Вихрь отклоняющий

Различные исследования разрушения вихря при малых скоростях и числах Рейнольдса показывают, что вихревые течения, распространяющиеся ох стреловидной передней кромки с острым носком, внезапно замедляются вдоль оси вихря, отклоняются и совершают периодические вращательные движения, а затем происходит разрушение вихрей с образованием турбулентности. Разрушение обусловлено положительным градиентом давления, действующим вдоль оси, и низким полным давлением внутри [c.210]

Здесь мы отклоняемся от традиционного обозначения. Более часто символы , ч, i (Гельмгольц) или ш, со, со " (Стокс) применялись для обозначения компонент вихря [c.48]

Аналогичное течение возникает также в том случае, когда восходящая масса воздуха, часто делающаяся заметной в виде кучевого облака , достигает слоя, в котором температура выще, чем в нижележащих слоях. В такой слой восходящая масса воздуха не может проникнуть, и поэтому, сохраняя свою кинетическую энергию, она отклоняется в стороны и начинает двигаться горизонтально вдоль границы этого слоя. При этом фронт движущегося воздуха свертывается так же, как на рис. 295, но одновременно и вверх и вниз. При подходящих условиях этот двойной вихрь может сохраняться очень долго, причем в верхней его части возникает новая конденсация. Таким путем иногда возникают изолированные вытянутые в длину облака, простирающиеся от одного горизонта к другому. [c.489]

Все три типа кавитации — перемещающаяся, присоединенная и вихревая-—могут развиваться почти в любом гидравлическом оборудовании. Присоединенная и перемещающаяся кавитация обнаруживаются чаще всего там, где поток отрывается от направляющей поверхности. Существование вихревой кавитации связано, кроме того, с наличием при отрыве потока градиента давления, параллельного направляющей поверхности и нормального к потоку, например при образовании концевых вихрей гребного винта. Поэтому вихревая кавитация часто возникает в зонах интерференции. В настоящее время неизвестны факторы, определяющие тип кавитации (присоединенной или перемещающейся) в данной критической области. Известно только, например, что если направляющая поверхность резко отклоняется от направления потока, то развивается присоединенная кавитация. Если отклонение поверхности происходит постепенно, то может возникнуть перемещающаяся кавитация. Эти два типа кавитации часто происходят одновременно на соседних участках одной и той же рабочей лопасти. Единственное очевидное различие в условиях их возникновения связано с интервалом изменения углов атаки, который для перемещающейся кавитации меньше. [c.617]

Был предложен [103] метод аналитического определения сопротивлений вихревой камеры, основанный на том, что при обратном направлении течения распределение тангенциальных скоростей в вихревой камере такое же, как в свободном гидродинамическом вихре. Это предположение, однако, не подтверждается опытами. Согласно измерениям [29], действительное распределение тангенциальных скоростей в камере может существенно отклоняться от распределения, полученного для схемы свободного гидродинамического вихря. В расчетной схеме не учитывались также значительные потери на выход из камеры. [c.258]

М. Швабе подробно исследовал такое развитие течения около цилиндра. В частности, он измерил распределение давления вдоль контура цилиндра в различные моменты времени. На рис. 15.6 изображены полученные им распределения давления для различных стадий разгона. Параметр й, характеризующий отдельные кривые, означает расстояние от цилиндра до критической точки, находящейся в свободном течении позади пары вихрей. Мы видим, что в начальной стадии течения измеренное распределение давления довольно близко к теоретическому потенциальному распределению, но при дальнейшем развитии течения все более и более от него отклоняется. Г. Рубах сделал попытку исследовать развитие течения около круглого цилиндра на основе теории потенциального течения. Для этого он принял, что позади кормовой части цилиндра, примерно на таком же [c.395]

Члены с rot v проявляются во взаимном трении в случае, когда имеют место поперечные изгибы вихрей. Продольная сила (последний член в (16.40)) вдоль о) действует в том случае, когда направление отдельных вихревых нитей отклоняется от направления среднего вихря, например при тепловых колебаниях. Ввиду малости этого эффекта коэффициент у, по-видимому, крайне мал. Обусловленная вихревым движением добавка к тензору потока импульса [c.99]

С увеличением отношения скоростей ось струи отклоняется ближе к телу поверхности, из которой струя истекает, увеличивая эффективность эжекции и вихрей в создании отрицательных давлений на поверхности самолета. [c.242]

Как показывают эксперименты (рис. 14, 15, 17), для т-вих-ревой картины течения выполняется условие с с ц, т Фт. При этом = 0 при т <т, поскольку в противном случае это привело бы к появлению более крупных вихрей, которые отклоняют образовавшиеся т вихрей от осевой линии цилиндра. Присутствие мелкомасштабных вихрей на фоне т-вихревой структуры течения жидкости, как ясно из формулы [c.97]

В работе [9.24] описываются испытания тандемных решеток (двух типов) (рис. 9.4). Решетка типа Л профилировалась исходя из следующих соображений. Сначала поток отклоняется в процессе расширения в сверхзвуковом потенциальном вихре. Распределение аксиальных площадей в межлопаточных каналах переднего ряда лопаток таково, что может произойти резкое расширение потока. Во избежание этого второй ряд лопаток вдвинут в межлопаточный канал первого ряда. Затем в межлопаточных каналах второго ряда происходит торможение потока до дозвуковых скоростей. Помимо этого, второй ряд лопаток ока- [c.264]

Свободные вихри вызывают (индуцируют) в области между торцами крыла потоки, направленные вниз, к-рые, налагаясь на набегающий поток, отклоняют последний вниз на [c.219]

Предположим, что под воздействием малого возмущения вихревое ядро отклонилось на расстояние ОО, от оси (см. рис. 3.20, . В этом случае осевая симметрия нарушается и периферийный вихрь 2 оказывается деформированным. Как следствие этого в тех областях, где радиальный размер свободного вихря уменьшился (точка А), осевые скорости и их фэдиент возрастают, что приводит к интенсификации образования КВС и увеличению сил трения. В диаметрально противоположной обла- [c.124]

Действие силы инерции Кориолиса на летящие самплеты, ракеты, снаряды, движущийся воздух, морские течения приводит к их отклонению в правую сторону в Северном полушарии. В Южном полушарии отклонение будет в левую сторону. Сила инерции Кориолиса способствует образованию циклонов, антициклонов, вихрей, смерчей и т. д. Если в каком-то месте образовалось пониженное давление, например вследствие местного нагревания воздуха, то к этому месту начнет двигаться воздух из мест с повышенным давлением. Сила инерции корио-лиса отклонит движущиеся частички воздуха вправо, создав местный вихрь (рис. 19), а для больших масс воздуха — циклон. Аналогично в местах с повышенным давлением образуются антициклоны. [c.255]

Полученным результатам мо) <но дать следующее физическое истолкование. При малых числах Рейнольдса жидкость обтекает выступы шероховатости без образования и отрыва вихрей благодаря значительному влиянию вязкости жидкости свойства поверхности стенок труб не оказывают при этом влияния на сопротивление и кривые X=f (F e) совпадают с прямой II (для гладких труб). Когда же с увеличением скорости (т. е. числа Рейнольдса) от бугорков шеро) оватости начинают отрываться вихри, то свойства поверхности уже оказывают влияние на сопротивление и кривые =/(Re) отклоняются от линии гладкого трения. [c.174]

Свободные вихри вызывают (индуцируют) в области между горцами крыла потоки, паправлсмные вниз, к-рые, налагаясь на набегающий поток, отклоняют последний вниз па угол Да (угол скоса потока). В резулг -тате подъёмная сила элемеита крыла, к-рая по теоре- [c.141]

Сопротивление крыла конечного размаха больше, чем крыла с бесконечным удлинением, поскольку свободные вихри генерируются непрерывно и на это расходуется дополнительная энергия. В модели идеальной жидкости эта дополнительная энергия уходит на образо-вамие свободных вихрей, так что требуется непрерывный подвод энергии к вихревой системе, несмотря на то, что течение остается потенциальным. В модели потенциального течения результирующая сила R отклоняется вниз по течению от нормали к направлению скорости Свободного потока Va (рис. 15-19). По определению подъемная сила А перпендикулярна Va. Составляющая R, направленная параллельно Vo, есть дополнительная сила сопротивления и называется индуктивным сопротивлением Dj. Из рис. 15-19 и выражения (15-34) имеем [c.417]

Именно в случае узкого прямоугольника очень легко получить представление о том, какой характер должно приблизительно иметь движение жидкости. Для этой цели начертим в сечении ряд линий тока. Мы уже знаем, что эти линии тока совпадают с траекториями касательных напряжений в задаче о кручении. Наружная линия тока должна совпадать с контуром сечения близкая к ней соседняя линия тока не может значитсльнэ отклоняться от линии контура, так как компонента вихря должна оставаться постоянной. Доказательство этого мы дадим в дальнейшем. Счн-1ая эго установленным, мы выводим заключение, что в средней части [c.67]

Когда коэф-ты Ах, A3, A и A определены для соответствующих б вышеуказанным способом, то можно построить и эту кривую. При наличии подъемной силы крыло отклоняет набегающий на него поток на нек-рый угол, а следовательно и сзади крыла поток будет также скошен на определенный угол (фиг. 16). Этот скос потока за к рылом вызывается как вихревой пеленой, так и присоединенными вихрями. Т. к. стабилизатор обычно располагается сзади крыла, тО он будет работать в потоке, уже возмуш,енно 11 крылом, и угол атаки стабилизатора нельзя уже будет опреде-тшть как угол между хордой стабилизатора и направлением движения всего самолета. В расчете устойчивости, когдэ приходится определять восстанавливающие. моменты стабилизатора и следовательно нахо- [c.60]

Предположи.м далее, что имеется крыло нулевой толщины той же формы в плане с уравненном поверхности у= х 2). обтекаемое под малым углом атаки. Из (8.1 12) следует, что вертикальные составляющие скорости Ул=д ( ду на верхней и нижней сторонах крыла в соответствующих точках одинаковы. Так как рассматривается достаточно малый угол атакн, на кот< ый отклонено крыло, то Это же условие можно отнести к плоскости (=0. Одновременно такое условие можно распространить на вихревую пелену за крылом, рассматриваемую как продолжение вихрей, расположенных в плоскости /=0. Поэтому в точках, симметричных относительно этой плоскости, составляющие Уп одинаковы, т. е. —у, г)1ду=д< х. г)1ду. Следовательно, добавочный потенциал [c.295]

В случае прямого столкновения ( рис. 16, а,Ь/ -10, г / -5, Х-3 ) пара / 3 незначительно отклоняет от своего начального положения вихрь 2. В свою очередь в зоне влияния вихря 2 расстояние между вихрями / и I изменяется и пара изменяет >1аправлениС своего движения. При удалении пары на бесконечность расстояние между вихрями / и < опять стремится к единице. [c.99]

Момент максимального приближения поршней друг к другу определяет объем камеры сжатия и, следовательно, степень сжатия мотора. Перед концом сжатия через четыре однодьточатые форсунки под большим давлением (на номинальных об оротах около 700 ат и выше) впрыскивается мелко распыленное топливо. Подхватываемая воздушным вихрем струя топлива отклоняется в сторону движения. Схематически это изображено на фиг. 68 там же показана последовательность процессов в цилиндре Юнкерса. [c.91]

Аэродинамическая неустойчивость может рассматриваться как процесс, происходящий исключительно внутри самого потока, когда, например, от неподвижного тела отрывается дорожка вихрей или быстро расходящаяся спутная струя. Но если тело в потоке жидкости отклоняется под действием некоторой силы и это начальное отклонение вызывает псюледующие отклонения, носящие колебательный характер [c.155]

Происхождение системы свободных вихрей можно р ссмотреть и с другой точки Зрения. Если распределение подъемной силы рдоль размаха крыла таково, что она достигает наибольшей величины в середине, ть с нижией стороны там будет сильное сверхдавлеиие, а с верхней — сильнее разрежение эта разность давлений уменьшается к краям крыла (фиг. 78). Вследствие такого распределения давлений линии тока на верхней стороне отклоняются к середине, а иа иижией стороне—к краям. Эти линии тока за задней кромкой [c.96]

На конечном расстоянии от решетки поле скоростей и давлений неравномерно. Линии тока ( при 3i=t 90°) имеют волнообразную форму, периодически отклоняясь от своего направления в бесконечности. В соответствии с условиями неразрывности и при отсутствии вихрей средняя скорость вдоль любой линии аЪ (рис. 8-3,а) между двумя точками, отстоящими на целое число периодов t решетки, постоянна и равна скорости на бесконечности. Одна из линий тока разветвляется на входной кромке профиля, подходя к ней по нор мали. В точке 0 (называемой иначе точкой входа) скорость становится равной нулю, а давление максимально. Начиная от точки разветвления, в которой 3 = 0 (рис. 8-3,в), скорость на профиле резко возрастает. В зависимости от фор мы входной кромки, а также от направления скорости на входе (угла входа 3i) скорость -вблизи точки разветвления может иметь один или два максимума. На спинке профиля скорость в среднем больше, а давление ниже, чем на вогнутой поверхности. Общий характер распределения скорости по профилю можно оценить, рассмат ривая ширину (межлопаточного канала и кривизну контура профиля. В частности, сужение канала, характерное для турбинной решетки реактивного типа, приводит к ускорению потока на участке канала между профилями турбинной решетки активного типа с приблизительно постоянными шириной и кривизной средние значения скорости и давления мало изменяются (рис. 8-4) в компрессорной решетке межлопаточный канал расширяется и скорость соответственно уменьшается (рис. 8-5). [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...