Теплообмен излучением между твердыми телами

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ТВЕРДЫМИ ТЕЛАМИ, РАЗДЕЛЕННЫМИ ПРОЗРАЧНОЙ СРЕДОЙ [c.185]

При анализе лучистого теплообмена между твердыми телами принимаются определенные допущения. Собственное и отраженное излучение всех тел, между которыми происходит лучистый теплообмен, подчиняется закону Ламберта. Тела непрозрачны, внешние поверхности — изотермические, среда между телами прозрачна для излучения. Коэффициенты поглощения и черноты не зависят от температуры. [c.411]

Теплообмен излучением между газом и поверхностью твердого тела [c.160]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ГАЗОМ И ПОВЕРХНОСТЬЮ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.194]

Рассмотрим теплообмен излучением между газом и поверхностью стенки (твердое тело) при упрощающем допущении — изотермичности газа [90]. Пусть некоторый объем газа имеет температуру Тх, среднюю степень черноты Ej (Ti), поглощательную способность Лх газ заключен в оболочку, площадь внутренней поверхности которой равна F, температура поверхности Т , степень черноты (Т ), поглощательная способность Л2 (T a). [c.344]

Для разных газов закономерности излучения различны. Для унификации закономерностей излучения в основу расчетов положен закон Стефана-Больцмана. Рассмотрим теплообмен излучением между газом, содержащим в качестве излучающих компонентов только СО2 п НзО, и окружающей его поверхностью твердого тела. Количество теплоты, которое получается (или отдается) вследствие излучения газа единицей новерхности стенки в единицу времени на основании закона Стефана-Больцмана, имеет вид [c.257]

Лучистый теплообмен может происходить не только между твердыми телами, но и между газами и твердым телом (топки котлов). В газах излучение и поглощение происхо.дят во всем объеме, а у твердых тел — в поверхностном слое. [c.6]

Встречаются случаи, когда теплообмен между твердым телом и окружающей средой происходит практически только в одной форме. Например, при теплообмене тела с капельной жидкостью лучеиспускание отсутствует, поскольку капельные жидкости уже при небольших толщинах слоя непрозрачны, и в этом случае а = а . Если же теплообмен между телами осуществляется в условиях глубокого вакуума, то конвекция практически никакого влияния не оказывает и а л-В чистом виде теплообмен излучением происходит при полном вакууме. [c.273]

Совместный процесс переноса теплоты конвекцией и теплопроводностью называется конвективным теплообменом. Частным случаем его является теплоотдача — конвективный теплообмен между движущейся средой (теплоносителем) и поверхностью ее раздела с другой средой (чаще всего твердым телом). Если теплоотдача сопровождается тепловым излучением, то такой вид теплообмена называется радиационно-конвективным. [c.149]

При лучистом теплообмене между газом и поверхностью твердого тела существенное значение имеет излучение (поглощение) следующих газов, широко [c.236]

В слоисто-вакуумной изоляции теплообмен между экранами осуществляется излучением (Я,изл), теплопроводностью твердого тела (экранов) Хт.т и остаточными газами (Хзф.г), т. е. [c.10]

При лучистом теплообмене между газом и поверхностью твердого тела существенное значение имеет излучение (поглощение) следующих газов, широко применяемых в технике углекислоты (СО2), водяного пара (Н2О), сернистого газа (SO2), окиси углерода (СО), различных углеводородов, аммиака (NH3), хлористого водорода (НС1) и некоторых других. Излучение одноатомных и большинства двухатомных газов (кислород, водород, азот и др.) незначительно и может не приниматься во внимание. [c.312]

Глава XXXIII ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ТВЕРДЫМИ ТЕЛАМИ [c.402]

Задачи лучистого теплообмена. Этот класс объединяет все задачи лучистого теплообмена внутри газов, между газами и твердыми телами, между твердыми телами. Наиболее сложная часть задач данного класса — задачи излучения газов — связана с рен1ением интегродифференциальных уравнений теплообмена. Используются численные методы, разработанные для решения задач пограничного слоя и дополненные интегральными методиками (по частотам и простзанству) расчета оптических свойств среды [8]. В большом числе практически важных задач лучистый теплообмен достаточно учитывать только в граничных условиях для уравнения энергии. Это случаи, когда лучистый поток без изменений идет через оптически прозрачную среду, и тогда рассмотренные выше методы поиска решений применимы и к задачам конвективного теплообмена с лучистым потоком теплоты. [c.188]

В силу специфических причин граница раздела твердых и жидких сред обладает в некоторых случаях контактным термическим сопротивлением, которое проявляется в виде температурного скачка на границе. Наличие такого скачка при теплообмене между твердым телом и жидким гелием И было установлено Капицей [1]. Теория эффекта Капицы разработана Халатниковым [2, 3], который показал, что при температурах, близких к абсолютному нулю, доминирующим механизмом теплообмена является излучение (поглощение) звуковых квантов с колеблющейся поверхности твердого тела. [c.9]

Рассмотрим теплообмен между реагирующим пограничным слоем и испаряющейся (сублимирующейся) поверхностью твердого тела. За пределами пограничного слоя параметры газа — плотность смеси рп, ее тангенциальная скорость Wx=Wo, концентрации компонентов смеси rriio — постоянны. Будем полагать для простоты, что число Прандтля газового потока равно единице и соответственно равен единице коэффициент восстановления. Пренебрежем тепловым излучением. Примем, что молекулярный массообмен осуществляется только концентрационной диффузией. Рассматриваемый процесс стационарен. [c.358]

При лучистом теплообмене между газо.м и 1[оверхностью твердого тела существенное зиачепие имеет излучение [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...