Методика приближенная далее

Далее рассматривается методика приближенного расчета деформаций стенок коробки в процессе их механической обработки, а также экспериментальная проверка полученных результатов. [c.96]

Маневр космический 16 Метод неподвижной точки 114 Методика приближенная 209 и далее [c.337]

Далее будет рассмотрен второй пример. Для этого примера методики разложения процессов на отдельные составляющие для всех приемов (операционный метод, точный и приближенный методы последовательного формирования отдельных составляющих) сохраняются такими же, как и для первого примера. Поэтому для этого примера все пояснения опустим и запишем лишь конкретные выражения передаточных функций и условные системы уравнений. [c.56]

Далее по формулам (2—4) подсчитывают приближенную величину грузов, компенсирующую тепловой разбаланс ротора. После установки этих грузов производят запуск ротора с повторным прогревом последнего током до номинальной температуры (температуры, соответствующей полной электрической нагрузке) и необходимые измерения вибрации. Методика подсчетов грузов остается аналогичной описанной выше, отличие заключается только в создании специального теплового режима ротора. [c.170]

Структурная схема двухконтурной системы регулирования с корректирующим и стабилизирующим регуляторами приведена на рис. 13-58. При использовании в ней регуляторов с ПИ-законом регулирования определению подлежат четыре параметра настройки. Строгое решение этой задачи (за исключением некоторых простейших случаев) возможно практически только при использовании моделирующих или вычислительных устройств. При этом область приближенных параметров настройки, в которой следует отыскивать точные значения параметров настройки, находится предварительным приближенным расчетом. Методика таких приближенных расчетов базируется на предположении о возможности расчета одного контура независимо от другого. После определения настройки стабилизирующего регулятора переходят к определению настройки корректирующего регулятора, в контур которого входит регулятор с уже определенными параметрами настройки. Далее можно использовать метод последовательных приближений либо начать поиск оптимальных параметров настройки на моделирующей установке прямым методом, либо на цифровой ЭВМ с использованием методов нелинейного программирования. [c.865]

Далее валовой состав уточняется по методике [6], и для полученного валового состава определяются критическое давление по методике [7] и составы фаз. Варьируется валовой состав так, чтобы не изменялись составы фаз первого приближения и критическая температура, и вновь определяется критическое давление. Итерации заканчиваются, когда критическое давление перестает изменяться. [c.53]

Исторически понимание влияния рассеяния энергии на устойчивость углового положения тела было в значительной мере облегчено эвристическими соображениями, ставшими известными под названием энергетического метода исследования. Вкратце процесс познания развивался следующим образом первоначально предполагали, что аппарат (будь-то просто вращающееся твердое тело, или система с двойным вращением, или система с многократным вращением )) состоит из минимально необходимого числа жестких звеньев, не способных рассеивать энергию цель исследования такой системы заключалась в нахождении углового движения аппарата при отсутствии моментов внешних сил. Далее признали наличие частей аппарата, рассеивающих энергию рассчитывали относительные движения, приводившие к рассеянию энергии, причем движение носителя задавалось заранее, исходя из предположения об отсутствии внутренних перемещений. Наконец, скорость рассеяния, полученную указанным образом, принимали в качестве меры убывания кинетической энергии аппарата, рассматриваемого согласно исходной модели. Конечно, такая методика последовательных приближений формально не обоснована. Заключения, полученные на ее основе, должны быть подтверждены при помощи более достоверных методов. Однако изложенный прием неоценим при предварительных оценках. [c.102]

Задача, рассмотренная выше, была рассчитана по некоторым приближенным методикам. Первой была использована обычная точечная модель реактора с форм-функцией невозмущенного состояния реактора в уравнениях (9.10) — (9.16). Ввиду резкой деформации нейтронного поля это приближение, как и следовало ожидать, дало плохой результат максимальный поток тепловых нейтронов занижен в 10 раз (рис. 10.4). Изменение реактивности во время переходного режима также сильно отличается от полученного с помощью точного численного расчета (см. рис. 10.2). [c.425]

Стержневые системы, у которых узлы имеют угловые и линейные перемещения, называются свободными. Динамический расчет таких конструкций требует учета сил инерции вращательного и поступательного движений отдельных стержней. Существующие методики несовершенны и позволяют учесть такие силы инерции в первом приближении. В МКЭ силы инерции свободных стержней представляются в виде сосредоточенных масс, смещаемых вместе с центром тяжести связанных с ними стержнем. Далее эти массы прикладываются к узлам конструкции и учитываются в матрице эквивалентных масс. [c.110]

Далее излагается приближенная методика определения интенсивности теплоотдачи от стенки к турбулентному потоку при заданной величине вдува, отличавшаяся, как нам кажется, физической наглядностью и вместе с тем формальной простотой. ЗдеЬь она представляется целесообразной также потому, что доводит излагаемые расчеты до фактического определения коэффициентов теплоотдачи, т.е. др конца. [c.76]

Стержневые системы, у которых узлы имеют угловые и линейные перемещения, называются свободными. Динамический расчет таких конструкций требует учета сил инерции вращательного и поступательного движений отдельных стержней. Существующие методики несовергиенны и позволяют учесть такие силы инерции в первом приближении. В МКЭ силы инерции свободных стержней представляются в виде сосредоточенных масс, смещаемых вместе с центром тяжести связанных с ними стержней. Далее эти массы прикладываются к узлам конструкции и учитываются в матрице эквивалентных масс. В МГЭ сосредоточенные массы могут быть учтены формулой (3.21), т.е. сосредоточенные массы приводятся к эквивалентной распределенной массе и их учет приводит к увеличению распределенных масс связанных с ними несвободных стержней. [c.168]

Оценим далее сходимость приближенной методики. Для этого рассмотрим второе из моментных соотношений (3.52). В качестве начального приближения принимаем гауссовское распределение с единичной дисперсией и соответствующей дисперсией входного воздействия (Т = йцСГо + 3 ai20o +5 й1зСТо. При этих значениях параметров контрольное уравнение заведомо не выполняется. [c.74]

Таким образом, с помощью метода асимптотических разложении мы нашли выражения (150) и (151) для Ai и Bi, т. е. построили амплитудно-фазовые уравнения (144) первого приближения, которые в последующем надлежит решить. Естественно, чтобы получить конкретные выражения для функций a t, jj,) и y f t, (j,), следует задать конкретные аналитические формулы для обобщенных сил Q o (147). Подставляя далее функции а, г[з в формулы (143), мы получаем первое приближение для решения первоначальной возмущенной системы (133). Изложенная методика может быть применена для построения, высших [1риближе-ний к репгению системы (133). Например, для построения второго приближения вместо уравнений (144) следует рассматри-ьать систему [c.95]

Велики заслуги советской науки в области теории сверхзвуковых и смешанных течений. С. А. Кристианович в 1941 г. дал общий анализ сверхзвуковых течений вблизи линий перехода дозвукового течения в сверхзвуковое и предложил систематическую классификацию этих течений. Идеи С. А. Христиановича послужили основой к плодотворным изысканиям в том же направлении его учеников А. А. Никольского и Г. И. Таганова. С. А. Христианович создал в 1947 г. новый метод приближенного расчета сверхзвуковых течений, являющийся дальнейшим развитием его метода расчета дозвуковых потоков. С. А. Христиановичу принадлежит также методика построения безударного сопла Лаваля, метод расчета сверхзвуковых эжекторов и много других важных теоретических и практических результатов. [c.35]

Анализ результатов расчетов. По описанной методике выполнены расчеты для композитного материала, армированного двумя волокнами конечных размеров. С целью повышения скорости сходимости вычислительных процессов и повышения точности полученных результатов расчетов решение дискретных задач выполнялось комбинированным способом на последовательности сгущаемых сеток. Указанный способ решения дискретных задач заключается в следующем сначала в расчетной области вводится сетка с минимальным количеством узлов, которая позволяет получить качественную картину решения затем выполняется решение дискретной задачи прямым методом (метод Холецкого, метод итерирования подпространств) далее выполняется уплотнение сетки по каждому из направлений с последующей интерполяцией полученных результатов решения в дальнейшем решение дискретной задачи выполняется градиентным методом (метод сопряженных градиентов, метод градиентного спуска), для которого в качестве начального приближения используется решение, полученное на предыдущем этапе. Сходимость градиентных методов, являющихся методами вариационного типа, сильно зависит от качества начального приближения. Поскольку, прямые методы на небольшой сетке позволяют быстро и точно получить качественную картину решения дискретной задачи, указанный комбинированный способ позволяет в несколько раз (по сравнению с традиционными процедурами реализации расчетов) снизить время, необходимое для получения решения задач, повысить точность полученных результатов, а также снизить требования к вычислительным ресурсам. [c.337]

Доказательство второго равенства можно найти в книге [401 оно обсуждается также в главе, написанной Рашбруком в т. 1 настоящей книги. Информацию о поведении функции I ) при малых значениях 5 можно, конечно, получить из экспериментов по рассеянию на малые углы. Аппаратура и методика таких экспериментов обычно отличаются от используемых при изучении дифракции в широком интервале углов. Такие измерения для жидкого аргона в различных термодинамических состояниях были выполнены Томасом и Шмидтом [83]. Экстраполяция полученных ими данных к точке 5 = 0 дала хорошее согласие с результатами расчетов, использующих соотношение (20) и известные значения коэффициента изотермической сжимаемости. Из-за приближений, используемых в выражении (19), оно, очевидно, неприменимо для анализа данных по рассеянию на малые углы или при интерпретации результатов экспериментов, в которых характерный размер образца Кд очень мал. [c.16]

Нетрудно предложить методику, которая, будучи применена к очень большому кластеру, дает почти идеальные результаты. Однако практически здесь возникают серьезные ограничения, связанные с трудоемкостью и высокой стоимостью необходимых вычислений. То что нам нужно — это схема расчета, которая дала бы наилучшие результаты для кластеров возможно меньших размеров. При этом весьма желательно сохранить важные достоинства стандартного метода когерентного потенциала, а пменно аналитическую структуру усредненной функции Грина как функции Герглотца [см. формулу (9.58)] и дуализм пропагаторы — локаторы. Многие феноменологические схемы, предложенные для улучшения одноузельного приближения когерентного потенциала [27], не удовлетворяют указанным условиям [28, 29], и поэтому от них следует отказаться. [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...