Количество движения среды

Теорема об изменении со временем количества движения среды в объеме т запишется так [c.148]

Производная по времени, стоящая слева, понимается как индивидуальная (субстанциональная) производная (см. 76), т. е. производная, которая следует за всеми изменениями со временем — локальными и конвективными ( 76)—некоторой величины, в данном случае главного вектора количества движения среды в движущемся вместе со средой объеме т. Эгу производную можно вычислить по общим правилам дифференцирования интеграла [c.148]

Пользуясь полученными формулами для определения и гЮу, уравнения переноса тепла и количества движения среды в пограничном слое запишем в виде [c.297]

Перейдем теперь к вычислению изменения количества движения среды, заполняющей объем w. Пусть в момент времени t рассматриваемая среда занимала объем w, заключенный между сечениями ffi и ffj. а в момент времени t + dt эта же масса среды занимает объем, ограниченный сечениями и (см. рис. 8.4). Тогда изменение количества движения рассматриваемой массы среды произойдет только за счет потери количества движения в объеме между сечениями ffi и ffi и возрастания количества движения в объеме между сечениями ffj if [c.188]

В этом равенстве произведения M V и называются секундными количествами движения среды в сечениях и [c.188]

Это равенство представляет математическую запись теоремы Эйлера, которую можно прочитать следующим образом сумма главных векторов объемных и поверхностных сил, а также секундных количеств движения среды, протекающей через два поперечных сечения трубы, равна нулю, если векторы секундных количеств движения направить внутрь выделенного сечениями объема. [c.189]

Тогда оказывается, что уравнение изменения количества движения среды (2.227) можно получить из условия стационарности функционала (2.229), а остальные уравнения — (2.226) и (2.228) — должно рассматривать как связи, накладываемые на вариации 5р, 58 и 5У. Покажем это. [c.457]

Далее, согласно закону сохранения импульса, для установившегося течения жидкости сумма приращения количества движения среды в рассматриваемом объеме за единицу времени и импульса сил давления, действующих на границы объема, равна нулю. Изменение количества движения создается средой, втекающей в А и вытекающей из В. [c.27]

Сила давления в общем случае определяется интегралом, взятым по соприкасающейся с рабочей средой поверхности от элементарных сил давления. Однако вычисление такого интеграла часто связано с непреодолимой трудностью нахождения закона распределения давления по поверхности тела, обтекаемого средой в ограниченном пространстве. В связи с этим силы давления, действующие на элементы регулирующих устройств, обычно определяют с помощью теоремы об изменении количества движения среды, протекающей сквозь выделенный в ней контрольный объем. В приложении к решению подобного класса задач теорема формулируется следующим образом сумма локальной производной по времени от количества движения среды в некотором замкнутом фиксированном объеме V потока и количества движения среды, протекающей в единицу времени сквозь внешнюю поверхность ограничивающую [c.265]

Чем больше угол расширения, тем на меньшей длине достигается это выравнивание профиля скорости. Выравнивание потока по сечению диффузора за начальным участком может быть объяснено тем, что в расширяющихся трубах сильно возрастает величина пульсационных скоростей, а так как средняя скорость потока по длине диффузора уменьшается, отношение пульсационных скоростей к средней, т. е. степень турбулентности, возрастает, вследствие чего повышается интенсивность обмена количеством движения между различными слоями движущейся среды. [c.26]

Теорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы. Приложение к сплошным средам [c.274]

Если рассматривать частицы как непрерывную среду, то следует ожидать возникновения сопротивления вследствие передачи количества движения. Это происходит в результате обмена количеством движения между частицами и воздухом, приводящего [c.215]

Характер струи в первом случае определяется тем фактом, что при однофазной струе окружающая среда также приходит в движение при сохранении количества движения струи, а распространение исходной струи определяется величиной общего расхода [c.376]

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ И ЕЕ ПРИМЕНЕНИЕ К СПЛОШНОЙ СРЕДЕ. [c.132]

Рассмотрим применение теоремы об изменении количества движения механической системы к сплошной среде. [c.135]

Теоремы о движении центра масс и о количестве движения системы являются основой для расчета реактивных движений. Ракета для своего полета не нуждается во внешней среде . Газообразные продукты горения с большой скоростью выбрасываются из сопла. Это движение продуктов горения происходит под действием внутренних сил, а потому не может повлиять на движение центра масс всей системы, включающей газы и корпус ракеты. [c.142]

Теорема 5.7.2. Если среди виртуальных перемещений системы с идеальными связями, существующими во время удара, имеется поступательное перемещение вдоль некоторого направления е, то приращение проекции количества движения на это направление равно сумме проекций на то же направление активных ударов, приложенных к точкам системы [c.433]

Шосбоо — количество движения среды в отдалении от стенки [c.95]

Полагая в (2.34) Ф = р ( , г) + (гхру), Г = Гхр + рЛ , Р = = гхр +щ , где 1 = 1( , г) — массовая плотность внутреннего момента количества движения среды, М. = М.(1, г), т =п1 ( ,г) — плотности объемных и поверхностных пар сил (моментов), получаем [c.298]

Релаксировать может, как уже говорилось выше, не только объемная вязкость (имея в виду под объемной вязкостью различные быстрые молекулярные процессы, протекающие при изменении объема). Сдвиговая вязкость, которая обусловлена передачей количества движения от одного слоя жидкости к другому также, естественно, связана с молекулярным переносом количества движения. Во всяком случае принципиально можно представить себе жидкую или газообразную среду, подвергнутую сдвиговым колебаниям столь высокой частоты, что перенос количества движения не будет успевать за изменением количества движения. Среда в этом случае сначала будет вести себя как студнеобразное тело, затем как твердое. На очень высоких гиперзвуковых частотах сдвиговая вязкость, по крайней мере для ряда жидкостей (например, как указывалось выше, касторовое масло), уменьшается как говорят в этом случае, она отрелаксировала. [c.296]

Перейдем теперь к вычислению изменения количества движения среды, ваполняющей объем ю. Пусть в момент времени / рассматриваемая среда занимала объем ш, заключенный между сеченнямн н 08, а в момент времени эта же масса среды занимает объем, ограниченный ссчеииями 0 и 02 (см. рис. 8.4). Тогда изменение [c.397]

Показатель п, определяющий интенсивность закрутки приосе-вого вынужденного вихря, находят из численного анализа распределения исходного окружного момента количества движения (122, 137, 140, 142, 143, 147]. Уравнение момента импульса для индивидуального объема сплошной среды в классическом случае (т. е. без учета внутренних моментов импульса и распределения массовых и поверхностных пар) [122] (рис. 4.9) [c.201]

Для выполнения расчетов процессов переноса на основе кинетической теории (уравнение переноса Больцмана) [588] требуются данные о молекулярном взаимодействии, которые значительно усложняют расчеты для некоторых газов [342] и неизвестны для большинства жидкостей [229]. Введением соответствующих феноменологических соотношений в механике сплошной среды [686] удается эффективно заменить фазовое пространство (координаты положения и количества движения) уравнения переноса Больцмана конфигурационным пространством (координаты положения) и свойствами переноса пос.ледние могут быть определены экспериментально. Это составляет основу второго из указанных выше методов исследования, который сравнительно недавно используется при изучении многофазных систем. [c.16]

Уравнение (6.34) справедливо в случае медленного относительного движения или высокой концентрации твердых частиц. Эти определения становятся более понятными при рассмотрении передачи количества движения от частиц к жидкости. Заметим, что, согласно уравнению (6.34), дискретная фаза считается сплошной средой, т. е. количество движения передается не только от газа к частицам, но и наоборот. Следовательно, в диффузоре, где частицы тормозятся, они также вносят вклад в повышение давления. Очевидно, это не всегда так. Фрёсслинг [686] показал, что даже при ламинарном режиме относительного движения перед отрывом толщина пограничного слоя б потока около сферы (фиг. 2.2) определяется по соотношению [c.279]

Следовательно, теорема о движении центра масс и теорема об изменении количества движения системы представляют собой, по существу, две разные формы одной и той же теоремы. В тех случаях, когда изучается движение твердого тела (или системы тел), можно в равной мере пользоваться любой из этих форм, причем уравнением (16) обычно пользоваться удобнее. Для непрерывной же среды (жидкость, газ) при решении задач обычно пользуются теоремой об изменении количества движения системы. Важные приложения эта теорема имеет также в теории удара (см. гл. XXXI) и при изучении реактивного движения (см. 114). , [c.282]

Теорема об изменении главвектора количеств движения системы материальных точек в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера). Рассматривается объем жидкости (или газа), ограниченный боковой поверхностью трубы и двумя плоскими поперечными сечениями 1 ш 2, перпендикулярными к стенкам трубы (рис. [c.180]

Теорему об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек относительно неподвижной оси рекомендуется применять при рассмотрении движения материальной системы, в состав которой входит подвижная среда, врапгаюпгаяся вокруг этой оси. Если сумма моментов всех внешних сил системы относительно оси равна нулю, то можно получить соотношение между массами материальных точек, их скоростями и угловой скоростью вращения подвижной среды. [c.194]

Смотреть страницы где упоминается термин Количество движения среды : [c.128] [c.46] [c.95] [c.503] [c.504] [c.385] [c.398] [c.210] [c.301] [c.301] [c.2] [c.101] [c.233] [c.268] [c.281] [c.283] [c.295] [c.137] [c.540] [c.331] [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...