Теплоемкости газов и жидкостей

В калориметрии принято делить существующие методы определения теплоемкости на метод смещения, метод непосредственного нагревания и метод протока. Последний применяется для определения теплоемкости газов и жидкостей [1] и нами рассматриваться не будет. [c.146]

За последнее время был достигнут значительный прогресс в вычислении термодинамических функций непосредственно из суммы состояний для некоторых веществ, по поведению приближающихся к идеальному газу. Однако вычисление термодинамических функций для реальных газов и жидкостей затруднено из-за отсутствия сведений о межмолекулярных силах. Изменение термодинамических функций реальных газов и жидкостей наиболее удобно вычислять с помощью эмпирических уравнений для макроскопических свойств или эмпирического уравнения состояния. Для количественного вычисления необходимо выразить термодинамические функции в зависимости от измеримых макроскопических свойств, таких как давление, объем, температура, теплоемкость и состав. [c.149]

Для смеси термодинамически подобных веществ (газов и жидкостей), имеющих не сильно различающиеся значения константы а Ван-дер-Ваальса, примерно одинаковые значения мольной теплоемкости Ср , о и близкие значения критической температуры, вязкость и теплопроводность смеси могут вычисляться по формулам [c.208]

Теплоемкость плотных газов и жидкостей [c.197]

Если адиабатное дросселирование газов и жидкостей в пористой среде приводит к незначительным изменениям температуры в связи с большой теплоемкостью горных пород, то в призабойной зоне скважин процесс [c.116]

Рассмотрим сначала теплообмен, не осложненный массообменом, в теплообменнике любого типа (поверхностном или контактном) независимо от его конструктивных особенностей, схемы движения газа и жидкости (прямоток, противоток, перекрестный или смешанный ток). Будем считать постоянными расходы, начальные температуры и давления газа и жидкости, а также их теплоемкости. Представим ряд теплообменников с различной поверхностью контакта, в которых коэффициент теплообмена а является одинаковым. Построим для этого ряда зависимость средних за весь процесс температур сред от площади поверхности контакта F. Для определенности рассмотрим случай охлаждения жидкости газом. Первым в ряду будет такой (мысленно представленный) теплообменник, в котором / =0. В этом случае, естественно, теплообмена не происходит и температуры газа и жидкости равны их начальным значениям и ж. к. Средний за весь процесс температурный напор, равный в данном случае разности этих температур = — [c.52]

Остальные величины в этом уравнении можно считать известными. Параметры и р заданы начальное паросодержание было вычислено энтальпия жидкости при = 360° С и Рае = 200 ата равна = 417 ккал/кГ-, изобарная теплоемкость продуктов сгорания, отнесенная на 1 кГ сухих газов, вычисляется по формуле (П. 11). В нашем примере следует производить вычисление по средним теплоемкостям газа и пара, так как изменение температуры в процессе очень большое (от 2300° С до i , где в результате расчета равно 260° С). [c.77]

Давление насыщенного пара принято по [Л. 43] удельный вес газа и жидкости на линии насыщения — по [Л. 34 и 46] энтальпия и энтропия — по [Л. 33, 112 и 115] вязкость жидкости— по [Л. 19] вязкость газа — по [Л. 38] теплоемкость Ср — по [Л. 34, 46] скрытая теплота испарения—по [Л. 9 и 43] г), v и Ср перегретого пара и некипящей жидкости по [Л. 43] Я,—по [Л. 46]. [c.51]

Давление насыщенных паров водорода принято по таблицам давлений паров индивидуальных веществ [Л. 47] удельный вес газа и жидкости в состоянии насыщения взят по [Л. 34] вязкость газообразного водорода — по [Л. 19] теплоемкость Ср — по [Л. 34]. [c.98]

Современные установки, выполненные по методу постоянного протока, позволяют определять теплоемкость Ср газов и жидкостей в широком диапазоне температур и давлений с погрешностью 0,5- 3%. [c.299]

Теплоемкость Ср и отношение Ср/Су для газов и жидкостей при различных значениях температуры и давления. ...........155 [c.4]

В случае смеси термодинамически подобных веществ (газов и жидкостей), имеющих не сильно отличающиеся значения вандерваальсовской константы а, примерно одинаковые значения молярной теплоемкости и близкие значения критической температуры, вязкость и теплопроводность смеси может вычисляться по следующим формулам [c.122]

В книге Бирона приводятся многочисленные исторические данные, подробно освещающие историю развития учения о газах и жидкостях. В ней приводятся не только теоретические, но и экспериментальные данные, многие из которых принадлежат самому автору. Книга хорошо написана, имеет тщательно отработанное построение и содержит следующие главы Часть 1. Гл. 1—введение гл. 2 — идеальные газы гл. 3 — кинетическая теория газов гл. 4 — реальные газы гл. 5 — метод определения плотности газов и паров гл. 6 — закон Джоуля гл. 7 — теплоемкость газов и закон Клаузиуса гл. 8 — уравнение состояния реальных газов. Часть 2, Гл. 1 — плотность жидкостей гл. 2 — сжимаемость жидкостей гл. 3— влия-тше температуры на объем и давление жидкостей гл, 4 — теплоемкость жидкостей гл, 5—поверхностное натяжение жидкостей гл. 6— непрерывность газового и жидкого состояний гл. 7—учение о соответственных состояниях. [c.229]

Теплоемкость С, ккал/кг-град газа и жидкости при низких температурах [48] [c.149]

Совершенствование методов измерения частоты обусловило, по-видимому, появление большого числа исследований акустических свойств газов и жидкостей. Данные о скорости распространения звука оказываются весьма ценными с точки зрения проверки достоверности уравнений состояния, полученных на основании сведений о термических свойствах вещества, и полезны для расчета других термодинамических характеристик, например, теплоемкости. [c.29]

Как было отмечено выше, в настоящее время накоплено достаточное количество экспериментальных данных по коэффициенту теплопроводности различных классов индивидуальных углеводородов (ароматических, предельных, непредельных и т. п.) при высоких давлениях и температурах. Между тем данные по изобарной теплоемкости имеются для очень ограниченного числа жидкостей. Так, например, в справочнике по теплофизическим свойствам газов и жидкостей [108] в разделе предельных углеводородов помещены сведения о 22 веществах и только для 12 из них известна теплоемкость, главным образом при комнатных температурах и атмосферном давлении. [c.229]

Книга представляет собой критический обзор различных расчетных методов для ограниченного перечня свойств газов и жидкостей — критических и других характеристических свойств чистых компонентов, Р—У—Т и термодинамических свойств чистых компонентов и смесей, давлений паров и теплот фазовых переходов, стандартных энтальпий образования, стандартных энергий образования Гиббса, теплоемкостей, поверхностного натяжения, вязкости, теплопроводности, коэффициентов диффузии и параметров фазового равновесия. Для демонстрации степени надежности того или иного метода приводятся таблицы сравнения расчетных данных с экспериментальными. Большинство методов проиллюстрировано примерами. В меньшей степени сравнения и примеры характерны для методов, которые, с точки зрения авторов, менее пригодны и ценны для практического использования. По мере возможности в тексте приведены рекомендации относительно наилучших методов определения каждого свойства и наиболее надежных методик экстраполяции и интерполяции имеющихся данных. [c.10]

Чтобы определить теплоемкость Су в точке х=0 при 2<0, необходимо учесть, что этой точке на рис. 121 соответствует двухфазное состояние, причем внутренняя энергия этой 50%-ной смеси газа и жидкости может быть легко определена [c.261]

Для плотных газов в отличие от разреженных разность молярных теплоемкостей Ср—Со может существенно отличаться от универсальной газовой постоянной R. Молярная теплоемкость плотного газа, как правило, больше, чем разреженного. С приближением к критической точке теплоемкость газа возрастает и в критической точке обращается в бесконечность. Для описания теплоемкости жидкости не существует простых закономерностей. [c.197]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от скорости движения тела, его формы, размеров и физических свойств (коэффициента теплопроводности, теплоемкости, плотности и вязкости), а также от температуры жидкости или газа и стенки. [c.77]

Разумеется, теплоемкости равновесных газа (пара) и жидкости при давлении ps Ti) в общем случае не одинаковы, причем в зависимости от температуры может быть с"p Ti) p Ti). [c.68]

Конвективное охлаждение состоит в том, что от обогреваемой горячим потоком стенки тепло передается охлаждающей жидкости или газу (рис. 1-1,6, б). Перепад температуры в стенке определяется при заданной ее толщине б выражением —Т ш2 = < обД. Тепловой поток до в стационарных условиях определяется расходом охладителя т, его теплоемкостью с и перепадом температуры Г 2—Tq [c.13]

Современные экспериментальные установки для исследования теплоемкости, кроме рассмотренных выше, выполняются по методу постоянного протока и позволяют определять теплоемкость (газа и жидкостей в широком интервале температур и давлений с ошибкой не более 0,5—3% [Л. 104]. Однако использование этого метода для исследования теплоемкости органических и кремнийорганических теплоносителей, учитывая специфику их с точки зрения чистоты и состава, считают нецелесообразным. Во всяком случае опубликованных работ, посвященных исследованию Ср указанных теплоносителей методом постояпното протока, к настоящему времени не имеется. [c.146]

На рис. 1.2 показаны части диаграммы Молье, полученной расчетными методами, описываемыми в дальнейших главах. Штриховые линии и точки на них построены при использовании данных о теплоемкости газа и жидкости, критических свойствах, давлениях паров, теплот парообразования и поправках на давление к идеальногазовым значениям энтальпий и энтропий. Вещество является, конечно же, хорошо известным хладагентом, фактические значения свойств которого показаны на рисунке сплошными линиями. [c.17]

Известен ряд технически важных газов и жидкостей. В теплотехнических устройствах они используются главным образом в качестве теплоносителей и рабочих тел. Теплоносители служат для переноса теплоты например, в системе теплоснабжения вода получает теплоту в водогрейном котле, перемещается по трубам тепловой сети к потребителю и отдает там теплоту в систему отопления. Рабочими телами являются газы, их внутреннюю энергию увеличивают за счет подвода теплоты работа происходит при расщирении газа. К теплоносителям и рабочим телам предъявляются следующие требования они должны быть дещевыми и доступными, сохранять свои свойства при длительной эксплуатации они не должны быть химически агрессивными по отношению к металлу и токсичными (отравляющими, ядовитыми). Желательно, чтобы они имели большие значения теплоемкости и теплоты парообразования, — так как в этом случае каждый килограмм теплоносителя или рабочего тела используется с большей эффективностью. [c.120]

Таким образом, левая часть уравнения (2.55) учитывает перенос теплоты путем конвекции, а правая — путем теплопроводности. Уравнения энергии для газа и жидкости несколько различаются. В простейшем случае течения несжимаемой жидкости с постоянными А,, ц, с я р различие соетоит в том, что в уравнении (2.55) для газа вместо теплоемкости с используется изобарная теплоемкость Ср. Это следует из подробното в1.1вода уравнения (2.55) на основе первого закона термодинамики. [c.95]

В обш ем случае величина а,, отлична от нуля. Явление изменения температуры газов и жидкостей при адиабатном дросселировании называется эффектом Джоул я—Т о м с о н а величину часто называют коэффициентом Джоуля — Томсона. Измеряя дифференциальный дроссель-эффект (весьма малую конечную разность талшератур АТ при такого же порядка разности давлений по обе стороны дросселя Др), можно по результатам этих измерений найти величину а., а зная а , построить г, Г-диаграмму исследуемого вещества, определить теплоемкость с , ряд калорических функций, удельный объем и т. д. [c.242]

В табл. 2-113—2-128 даны теплофизические свойства изобутана в состоянии перегретого пара (газа) и жидкости, а в табл. I2-Ii29 и 2-130 — его вязкость и средняя теплоемкость. [c.62]

В методе постоянного протока, пригодном для исследования газов и жидкостей, теплоемкость определяется следующим образом. В канале создается стащюнарный поток исследуемого газа или жидкости. В потоке устанавливается нагреватель, мощность которого измеряется. До нагревателя и после него располагаются термометры сопротивления. В опыте измеряется расход исследуемого газа G, температуры и Т 2 до и после нагревателя, тепловая мощность, выделяемая на нагревателе [c.416]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ Ся И ОТНОШЕНИЕ Ср1С ДЛЯ ГАЗОВ И ЖИДКОСТЕЙ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ [c.155]

Справочник содержит подробные данные по теплофизмческим свойствам наиболее важных для современной техники газов и жидкостей. В книге приведены удельный объем, энтальпия, энтропия, теплоемкость, скорость звука, теплота парообразования, поверхностное натяжение, коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, термодиффузни, а также критерий Прандтля для широкого диапазона температур и давлений. [c.2]

Ниже рассматривается экспериментальная установка, спро-ектированная автором для исследования теплопроводности газов и жидкостей, а также изобарной теплоемкости жидкостей в диапазоне от 30 до 400 °С и давлениях до 50 МПа, с относительной погрешностью измерения 2 (для коэффициента теплопроводности) и 2 5% (для теплоемкости). [c.98]

Методы групповых составляющих. При разработке корреляций термодинамических свойств часто бывает удобным рассматривать молекулу как агрегат функциональных групп, тогда некоторые термодинамические свойства чистых газов и жидкостей, например теплоемкость или критический объем, могут быть рассчитаны путем суммирования групповых составляющих. Лангмюр очень давно предложил распространить эту концепцию на смеси. Было сделано несколько попыток создать методы расчета теплот смешения и коэффициентов активности по групповым составляющим. Упомянем только два метода (оба для коэффициентов активности), которые дают приемлемые результаты даже для сильно неидеальных смесей, причем когда данных почти или вовсе нет. Эти методы, носящие название АСОГ и ЮHИФЛK в принципе похожи, но разнятся в деталях. [c.311]

Для полноты изложения следует отметить, что существует и ряд других теорий, объясняющих эффект окисления при ультразвуковом облучении жидкостей. Так, например, Портер и Юнг [1631], а также Гриффинг [2930] полагают, что химическое действие ультразвука обусловлено местным нагреванием, возникающим при сильном сжатии маленьких пузырьков газа (см. И настоящей главы) при этом важную роль играет отношение удельных теплоемкостей газа и его теплопроводность. Марбо [3481] считает, что кавитационные силы разрывают связи типа О—Н и при этом образуются ионы Н и ОН, которые и служат причиной последующих химических реакций. Миллер [4882] высказывает предположение, что механизм образования активных радикалов в содержащих кислород жидкостях таков же, каков и при облучении у-лучами. [c.523]

Высокая объемная удельная теплоемкость твердых частиц, или капель жидкости в составе многофазных систем по сравнению с газом, а также потребность в высоких коэффициентах теплоотдачи в газоохлаждаемых реакторах определили интерес к теплообмену смесей газ — твердые частицы при течении их по трубам. Теоретический анализ теплообмена таких смесей при турбулентном течении в трубах принадлежит Тьену [808, 809]. Он основан на результатах экспериментальных исследований систем газ — твердые частицы [212, 687], жидкие капли — газ [393] и жидкость — твердые частицы [676]. Анализ Тьена правомерен для следующей упрощенной модели [c.169]

Аналогично плотности и вязкостг малые по сравнению с жидкостью теплопроводность и объемная теплоемкость газа РЛ<РЛ) не должны оказыват влияние на теплоотдачу, которую тогда можно задавать безразмерной зависимостью, часть параметров в которой уже определева в (7.8.6) [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...