Волна простая присоединенная

Наличие потенциалов продольного и поперечного обтекания позволяет путем простого сложения решений получить обтекание тонкого тела при любом угле атаки а, а затем и вычислить коэффициенты подъемной силы и сопротивления. Опуская вычисления ), укажем лишь, что коэффициент подъемной силы оказывается равным Су = 2а, а к коэффициенту сопротивления в продольном обтекании, который может быть вычислен по (171), от поперечного обтекания присоединяется еще член i = называемый коэффициентом индуктивного сопротивления. Эти результаты, выражающие независимость коэффициентов с,, и j. от формы тела, имеют весьма приближенный характер и не могут конкурировать с более точными теориями, отличающимися от только что изложенной теории Кармана в первую очередь тем, что в них принимается во внимание наличие головной ударной волны на носовой части тела, а в случае тела вращения с заостренным носком — наличие конического присоединенного скачка уплотнения (см. далее 72). [c.332]

Можно заметить некоторую аналогию пограничного слоя на продольно обтекаемой пластине и на конусе ). Предположим, что угол полураствора конуса 00 соответствует при заданном числе Маха Мс в набегающем потоке случаю присоединенной к вершине конуса ударной конической волны. За этой волной движение идеального (невязкого) газа будет потенциальным и коническим , т. е. все параметры газа должны сохранять постоянные значения вдоль любой конической поверхности, соосной с обтекаемым конусом, имеющей общую с ним вершину и расположенной между ним и ударной волной. В частности, давление в этом движении идеального газа должно сохранять постоянное значение на поверхности обтекаемого конуса, а следовательно, по известному свойству пограничного слоя, давление будет постоянным и во всем пограничном слое в вязком газе. Этот факт сближает движение в пограничном слое на конусе со случаем продольно обтекаемой пластины. Можно показать, что между этими двумя движениями существует простое соответствие. [c.669]

Таким образом, возникает вопрос о механизме потерь энергии в условиях перемещающейся кавитации, так как в этом случае отсутствует возвратное течение, позволяющее объяснить эти потери. Согласно простейшей гипотезе, объем каверн, образующихся в единицу времени, одинаков в обоих случаях и работа, затраченная системой на образование этих каверн, одинакова независимо от типа кавитации. Часть этой работы, которая не возвращается в систему, представляет потери энергии. В случае присоединенных каверн эти потери определяются влиянием вязкого трения в процессе смешения, вызванном возвратным течением. В случае перемещающейся кавитации энергия, требуемая для создания радиального течения около каждой пульсирующей каверны, не полностью возвращается в основной поток, а частично рассеивается вследствие вязкого трения и расходуется на образование сферических ударных волн. [c.324]

Особым случаем простых волн являются течение около угловой точки или за поршнем, внезапно приобретшим постоянную скорость. Характер течения при этом проще всего представить, устремив к нулю длину дуги аЬ на рис. 3.2 и оставляя при этом постоянными О или V, в точках а м Ь. Тогда в пределе получим или скачок уплотнения, присоединенный к вершине угла, или центрированную волну разрежения с веером характеристик = = r/x = tg (0 + а ,), или = г/ =(и+а). Решая эти формулы вместе с (3.3.16) и (3.3.26), получим распределение параметров в. такой волне в виде автомодельного решения р( ), б ( ) или и( ) С разрывными производными по на головной и замыкающей характеристиках. [c.87]

Так как в простой волне за скачком поток продолжает поворачиваться в том же направлении, что и в скачке, то предельное значение угла конуса, при котором возможно его обтекание с присоединенным в вершине скачком, больше предельного угла клина. На рис. 3.16.9 даны графики значений предельного угла клина и конуса в газе с 7=1,4 в зависимости от числа М набегающего потока. При М —> оо предельный полуугол конуса равен 57,6°, клина—45,58°. [c.325]

Рассмотрим частный случай обтекания профиля с прямолинейными отрезками О А и АР, когда течение за присоединенной ударной волной сверхзвуковое. Обозначим через Л область, ограниченную характеристикой второго семейства ЕВ и характеристиками первого семейства, проходящими через точки Е и В ъ направлении от профиля (рис. 9.8). Так как область Н примыкает к треугольнику АВЕ, в котором поток равномерный и прямолинейный, течение в ней является простой волной (прямолинейными будут характеристики второго семейства). Характеристика АВК является границей области Н. [c.267]

При отсутствии потерь требуемое решение может быть выделено различными способами при помощи условия излучения Зоммерфельда, энергетического принципа излучения Мандельштама, принципов предельного поглощения и предельной амплитуды [16]. Анализ и сравнение этих принципов применительно к задачам динамической теории упругости содержатся в [16]. Мы хотим здесь подчеркнуть априорный и эвристический характер этих принципов, ограниченную область их применимости. Лишь для простейших задач все эти принципы эквивалентны. Особые трудности с их применением возникают в условиях существования присоединенных волн, когда пе существует диагонализирующего преобразования (1,4,1), волн с аномальной дисперсией и т. д. [c.47]

Определив параметры потока в этой области течения (помеченной буквой А на рис. 6.8), следует затем переходить к расчету потока в области В. В этой области поток расширяется не в простых волнах Маха, поэтому для расчета параметров течения необходимо использовать метод характеристик. Расчет течения во всей области В позволяет определить угол потока и число Маха по обе стороны выходной кромки. По этим данным затем из соотношений для скачков уплотнения определяются углы наклона двух косых скачков, присоединенных к выходной кромке (в работе [6.44] предполагается, что выходная кромка бесконечно тонкая). [c.185]

Конвективные возмущения в дисперсной смеси несжимаемых фаз. Изучение устойчивости конвективных возмущений в общем случае, т. е. в случае ие только очень коротких к и длинных к ->-0) волн, представляется затруднительным. Учитывая, что в рассмотренных предельных случаях значения скоростей распространения конвективных воли и соответствующих коэффициентов затухания не зависят от скорости звука, исследуем влияние относительного движения фаз в исходном стационарном состоянии и влияние межфазной силы из-за присоединенных масс иа устойчивость конвективных возмущений и связанную с пей иегиперболичность системы (4.1.1) на примере более простой модели дисперсной среды с несжимаемыми фазами. [c.309]

Таким образом, можно заранее сетку строфоид, построенную для различных значений Mi и Я.1 (рис. 102) дополнить сеткой яблоковидных кривых и годографов, что позволит сравнительно просто решать задачи продольного обтекания круговых конусов, угол раствора которых отвечает условию наличия присоединенной к вершине конуса ударной волны. [c.345]

Простая модель обтекания клина при сверхзвуковой скорости, изображенная на фиг. 26, была предложена Гэддом [26] для физического объяснения явления. На этой фигуре и Л обозначают соответственно точки отрыва и последующего присоединения. Нарастание пограничного слоя зависит от интенсивности положительного градиента давления, действующего на пограничный слой, а распределение давления определяется простой волной сжатия, обусловленной утолщением пограничного слоя. Теплопередача оказывает влияние на равновесие между этими двумя процессами. При охлаждении стенки выше области взаимодействия, несмотря- на постоянное давление, профиль скорости становится более полным, а пограничный слой более тонким, как показано на фиг. 27. [c.38]

Рассмотрим простой трубопровод постоянного диахметра й длиной Ь, присоединенный к напорному резервуару и имеющий на конце задвижку (рис. 32). При быстром закрытии задвижки кинетическая энергия всей массы жидкости, движущейся со скоростью у, преобразуется в энергию давления. Вследствие упругости жидкости и материала трубы через некоторый, весьма малый промежуток времени (исчисляемый иногда тысячными долями секунды) после закрытия задвижки произойдет полная остановка и сжатие ближайшего к ней слоя жидкости под действием силы остальной массы движущейся жидкости. У задвижки в этом случае давление повысится до максимального значения, произойдет полный гидравлический удар. В следующий промежуток времени давление увеличится в следующем слое жидкости, а потом в следующем и т. д. Таким образом, повышение давления распространяется в виде ударной волны к началу трубопровода (прямой гидравлический удар) со значительной скоростью 0у. Волна повышенного давления достигает резервуара за время т = ЬЬу. Так как давление в резервуаре в этот момент меньше, чем в трубопроводе (отраженный гидравлический удар), то л<идкость начнет течь из трубопровода в резервуар, а от резервуара к задвижке будет перемещаться волна пониженного давления с той же скоростью Уу. Бремя, в течение которого ударная волна пониженного давления достигает резервуара и отраженная волна пониженного давления возвращается к задвижке, составляет фазу гидравлического удара [c.45]

Линейную поляризацию электромагнитных волн легко продемонстрировать простыми опытами в микроволновом диапазоне. Источник (клистронный генератор) через волновод прямоугольного сечения с присоединенным к нему пирамидальным рупором (рис. 1.3) излучает электромагнитную волну линейной поляризации. Приемник состоит из такого же рупора и волновода, внутри которого перпенди- [c.19]

Не так давно Хейне [54] развил аналогичный подход к зонным структурам переходных металлов с несколько иной точки зрения, используя метод функций Грина, который применили Корринга, Кон и Ростокер о нем мы кратко упоминали в 4 настоящей главы. Как и в методе присоединенных плоских волн (APW), в теории использовался ячеечный потенциал ). При таком подходе вся информация об атомных потенциалах входит только через логарифмические производные волновых функций на поверхностях сфер, описанных около ионов. Эти же величины можно выразить и через фазы. Фазы s- и р-состояний выражают, конечно, с помощью псевдопотенциалов простых металлов для I = 2 фазу берут в резонансной форме [c.232]

Если матрица Л удовлетворяет условиям теорем I, II (см. 1.4), то она может быть приведена к диагональному виду (все мультипликаторы в этом случае простые, либо Д-кратные). При этом мы приходим к условиям (1.12.1) и вытекающим из них представлениям (1.12.2). Если среди мультипликаторов имеются /-кратные, то матрица монодромии может быть приведена к нормальной жордановой форме (см. 1.4). В этом случае наряду с собственными существуют и присоединенные волны [44], не удовлетворяющие условиям (1.12.1) и не представимые в енде [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...