Изоэнтропические осесимметричные течения газа

Изоэнтропические осесимметричные течения газа [c.379]

Введем понятие функции тока осесимметричного течения независимо от того, будет ли это течение изоэнтропическим или нет. Функция тока для осесимметричного течения определяется совершенно аналогично функции тока в случае плоскопараллельного течения газа. Уравнение неразрывности при осесимметричном движении можно записать так [c.357]

Уже было отмечено, что метод построения решения задачи осесимметричного изоэнтропического течения газа с помощью характеристик аналогичен соответствующему методу при плоскопараллельном движении газа. Следует, однако, заметить, что при осесимметричном движении газа, как следует из уравнений характеристик (2.16), (2.17) и (2.23), вблизи оси имеется особенность, которая требует дополнительного анализа этих уравнений. Кроме того, эти уравнения в плоскости годографа не интегрируются в конечном виде, как это имело место в случае плоскопараллельного движения. [c.366]

В следующем параграфе мы ограничимся изложением метода построения осесимметричного сверхзвукового неизоэнтропического течения газа, который, как частный случай, охватывает и изоэнтропическое течение. Для изложения метода мы несколько преобразуем уравнения характеристик (2.23) в плоскости годографа. [c.366]

Рассмотрим задачу о стационарном изоэнтропическом течении совершенного газа в осесимметричном или плоском сопле в общем случае с центральным телом Пусть y=F x) и у= = G(x)—уравнения контура сопла и центрального тела [c.138]

Сопоставляя это условие с уравиепием неразрывности, заключаем, что при изоэнтропическом цилиидрическом осесимметричном течении газа в межвенцовом зазоре на данной поверхности тока коэффициент скорости а следовательно, давление р и все остальные параметры потока остаются постоянными. Иначе говоря, в рассматриваемом случае течетхии параметры потока зависят только от радиуса. [c.615]

Уравнения (2.23) отличаются от уравнений (2.16) и (2.17) для изоэнтропического течения присутствием третьего члена в левой части. Как показано выше, уравнения характеристик для осесимметричного движения газа в плоскости х, у в случае изоэнтропического и неизоэнтропического движения газа одни и те же, они совпадают с уравнениями характеристик для плоскопарал-лельного движения и выражаются формулами (2.10), (2.11) или тождественными им формулами (2,22). Условия вдоль этих характеристик в случае неизоэнтропического плоскопараллельного движения получим из (2.21) или (2.23) путем отбрасывания м этих уравнениях члена, учитывающего эффект осевой симметрии. [c.364]

Рассмотрим теперь задачу о сверхзвуковом симметричном обтекании кругового конуса. Те же рассуждения, что и в случае обтекания клина, позволяют утверждать, что при обтекании конуса бесконечной протяженности решение, если оно существует, автомодельно, т. е. параметры течения постоянны на конусах ф = onst. В частности, головной скачок уплотнения, отделяющий однородный набегающий поток от возмущенного течения за ним, должен быть конусом Ф = Ф5- Так как интенсивность головного скачка уплотнения во всех его точках одна и та же, то и изменение энтропии газа при прохождении им скачка на всех линиях тока одинаково, так что течение за скачком изоэнтропическое. Поскольку полное теплосодержание газа при прохождении им скачка не изменяется, то изоэнтропическое течение за скачком безвихревое. Таким образом, течение за скачком представляет собой осесимметричную простую волну и, следовательно, описывается в плоскости годографа уравне-ние.4 (16.5), а решение в плоскости течения находится по решению в плоскости годографа согласно выражению (16.2). [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...