Парамагнитное поглощение

Парамагнетизм 381, 384, 396, 415, 432, 437, 461, 550, 586, 588, 621 Парамагнитная релаксация 338, 400, 402, 406, 479, 482,. 486, 491, 505, 560 Парамагнитное поглощение 383, 400 [c.930]

Парамагнитные свойства рубина были впервые исследованы в 1955 г. [167], после чего этот кристалл нашел широкое применение в качестве активного элемента для квантовых парамагнитных усилителей [148—150, 154, 168]. Спектр парамагнитного поглощения подтверждает трехвалентное состояние хрома в корунде [167, 169—172], а ход энергетических уровней хрома в рубине в магнитном поле позволяет использовать рубин в широком диапазоне радиочастот [148, 149, 173—176]. В настоящее время рубин нашел широкое использование в пауке и технике как лазерный материал, позволяющий создать мощные лазеры на твердом теле [83, 155-159, 177-181]. [c.205]

Исследованиями спектра парамагнитного поглощения ванадиевого корунда подтверждается трехвалентное состояние ванадия в корунде. Малое значение времени спин-решеточной релаксации нри комнатной температуре позволяет наблюдать спектр ЭПР лишь при температуре 4,2°К [183-185]. [c.208]

Магнитный резонанс — это избирательное (резонансное) поглощение энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемами вещества, находящегося в постоянном магнитном поле. Поглощение связано с квантовыми переходами между дискретными энергетическими уровнями, возникающими в этих подсистемах под действием постоянного магнитного поля. Ниже мы кратко рассмотрим два типа магнитных резонансов — электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) и ядерный магнитный резонанс (ЯМР). [c.351]

Выше отмечалось, что при низких температурах населенность уровней изменяется. Это вызывает парамагнитный эффект, иллюстрируемый фиг. 9,6, которая так же, как и фиг. 9, а соответствует только одной линии поглощения, являющейся в продольном поле дублетом. Ясно, что такое вращение непосредственно связано с парамагнетизмом. Чаще наблюдается отрицательный знак вращения, хотя, как следует из вышеизложенного можно [c.396]

Из опыта известна большая группа фазовых превращений, происходящих без поглощения и выделения скрытой теплоты и изменения удельного объема, например, переход вещества из ферромагнитного состояния в точке Кюри в парамагнитное состояние, переход металла из нормального состояния при критической температуре в сверхпроводящее состояние. В жидком гелии при температуре 2,2° К происходит фазовое превращение Не I в Не II без теплового эффекта и изменения удельного объема, но при этом превращении проходят через острый максимум теплоемкость, коэс ициент изотермической [c.181]

При фазовых переходах второго рода выделения или поглощения тепла не происходит не имеют места также скачкообразные изменения объема, энтропии и энтальпии. Однако теплоемкость и коэффициент теплового расширения в точке перехода изменяются скачком. Фазовые переходы второго рода наблюдаются при изменении симметрии кристаллов, в жидком гелии, при переходе железа в парамагнитное состояние. [c.10]

Расщепление такого типа в эффективном (внутреннем) магнитном поле, создаваемом собственными s-электронами атома, впервые наблюдали для ядер Fe в железе и окисле его РегОз (рис. 204). Если расщепление происходит только в поглотителе (в источнике ядра находятся в немагнитном или слабо парамагнитном материале, например в нержавеющей стали), то спектр поглощения состоит из шести линий неодинаковой интенсивности. [c.462]

Другими словами, вектор У то приближается к оси 2 (отдача энергии), то удаляется от нее (поглощение энергии). Следуе помнить, что, кроме статического поля До, на магнитные моменты парамагнитных ионов в кристалле действуют внутренние поля, которые также влияют на резонансную частоту. Например, в ионах группы железа резонансная частота определяется в основном кристаллическим полем, энергия взаимодействия с которым на 4 порядка больше энергии взаимодействия с внешнем полем На. [c.180]

При высоких уровнях мощности чувствительность радиоспектрометра может ограничиваться дробовыми цунами клистрона, спектральная плотность которых 2М (в пределах полосы пропускарш приемника) Приблизительно постоянна. В этом случае для регистралии сигналов парамагнитного поглощения для амплитудного детектирования [c.177]

Методы радиодефектоскопии основаны на использовании резонансных эффектов максимального поглощения энергии падающего электромагнитного излучения на определенных критических частотах и в ряде случаев — в присутствии внешнего магнитного поля. Основными резонансными эффектами являются ядерный магнитный (ЯМР), ядерный квадрупольный (ЯКР), электронный парамагнитный (ЭПР), ферромагнитный, антиферро-магнитный и эффект динамической поляризации ядер (эффект Оверха-узена). [c.237]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

АПР) — поглощение энергии акустич. волн определ, частоты (избират. поглощение фопонов) системой электронных спинов парамагнетика, к-рое возникает при совпадении частоты акустич. волны (энергии фонона) с интервалом между энергетич. уровнями парамагнитного иона в приложенном магн. ноле. Предсказан [c.43]

Оптическое детектирование парамагнитного резонанса. В условиях накопления поляризации ядер на электронные спины кроме внеш. поля действует эффективное поле ядер Нд, что влияет на вид зависимостей р (Я) и позволяет оптически детектировать ЯМР в малых объёмах ( 10 см ) при поглощении света в приповерхностном слое с толщиной меньше 1 мки. Значит, поляризация ядер, к-рая может быть получена в условиях оптич. охлаждения их спин-системы, позволяет обнаружить ЯМР в слабых внеш. магн. полях. Уменьшение Нд в результате деполяризации ядер в условиях резонанса приводит к изменению поляризации люминесценции, что и делает возможным оптич. детектирование I3MP. При этом удаётся наблюдать резонансные переходы с одноврем. переворотом спинов как в одной, так и в разных подрешётках кристалла (рис. 5). [c.439]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОРИЕНТАЦИЯ парамагнитных атомов газа — ориентация в определённом направлении угл, моментов (механических и связанных с ними магнитных) атомов (или ионов) под действием поляризованного по кругу оптич. излучения резонансной частоты. Открыта А. Кастлером (А. Kastler) в 1953. О. о. является частным случаем оптич. накачки— перевода вещества в неравновесное состояние в процессе поглощения им света. [c.440]

В косвенных методах резонансное поглощение радиочастотного поля регистрируют по изме-вению (обычно небольшому) нек-рых макроскопич. характеристик вещества. Ими могут быть, напр., интенсивность и поляризация оптич. люминесценции (оптич. детектирование), анизотропия у- и Р-радиоакт. излуче-иия, траектории молекулярных и атомных пучков в неоднородном внеш. поле (см. также Раби метод), темп-ра образца, его способность к нек-рым хим. реакциям и пр. К косвенным методам можно отнести также двойные резонансы, в к-рых поглощение квантов одной частоты регистрируют по отклику на другой частоте. Для расширения возможностей Р, используют иногокваитовые и параметрич. эффекты, акустич. методы (см., напр., Акустический парамагнитный резонанс). В ВЧ-области диапазона радиоволн (частота выше 10 Гц) Р. по своим методам и объектам исследования приближается к ИК-спектроскопии (см. Субмиллиметровая спектроскопия). [c.235]

С.-ф. в. обусловливает релаксационные процессы, приводящие к установлению теплового равновесия между системой спинов и решёткой,— т. н. спнн-решё-точвую релаксацию (см, Релаксация магнитная). Оно также оказывает влияние на положение и ширину спиновых уровней, приводя к сдвигу фактора спектроско-пич. расщепления и изменению констант тонкого И сверхтонкого спиновых расщеплений. С.-ф. в. ответственно за поглощение энергии акустич. колебаний при акустическом парамагнитном резонансе (АПР). [c.647]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС (ЭПР) — резонансное поглощение (излучение) эл.-магн. волн радиочастотного диапазона (10 —10 Гц) парамагнетиками, парамагнетизм к-рых обусловлен электронами. ЭПР—частный случай парамагн. резонанса и более общего явления — магнитного резонанса. Лежит в основе радио-спектроскопич. методов исследования вещества (см. Радиоспектроскопия). Имеет синоним—электронный спиновый резонанс (ЭСР), подчёркивающий важную роль в явлении спинов электронов. Открыт в 1944 Е. К. Завойским (СССР). В качестве парамагн. частиц (в случае конденсированных сред — парамагн. центров), определяющих парамагнетизм, могут выступать электроны, атомы, молекулы, комплексные соединения, дефекты кристалла, если они обладают отличным от нуля магнитным момец>пом. Источником возникновения магн. момента могут служить неспаренный спин или отличный от нуля суммарный сйин (момент кол-ва движения) электронов. [c.578]

Рис. Т. Электронный парамагнитный резонанс а — парамагнитная частица со спином S= /i, помещённая во внешнее магнитное поле, имеет два подуровня (< i и -1 ), каждый из которых изменяете пропорционально полю И и завнси от его ориентации по отношению к кристаллографическим осям, задаваемой углами 9 и (р. При резонансных значениях магнитного поля Ир, и Н(углы 0], Ф, и 02, ф2) разность S,, становится равной кванту энергии Йоз СВЧ-излучения. При этом в спектре поглощения (6) наблюдаются характерные всплески вблизи //pi и (приведены сигнал поглошенкя и его производная)

Рнс. 2. Сигнал электронного парамагнитного резонанса хаотически ориентированных парамагнитных центров. Линия поглощения (й) и её производная (й) в случае ромбической симметрии спинового гамильтониана. Характерные точки спектра связаны с параметрами спинового гамильтониана соотиошени-ем = [c.580]

Следует отметить, что столь же низких температур можно достигнуть и при меньших значениях Я, если применить так называемое двухступенчатое размагничивание, принцип которого состоит е следующем. Используются два образца из парамагнитной соли. Первый из них (/) обычным методом адиабатного размагничивания охлаждается до температуры Т , равной, напри-мер1 0.1 К. Далее этот образец используется для поглощения тепла, выделяющегося при намагничивании второго образца (//). Таким образом, температура намагниченного второго образца Т будет близка к температуре Т , достигнутой при размагничивании первого образца (noflsjTHO, что масса первого образца должна быть значительно больше массы второго образца, ибо лишь при этом условии величина будет мало изменяться при передаче тепла от второго к первому-образцу). [c.71]

Многие современные физические методы исследования металлов основаны на изучении взаимодействия объекта с каким-либо видом электромагнитных волн. Помимо классических (оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических) методов, используются ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонанс [1] методы исследования поверхности (Оже-электронная спектроскопия и дифракция медленных электронов) электронная спектроскопия для химического анализа ионный микрозонд [2] и др. Во всех случаях изучается поглощение. рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падающего излучения, совпадающих с энергиями соответствующих переходов в системе, интенсивность эффекта возрастает — такие методы являются резонансными. В частности, резонанс укван-тов на атомных ядрах заключается в резком возрастании вероятности поглощения (или рассеяния) у-квантов с энергией, соответствующей возбуждению ядерных переходов. [c.161]

Честь открытия ЭПР принадлежит советскому ученому Е. К. Завойскому, который в 1944 г. опубликовал первые резонансные кривые. Суть явления можно сформулировать следующим образом парамагнитный резонанс — резонансное поглощение радиочастотного поля веществом, содержащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Нц [22, 23]. Из-за различия ориентаций магнитных моментов отдельных частиц по отношению к направлению поля Но основной энергетический уровень парамагнитных частиц расщепляется на ряд зеемановских подуровней. Воздействие осциллирующего магнитного поля вызывает переходы электронов между подуровнями, что приводит к появлению одной или нескольких линий резонансного поглощения. [c.179]

Большинство современных физических методов исследования металлов основано на изучении взаимодействия объекта с электромагнитными волнами какого-либо вида. Помимо классических оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических методов, это — ядерный магнитный и электронный парамагнитный ре-аонанс [П.1 ], методы исследования поверхности — Оже-электрон-ная спектроскопия и дифракция медленных электронов, электронная спектроскопия для химического анализа [П.2], ионный микрозонд [11.3 j и др. Во всех случаях изучают поглощение, рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падаюпхего излучения, совпадающих [c.133]

На рис. 11.3 показан спектр поглощения и схема расш,епления уровней в металлическом железе (в источнике — ядра Fe в парамагнитной нержавеюп],ей стали и расщепление отсутствует). Для поликристаллических образцов в отсутствие анизотропии [c.140]

Смотреть страницы где упоминается термин Парамагнитное поглощение : [c.247] [c.175] [c.176] [c.352] [c.383] [c.396] [c.396] [c.441] [c.482] [c.205] [c.152] [c.306] [c.366] [c.239] [c.272] [c.478] [c.78] [c.334] [c.689] [c.322] [c.332] [c.647] [c.180] [c.502]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...