесь на развитие потока трение оказывает решающее влияние. Б этом случае необходимо выяснить характер взаимодействия между скачком уплотнения и пограничным слоем. В настоящей работе это взаимодействие будет исследовано для специальных профилей скоростей. [c.293]

Взаимодействие пограничного слоя со скачком уплотнения осуществляется следующим образом. Когда падающий скачок уплотнения встречает пограничный слой, он отражается от пограничного слоя в виде волны разрежения, и этот процесс сжатия — расширения поворачивает поток к стенке таким образом рост толщины пограничного слоя ос.иабляется. Вторая серия волн сжатия образуется за точкой встречи скачка уплотнения с пограничным слоем, и после прохождения этих волн сжатия течение [c.36]

Изложенные выше соображения о взаимодействии пограничного слоя со скачками уплотнения позволяют рассчитать все угловые величины систем скачков, образуюгцихся у твердой стенки с ногранич-ным слоем. Однако для полного построения картины течения в области взаимодействия необходимо егце знать линейные размеры системы скачков. В качестве характерного линейного размера было выбрано расстояние 6, на котором располагается первый скачок системы от точки В (скачок 1 на рис. 5 и на рис. 7, а), в случае обтекания вогнутого угла или от точки отражения надаюгцего скачка, соответствую-гций простому отражению (точка В на рис. 6,6 и 7,6). Масштабом для выбранного линейного размера была взята толгцина дозвуковой части пограничного слоя в точке В области взаимодействия, определенная до образования в потоке скачков уплотнения. [c.126]

Рис. 15.18. Взаимодействие пограничных слоев со скачками уплотнения в местных сверхзвуковых областях а—ламинарный слой б—то же ту1рбулентный

Взаимодействие пограничного слоя со скачками уплотнения в местных сверхзвуковых областях течения. Критическим называется такое число Мнкр"< <1, при котором в какой либо области течения около крылового профиля, скорость потока достигает местной скорости звука за счет ускорения дозвукового потока в передней конфузорной области течения. Если число 1>Мн>Мнкр, то вблизи поверхности профиля возникает область сверхзвуковых скоростей (рис. 15.18, а). В области АВ дозвуковой поток ускоряется в сужающихся струйках до Мн=1, а в области ВБ сверхзвуковой поток перерасширяется. Так как поток перед профилем дозвуковой, то он и с профиля сходит дозвуковым. Торможение сверхзвукового потока происходит на скачке уплотнения, который начинается на линии М=1 и кончает- [c.302]

Влияние отсоса на течение при взаимодействии турбулентного пограничного слоя со скачком уплотнения, возникающим при обтекании тупого угла, исследовалось в работе ([51] 1970, № 45). Определялось количество газа, которое необходимо отсосать для преодотвращения отрыва турбу- [c.419]

Б о н д а р е в Е. П., П е т р о в Г. И. Экспериментальное исследование взаимодействия турбулентного пограничного слоя со скачками уплотнения. Ц Всесоюзн. съезд по теор. и прикл. мех. Аннот. докл.— М. Изд-во АН СССР, [c.353]

Замечательная особенность явления взаимодействия заключается в том, что параметры потока вблизи точки отрыва не зависят от причины, вызвавшей отрыв, а зависят лишь от чисел Маха и Рейнольдса в невозмущенном потоке. Если числа Мо и R совпадают, то распределение давления вблизи точки отрыва оказывается одинаковым при взаимодействии пограничного слоя с падающим извне скачком уплотнения, со юкачком уплотнения, образующимся при обтекании вогнутой криволинейной стенки, [c.341]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

Таким образом, при малой интенсивноспи окачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. Это отличие заключается в небольшом искривлении скачков уплотнения в области взаимодействия. Развитие пограничного слоя в этой области происходит под воздействием плавного повышения давления и описывается обычными уравнениями пограничного слоя. Однако в большинстве случаев на практике приходится иметь дело со скачками уплотнения, интенсивность которых такова, что возникает отрыв пограничного слоя. Хотя качественная картина [c.340]

Если угол р д превышает некоторое критическое значение, то возникает отрыв пограничного слоя в месте его взаимодействия со скачком. Повышенное давление в точке отрыва передается вверх по потоку через дозвуковую часть пограничного слоя. Это приводит к перемещению точки отрыва в глубь сопла. Картина течения будет такая, как на рис. 4.6.1,6. От точки А на внутренней поверхности сопла поток отрывается и, проходя через скачок уплотнения Л Л, поворачивается на уголрсг- Далее поток присоединяется к поверхности дефлектора в точке В, в которой образуется второй скачок уплотнения ВВ. Ниже разделяющей линии тока АВ находится застойная зона ( жидкий клин ). За присоединенным скачком уплотнения с углом 0с2, вызванным поворотом потока на угол р<.2. на поверхность дефлектора будет действовать давление р . [c.328]

На расчетном режиме (ea = ei) коэффициенты Сс увеличиваются по сравнению с на перегретом паре, если сопло работает со скачком конденсации в расширяющейся части, в особенности интенсивно, когда скачок конденсации располагается вблизи минимального сечения. В этом случае взаимодействие скачка с лами-наризированным пограничным слоем сопровождается его локальным отрывом и турбулизацией. [c.225]

Представлены результаты измерения местных ксэИициентов теплоотдачи как на проницаемой пластине,так и в области газовой заве -сы при наличии зоны отрыва турбулентного пограничного слоя,обрат-зующейся при взаимодействии со скачком уплотнения.Эксперименты проводились на плоском измерителъномучастке в аэродинамической трубе с прямоугольной рабочей частью.Число Маха было равно 2,5.С Скачок уплотнения образовывался при обтекании потоком плоского клина с углом 9. Все измерения проводились на стационарном теп -ловом режиме. [c.357]

Пульсации и неравномерность потока на выходе из воздухозаборника оцениваются по тем же параметрам, что и на входе в компрессор. Источниками пульсации являются турбулентность воздуха, неустойчивость пограничного слоя, особенно в местах его-взаимодействия со скачками уплотнения, наличие конструктивных и технологических уступов в проточной части и, наконец, неустойчивость течения в самом воздухозаборнике на некоторых режимах его работы. На равномерность и стационарность течения в воздухозаборнике значительное влияние оказывают возмущени от вблизи расположенных элементов летательного аппарата. Уровень неравномерности поля скоростей и пульсадионные характеристики (амплитуда и частота пульсаций) потока на выходе из воздухозаборников специально нормируются и не должны превышать допустимых значений по условиям устойчивой работы двигателя. [c.254]

Наличие вязкости приводит к тому, что вследствие резкого возрастания давления в направлении течения вблизи пересечения скачка со стенкой может произойти отрыв пограничного слоя, сильно видоизменяющий картину течения. Помимо этого, действие вязкости проявляется в наличии зоны дозвуковых скоростей вблизи стенки, по которой возмущения, несмотря на сверхзвуковой характер течения во внешней его части, могут передаваться вверх по потоку и тем самым изменять картину течения и при отсутствии отрыва пограничного слоя. Ввиду солжности явления взаимодействия скачков уплотнения с пограничным слоем и сравнительно небольшого количества опытных данных теория его пока отсутствует. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...