Ядерная индукция

После снятия импульса регистрирующий прибор запишет ослабевающий сигнал ядерной индукции, обусловленный свободной прецессией спинов, амплитуда сигнала убывает во времени по экспоненциальному закону со скоростью, определяемой временем спин-спиновой релаксации Гг. Ган заметил, что при наложении двух последовательных интенсивных импульсов, разделенных промежутком времени /о, кроме двух сигналов, отделенных друг от друга интервалом /о, прибор регистрирует третий сигнал, возникающий через промежуток времени 0 после второго импульса (рис. 4). Этот [c.271]

В мировой литературе имеется более десятка различного рода обзоров и монографий, посвященных как специальным, так и общим вопросам физики ядерного магнитного резонанса и релаксации. Среди них можно отметить имеющиеся в русском переводе книги Э. Э н д р ю, Ядерный магнитный резонанс, ИЛ, 1957 и А. Л е ш е, Ядерная индукция, ИЛ, 1963. В этих книгах, написанных экспериментаторами, большое внимание уделено описанию экспериментальной техники, а разделы, посвященные теории, по существу представляют собой компилятивное изложение известных работ. [c.5]

ИЗЛУЧЕНИЕ электромагнитное [—процесс испускания электромагнитных волн, а также само переменное электромагнитное поле этих волн Вавилова — Черенкова возникает в веществе под действием гамма-излучения и проявляется Б свечении, связанном с движением свободных электронов видимое способно непосредственно вызывать зрительное ощущение в человеческом глазе при длине волн излучения от 770 до 380 нм вынужденное образуется в результате взаимодействия атомов вещества с полем при условии отдачи энергии атомов полю гамма-излучение — испускание волн возбужденных атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях, а также при распаде частиц, аннигиляции пар частица — античастица и других процессах (при длине волн в вакууме менее 0,1 нм) инфракрасное испускается нагретыми телами при длине волн в вакууме от 1 мм до 770 нм (1 нм=10 м) оптическое (свет) характеризуется длиной волны в вакууме от 10 нм до 1 мм рентгеновское возникает при взаимодействии заряженных частиц и фотонов с атомами вещества и характеризуется длинами волн в вакууме от 10—100 нм до 0,01—1 пм ультрафиолетовое является оптическим с длиной волны в вакууме от 380 до 10 нм] ИНДУКТИВНОСТЬ [характеризует магнитные свойства электрической цепи с помощью коэффициента пропорциональности между силой электрического тока, текущего в контуре, и полным магнитным потоком, пронизывающим этот контур взаимная является характеристикой магнитной связи электрических цепей, определяемой для двух контуров коэффициентом пропорциональности между силой тока в одном контуре и создаваемым этим током магнитным потоком, пронизывающим другой контур] ИНДУКЦИЯ магнитная—силовая характеристика магнитного поля, определяемая векторной величиной, модуль которой равен отношению модуля силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с электрическим током, к произведению силы тока на длину проводника, расположенного перпендикулярно вектору магнитной индукции [c.240]

Энергия подводится к жидкости перед входом ее в канал от теплового или ядерного источника. Затем жидкость ускоряется в сопле и подводится к каналу МГД-генератора. Течение электропроводной жидкости в магнитном поле сопровождается индуцированием электрического поля, вектор напряженности которого перпендикулярен вектору индукции магнитного поля. При подключении к электродам канала внешней нагрузки по замкнутому контуру, включающему жидкость и нагрузку, протекает электрический ток. В результате взаимодействия этого тока с магнитным полем на жидкость действует тормозящая сила. Работа, совер- [c.255]

Последующая прецессия вектора Лf вокруг Н в плоскости ху наводит в приёмной катушке спектрометра ЯМР сигнал свободной индукции. Со временем этот сигнал затухает (поперечная релаксация), т. к. ядерные спины находятся в разных локальных магн. полях и, как следствие, имеют различающиеся частоты прецессии. Это связано как с неоднородностью внеш. магн. поля Я, так и с внутр. магн. полями, создаваемыми ядрам друг на друге. Эфф. время поперечной релаксации [c.635]

Резонансная частота о зависит от у, для протонов при Яо=Ю Э Vo=o>o/2i = 42,577 МГц. Для др. ядер в том же магн. поле значения Vo лежат в диапазоне ]- 10 МГц. Радиочастотное магн. поле частоты Юо, перпендикулярное Но, вызывает изменение угла прецессии, т. е. меняет величину проекции ядерного магн. момента на направление поля Но- Это сопровождается резонансным поглощением ЭЛ.-магн. энергии и обнаруживается по возникновению эдс индукции в катушке, окружающей образец. Разл. ядра характеризуются разными значениями Шо, что позволяет их идентифицировать. Однако вследствие того, что ядер-ный парамагнетизм слаб (в 10 - 10 раз слабее электронного парамагнетизма), ЯМР удаётся наблюдать только на образцах с большим числом исследуемых ядер (обычно 10 ) и с помощью высокочувствительных приборов и спец. методик. [c.676]

Лля простоты записи далее векторные и скалярные величины различать между собой каким-либо образом не будем, поскольку из контекста представленных аналитических выражений становится совершенно ясно, какая величина (векторная или скалярная) имеется в виду. Пусть на внешнюю обмотку тороида подан электрический сторонний ток силою /о и плотностью jo, возбуждающий внутри ядерного генератора направленное электромагнитное поле. Будем это внешнее, благоприятное для прохождения анизотропного процесса ядерного деления поле характеризовать напряженностью Ео и электрической индукцией Во (для электрического поля), напряженностью Но и магнитной индукцией Во (для магнитного поля). В рассматриваемом случае для поля в вакууме имеем [c.269]

Такие же рассуждения справедливы и для ядерных систем. Тогда в (3.278) то — масса протона, а величина g больше примерно в 2,79 раза по сравнению с предыдущим случаем. В результате резонансная частота будет в 660 раз меньше, чем для электронов. Но измерение частоты по-прежнему обеспечивает очень высокую точность (относительная ошибка порядка 0,01%) определения магнитной индукции в широком диапазоне величин. Ядерный магнитный резонанс также может быть использован для измерения градиентов магнитных полей. [c.132]

Радиотехническая промышленность выпускает измеритель магнитной индукции ИМИ-2 (в настоящее время он заменен аналогичным прибором Е11-2), использующий принцип ядерного магнитного резонанса и обеспечивающий погрешность 0,01% в диапазоне измеряемых полей 250—25 000 з [Л. 182]. [c.114]

Форма резонансной кривой в этом случае позволяет судить о структуре молекул, что важно для контроля синтетических материалов. Собственные частоты и формы кривых поглощения измеряют теми же методами совмещения сильного постоянного (или. медленно меняющегося). магнитного поля со слабым радиочастотным полем. Появление резонансной прецессии ядерных. магнитных моментов обнаруживается по возникновению э.д.с. индукции в катушке, окружающей исследуемый образец, поставленной перпендикулярно катушке, создающей радиочастотное поле. В остальном принцип контроля не отличается от рассмотренного выше. [c.459]

Картины зависимости намагниченности от поля, изображенные на рис. 10.9 а и б, были получены на опыте [62]. Более того, с помощью метода ядерного магнитного резонанса ( 21.4) было доказано, что образец серебра при низких температурах разбивается на домены с разной индукцией, причем значения индукции не меняются при изменении внешнего поля, а меняется лишь концентрация фаз [63]. [c.170]

Таким образом, при взаимодействии, явно зависящем от скорости, т. е. при Р Р и), для сохранения инвариантности уравнений движения (4.1) относительно преобразования обращения времени требуется изменение некоторых внешних условий (если в примере (4.14) не изменять направление индукции магнитного поля, то траектория обращенного движения частицы будет резко отличаться от траектории прямого движения). Весьма примечателен тот факт, что все известные в настоящее время взаимодействия (сильное, или ядерное электромагнитное слабое взаимодействие, ответственное за р-распады элементарных частиц, и гравитационное) инвариантны относительно преобразования обращения времени с учетом необходимого для некоторых из них изменения направления напряженностей поля. [c.47]

В 1946 г. Блох и Парселл предложили метод ядерной индукции или ядерного резонанса (изложение проблемы дано, например, в работе [9]). Он является важным методом точного измерения определенных свойств атомных ядер и определения атомных структурных параметров, используемых при объяснении физико-химических свойств веществ. Метод заключается в измерении временного хода ядерной намагниченности М. образца в зависимости от внешнего магнитного поля Н. 1). Форма зависимости М. Н.) определяется выбранными экспериментальными условиями. Для типичных случаев, которые мы рассмотрим, зависимость М. Н.) может быть описана уравнениями Блоха (см. вывод в разд. 2.61) [c.150]

Метод ядерной индукции основан на использовании того, что переориентировка ядерных магнитных моментов в периодическом поле означает периодическое изменение результирующего момента образца, прецессирующего вокруг постоянного поля Но. Если образец поместить в цилиндрическую катущку, ось которой расположена в плоскости, перпендикулярной к направлению Яо, то периодическое изменение магнитного потока, пронизывающего катущку, индуцирует в последней периодическую электродвижущую силу, пропорциональную Я) 0) (и OS со / 4-и sin 0)/), являющуюся, таким образом, суммой двух составляющих. Одна из них, пропорциональная [c.271]

Таким образом, измерение напряженности поля сводится к фиксации резонанса и последующему измерению частоты этого резонанса. Сам факт наступления резонанса может бьпъ обнаружен, например, по уменьшению плитуды высокочастотных колебаний, обусловленному поглощением энергаи ядрами вещества преобразователя в этом случае метод, называют яддгным резонансным поглощением. Или используется метод ядерной индукции, когда в измерительной катушке, ось которой перпендикулярна векторам напряженности постоянного и переменного поля, индуктируется Э.Д.С. резонансной частоты. Гиромагнитное отаошение для ряда веществ определено с высокой точностью (10 3 %), поэтому погрешность измерения напряженности поля зависит в основном от используемого измерителя частоты и может бьпъ доведена до 0,01 - 0,005 % при неоднородности измеряемого поля не более 0,2 % на сантиметр. [c.53]

Метод свободной ядерной индукции дает возможность определять гаромагатпное отношение, константы квадрупольной связи на згом принципе созданы аэро- и переносные магаитометры для измерения индукции магнитного поля Земли. [c.53]

Единица силы тока (амнер) воспроизводится измерением магн. индукции методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР) на протонах или лёгких ядрах (напр., Не). Магн. поле создаётся эталонной катушкой точно измеренной геом. конфигурации с рассчитываемым коэф. преобразования тока в индукцию поля. Воспроизведение ампера реализуется в соответствии с соотношением [c.273]

Я — Фа- Двигаясь затем с прежними угл. скоростями и в том же направлении, оба спина спустя время г после второго импульса одновременно достигнут направления —у, т. е. произойдут фазировка ядерных иагн. моментов и повторное появление сигнала индукции. Описанный механизм С. э. действует при условии [c.635]

Сигнал ядерного резонанса As в образце QaAs в магнитном поле с индукцией в 1 тл наблюдался при температуре 300 К. [c.63]

В результате, ядерные спиновые моменты осуществляют в течение Т прецессию в фазе с полем Н1 и поле этой прецессии фиксируется приёмной катушкой. Согласно [177], эффект постоянства намагниченности М в условиях, пока сохраняются неизменными поле Я эфф и синфазность прецессии М ц. Н, получил название спин-локинг (т. е. захват спинов полем Н ). При Н порядка компонента намагниченности Мх становится меньше Мд. Но намагниченность можно восстановить, если отойти от резонанса. В этом случае она возрастает до значения Мо при Я фф > Из формул (5.10) следует, что если поле Но точно соответствует резонансу и если выполняется условие Н >> 7 лок, то имеем Мх = Мо, а сигнал индукции получается столь же большим, как после тг/2-импульса. [c.172]

Эдс индукции, наблюдаемые в методе ЯМР, пропорциональны величине ядерной намагничеи-пости и частоте, т. е. пропорциональны квадрату напряженности поля Яо- Вследствие этого большая часть экспериментов выполняется в сильном магнитном ноле. Аппаратура для ЯМР высокого разрешения отличается рядом особенностей. Вследствие очень малой ширины линий применяются магниты спец. конструкций, обеспечивающих высокую однородность поля. Существ. п[)о-блемой является также поддержание с необходимой точностью соотношения между частотой и полем. [c.566]

Радиотехнические методы дают возможность определять 1фивую индукции, семейство симметричных петель гастерезиса, полные потери, ковшлексную проницаемость при различных частотах, а также изучать фер-ро-, пара- и ядерный магаитные резонансы. [c.47]

В отличие от ЯМР преобразователи электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) основаны на использовании резонанса электронов в веществах, атомы которых имеют неспаренные электроны, благодаря чему электронная оболочка обладает магаитаым ди-польным мометпом. Методика и аппаратура для обнаружения ЭПР подобна методике и аппаратуре ЯМР. Сигнал ЭПР на несколько порядков больше сигаала ЯМР, что позволяет применять преобразователи малого объема и измерять индукции в том диапазоне (от 10 до 5 10 Т), в котором-трудно пользоваться ядерным ттреобразователем. [c.53]

Государственный первичный эталон единицы магнитной индукции— тесла, — хранящийся во ВНИИМ, представляет собой комплекс средств измерений, в который входят набор нз трех катушек на кварцевом каркасе установка для измерения силы тока, ядерно-прецессионная установка для передачи размера теслы. Комплекс измерительных средств располагается в двух термостатированных комнатах в загородном павильоне при расстоянии 15 м одной комнаты от другой. Это обеспечивает достаточное удаление катушки от измерительной аппаратуры, содержащей ферромагнитные массы. [c.88]

М. в. Фок. квант, механики) возможность ус- природы, для разл. эл.-магн. явлении ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУК- тойчивого состояния таких микроси- и процессов. Это св-во носит назв, ЦИЯ, возникновение электродви- стем. Размеры их существ, образом универсальности Э, в. Двоякая роль жущей силы (эдс индукции) в прово- определяются величиной электрич. за- электрич. заряда определяется тем, дящем контуре, находящемся в перем. ряда эл-на (так, боровский радиус что эл.-магн. поле относится к т. н. магн. поле или движущемся в пост, атома водорода равен К Ые , где т — калибровочным полям. магн. поле. Электрич. ток, вызванный масса эл-на). К Э. в. сводится боль- Среди др. типов вз-ствий Э. в. этой эдс, наз. индукционным, шинство сил, наблюдаемых в макро- занимает промежуточное положение Э. и. открыта англ, физиком М, Фа- скопич, явлениях силы упругости, как по силе и длительности нроте-радеем в 1831 (и независимо амер. трения, поверхностного натяжения в кания процессов, так и по числу за-учёным Дж. Генри в 1832), Согласно жидкостях и др. Св-ва разл. агрегат- конов сохранения, к-рые выполня-закону Фарадея, эдс индукции 81 ных состояний в-ва, хим. превраще- ются при Э. в. Так, характерные в контуре прямо пропорц. скорости ния, электрич., магн. и оптич. явления времена радиац. распадов элем, ч-ц и изменения во времени I магнитного определяются Э. в. Эл.-магн. природу возбуждённых состояний ядер (10- — потока Ф через поверхность 5, ог- имеют явления ионизации и возбуж- 10с) значительно превосходят раниченную контуром дения атомов среды электрич. полем ядерные времена ( 10-2 с) и много [c.872]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...