Лазеры для восстановления изображений

Голографическая камера, показанная на рис. 3, содержит рубиновый лазер, детектор для контроля энергии импульса, оптические элементы для управления пучком и газовый Не — Ne-лазер для восстановления изображений. Объектный пучок выходит из левого окна кожуха, в то время как опорный пучок отражается на фотопластинку, установленную в камере, с помощью зеркала, помещенного в телескопическое устройство на передней стенке камеры. [c.286]

Для восстановления изображения с голограммы-копии (рис. 15) применяется лазер 1 и расширительная линза 2, формирующая расходящийся пучок 3, сопряженный с опорным пучком 14 (см. рис. 14), использовавшимся при получении голограммы-копии. На- [c.30]

Для восстановления изображения с голограмм с минимальными искажениями и максимальным разрешением в общем случае требуется, чтобы восстанавливающий источник имел те же длины волн, когерентность, направление распространения и расходимость, что и опорный пучок при записи голограмм. В зависимости от назначения и дальнейшего использования восстановленного изображения требования к когерентности и длине волны излучения могут быть в значительной степени снижены. Если, например, голограмма отражательная и используется непосредственно для визуального восприятия, то для ее восстановления обычно применяют источники некогерентного белого света, например лампы накаливания или дуговые лампы. Достаточно высокое разрешение при восстановлении монохроматических изображений глубоких объектов, соразмерных с голографической пластиной, получается при использовании ртутных шаровых газоразрядных ламп, имеющих линейчатый спектр и разрядный промежуток менее 0,5 мм. В случае пропускающих голограмм, в том числе голограмм сфокусированного изображения, применимы лазеры и источники монохроматического некогерентного света, причем к лазерам не предъявляется требований работы в одномодовом и одночастотном режиме (см. главу 1.4). [c.36]

Голограмма имеет громадную информационную емкость. В пределе для бинарной информации (т. е. для информации, принимающей только два значения, например О или 1) и при использовании гелий-неонового лазера с /- = 0,6328 мкм она составляет Л =1,8- 10 бит/см (бит— единица бинарной информации), т. е. на одной фотопластинке можно получить множество голограмм различных предметов путем некогерентного последовательного наложения волновых фронтов и затем раздельного восстановления изображений. Одна из возможностей такой записи заключена в использовании при каждой экспозиции опорных пучков, падающих под различными углами. [c.26]

Первым прибором такого типа, выпуск которого был налажен отечественной промышленностью, является голографический интерференционный микроскоп МГИ-1. Прибор предназначен для измерений методом реального времени или методом двух экспозиций, а также для получения голограмм прозрачных подвижных микрообъектов и наблюдения восстановленных изображений. Он может работать с лазером — как с импульсным, так и непрерывного действия. [c.86]

Цветные голограммы — голограммы, восстанавливающие цветные изображения. Все известные способы синтеза и записи цветных голограмм предполагают расчет трех отдельных голограмм, соответствующих красному, зеленому и синему цветам объекта, и отличаются только методом записи таких голограмм. Так, в 1124] предлагается синтезировать три бинарные голограммы с разными пространственными несущими, в [130, 131] рассматриваются возможности записи таких голограмм в различных слоях цветной фотопленки посредством фотографирования их с экрана электронно-лучевой трубки за соответствующими светофильтрами. Для восстановления таких голограмм, как правило, используется лазер, дающий три разные по цвету линии, а цветное изображение объекта формируется в фокальной плоскости линзы, выполняющей преобразование Фурье. При этом каждый слой избирает свою компоненту луча и восстанавливает свое изображение. Поскольку спектральная избирательность красителей цветных фотографических эмульсий невысока, возможны искажения цветов за счет взаимного влияния слоев. Эти искажения можно уменьшить, если кроме записи голограмм в разные слои производить также пространственное разделение цветоделенных голограмм либо путем их сдвига друг относительно друга, либо путем пространственного чередования этих элементов. Кроме того, это взаимное влияние может быть компенсировано путем соответствующей коррекции значений амплитуды и фазы голограммы, записываемой в каждый слой. Подобные методы записи цветных голограмм описаны в [130, 131]. [c.93]

Специалисты в области голографической микроскопии редко пользуются изменением масштаба изображения за счет применения различных длин воли для записи голограмм и восстановления изображения. Действительно, в диапазоне длин волн видимого света, применяемого для записи и восстановления, величина находится в пределах 0,57—1,75. Даже при использовании когерентного ультрафиолетового лазера для регистрации величина остается меньше 10. Ограниченный диапазон изменения величины и меры, которые необходимо предпринимать, чтобы избежать аберраций, связанных с применением различных длин волн при записи и восстановлении, приводит к тому, что увеличение изображений таким способом редко используется в голографической микроскопии. [c.621]

На рис. 42 показана схема измерения максимального контраста фотоматериала, экспонированного по схеме рис. 41. Здесь ) — лазер 2 — коллиматор 3 — голограмма 4 — изображение шара, воспроизводимое голограммой 5 — изображение черного отверстия в шаре 6 — фотоприемник. Перемещая фотоприемник 6 из положения а в положение б, измеряют интенсивность излучения в восстановленном изображении шара на белой поверхности и черном отверстии. Схемы рис. 41 и 42 могут быть применены для исследования отражательных голограмм. Если голограмма восстанавливается белым светом с определенной цветовой температурой, а фотоприемник имеет спектральную характеристику, приведенную к спектральной характеристике глаза, то измеренные значения дифракционной эффективности и шума более правильно и объективно учитывают физиологические особенности восприятия зрителем. Тест-кадр голографического фильма для измерения максимального контраста показан на фото 4. [c.85]

Исходя из сказанного, оптимальные результаты при воспроизведении изображения получают при съемке с криптоновым лазером на длине волны 0,568 мкм, самой близкой к оранжевой части спектра (0,578 мкм). При обработке фотоматериала, обеспечивающей нужную толщину слоя для воспроизведения изображения в оранжевых тонах, масштабные искажения имеют минимальную величину, а угол обзора восстановленного изображения — максимальную, около 2jt радиан. Однако использование излучения криптонового лазера на этой длине волны связано с рядом трудностей, так как это не основная линия излучения мощность на этой длине волны невелика, генерация происходит в узком диапазоне давлений криптона в трубке, и ее труднее получить. Максимальную мощность и стабильность излучения имеет аргоновый лазер на длине волны 0,514 мкм. Он более надежен в работе, чем криптоновый, менее подвержен влиянию изменения давления в трубке, и длина волны 0,514 мкм представляется наиболее применимой для работы. [c.88]

В настоящее время для голографии можно использовать рубиновые лазеры, дающие темно-красное излучение. При восстановлении изображения даже с монохромной отражательной голограммы, снятой рубиновым лазером, искажается цветопередача, с искажениями передается контраст, возникают нарушения масштаба. Поэтому такими лазерами можно снимать только неглубокие объекты, для которых эти искажения несущественны. Для цветной съемки длина волны рубинового лазера непригодна. Отечественные импульсные лазеры на гранате существуют пока только в виде лабораторных образцов. Кроме того, отечественная промышленность еще не выпускает высококачественные заводские фотоматериалы для импульсной голографии. [c.97]

Дальнейшее улучшение качества восстановленного изображения может быть получено, если несущий его пучок Е отразить от второго обращающего зеркала и вновь направить на голограмму для получения опорного пучка, более близкого к Ejo- При этом реализуется итерационный процесс, сходящийся к точному исходному изображению Aj (/ ). Последовательней всего это осуществляется при помещении голограммы в резонатор лазера на смешении волн с двумя обращающими зеркалами и угловым фильтром у каждого из них [78] (рис. 7.186). Обратим внимание на многообразие функций, которые выполняют при этом обращающие зеркала наилучшее согласование выделяемых мод-изображений с голограммой, компенсация потерь в системе вплоть до получения генерации, подавление ненужных изображений. [c.249]

Прежде чем перейти к рассмотрению применений, остановимся на основных интерферометрических схемах. Наиболее прост для эксперимента метод двойной экспозиции. Имея лазер и мелкозернистую фотопластинку, можно дважды заснять на голограмму любую поверхность, если, конечно, она не абсолютно черная. Если в промежутке между экспозициями поверхность в отдельных местах немного деформировалась, то на восстановленном изображении в этих местах возникнут интерференционные полосы ). Преимущества этого метода в том, что он не требует совершенной оптики и точной юстировки кроме того, если экспонировать пленку в два разных момента времени, он позволит изучать как стационарные, так и нестационарные процессы. В этом методе также привлекает легкость изготовления дифференциальных интерферограмм, регистрирующих малые изменения оптического пути лучей или положения предметов сложной формы. [c.320]

Для получения восстановленного изображения не следует разбирать предыдущую установку и собирать новую. Для того чтобы получить восстановленное изображение, нужно убрать объект, а голограмму поставить на то же место, где она находилась при экспонировании. Если включить лазер и посмотреть через голограмму, как через окошко, то можно увидеть объект на прежнем месте, как будто он вовсе и не был убран. Наблюдаемый предмет кажется абсолютно реальным, и, 52 [c.52]

При восстановлении изображения различие длины пути света не имеют такого значения, как при записи. Здесь можно использовать и лазер, и газоразрядный источник, и даже обычный проектор, используемый для демонстрации слайдов. Только вместо слайда в него следует установить светофильтр. Однако нужно помнить, что чем более монохроматичен свет источника, которым освещают голограмму, чем он мощнее, тем выще качество восстановленного изображения. [c.55]

Рассмотрим основные соотношения, характеризующие процесс восстановления изображения по его голограмме Фурье. Это соотношение потребуется для анализа изображения, восстановленного по цифровой голограмме оптическим путем. Схема установки для восстановления показана на рис. 48. В левой ее части есть точечный источник света S (газовый лазер). От него параллельный пучок света проходит через линзы и Лу На выходе линзы действует плоская волна, падающая на голограмму Фурье, расположенную в плоскости Г. Прозрачность голограммы в каждой точке плоскости Г характеризует функция [c.95]

Микроскоп предназначен для измерения оптической разности хода интерференционным голографическим методом в проходящем излучении, а также для регистрации голограмм микрообъектов и наблюдения их восстановленного изображения. Он может работать как с собственным лазером, так и с внешним лазером импульсного или непрерывного действия. [c.52]

Полученную голограмму восстанавливают с помощью оптич. установки (рис. 4), состоящей из источника когерентного света 1 — лазера, обычно работающего в непрерывном режиме генерации, коллиматора 2, создающего параллельный пучок света (плоская восстанавливающая волна), плоскости голограммы 4, линзы или объектива 6 для увеличения восстановленного изображения и плоскости регистрации 9. Способ сканирования одиночным приёмником требует достаточного времени для съёма голограммы (5—10 минут), но благодаря простоте он широко применяется в лабораторных голографических исследованиях и в системах УЗ-вой дефектоскопии. [c.92]

Еще в 1949 году Габор писал Фотография содержит полную информацию, необходимую для восстановления предмета, который может быть как двумерным, так и трехмерным . Однако в своих опытах Габор использовал в качестве объектов двумерные прозрачные предметы (диапозитивы) и очень мало говорил о том, как записать на фотопластинку трехмерный предмет и как восстановить его изображение. Аналогичным образом поступил и Лейт, который был большим специалистом в области радиолокации. Когда в декабре 1963 года он применил лазеры в голографии, то в качестве объектов, как и Габор, выбрал двумерные прозрачные предметы. [c.101]

Для оптического восстановления требуется источник света, когерентность которого выбирается в зависимости от размеров голограммы. Вообще когерентность лазера не является обязательной, хотя мощность 1 мет гелий-неонового лазера вполне достаточна для проекции изображения на экран. Для непосредственного наблюдения удобно излучение желтых линий спектра ртутной дуговой лампы при пропускании светового потока через маленькое отверстие. Размер отверстия будет зависеть от степени требуемой когерентности [16]. [c.159]

Голограмма получается в результате интерференции разделенного на две части монохроматического потока оптического излучения лазера рассеянного голографируемым объектом и прямого (опорного) пучка, попадающего на фотопластинку, минуя объект. Голограмма содержит всю необходимую информацию об объекте. Для восстановления изображения, записанного на фотопластинке, голограмма подсвечивается только опорным лучом. В результате возникают два видимых объемных изображения голографируемого объекта — действительное и мнимое. Принципиальные схемы голографической записи и восстановления изображения показаны на рис. 1, г. [c.52]

Для восстановления волнового поля предмета, тем самым для получения его объемного изображения, голограмму помещают в то место, где была расположена фотопластинка при фотографировании, и затем освещают голограмму световым пучком того же лазера под тем же углом, под которым было осуществлено экспонирование. При этом происходит дифракция огюрной волны на голограмме и мы видим объемное со всеми присущими самому объекту свойствами (в нем сохраняется также распределение освещенности, как и в объекте) мнимое изображение. Оно кажется нам настолько реальным что даже игюй раз появляется желание потрогать предмет. Разумеется, это невозможно, так как в данном случае изображение образовано голографической копией волны, рассеянной предметом во время записи голограммы. [c.206]

В установке использованы два лазера фирмы Спектра-физикс (Spektru-Physi s) импульсный для получения голограмм И газовый для настройки оптической системы и восстановления изображения. В качестве регистрирующего устройства используют либо аппарат Н5В-1()()() для получения голограмм на термопластике, либо держатель для фотопластинки. [c.75]

К настоящему времени разработано несколько схем ГЗУ как постоянных, так и оперативных. Основой большинства постоянных ГЗУ является носитель, на котором расположена совокупность подголограмм (матрица голограмм), восстанавливаемых лучом лазера, который можно отклонять на различные участки носителя, выбирая нужную подголограмму. Восстановленное изображение обычно проецируется на фотодиодную матрицу, преобразующую распределение освещенности в. электрические сигналы, которые поступают для дальнейшей обработки на ЭВМ или другие. электронные устройства. [c.97]

Главным элементом в устройствах восстановления (визуализации) голограмм является источник света (рис. 3.7, б). Для восстановления голограмм Фурье или Френеля необходим точечный источник квазимонохроматического света. Существующие лазеры для этой цели использовать невыгодно из-за их чрезмерной мо-лохроматичности, с которой связано появление шума диффузности ва восстановленном изображении. Для сохранения четкости восстановленного изображения относительная полоса частот источника света должна определяться соотношением [c.62]

Интересно отметить, чго в случае, когда сфокусированная голограмма регистрируется без диффузного рассеяния объектного пучка, наблюдение восстановленного изображения при освещении такой голограммы излучением лазера существенно затруднено вследствие точечных размеров источника. Наблюдение всего изображения в этом случае можно обеспечить путем проекции его на зкран, для чего изображение должно быть действительным. Соответствующие условия бьши созданы путем проведения двух последовательных фурье-преобразований светового поля, возникающего в плоскости голограммы, с последующей фильтрацией одного из пучков первого порядка дифракции в фурье-плоскости. При помещении сфокусированной голограммы в переднюю фокальную плоскость линзы с фокусным расстоянием f распределение амплитуд в ее задней фокальной плоскости, как известно (см., например, [92]), описывается выражением [c.25]

Во всех практических схемах гологра< ш1 в качестве источника излучения используются лазеры, генерирующие в режиме с одной поперечной модой. Обычно подбираются условия, при которых генерируется мода наиболее низкого порядка - TEMqq. В зтом случае пространственную когерентность излучения можно считать абсолютной. Специально для задач голографии разрабатываются также одночастотные лазеры, излучение которых содержит одну продольную моду и, следовательно, характеризуется весьма высокой степенью временной когерентности. Необходимость выбора такого режима генерации, приводящего к значительному ограничению мощности излучения, обусловлена тем обстоятельством, что при использовании наиболее выгодного знергетически многомодового режима степень KorepwTHO TH излучения (в первую очередь пространственная) оказывается недостаточной для регистрации качественных голограмм. Восстановленным изображениям в зтом случае присущи серьезные искажения, связанные с пространственной структурой многомодового лазерного пучка [113-114]. [c.45]

В зкспериментах [137] по регистрации спеклограмм, восстанавливающих как квазиосевое, так и внеосевое изображения, модовый состав излучения лазера варьировался в широких пределах с пом(яцью диафрагмы вплоть до полного ее раскрытия. При зтом изменялась только частота пространственной модуляции восстановленного изображения, а глу 1на модуляции (также в пространственном смысле) оставалась практически постоянной, т.е. однородность светового поля в изображении оставалась вполне приемлемой, в том числе для случая получения спекл-интерферо-грамм (рис. 52). На негатив была нанесена непрозрачная риска, которой соответствовала относительная оптическая плотность, равная единице. [c.99]

По мере того как голография развивалась, проходя через все эти ступени, качество восстановления изображений значительно улучшалось, но для этого приходилось изобретать все более сложные и утонченные методы. Например, если в одноосевой голографии требования к стабильности такие же, как и в обычной фотографии (при одинаковых временах экспонирования в обоих случаях), то для внеосевой голографии, голографии в рассеянном свете и голографии трехмерных объектов требуется существенно более высокая стабильность, причем в последнем случае она должна быть намного выше, чем во всех предыдущих. Аналогично возросли требования и к когерентности. В случае одноосевой голографии они были весьма скромными. В противоположность общепринятому мнению внеосевая голография не требовала более высокой когерентности. Голография в рассеянном свете ставила уже более жесткие требования к коге-)ентности, но не столь жесткие, чтобы мог потребоваться лазер. aкoнeц, в случае голографии трехмерных объектов эти требования по сравнению с предыдущими случаями возросли сразу настолько резко, что здесь уже без лазера действительно нельзя было обойтись. [c.21]

Газовые лазеры — наиболее простые и широкоиспользуемые источники света для формирования голограмм и восстановления с них изображения. Действительно, появление голографии как практического и полезного метода началось с успехов в промышленном производстве различных газовых лазеров. В данном параграфе мы кратко рассмотрим те свойства газовых лазеров, которые связаны с формированием голограмм и восстановлением изображений, ознакомим специалиста по голографии с имеющимися в наличии лазерными источниками света. Кроме того, мы рекомендуем замечатель- [c.286]

Преимущество систем первого вида с квазисфокусированными голограммами заключается в полной передаче объема с большой глубиной резкости, возможности использования для восстановления вместо лазеров более простых и экономичных источников света— газоразрядных ламп с линейчатым спектром излучения, не создающих интерференционной зернистости изображения. [c.112]

Голография как метод восстановления волнового фронта была предложена Габором около сорока лет назад [1]. С момента ее появления широкое развитие получили как теоретические основы, так и сфера ее применения в различных областях науки I техники. Пути развития голографии до современного масштаба были не гладкими. Были преодолены многие технические трудности, разработаны и применены новые, основанные на принципах голографии, методы анализа и контроля явлений и объектов. Второй этап бурного развития, создания основы современной голографии (начало 60-х годов) связан с появлением лазеров и разработанной Э. Лейтом и Ю. Упатниексом внеосевой схемы записи голограммы [2], а также открытием Ю. Н. Де-нисюком трехмерной голографии [3]. Результаты исследований в области голографии огромны и многообразны. Наиболее важные из них — создание голографических корреляционных систем с использованием пространственных голографических фильтров предложенных Вандер Люгтом [4] для обработки изображений и метод голографической интерферометрии [5], с помощью ко торого можно сравнивать явления, зарегистрированные в раз личные моменты времени, — достижение немыслимое до откры тия голографической интерферометрии. [c.3]

Открытие Габора опередило на 10 лет создание когерентных источников света — лазеров. Начальный этап развития голографии, создание первой голографической системы Габора и эксперименты по записи основных го юграмм и восстановлению изображений проходили с помощью обычных источников света непрерывного излучения. До создания лазера когерентный свет получали с помощью газоразрядных лама, излучавших отдельные узкие спектральные линии. Соответствующим светофильтром выделялась требуемая линия излучения, и сконцентрированный пучок света направлялся через очень маленькое круглое отверстие. Путем такой частотной и пространственной фильтрации удалось получить световую волну с такой степенью когерентности, которая позволила продемонстрировать запись и восстановление голограммы. Габор в своих экспериментах применял ртутные дуговые лампы высокого давления. Для получения достаточной пространственной н временной когерентности он использовал точечное отверстие диа.метром около 1 мкм и с помощью узкополосного светофильтра выделял зеленую линию спектра. [c.6]

На рис. , а показано устройство, которое было использовано для получения голограмм двумерных или трехмерных предметов. При освещении голограммы лучами обычного солнечного света (или, например, светом электрического фонарика) по схеме, приведенной на рис. 1,6, происходило восстановление одноцветного изображения предмета. Примером восстановленного изображения, полученного при освешении голограммы лучами солнечного света, может служить фотография кузнечика, показанная на рис. 2. Исходный предмет имел вид диапозитива размером 24X36 мм на пленке Koda hrome. Диапозитив помещался на расстоянии 2 = 25 мм от фотографической пластинки так, чтобы реализовалась рефлексная схема проективной голографии [1], и освещался лазером на длине волны 0,63 мкм. [c.213]

Радиовиденпе с использованием синтетических голограмм было осуществлено в работе [31]. Френелевская картина изготавливалась постепенно путем механического сканирования зондом в плоскости голограммы габоровского типа. Уменьшенная фотография осциллограммы при облучении гелий-неоновым лазером восстанавливала исходный предмет. Поскольку Ai = 3 см, а 12 = 0,63 мкм, то восстановленное изображение было очень мало, и при его наблюдении параллакс отсутствовал. Для его увеличения предлагается склеивать много маленьких голограмм [66]. Тогда объект будет виден таким, как будто его рассматривают через множество маленьких отверстий в экране. Как полагает автор, на этом принципе сможет работать голографическое телевидение в радиоволнах. [c.313]

В работах [9, 15, 61] было получено и исследовано восстановленное изображение контура другого фазового предмета — плазмы. С целью получения плазмы излучение рубинового лазера с модуляцией добротности фокусировалось в некоторой точке воздушного объема. Несфокусировавшееся излучение лазера использовалось [15] для получения голограмм габоровского типа. Затем [61] удалось сфотографировать лазерную искру на трех стадиях ее развития по двухлучевой схеме Лейта — Упат-ниекса. По измерению голограммы удалось подсчитать плотность электронов на различных этапах пробоя. Для наблюдения восстановленного изображения искры использовались шлирен-метод и гелий-неоновый лазер на 0,63 мкм [9]. [c.323]

На большинстве рисунков предыдущей главы были показаны очень однородные монохроматические волны. Однородные волны Нужны в голографии в такой же степени, как и конохроматические. Это требованйе особенно очевидно, ёслй рассматривать однородность опорного пучка. Исходящие от когерентного лазера плоские световые волны, пройдя сквозь матовую стеклянную пластинку, перестают быть плоскими. Они становятся очень неупорядоченными и перемешанными. Мы уже говорили, что при восстановлении голограммы восстанавливающий луч должен быть похож на опорный луч, в противном случае мы не получим точного изображения. Если бы первоначально использованный опорный пучок был слишком неупорядоченным, то возникла бы довольно трудная проблема — отыскать для процесса восстановления изображения второй точно так же неупорядоченный пучок. [c.31]

В этом способе кодирования при больших значениях фазы Ф (г, s) и малых значениях амплитуды (г, s) при записи возможно смещение одного из пятен в соседнюю элементарную ячейку голограммы. Для того чтобы этого избежать, в [150] предложено располагать пятна по вертикали (см. рис. 4.17). При этом амплитуда передается смещением пятен друг относительно друга вдоль оси т], а изображение восстанавливается в (1,1) порядке дифракции, а не в (1,0), как ранее. На рис. 4.18 приведено изображение, восстановленное с бинарной голограммы Фурье, записанной по методу Хаскеля. Голограмма, содержащая 64 X 64 отсчета, отображалась на экране дисплея Tektronix 611 и фотографировалась-с уменьшением на обычную 35 мм фотопленку. Восстановление осуществлялось в свете He-Ne лазера [150]. [c.86]

Периодичность солитонов высщих порядков означает, что такие импульсы должны восстанавливать первоначальную форму и спектр на расстояниях, кратных периоду солитона. Такое восстановление наблюдалось для солитонов второго и третьего порядков в экспериментах [40], где длина световода 1,3 км соответствовала примерно одному периоду солитона. В другом эксперименте [41] эффект сжатия солитонов высших порядков на начальном этапе распространения, изображенный на рис. 5.4 для случая N = 3. наблюдался для значений N вплоть до 13. Подробнее это обсуждается в гл. 6. Солитоны высщих порядков также наблюдались на выходе лазера на красителе с синхронизацией мод на сталкивающихся пучках, работающего в видимом диапазоне (длина волны генерации 620 нм), посредством [c.119]

В заключение необходимо отметить, что практическая реализация задач восстановления качества изображений рассмотренными методами сопряжена со значительными экспериментальными трудностями, связанными с необходимостью весьма точной установки и голограммы, и восстанавливающего источника в то положение, в котором они находились при записи голограммы. Для получения качественного изображения фазовая ошибка в плоскости голограммы между записанным и восстанавливающим волновым фронтом не должна превышать одной десятой длины волны используемого света. При использовании излучения гелий-неонового лазера, расстоянии от опорного источника до голограммы порядка 1 м и размерах обрабатываемого изображения 25X25 мм допустимая точность установки голограммы и восстанавливающего источника составляет единицы микрон. [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...