Магнитный момент антипротона

Предварительные результаты измерений магнитного момента антипротона также не противоречат ожидаемой величине (а- = [c.625]

Для определения магнитного момента антипротона было использовано явление прецессии спина во внешнем магнитном поле. Как известно, при помещении частицы со спином, отличным [c.626]

Магнитный момент антипротона 221 [c.334]

Предварительные результаты измерений магнитного момента антипротона также не противоречат ожидаемой величине ( Хр = — Цр). Эти измерения были выполнены при помощи водородной пузырьковой камеры с магнитным полем, в котором наблюдалась прецессия оси поляризации антипротона. [c.116]

Магнитный момент антипротона 118 [c.384]

Антинейтрон отличается от нейтрона направлением магнитного момента оно у антинейтрона совпадает с направлением спина. Благодаря этому электромагнитное взаимодействие антинейтрона отличается знаком от электромагнитного взаимодействия нейтрона. Однако наиболее существенным свойством антинейтрона (как и антипротона) является характер его ядерного взаимодействия с нуклонами, обусловленный тем, что барионный заряд антинейтрона=—1. Подобно антипротону, антинейтрон при встрече с нуклоном аннигилирует с ним, в результате чего выделяется энергия [c.222]

Античастицы. Существование античастиц было предсказано Дираком, как об этом уже говорилось в 26. В настоящее время известно, что, за немногими исключениями, всякой элементарной частице, в том числе и электрически нейтральной, соответствует так называемая античастица. Массы, спины, изотопические спины и четности частицы и античастицы в точности равны. Знаки электрического и нуклонного зарядов, странностей, а также магнитных моментов частицы и античастицы противоположны, В вакууме античастицы имеют то же время жизни, что и частицы так, например, позитрон и антипротон стабильны. [c.234]

Античастицами нуклонов являются антипротон р и антинейтрон п. В соответствии со сказанным выше антипротон должен иметь массу, спин и время жизни протона (т. е. быть столь же стабильным, как и протон), отрицательный электрический и барионный заряды, отрицательную внутреннюю четность и равный по значению, но противоположный по направлению магнитный момент. Аналогично должна существовать частица, зарядово-сопряженная нейтрону, антинейтрон с такими же, как у нейтрона, массой, спином и временем жизни, с нулевым электрическим зарядом, с отрицательным барионным зарядом и внутренней четностью и с магнитным моментом, равным по значению магнитному моменту нейтрона, но направленным противоположно. При встрече нуклона с антинуклоном должен происходить процесс их взаимной аннигиляции, т, е. превращение в другие частицы. В процессе аннигиляции выделяется огромная энергия, равная удвоенной энергии покоя которая переходит [c.112]

Рассмотрим основные частицы (VI.5.1.2°). Наряду с протоном р и нейтроном п суш,ествуют антипротон р и антинейтрон п, открытые в середине 50-х гг. Одним из основных различий между пип является следующее несмотря иа то, что электрический заряд нейтрона равен нулю, он ведет себя подобно маленькому магнитику, т. е. обладает собственным магнитным моментом. У нейтрона вектор магнитного момента и вектор спина Л антипараллельны, и в этом смысле говорят, что магнитный момент нейтрона отрицателен. Антинейтрон также обладает магнитным моментом, но он положителен (векторы р и J параллельны). [c.510]

Для определения магнитного момента антипротона было использовано явление прецес- Рис. 136. [c.221]

Более точное значение магнитного момента антипротона (—2,83 0,10 гв) было получено в 1972 г. в результате измерения тонкой структуры для антипротонных атомов свинца и урана. Это значение согласуется с предсказаниями PiT-TeopeMbi, в соответствии с которой = — Хр. [c.221]

Для определения магнитного момента антипротона было использовано явление прецессии спина во внешнем магнитном поле. Как известно, при помещении частицы со спином, отличным от нуля, во внешнее магнитное поле Н благодаря взаимодействию магнитного момента частицы с полем возникает прецессия спина вокруг направления поля с ларморовс-кой частотой [c.117]

Протон и нейтрон, так же как и электрон, являются ферми-евскими частицами (их спин 1/2), о в отличие от электрона они имеют аномальный магнитный момент. В связи с этим теория Дирака в ее первоначальном виде не может быть применена для описания свойств нуклона. Однако основной результат теории Дирака — получение решения для зарядовосопряженных частиц—сохраняется в теориях, построенных для описания других элементарных частиц. Соответствующая теория, развитая для нуклонов, цредсказывает существование частицы, зарядовосопряженной протону, т. е. имеющей массу, спин и время жизни протона (столь же стабильной, как и протон), отрицательный электрический заряд и равный по величине, но противоположный по направлению магнитный момент. Эта частица называется антипротоном р. [c.621]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...