Конец вектора

Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше. От полюса р плана (рис. 25, в) откладываем отрезок (рЬ), изображающий скорость точки В. Длину этого отрезка принимаем равной (рЬ) = (АВ) = 25 мм, т. е. план строим в масштабе кривошипа. Через точку Ь проводим направление скорости Vg д — линию, параллельную Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. Надо отложить вектор скорости точки С, но так клк модуль его равен нулю, то конец его с помещаем в полюс плана р и из точки р проводим направление скорости f — линию, перпендикулярную СВ. Пересечение ее с ранее проведенной линией, параллельной СВ, дает конец вектора скорости Vg —точку 63. Точку d — конец вектора скорости точки D— находим по правилу подобия из соотношения [c.49]

Далее через точку проводим направление ускорения (т. е. Л1 перпендикулярную D ) до пересечения с линией действия вектора ускоре Точка пересечения с есть конец вектора искомого ускорения точки Соединив точки и с на плане, получим отрезок (Ьс), соответствующий полному ускорению 0(-g. Вектор ускорения Оуг точки F (отрезок (я/)) находится по правилу [c.54]

Методом подобия находим на плане скоростей точку — конец вектора скорости центра масс звена 2. [c.152]

Методом подобия находим на плане ускорений точку % — конец вектора уско-рс)1ия центра масс звена. . [c.152]

Отложив отрезки pb) и (pd), проведем через точки b w d прямые, имеющие направление векторов относительных скоростей V b и V d, перпендикулярные к направлениям ВС и D (рис. 4.17, а). Точка с определит конец вектора V абсолютной скорости точки С группы. Скорость V согласно уравнениям (4.21) выражается отрезком (рс), соединяющим точку р с полученной точкой с. Величина этой скорости будет равна [c.80]

Отрезки рЬ и ре откладываем в направлении, перпендикулярном к направлению BE звена 2. Далее через точку /р проводим прямую в направлении скорости перпендикулярную к направлению ВС звена 5, а через точку р — прямую в направлении скорости параллельную оси х—х направляющей. Точка с пересечения двух проведенных прямых даст конец вектора скорости г> точки С. Величина скорости будет равна [c.93]

Пользуясь уравнением (4.48), проводим через точку Ь плана скоростей прямую в направлении скорости Vs b, перпендикулярную к направлению SiB, а через точку с плана скоростей — прямую в направлении вектора скорости г з,с. перпендикулярную к направлению S . Точка Sj пересечения этих двух прямых на плане скоростей (рис. 4.26, б) и представляет собой конец вектора скорости Vs, точки 5i. Величина скорости этой точки равна [c.97]

И GD. Точка g пересечения этих двух прямых и дает конец вектора скорости Vq точки G. Величина скорости Vq равна [c.98]

Для определения величин сил и / строим в произвольно выбранном масштабе Хр план сил (рис. 13,15, б). Для этого нз точки d откладываем силу F . в виде отрезка da. К силе F, прикладываем силу F в виде отрезка аЬ и к ней прикладываем силу F Б виде отрезка Ьс. Через точку с проводим прямую в направлении силы Fbo. т. е. перпендикулярно к оси л — х, а через точку d — в направлении силы F . , т. е. параллельно направлению DE звена 4. Точка е пересечения этих прямых определяет начало вектора силы Fl и конец вектора силы Соединив точку е с точкой а, получим силу F в виде отрезка еа. Реакция F в виде отрезка еЬ определяется, если соединить точки е и Ь. [c.264]

На плане ускорений (рис. 31, в) линия уу действия вектора йвв проведена через начало вектора йвв (точка к), а линия гг действия вектора ав с — через конец вектора а в с (точка п). Линии действия векторов йв с и йвв известны. Таким образом, [c.39]

При изменении вектора (о его конец А будет описывать в пространстве некоторую кривую АО, являющуюся годографом вектора со (см. рис. 174). Тогда, сравнивая выражение (69) с равенством v dr/dl, приходим выводу, что угловое ускорение е можно вычислять как скорость, с которой конец вектора со перемещается вдоль кривой AD. В частности, направление е совпадает с направлением касательной к кривой AD в соответствующей точке. Следовательно, в данном случае, в отличие от случая вращения вокруг неподвижной оси, направление вектора е не совпадает с направлением вектора со. [c.149]

При движении системы точка Л —конец вектора Lq —описывает в пространстве некоторую линию, называемую годографом кинетического момента механической системы. [c.156]

Предположим теперь, что раме сообщено вращение вокруг оси АВ с небольшой угловой скоростью со, и что это вращение происходит против направления вращения часовой стрелки, если смотреть от точки В к точке С. В этом случае точка F —конец вектора ки- [c.250]

Отметим, что векторные уравнения (2) могут быть решены и графически. Для этого из произвольного центра (рис. 110, в) отложим в выбранном масштабе параллельно оси Oz векторы заданных угловых скоростей б и oj. Через конец вектора o5i проводим прямую KL, параллельную 0(, (линии действия Sj ), из конца вектора S>i — прямую MN, параллельную Оа (линии действия со ). Точка пересечения этих прямых определяет конец вектора б а также Й,, и Si . [c.113]

Так как при равновесии твердого тела сумма сил Р, F и Р должна быть равна нулю, то конец вектора Р должен совпасть в точке О с началом первой слагаемой силы Р (на рис. в для ясности изображения линии действия сил Р а F и силы Р несколько смещены друг относительно друга). Как следует из рис. в,= Подставив численные значения, получим P — 7Q кГ. [c.18]

ЭТОМ конец вектора реакции Rj должен совместиться с началом вектора силы Р, т. е. попасть в точку О. Поэтому проведем через точку О прямую OL, параллельную линии действия силы Точка В пересечения прямых АК и OL определяет положение третьей вершины В силового треугольника ОАВ. В построенном силовом треугольнике должно иметь место единое направление стрелок, т. е. в каждой из вершин треугольника должен быть расположен конец только одной из трех сил. [c.20]

Чтобы найти точку приложения равнодействующей, строим веревочный многоугольник. Для этого из произвольно выбранной точки О (рис. б) проводим луч а в начало вектора / ,, луч 1—2 в начало вектора луч 2—3 в начало вектора Р и луч 3—4 в начало вектора Р . В конец вектора Р проводим луч со. Из произвольной точки <1 (рис. в) вблизи силы Рх проводим прямую, параллельную лучу а, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 1—2, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки пересечения этих линий проводим прямую, параллельную лучу 2—3, до пересечения ее с линией действия силы Р и из этой точки проводим прямую, параллельную лучу 3—4, до пересечения с линией действия силы Ру Из точки пересечения луча 3—4 с линией действия силы Р проводим прямую, параллельную лучу J). [c.129]

Переходим к построению силового многоугольника. Для этого из произвольной точки 5 (рис. б) откладываем в выбранном масштабе вектор, по модулю и направлению равный силе Из конца этого вектора проводим вектор, по модулю и направлению равный силе Из конца этого вектора проводим вектор, равный силе Р . Ввиду того, что балка находится в равновесии, многоугольник сил должен быть замкнут, и поэтому начало вектора, соответствующего реакции R , должно совпадать с концом вектора, соответствующего силе Р ,, а конец вектора, соответствующего реакции — с началом силы в точке б". Для наглядности реакции и (рис. б) проведем несколько левее. Затем из произвольно выбранной точки о проводим луч А — 3 в начало вектора Р , луч 3 — 2 в начало вектора Р , луч 2 — 3 в начало вектора Р , луч 5 — В в начало вектора луч В — А в начало вектора провести пока нельзя, так как неизвестны модули сил Иц и / д. [c.132]

Построение плана скоростей ведем в такой последовательности (рис. 24, в). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше от полюса р откладываем отрезок рЩ. изобряжяюшнй гкпрпгтц тпцум д перпендикулярно линии АВ и в соответствии с направлением вращения звена АВ, причем длину отрезка (рй) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа из точки Ь проводим направление Скорости — линию, перпендикулярную ВС. Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше из точки р надо было бы отложить скорость, но она равна нулю, поэтому точку С4 совмещаем с точкой р из точки или, что то же, р проводим направление скорости — линию, параллельную Ах, до пересечения с линией, проведенной перпендикулярно ВС, и получаем точку с — конец вектора скорости точки С. Помещаем в полюс плана точку а и на этом заканчиваем построение плана скоросгей для всего механизма. Скорость точки D находим по правилу подобия конец вектора этой скорости должен лежать на линии (Ьс) и делить отрезок (Ьс) в том же отношении, в каком точка D делит отрезок ВС, т. е. [c.45]

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку я (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (пЪ) и (кф, представляющие в масштабе Лд ускорения точек S и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений а св и Лсо и откладываем из точек Ь п d отрезки Ьп ) и (diis), представляющие в масштабе fio эти ускорения. Из полученных точек 2 и з проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений агв и a D перпендикулярно к направлениям ВС и D. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ас полного ускорения точки С, т. е. [c.85]

Через точку Пз проводим прямую, имеющую направление ускорения перпендикулярную к направлению ВС. Далее через точку л проводим прямую в направленин ускорения a i параллельную оси х к. Точка с пересечения двух проведенных прямых дает конец вектора ускорения точки С. Величина ускорения равна [c.94]

Через полученную точку проводим прямую в направлении усиоренияа д, которое перпендикулярно к оси Dy. Точка пересечения пря] ых, прог.еденных в направлениях ускорений ttg и опре/.елит конец вектора полного уско- [c.95]

Далее через точки п- и проводим прямые в направлениях ускорений 5,в и a s. , которые соответстветш перпендикулярны к S,B и Sj . Точка Sj пересечения этих двух прямых и дает конец вектора as, полного ускорения точки Si, величина которого равна [c.99]

Для графического ренюння векторных уравнений достаточно через точку с плана ускорений иропести вертикальную, а через иолюс я — горизонтальную прямые, Па пересечении находим точку С5 — конец вектора абсолютного ускорения иолзу 1а 5, [c.102]

На плане скоростей (рис. 30, б) вектор лежит на прямой РтУ, перпендикулярной АХ. Ввиду того что относительное движение камня — поступательное, линия уу действия векто11а 0вя , проведенная через точку параллельна АХ. Точка Ь пересечения линии Рт,2 действия вектора Рве (Рь2 ВС) и прямой уу определяет конец вектора скорости точки В. Таким образом, [c.37]

Если силы брать в умзанной этим уравнением последовательности, то векторы А 43 и А"12 окажутся направленными в плане сил по одной прямой. Из произвольного центра а (рис. 66, б) проводим вектор аЬ = из его конца вектор Ьс = и из конца последнего — вектор сЗ = Р3. Проведя через точки 3. а а прямые, параллельные соответственно осям у и х, получим в точке е пересечения этих прямых конец вектора Зе = У43 и начало вектора 43. Для нахождения конца вектора X и начала вектора Х12 обратимся к условиям равновесия сил для звена 2. К рассмотренным силам Рз, Р13 и моменту М2 пр исоединяем действующие со стороны звена 3 реактивную силу Р32, перпендикулярную к направляющей [c.90]

Треугольник скоростей колес 2-3 строится по известным линейным скоростям двух точек точки А (где va->=va ) и точки В (мгновенный центр скоростей колес 2-3), где он = 0. Соединяя точки А и В, получаем прямую распределения скоростей колес 2-3 (под углом iti2). На этой прямой лежит точка С — конец вектора СС, который соответствует линейной скорости центра сателлитов 2-3 и точки С водила. Проводя луч ОС (под углом г 1 /), получаем треугольник скоростей для водила (дОСС ). Отношение тангенсов углов наклона линий скоростей входного и выходного звеньев дает значение передаточного отношения данной схемы редуктора (/,/ = = ы /Mi = т = АА /ОА) ()С/СС). Учитывая, что АА = = СС АВ/ВС), имеем — )(г1 + г,ч)/(г гз)= 1+(/ 2Г4)/(г Гз). [c.410]

Определяем угловое ускорение тела. Для определения углового уско )ения к необходимо построить годограф угловой скорости 01. При качении конуса по горизонтальной плоскости вектор ш перемещается в этой плоскости, попорачи-ваясь вокруг вертикальной оси г. Так как модуль его не изменяется, то конец вектора со описывает окружность в горизонтальной плоскости. [c.284]

Отложим из точки В согласно (1) в выбранном масшгабе последовательно векторы Лд, Лд и d j g (рис. 78, в). Через конец вектора а д проведем прямую, параллельную вран(ательному ускорению т. е. перпендикулярно АВ, до пересечения ее с прямой, по которой направлено ускорение [c.75]

Эго рлаенство выражает теорему Резал я, т. е. скорость, с которой перемещается конец вектора, изображающего кинетический момент системы относительно неподвиоиной точки О, рапна главному моменту внешних сил, действующих на эту систему, относительно той же точки. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...