Таммана температура

Таммана температура 235 Твердость кристаллов 82 Твердофазные реакции 418 [c.479]

Тамма состояния 77-78 Таммана температура 162 Тепловое расширение поверхности 161 Тепловые колебания поверхностных атомов 157-159 Теплопроводность поверхности 161 Темп захвата носителей заряда 88, 91, 95, 98 [c.282]

Тамма уровни 242 Температура Дебая 173 [c.384]

Расчеты показывают, что увеличение давления водной среды, принятое в настоящее время в теплоэнергетике, мало отражается на степени диссоциации воды. Так, например, при повышении давления воды, имеющей температуру 18° С, с 1 до 500 ат значение pH понижается всего лишь на 0,1 единицы. Однако следует отметить, что для воды величина —АУ, по данным Таммана, с ростом температуры заметно возрастает (при I = 140° С она составляет 26 с-я ) этот фактор способствует повышению степени диссоциации воды. [c.18]

Активность СаО и MgO, если известь и доломит загружают в слой предварительно прокаленными, уменьшается с увеличением температуры их прокалки - особенно резко при превышении температуры Таммана (0,5 от температуры плавления), поскольку прокалка при этих температурах ликвидирует дефекты кристаллической решетки и уменьшает пористость. [c.176]

Температуры начала диффузии (температуры Таммана) Т и температуры плавления Гпл некоторых металлов [c.235]

Так, при температуре ниже 250 °С реакции в системе железо — вода протекают преимущественно в соответствии с электрохимическими закономерностями. При более высоких температурах железо контактирует не с водой, а с водяным паром, поведение которого описывается законами газообразной среды. Окисление железа здесь протекает в интервале температур 400—575 °С в соответст-ши с параболической зависимостью Таммана [c.203]

Вопрос о скорости образования первичной пленки окисла, несмотря на его актуальность, еще недостаточно изучен. По данным Таммана достаточно 0,05 сек для образования слоя окисла толщиной 14A при температуре 15° С. Скорость химических процессов зависит от температуры. Поэтому при высоких температурах и ювенильной поверхности скорость окисления будет значительно выше. По данным В. И. Архарова образование пленки окисла толщиной в несколько ангстрем осуществляется практически мгновенно. Громадная степень пластического деформирования поверхностей, образующихся при резании металлов, безусловно ускоряет про- [c.233]

В результате совместного влияния двух противоположно действующих факторов кривая Таммана проходит через максимум. Важно, что с. 3. ц. может стать ничтожно малой при температурах, далеких от абсолютного нуля (см. рис. 71). Создавая достаточно большое переохлаждение, мы можем подавить диффузионное превращение в твердом состоянии, на чем и основана закалка сплавов. [c.128]

Внутреннее строение стекол. Это состояние является промежуточным между кристаллическим и жидким. Оно имеет место, когда скорость падения температуры расплава превышает скорость кристаллизации. Согласно теории Г. Таммана стекло представляет собой переохлажденную жидкость, у которой по мере охлаждения наблюдается нарастание вязкости. Вместе с тем эта теория не способна объяснить структурных изменений в стеклах, которые происходят при охлаждении. [c.130]

Теория непрерывной кристаллизации Г. Таммана предполагает спокойное затвердевание жидкости — без перемешивания жидкого металла внутренними конвективными потоками, при равномерном распределении температур в кристаллизующемся объеме, тогда как в действительности таких условий обычно не бывает. Следовательно, теория непрерывной кристаллизации имеет ограниченное применение для реальных жидких металлов. [c.268]

Треугольники превращений (треугольники Таммана) можно построить в тех случаях, когда в сплавах имеют место превращения, протекающие при постоянной температуре образование эвтектики, эвтектоида, превращения по перитектической и перитектоидной реакциям, [c.179]

И. Е. Тамм [100] и, независимо, Мотт-Смит [16] применили кинетическое уравнение Больцмана к задаче о структуре скачка уплотнения. Приближенное решение уравнения Больцмана в области скачка строится в виде суперпозиции двух максвелловских распределений, соответствуюш,их температурам и макроскопическим скоростям в начальном и конечном [c.367]

Через несколько месяцев после начала работ группы И.Е. Тамма по специальной тематике А.Д. Сахаров начал рассмотрение возможности решения проблемы создания водородной бомбы на пути возбуждения атомным взрывом ядерной детонации в гетерогенной системе с чередующимися слоями термоядерного горючего и урана-238. Основой такого подхода бьша идея о том, что при температурах в десятки миллионов градусов, реализующихся при ядерном взрыве, слои термоядерного горючего, размещенные между слоями урана, в результате выравнивания давлений в термоядерном горючем и уране в процессе ионизации вещества приобретают высокую плотность, в результате чего заметно увеличивается скорость термоядерных реакций. [c.90]

Неоднородная в направлении оси х плазма удерживается магнитным полем, направленным по оси г. При условии (Ose v ,- определить распределение плотности и магнитного поля в плазме, считая распределение температуры заданным (И. Е. Тамм, 1951). [c.308]

Зародыш, который образуется в расплаве выше температуры плавления Гпл, недолговечен. Ниже температуры Т ц зародыш стабилен, лишь в том случае, если его размер достаточно велик, т. е. если он имеет критический радиус Гс- Такой зародыш может расти и при условии постоянного отвода тепла. При температуре ниже Т критический радиус зародыша уменьшается, а вероятность возникновения зародыша увеличивается. Об этом свидетельствуют кривые Таммана (см. рис. 9). [c.8]

Как известно, в основу всех этих исследований положена блестящая мысль советских физиков Андрея Сахарова и Игоря Тамма, высказанная ими еще в 1960 году, об использовании так называемой магнитной бутылки для содержания в ней раскаленной плазмы, в которой должна идти термоядерная реакция. Чтобы эта реакция пошла, плазму нужно нагреть до немыслимой температуры в сотни миллионов градусов, а затем удержать ее в этом состоянии заметное время изоляция стенок реактора от контакта с плазмой (такой контакт смертелен не только для стенок, но и для самой реакции, что гораздо хуже) может быть осуществлена только с помощью мощного магнитного поля. Кстати сказать, для создания такого поля придется, вероятно, использовать электромагниты со сверхпроводящей обмоткой, например из ва-надий-галлиевого сплава, так как иначе затрата электроэнергии будет чрезмерно большой. [c.678]

Размер образовавшихся кристаллов зависит от соотношения величин с. к, и ч. ц. при температуре кристаллизации, при данной степени переохлаждения. При большом значении с. к. и малом значении ч. ц. (например, при малых степенях переохлаждения, рис. 29), образуются немногочисленные крупные кристаллы при малых значениях с. к. и больших ч. ц. (большое переохлаждение) образуется большое число мелких кристаллов. Наконец, в соответствии с кривыми Таммана, есл 1 удается очень сильно переохладить жидкость без кристаллизации, то с. к. и ч. ц. становятся равными нулю, жидкость сохраняется непревращенной, незакристаллизовавшейся. Однако жидкие металлы мало склонны к переохлаждению и такого состояния достичь не могут. Соли, силикаты, органические веще- [c.48]

Образцы молибдена и вольфрама с ниобиевым покрытием кар-бидизировались в засыпке из сажи с добавкой 3% NH4 1 в печи Таммана в среде водорода по режимам, рассчитанным на основании данных о диффузии углерода в ниобий [6]. Так, при температуре 1800° С за один час слой ниобия толщиной 50 мк был полностью, карбидизирован. При этом образовался карбид ниобия N50 с микротвердостью 1950 + 150 кг/мм и периодом решетки 4.455 кХ. Микроструктура такого слоя представлена на рис. 2, в и г. [c.78]

А. Ф. Маскаева, С. Ю. Гуревича i[l—3] показали, что ультразвуковые волны в инварных сплавах, техническом железе, хромистых и углеродистых сталях возбуждаются за счет магнитострикционных сил. Особенно эффективно возбуждение ультразвуковых волн за счет магнитострикционных сил происходит при повышенных температурах. Таким образом, для выяснения закономерностей возбуждения ультразвуковых волн в ферромагнетиках наряду с амперовыми силами необходимо учитывать магнитострикционные силы. К сожалению, до сих пор не существует корректного аналитического выражения для объемной плотности магнитострикционных сил в ферромагнетиках. При анализе магнитострикционных явлений в ферромагнитных поликристаллах обычно пользуются выражением для объемной плотности магнитострикционных сил в парамагнетиках, которое было впервые получено Таммом [4] [c.246]

Таммана (фиг. 24), применяемые в производстве твёрдых сплавов, нагреваются при прохождении тока через угольную трубу и дают температуру до 2000 С. Высокочастотные печи (фиг. 25) могут работать при температуре до 2000 —3000° С. Самые высокие температуры—до3200°С( спекание тугоплавких [c.540]

Система К—Li исследована Мазингом и Таммом, Беном и Клеммам [Л. 12]. Ими было установлено, что калий и литий практически взаимно не -растворяются во -всей области составов. Найденное Ма-зин-гом и Таммом некоторое понижение температур -калия при добавлении к нему лития и понижение температуры лития при -прибавлении к тему калия исследованием Клемма и Бена не подтвердилось. Следовательно, систему К—Li также нельзя рассматрив,ать как высокотемпературный теплоноситель. [c.22]

Работы наших ученых опровергают старую, считавшуюся 1слассической, теорию Г. Таммана, рассматривавшего стекло, как переохлажденную жидкость с абсолютно хаотическим расположением частиц. При низкой температуре вязкость стекла так сильно увеличивается, что сообщает ему видимую неподвижность — твердость в механическом смысле. Стекло, таким образом, приобретает некоторые свойства истиннотвердых веществ, как, например, хрупкость. Но, в основном, стекло и при низкой температуре остается веществом аморфноподобным, отличающимся от кристалла отсутствием правильной ориентировки молекул (пространственной решетки), физической анизотропности и определенных точек плавления. [c.5]

Печи с элементами из гранулированного угля описаны многими авторами. Они не вполне надежны из-за явлений местного перегрева. В качестве материала сопротивления часто используется криптолл, представляющий собой смесь угля, карборунда графита. Печи типа Таммана, широко используемые в Германии, состоят из двух графитовых труб, промежуток между которыми заполнен гранулированным углем. Все нагревательное устройство находится в герметичном кольце и работает в инертной атмосфере. Питание током осуществл яет-ся через водоохлаждаемые электроды, расположенные в верхней и нижней частях печи. Агрегаты этого типа могут применяться до максимальной температуры 2200°. В печах с графитовой спиралью 32] нет местного перегрева они работают на более низком токе, чем простые графитовые, трубчатые печи. Однако графитовая спираль хрупка и при поломке должна целиком заменяться новой. [c.58]

Хромистые чугуны приобретают коррозионную стойкость только при условии содержания хрома в твердом растворе в количестве, достаточном для достижения устойчивости по правилу Таммана. Первый порог устойчивости соответствует содержанию 11,7 масс.% Сг. Первоначально хром вступает в реакцию с углеродом, содержащемся в чугуне, и образует карбиды типа СгуСз. При этом 1 % С связывает около 10% Сг, что вызывает сильное обеднение твердого раствора хромом. Основные марки хромистых чугунов Х28 и Х34 содержат (26-30) % Сг и (32-36) % Сг соответственно. Хромистые чугуны хорошо сопротивляются механическому износу, прочны на изгиб и растяжение, обладают удовлетворительными литейными свойствами. Они устойчивы к газовой коррозии до температуры 1100° С, жаропрочность до 600 °С. Из них готовят печную арматуру, части барабанных сушршок, плавильные горшки, реакторы, автоклавы и т.д. [c.195]

Учитывая сделанные выше замечания, из приведенного сравнения можно все же сделать вывод, что при малых числах Маха теория Навье — Стокса согласуется с экспериментом. При больших числах Маха экспериментальные данные гораздо ближе к теории Тамма - Мотт-Смита. Навье-стоксовские профили плотности и скорости обладают значительной несимметрией (S—10 — 20%), в то время как несим-метрия профиля температур меньше, чем по Тамму — Мотт-Смиту. [c.302]

Температуры, найденные таким образом, были опре-Делен1л Тамманом как температуры начала диффузии. Они находятся в тесной связи с температурой плавления Гпл и принимают для различных групп веществ характерные значения. Температуры Таммана можно представить в виде долей температуры плавления. Для металлов они составляют примерно 0,3—0,4 Гпл, для окислов — около 0,6 Гпл и для органических углеродных соединений около (0,8—0,9) Гпл. Следовательно, для металлов эти температуры являются самыми низкими, что согласуется и с опытными данными. В табл. 11.1 приведены температуры начала диффузии для некоторых металлов. Температуры Таммана зависят от времени. Увеличение продолжительности перемещивания вдвое эквивалентно понижению температуры приблизительно на [c.236]

В речной воде, атмосфере, разбавленной азотной кислоте при комнатной температуре и т.д. стали с небольшим содержанием хрома находятся в активном состоянии. При увеличении содержания хрома до 127о, что соответствует правилу Таммана п/8, хромистая сталь в указанных средах переходит в пассивное состояние электродный потенциал резко облагораживается, а скорость коррозии падает. При дальнейшем повышении содержания хрома способность стали пассивироваться усиливается. [c.131]

Экспоненциальную зависимость впервые вывел Тамман [175] из Спэих наблюдений за изменением цвета при окислении различных металлов в атмосфере воздуха при сравнительно низких температурах. Так как методика Таммана была признана неверной [176, 177], этой зависимости не уделяли почти никакого внимания, пока Вернон, Акеройд и Страуд [178] не подтвердили приложимость этой закономерности к окислению цинка при температурах ниже 350° С. [c.65]

По данным Таммана [1], температура плавления осмия равна 2500°, по данным Фролиха [2], 2750 100° обычно принимается значение, равное 2700° [3]. [c.146]

Это превращение должно совершаться при- -18° (точка перехода), однако оно практически происходит при более низких температурах в силу обычно наблюдаемого сильного переохлаждения р-модификации. Поэтому при обыкновенной (комнатной) температуре получаются кристаллы -модификации олова известного вида, называемого обычно белым оловом. Хотя эта модификация в условиях ниже +18 является уже неустойчивой, но переход ее в модификацию а (так называемое серое олово) не происходит при комнатной температуре, что можно объяснить, основываясь на теории Таммана число зародышей и скорость превращения для кристаллов этой модификации в данных условиях весьма малы. С понижением температуры ниже +18° число зародышей и скорость кристаллизации возрастают, и при температурах градусов на 20 ниже нуля процесс перехода -модификации в а-модификацию совершается сравнительно быстро вплоть до полного завершения превращения. Кристаллы р-модификации, изменяя свое внутреннее строение из тетрагональной призмы в решетку типа алмаза (фиг. 8), вместе с тем резко изменяют удельный вес с 7,3 до 5,5 и внешние очертания. При этом кристаллы а принимают такую форму, что не укладываются в плотную массу тесно прилегающих друг к другу зерен. Плотный, тягучий исходный -металл превращается в столь хрупкий, что легко рассыпается в порошок. Конечно, всякое изделие из олова должно при этом стать негодным. В практике это явление известно под названием оловянной чумы . Здесь аллотропическое превращение сопровождается полным изменением вида первоначальных кристаллов и образозанием довых, совершенно иных по величине и форме. [c.35]

Размер образовавшихся кристаллов зависит от соотношения величин с. к. и ч. ц. при температуре кристаллизации при данной степени переохлаждения. При большом значении с. к. и малом значении ч. ц. (например, при малых степенях переохлаждения, фиг. 25) образуются немногочисленные крупные кристаллы при малых значениях с. к. и больших ч. ц. (большое переохлаждение) образуется большое число мелких кристаллов. Наконец,I в соответствии с кривыми Таммана, если удается очень сильно переохладить жидкость без кристаллизации, то с. к. и ч. ц. становятся равными нулю, жидкость сохраняется непревращенной, незакристаллизовавшейся. Однако жидкие металлы мало склонны к переохлаждению и такого состоя- ния достичь не могут. Соли, силикаты, органические вещества, наоборот, весьма склонны к переохлаждению. Обычное прозрачное твердое стекло представляет собой переохлажденную загустевшую жидкость. Такое состояние, как указывалось выше, является аморфным и характеризуется отсутствием определенной температуры плавления и отсутствием правильного расположения атомов в виде определенной кристаллической решетки. [c.29]

Поведение серебра в растворе иода. Для разъяснения механизма роста пленок Баннистера шровел исследование действия иода, растворенного в органических жидкостях при определенных условиях на поверхность серебра. Работы Таммана и его сотрудников уже в значительной мере разъяснили природу воздействия паров иода на серебро, однако были основания считать, что йодный раствор должен дать добавочные преимущества, так как в этом случае можно было независимо изучать влияние семи факторов, а именно а) продолжительности погружения, б) природы растворителя, в) скорости перемешивания, г) концентрации иода, д) температуры, [c.119]

Поверхностное плавление. Реконструкция поверхностной фазы, большие амплитуды колебаний атомов и затрудненный обмен колебательной энергией с объемом создают благоприятные ус- ловия для всякого рода структурных перестроек. В 5.1.1 мы уже отмечали подобные необратимые фазовые переходы типа порядок-порядок, приводящие к перестройке сверхрешеток. С ростом температуры может реализоваться и переход порядок-беспорядок, т.е. плавление, которое начинается с поверхности (Т <Т , Т — температура плавления). Для фубой оценки начала подвижности структурных элементов решетки часто используют температуру Таммана Тт 0,3-0,5Гда. На частично разупорядоченной поверхности она может быть только ниже. [c.162]

Основной недостаток теории Таммана связан с недооценкой внешяих факторов кристаллизации, которые нередко являются определяющими. К внешним факторам относятся 1) температура нагрева жидкого металла 2) температура заливки в форму 3) объем и размеры форм для охлаждения 4) способ охлаждения (естественный или принудительный, с перемешиванием или без него) 5) наличие неметаллических включений (шлака или тугоплавких химических соединений, которые образовались с участием примесей или легирующих добавок). [c.12]

Для существования состояний Тамма важщ), что или кулоновский интеграл, или обменный интеграл между парой соседних атомов поверхности отличен от соответствующего интеграла внутри кристалла. Шокли [8] и другие авторы [4, 9—И] показали, что поверхностное состояние может появиться в германии, кремнии, алмазе, даже если значения кулоновского и обменного интегралов одинаковы внутри и на поверхности кристалла. Валентные орбитали атомов, образующих кристалл, являются 5- и р-орбиталями в их изолированных состояниях они имеют различную симметрию, но близкие друг к другу энергии. При уменьшении параметра решетки каждый уровень расщепляется в зону, и при определенном значении параметра решетки верхняя граница нижней зоны и нижняя граница верхней зоны пересекаются и затем расходятся, образуя при дальнейшем уменьшении параметра решетки зону проводимости и валентную зону (см. [4, 8—11]). Зона проводимости лежит выше валентной зоны. Каждая зона содержит два состояния на атом или четыре на атом, если учитывать спин. Четыре электрона каждого атома целиком заполняют валентную зону, оставляя зону проводимости пустой при низких температурах. В случае германия и кремния запрещенная полоса между зонами довольно узка и при достаточно высоких температурах часть электронов переходит из валентной зоны в зону проводимости (собственный полупровод- [c.20]

На рис. 126 дана кривая изменения химической стойкости для сплава Си — Ап в концентриро-ванной азотной кислоте (НЫОз) удельного веса 1,3 при температуре 90°. По оси абсцисс отложены атом-ньхе проценты более благородного компонента. Как показьвает график, при 50% (0,5 атомной доли) золота отмечается резкое повышение химической устойчивости. В других случаях повышение устойчивости может появиться при иных соотношениях благородного и пеблагорот-ного (более устойчивого и менее устойчивого) компонентов. Характ 1)1Ю, однако, что доля содержания атомов (так называемая атомная доля) благородного компонента, т. е. отношение числа благородных атомов к общему их числу в сплаве, всегда оказывалась, согласно известному прави-лу Таммана [4], кратной восьми, т. е. скачкообразное повышение устолч - -вости происходит при доле благородных атомов в сплаве, равной дг/8, где п — целое число 1, 2, 3, 4, 6. Для разобранного случая коррозии системы Си—Аи в горячей концентрированной азотной кислоте значение л, следовательно, было равно 4. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...