Преломление плоской волны

В такой первоначальной форме принцип Гюйгенса говорит лишь о направлении распространения волнового фронта, который формально отождествляется с геометрической поверхностью, огибающей вторичные волны. Таким образом, речь идет собственно о распространении этой поверхности, а не о распространении волн, и выводы Гюйгенса относятся лишь к вопросу о направлении распространения света. В таком виде принцип Гюйгенса является, по существу, принципом геометрической оптики и, строго говоря, может применяться лишь в условиях пригодности геометрической оптики, т. е. когда длина световой волны бесконечно мала по сравнению с протяженностью волнового фронта. В этих условиях он позволяет вывести основные законы геометрической оптики (законы преломления и отражения). Рассмотрим для примера преломление плоской волны на границе двух сред, причем скорость волны в первой среде обозначим через 01, во второй — через [c.19]

Разобрать задачу о зеркальном отражении и преломлении плоской волны на плоской границе по методу зон Френеля. [c.874]

Некоторые новые данные о роли границы в волновых процессах в упругих телах раскрываются при анализе отражения и преломления плоских волн на поверхности раздела двух полупространств из разных материалов. Анализ таких процессов естественно начать с простейшего случая SH-волн. [c.58]

Общая формулировка задачи об отражении и преломлении плоских волн на границе раздела двух сред приведена в 4 данной главы. Здесь мы рассмотрим двумерные волновые движения Компоненты вектора перемещений в направлении оси Ог/ тождественно равны нулю, а все величины по-прежнему не зависят от координаты у. При этом условия сопряжения на границе принимают вид [c.63]

Т , г — амплитуды параллельной и перпендикулярной компонент электрического поля в прошедшей (преломленной) плоской волне [c.33]

Пособие состоит из двух частей, В первой исследована теория колебаний механических систем с сосредоточенными и распределенными параметрами колебания с одной и двумя степенями свободы методы электромеханических аналогий. Рассмотрены также упругие волны в газах и жидкостях, законы отражения и преломления плоских волн через границу раздела двух сред, а также законы прохождения и отражения звука от границ и плоских пластин. [c.2]

Звуковая плоская волна не может оставаться прежней, когда в пространство, где она распространяется, внесено тело, свойства которого отличны от свойств среды. На поверхности тела возникают отражение и преломление плоской волны. В объеме тела появляется колебательное или волновое движение, а во внешнем пространстве — дополнительное поле за счет отраженных волн. В результате волновое плоское поле изменится. (Степень искажения волнового поля инородными предметами играет большую роль в технике измерений, так как прибор, который выполняет ту или иную функцию измерений, сам искажает первичное поле.) Волновое поле в присутствии инородного тела должно удовлетворять волновому уравнению, граничным условиям и условиям излучения. Действительно, плоская волна, хотя и подчиняется волновому уравнению, не может быть единственной в пространстве, как это было до внесения инородного тела, поскольку не выполняются граничные условия. Функция, удовлетворяющая волновому уравнению и граничным условиям, в этом случае состоит из функции, выражаюш,ей плоскую волну, и некоторой функции, определяющей рассеянную волну. [c.285]

В VII. 1 ч. I приведено решение задачи об отражении и преломлении плоской волны на плоской границе мел<ду различными жидкостями. Рассмотрим задачу об отражении и преломлении плоской волны на плоской границе между жидкостью и изотропным твердым телом. [c.408]

Отражение и преломление плоской волны при наклонном падении на плоскую границу раздела двух сред [c.153]

Для волны, падающей на границу раздела двух сред, существует также критический угол падения и по отношению к преломлению волн так, если Сд больше падающая волна расширения будет порождать волну расширения во второй среде только в том случае, когда синус угла падения меньше J . Для углов падения, больших критического, задачу надо решать, как и в оптике, с помощью функций комплексного переменного. Найдено, что в случае отраженной или преломленной плоской волны возникает возмущение, убывающее по экспоненциальному закону с расстоянием от границы раздела. Эта волна не уносит энергию от границы, и энергия падающих волн делится между отраженной и преломленной волнами. Наличие этой затухающей волны приводит, однако, к изменению в фазе в других возникающих волнах. [c.43]

Отражение к преломление плоской волны, падающей на границу раздела под косым углом. Если волна падает под косым углом на границу раздела двух сред, то, проникая во вторую среду, где скорость звука иная, чем в первой среде, она отклоняется от своего первоначального направления. На рис. 178 показано, как при падении волны под углом а на границу раздела между средами / и // она отражается под тем же углом а. Угол р меж у перпендикуляром [c.279]

Рис. 178. Отражение и преломление плоской волны, падающей на границу раздела двух сред / и //.

Отражение и преломление плоской волны, падающей на границу раздела под косым углом. Если волна падает под косым углом на границу раздела двух сред, то, прони- [c.277]

Рис. 1.3. Преломление плоской волны.

Отражение и преломление плоской волны [c.54]

ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ [c.55]

Отражение и преломление плоских волн на границах раздела [c.39]

Отражение и преломление плоских волн. Предположим, что среда 1 и среда 2 представляют собой различные однородные среды, плоскость раздела которых совпадает с плоскостью г=0. Среда 1 занимает все пространство отрицательных г, а среда 2 — все пространство положительных г. Плоская волна создается источником в г=—со. Такой источник дает волну, распространяющуюся в направлении +г. На границе обеих сред возникают отраженная и преломленная волны. Для простоты ограничимся нормальным перпендикулярным падением. Пусть падающая волна линейно поляризована вдоль оси х и имеет комплексную амплитуду Ех-Пусть, далее, и — комплексные амплитуды отраженной и преломленной волн. Имеем [c.501]

Отражение и преломление плоских волн на плоскости раздела тесно связано с действием движущейся нагрузки. Чтобы пояснить это и установить причины появления некоторых особенностей при отражении и преломлении, рассмотрим вначале отражение продольной волны от границы полупространства, на которой задано отсутствие нормальных перемещений (оу = 0) и касательных напряжений ( хг = 0). Пусть на указанную границу падает плоская волна (ве- [c.187]

ПРЕЛОМЛЕНИЕ ПЛОСКИХ ВОЛН [c.85]

Мы рассмотрим наиболее важный случай плоских границ раздела. Отражение и преломление плоских волн в твердых телах происходят по более сложным по сравнению с жидкостью законам. Это связано с существованием в твердой среде как продольных, так и поперечных волн. Поэтому при падении на границу раздела чисто продольной или чисто поперечной волны результирующие поля, вообще говоря, содержат как продольные, так и поперечные волны. Очевидно, характер волны не меняется при нормальном падении или в случае падения под произвольным углом поперечной волны горизонтальной поляризации, вектор смещения которой параллелен границе раздела это следует из условий симметрии задачи. Соотношения, определяющие направления отраженной и преломленной волн, также могут быть получены из соображений симметрии, [c.196]

Преломление плоской волны 28 [c.411]

Кстати, забегая несколько вперед, укажем, что при преломлении плоских волн на границах раздела сред неоднородные плоские волны могут превращаться в обычные плоские волны и наоборот. Это непосредственно видна из закона преломления [c.8]

Отраженно и преломление плоской волны на плоской границе раздела двух сред. [c.44]

ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ ПЛОСКИХ ВОЛН 45 [c.45]

Преломление плоской волны на границе раздела одноосного [кристалла. [c.114]

Рис. 9. а — схема отражения и преломления плоской волны (Ях — длина падающей и отражённой волн, — длина преломлённой волны , б — изображение лучей, соответствующих падающей, отражённо ц преломлённой волнам. [c.69]

В работах Пуассона (1828) и Стокса (1849) четко установлена возможность существования в неограниченной изотропной упругой среде двух типов волн, распространяющихся с различной скоростью. Одна из них характеризуется безвихревым изменением объема (безвихревая продольная волна), другая связана с искажением формы (эквиволюмиальная поперечная волна). Открытие этих типов волн способствовало появлению трудностей в толковании исходной гипотезы Френеля. Особенно сильно эти трудности проявились при рассмотрении задачи об отражении и преломлении плоских волн на границе раздела двух упругих сред. В работах Коши (1830— 1836) и Грина (1839) установлено, что для выполнения шести граничных условий, выражающих непрерывность смещений и напряжений на границе раздела, необходимо учитывать как поперечные, так и продольные волны. Однако продольные световые волны в экспериментах не были обнаружены. Интересно, что открытые Рентгеном (1895) новые лучи вначале отождествлялись рядом физиков (в том числе и автором открытия) с продольными световыми волнами. [c.9]

Напряженности электрического поля падающей, отраженной и преломленной плоских волн выражак тся формулами [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...