Ползущие волны

Ползущие волны 289, 293, 294, 425 Полоса непрозрачности 187 Полюсные сингулярности 217, 272 Поляризатор 178 [c.655]

Вдоль поверхности твердого тела распространяются рэлеевские поверхностные) и головные продольные, подповерхностные, ползущие) волны. Амплитуда рэлеев-ской поверхностной волны имеет максимум на поверхности и уменьшается в 10 раз на глубине около - длины поверхностной волны. Это видно на кривой ослабления сквозного сигнала (рис. 2). Осцилляции отраженного сигнала объясняются интерференцией импульсов, отраженных от грани и кончика риски. Рэлеевская волна распространяется на большие расстояния, следуя изгибам поверхности. На выпуклой поверхности скорость ее увеличивается, а на вогнутой уменьшается, но одновременно растет затухание. [c.200]

Если имеется значительное поглощение энергии в рассеивателе, то при кг > 1 главный вклад в рассеяние будут давать лучи, которые сразу отражаются от поверхности, и лучи, которые хотя и проникают в рассеивающую сферу, но падают на ее поверхность под скользящими углами. Чем меньше угол скольжения преломленного падающего луча, тем меньшее расстояние он проходит внутри рассеивающей сферы. Поэтому в случае сильного поглощения следует отдельно рассмотреть вклад от скользящих лучей, для которых приближения, сделанные в 5, п. 2, неприменимы. Физически отличие волн, которые нужно теперь рассмотреть, от волн, уже встречавшихся в предельном случае геометрической оптики, обусловлено наличием поверхностных ползущих волн. [c.87]

Ползущая волна. Рассмотрим теперь Вполз из (3.101) следует, что при I > 1 [c.91]

Разделение функции В (г) на две части, одна из которых соответствует пределу геометрической оптики, а вторая — ползущей волне, было предложено Францем 291]. [c.99]

Ползущие волны вблизи оболочки. В 24 было показано, что вокруг жесткого цилиндра большого волнового радиуса (йа>1) могут распространяться волны со скоростью, меньшей, чем скорость звука в среде. Волны такого типа существуют и вблизи упругой цилиндрической оболочки. [c.315]

Поля и токи при дифракции на круговом цилиндре. Пример дифракции плоской волны на цилиндре интересен тем, что решение получается вследствие разделения переменных в явном виде, и его можно всесторонне исследовать. Задачи о простых телах, имеющие простые решения, называются модельными или эталонными. В дальнейшем мы будем возвращаться к эталонной задаче о дифракции на цилиндре и при изучении дифракции на низких частотах, и при изучении дифракции на высоких частотах. В последнем случае могут быть найдены асимптотические разложения по возрастающим обратным степеням ка, в пределе переходящие в простые соотношения геометрической оптики. Решение модельных задач позволило, в частности, обосновать интересные с эвристической точки зрения представления о ползущих токах и дифракционных лучах, а также об общих законах поведения токов на границе освещенной и затененной областей выпуклого металлического тела. [c.57]

Дифракция на гладком выпуклом теле. Теперь коротко опишем поведение дифракционных лучей при касании лучом точки на поверхности гладкого тела. Возбуждение проникает в область тени. Его называют волной соскальзывания, соответствующий луч — лучом этой волны, или ползущим лучом. Обобщенный принцип Ферма позволяет определить путь луча волны соскальзывания в любую точку в тени, образованной телом (см. рис. 22.1). От точки касания первичным лучом тела дифракционный луч идет по геодезической линии поверхности, а затем отрывается по касательной. Все лучи соскальзывания касаются поверхности тела, так что она является каустикой, а прилегающая к поверхности зона — каустической зоной, где геометрооптическая теория не дает правильного решения. В задаче есть еще две переходные зоны близ границы свет — тень полутеневая зона и в окрестности точки касания—область пере-сечения первых двух зон. [c.246]

Попробуем качественно пояснить возникновение убывающей экспоненты в ползущем луче. Рассмотрим дифракцию на двух изломах (рис. 22.9). Волна рассеивается сначала на первом ребре, ее амплитуда убывает, на второе ребро попадает скользящий вдоль поверхности луч и снова дифрагирует, причем он идет по экстремали, подчиняясь обобщенному Рис. 22.9. Дифракция па принципу Ферма. Теперь перейдем к т многограннике. [c.247]

В литературе эти волны называют ползущими, или стелющимися ). Их свойства мы рассмотрим снова в разд. 6.5 в связи с задачей о рассеянии волн на диэлектрическом цилиндре. [c.294]

Головная волна. Решение задачи о возбуждении упругих волн на ограниченном участке поверхности твердого тела [14] показывает, что вдоль поверхности распространяется волна со скоростью, практически равной скорости продольной волны. В [14] эту волну называют квазиоднородной, поскольку амплитуда вдоль фронта этой волны изменяется медленно. В советской дефектоскопической литературе ее называют головной (в дальнейшем используется это название), а в иностранной — ползущей. [c.23]

Рис. 4.14. Возбуждение ползущих волн в области тени при освещении отверстия в металлическом Щ1линдре.

Рис. 6.11. Геометрическое рассмотрение ползущих волн, распространяющихся в области тени металлического цйлиндра, освещаемого плоской волной.

Следует заметить, что траектории ползущих волн представляют собой наикратчайшие пути, соединяющие источник с точкой наблюдения при условии, что поле данной волны не проникает в Щ1линдр. Таким образом, используя аналогию с лучами, распространяющимися в трехмерном пространстве, или с лучами, дифрагированными на крае, можно вывести обобщенный принцип Ферма. Эти три класса л)гчей описывают траектории, которые являются стащюнарными относительно небольших изменений траектории при условии выполнения соответствующих ограничений. Для лучей, дифрагированных на крае, эти ограничения состоят в том, чтобы эти лучи касались края по крайней мере в одной точке, в то время как ползущие волны должны обязательно касаться гладкой поверхности. [c.427]

Обобщенный принщ1п Ферма был впервые сформулирован Келлером (см. работу [26], указанную в литературе к гл. 5) при получении асимптотических выражений для лучей, дифрагированных на препятствиях произвольной формы. Ценность этого принщша состоит в том, что он сразу позволяет обобщить формулы, полученные выше для кругового Щ1линдра, на случай излучения произвольного вида. При этом мы по-прежнему можем считать что поле в темных областях является суммой вкладов ползущих волн, которые на поверхности Щ1линдра распространяются по кривым, удовлетворяющим принципу Ферма. Следовательно, каждый луч из конгруэнции, падающий по касательной на поверхность цилиндра, должен описывать на ней геодезическую линию, а именно спираль. Ползущая волна на поверхности цилиндра полностью определяется семейством спиральных траекторий, образованных поверхностными волнами, распространяющимися с комплексным показателем преломления, определяемым выражением (6.6.3) [c.427]

Если X > 1, то Вгеом можно вычислять методом стационарной фазы, как и в 5, п. 2. Это приводит к выражению для амплитуды, соответствующему предельному случаю геометрической оптики при q = — 1. Если имеет место поглощение, то главным будет член, обусловленный излучением, сразу отраженным от рассеивателя. Таким образом, в пределе сильного поглощения выделенная часть Son как раз описывает вклад, обусловленный скользящими лучами, или ползущей волной. [c.91]

При более подробном анализе этого вида движения можно установить, что каждая конкретная точка яо тела движется лишь тогда, когда она находится на волне (на изогнутом участке) и неподвижна все остальное время. Попав в волну, точка а отрывается от оноры, описывает некую плоскую траекторию и затем опускается на опору в точке ai, удаленной от на расстояние Дж. Если длина волны составляет небольшую часть всей длины гусеницы (а так оно и есть у реальной гусеницы и на пашей моделп), каждая точка а тела гусеницы болыие отдыхает, чем движется . Это обстоятельство имеет немаловажное значение для живой гусеницы, которая, будучи существом маломощным, но массивным, умудряется переносить себя по частям . Итак, на теле ползущей гусеницы одновременно существуют движущиеся и неподвижные [c.24]

Рассмотрим еще один живой пример качения — способ передвия№ния дождевого червя. Дол девой червь, так же как и садовая гусеница, передвигается по жесткой опорной поверхности путем периодического деформирования своего тела, однако характер деформационных движений тела дождевого червя принципиально отличается от деформационных движений гусеницы. Если тело ползущей гусеницы подвержено изгибной деформации (поперечная волна), то тело дождевого червя подвер5кеио продольному растяжению (продольная волна). [c.29]

Примером волны пониженной линейной плотности, переносящей массу тела в сторону, противоположную движению волны, является тело ползущего дождевого червя (рис. 2.10). Червь движется вправо, а волна (суженный участок на теле червя) движется влево, о чем свидетельствуют наблюдения, а также различие знаков величин скоростей у и Уд. в выраягении — / (1 — Ро/Рж) при Рх < Ро- [c.87]

Описываемая модель наглядно демонстрирует еще одно упоминавшееся нами свойство бегущей волны деформации — редуцирующее дейстниз частицы среды, несущей волны, перемещаются медленнее самих воли. Редуцирующее действие волновых движений легко наблюдать на теле ползущих садовой гусеницы либо д,ождевого червя волны деформации по телу движутся быстрее самих существ. Возрастающая вследствие редуцирования скорости сила тяги способствует высокой проходимости гусеницы и подобных существ в различных условиях. На нашей модели рис. 5.11, а редуцирующее действие волны проявляется в том, что передвижение участка, (волны) плотно расположенных костяшек может быть быстрым, в то время как сами костяшки в среднем перемещаются медленно. Редуцирующее действие волнового движения упругих тел используется при создании волновых редукторов. [c.90]

Как известно, летучие мыши питаются ночными бабочками, которых они ловят во время полета. Как показывают исследования Шалле-ра и Тимма [3966, 4275], большинство ночных бабочек реагирует на звуковые волны с частотой 10—200 кгц. Как только бабочка попадет в поле такой ультразвуковой волны, у нее появляется реакция попытки к бегству или рефлекс замирания . Застигнутые ультразвуковым воздействием в полете насекомые либо улетают в сторону, либо прекращают полет, падают и уползают. Ползущее насекомое либо сейчас же улетает, либо прекращает всякое движение. Из состояния сна бабочки не могут быть выведены даже при применении звукового воздействия большой интенсивности. Так как реакция на звук исчезает при прокалывании барабанной перепонки насекомого, то, по-видимому, ультразвуковые волны действительно воспринимаются насекомым и перерабатываются его нервными центрами. Иначе говоря, эти воздействия не являются раздражителями, ответ на которые носит чисто рефлекторный характер. [c.575]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...