Автокорреляционная функция скорости

Автокорреляционная функция скорости — 193 [c.239]

Автокорреляционная функция скоростей и коэффициент диффузии в жидкости. [c.229]

При течении в прямоугольном канале автокорреляционные функции продольной пульсации скорости не имеют четко выраженной области отрицательных значений / х(т). Автокорреляции Ry x) и z(t) в ядре потока имеют области, где автокорреляционная функция имеет отрицательное значение. В большинстве случаев автокорреляция характеризуется зависимостью / (т) = =ехр —ах), а при наличии отрицательной области — / (т)=ехр (—ат) os Рт. [c.269]

Экспериментальное исследование интенсивности пульсаций продольной скорости, автокорреляционной функции, спектральной плотности и макромасштабов турбулентности проводилось в пучках из 37 витых труб с с = 36 мм, 5/с = 12,5 и 25, Ггм = 96 и 1187 [11]. [c.77]

О степени стохастичности движения системы часто судят по скорости спадания автокорреляционной функции [c.461]

На 2-м этапе работы модели выполняется преобразование Фурье от образа периферической активности, что приводит к функции, напоминающей затухающую автокорреляционную функцию входного сигнала, где скорость затухания определяется полосой фильтров спектрального анализатора, действующего на 1-м этапе. [c.64]

Этот коэффициент называют также коэффициентом неопределенности сигнала, а % х, г) — функцией неопределенности сигнала. Данная функция описывает полную неопределенность разрешения, или точного обнаружения, целей по дальности (временную задержку) и по скорости (доплеровскую частоту). -Ранее (см. п. 8.4) установлено, что при известной скорости цели разрешающую способность по дальности повышают минимизацией площади под квадратом огибающей автокорреляционной функции во временной области (максимизацией эффективной ширины полосы). Аналогично в пп. 8.4.2 показано, что при известном расстоянии до цели разрешающая способность по скорости обратно пропорциональна площади квадрата огибающей корреляционной функции в частотной области. [c.204]

Первоначально были проведены опыты для однофазной турбулентности, формирующейся в экспериментальной трубе. Результаты измерений приведены на рис. 3.36 и 3.37. Сравнение кривых автокорреляционных функций продольной составляющей скорости с кривыми продольной пространственной корреляции свидетельствует о том, что в центральной зоне потока эти кривые удовлетворительно совпадают, тем самым подтверждается гипотеза Тейлора. Ближе к стенке трубы наблюдается некоторое расхождение кривых. Это говорит о том, что в непосредственной близости от стенки турбулентные возмущения перемещаются со скоростью, отличной от средней скорости движения вещества. У стенки даже в однофазных потоках при больших уровнях турбулентности гипотеза Тейлора едва ли выполнима. [c.123]

Рис. 3.40. Автокорреляционные функции продольной пульсационной составляющей скорости в газовой фазе на различных расстояниях от поверхности раздела, Рг 110, ф= 0,8.

На рис. 3.44 и 3.45 показаны автокорреляционные функции продольной пульсационной составляющей скорости в жидкой фазе. Эти функции по сравнению с аналогичными функциями, полученными в газовой фазе, характеризуются сравнительно большими радиусами временной корреляции (первое пересечение оси времени происходит при Т = 50 ч- 70 мс, что значительно превосходит т в газовой фазе). Кроме того, указанные кривые при больших временных сдвигах обнаруживают четкую периодичность довольно значительной амплитуды. С одной стороны, это значительно сглаживает высокочастотные пульсации, а с другой, способствует образованию крупномасштабных волн возмущения внутри жидкой фазы, свободно наблюдаемых невооруженным глазом даже при отсутствии волн на поверхности раздела. [c.129]

Интегрирование автокорреляционной функции дает размерность времени. Умножив найденную величину на локальную скорость, получим [c.132]

Результаты вычислений интегрального масштаба по сечению однофазного потока в гладкой трубе, на которой изучалась структура двухфазного потока, приведены на рис (3.49). Они оценивают продольный и поперечный интегральные масштабы на основании непосредственных измерений корреляций между продольными пульсациями скорости в точках, сдвинутых вдоль и поперек потока. С удалением от стенки трубы интегральные масштабы возрастают, а в основной толще потока остаются почти неизменными. Следует отметить, что по всему сечению трубы поперечный интегральный масштаб пульсаций и почти вдвое меньше продольного. На рис. 3.49 приведены также результаты расчета интегрального масштаба пульсаций и по автокорреляционным функциям на основе гипотезы Тейлора о замороженной турбулентности. Как видим, получаются несколько отличные результаты. Особенно ощутима разница вблизи стенки, где течение характеризуется высоким уровнем турбулентности. [c.134]

Будем считать в первом приближении, что обе пульсационные составляющие независимы, тогда легко получить автокорреляционную функцию пульсаций скорости в двухфазном потоке. [c.139]

Характеристики случайной последовательности определяются плотностью распределения, которая дает частоту повторения различных амплитуд. Интеграл этой величины определяет, сколько процентов общего времени амплитуды отраженного сигнала превосходят некоторое заданное значение. Значение вида функции распределения помогает первично оценить дальность действия оптического локатора. Информация о размере флуктуаций дается автокорреляционной функцией Фурье, преобразование которой дает частотный спектр мощности, необходимый для расчета скорости сканирования и динамики следящей системы локатора. Эти функции также определяются характеристиками объекта и длиной волны, на которой работает оптический локатор. [c.74]

Оператор не просто наблюдает приборы — он управляет системой, и предполагается, что он прилагает усилия к управлению, если показания прибора оказываются достаточно далеко от его нулевого положения, т. е. если они превышают порог управления. Следуя управляющему воздействию, среднее значение у (1) стремится к нулю в соответствии с характеристикой скорости управляемого процесса. Если управление отсутствует, то среднее значение возвращается к нулю таким образом, как это описывается автокорреляционной функцией. Возрастание операторской неопределенности со временем показано на рис. 20.8. [c.362]

Это было сделано Олдером и Вейнрайтом [4], которые с помощью электронных счетных машин получили зависимость от времени автокорреляционной функции скоростей для системы, представляющей собой совокупность 100 твердых сфер. Эта функция имеет такие же затухающие колебания, как описанная нами ). [c.296]

Наиболее существенная информация, получаемая с помощью гармонического анализатора Фурье, — зависимость динамических перемещений от частоты колебаний. При этом одновременно проводятся экспериментальные замеры, которые с помощью ЭВМ обрабатываются для получения истории изменения возбуждающей колебания силы и ускорения. Эти данные с помощью гармонического анализатора Фурье позволяют вычислять спектральные автокорреляционные функции ускорений, скоростей или перемещений (дуу), сил (Gxx), а также смешант ные спектральные функции Gyx и функцию распределения частот Я(f) [c.189]

Исследование интенсивности пульсаций скорости, автокорреляционной функции и спектральной плотности позволило выявить физическую природу рштенсификации теплообмена в пучках витых труб. Оказалось, что дополнительная турбули-зация потока связана с закруткой и неравномерностью поля скорости в ядре потока. Так, сдвиг энергетического спектра турбулентности в область высоких частот (волновых чисел) по сравнению со спектром в круглой трубе, характеризующий возрастание диссипации энергии, наблюдается во всей области течения и для всех исследованных чисел Ее и Гг . При этом максимальные значения интенсивности турбулентности наблюдаются в следе за местами касания соседних труб, где энергетический спектр сдвинут в область высоких частот в большей мере. Увеличение доли энергосодержащих вихрей с ростом числа Рг (увеличением относительного шага закрутки труб S d) и уменьшение интенсивности турбулентности как за местами касания труб, так и в сквозных каналах, свидетельствует об уменьшении дополнительной турбулизации потока в пучке витых труб. Эти закономерности наблюдаются и при исследовании усредненных характеристик потока (коэффициентов теплоотдачи и гидравлического сопротивления) [39]. [c.82]

Статистические характеристики пульсаций температуры неравноввс -нсго двухфазного потока (интенсивность, плотность распределения вероятностей, автокорреляционная функция, спектральная плотность) рассчитывались на ЭВи в предположении стационарности случайного процесса. Типичные результаты приведены на фиг.2, где показано изменение всех выше перечисленных характеристик с увеличением относительной энтальпии потока для давления 140 ата и массовой скорости 350 кг/м сек. [c.252]

В качестве примера измерения эйлеровых масп1табов турбулентности на рис. 2 представлены данные об изменении пространственных интегральных масштабов Ь = вдоль зоны смешения струи на уровне кромки, определенных по продольным (точки 1, 2, 3) и поперечным (точки 4) пульсациям скорости. Для проверки правильности методики измерения с помощью фильтра низкой частоты (1) продольный масштаб измерялся по спектру (2) и интегрированием автокорреляционной функции (3). Масштабы Ьи и Ьу различаются сильно, а их зависимости от х носят сложный характер, но, начиная с ж = 2Б мм, (1Ьи/(1х и (1Ьу/(1х делаются почти постоянными (0.12 и 0.04 соответственно). Этот результат соответствует данным работ [c.412]

В двухфазном потоке измерения выполнялись при различных значениях истинного газосодержания и критерия Рг. Причем опытами охватывались течения с гладкой и волновой поверхностью раздела. На рис. 3.38 приведены автокорреляционные функции пульсаций продольной составляющей скорости и взаимокорреляционные кривые на различных расстояниях от стенки при гладкой поверхности, а на рис. 3.39 — те же характеристики при волновой поверхности раздела. [c.125]

С удалением от динамической оси газового потока и приближением к поверхности раздела кривые расходятся. Вблизи гладкой поверхности раздела эти расхождения примерно такие же, как у твердой стенки однофазного потока. Наибольшие расхождения наблюдаются при волновой поверхности раздела, а точнее — при наличии на ней шквальных волн. Полученные на этих режимах автокорреляционные функции более крутые, что свидетельствует об уменьшении временного радиуса корреляции. При достаточно больших временных сдвигах на автокорреляционных кривых, записанных при шквальных волнах, более отчетливо проявляется периодическая составляющая, свидетельствующая о скрытой периодичности в случайном процессе, каким является пульсация скорости. Преобладающий период в пульсациях скорости объясняется генерацией в этой зоне течения крупномасштабных турбулентных возмущений вследствие отрыва вихрей за гребнем волны. Коэффициенты автокорреляций и приведены на рис, 3.40. На рис. 3.41 приведены продольные взаимокорреляционные функции для продольной пульсационной составляющей скорости на различных расстояниях от поверхности раздела фаз. Ближе к поверхности раздела кривые становятся более крутыми, площадь под ними уменьшается. Такая же тенденция в расположении кривых имеет место и для поперечных корреляционных функций продольной пульсационной [c.125]

Примечательно, что маспггабы, подсчитанные по автокорреляционным функциям в одно- и двухфазном потоках, оказались выше рассчитанных по взаимокорреляционным функциям. Рассматривая совместно поведение интегральных масштабов в газовой и жидкой фазах, можно обратить внимание на снижение их по мере приближения к поверхности раздела фаз. Пока трудно достоверно объяснить это наблюдение. В качестве первого приближения можно допустить, что вблизи волн интегральный масштаб турбулентности формируется под воздействием возмущений, генерируемых при обтекании волн на поверхности раздела. Размеры вихрей почти всегда меньше геометрических размеров канала, но достаточно энергоемки. Свидетельством тому являются и результаты спектрального состава пульсаций скорости в рассматриваемой области течения, они указывают на наличие второго пика в спектре на частотах, близких к частоте волн на поверхности раздела. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...