Фазовый анализ (N—N) -рассеяния

Предоставляем читателю в качестве упражнения получить из общей формулы (30,6) дифференциальные сечения рассеяния для бесспиновых частиц и сечения рассеяния частиц со спином 1/2 на частицах со спином О и выразить эти сечения через фазы рассеяния для низших значений орбитального момента / = 0,1. Последний результат важен для фазового анализа рассеяния тс-мезонов на нуклонах. Предлагаем также доказать, что угловое распределение частиц сферически симметрично, если реакция идет только через состояние полного момента О или 1/2. [c.172]

Подходы линейной механики разрушения неприменимы для анализа рассеянного разрушения, когда впереди трещины возникает множество микротрещин. Проблема их учета связана с рассмотрением эффектов коллективного взаимодействия микротрещин. Ответы на эти вопросы способна дать фрактальная кинетика разрушения, рассматривающая разрушение как неравновесный фазовый переход в системе, далекой от равновесия. [c.131]

В основу книги положено второе издание учебника Введение в ядерную физику . Однако настоящее, третье издание существенно отличается от второго большим количеством дополнений и переработкой практически всего старого материала. Из дополнений можно упомянуть диаграммы Фейнмана, формфакторы нуклонов, вопрос об универсальном слабом взаимодействии, фазовый анализ нуклон-нуклонного рассеяния, вопрос о СЯ-инвариантности и ее нарушении в распаде нейтрального /С-мезона, (л—л)-рассеяние и др. [c.6]

Одно время так и считали. Однако подобное объяснение требует довольно специального предположения о насыщении одной из р-фаз (6(Зро)=90°) при нулевом вкладе двух остальных (б( Р2) =6( Pi) =0), что представляется маловероятным. И действительно, как показал фазовый анализ (см. п. 5 этого параграфа), такое объяснение оказалось ошибочным. На самом деле сферическая симметрия (р—р)-рассеяния в интервале энергий 100—400 Мэе объясняется специфическим сочетанием многих [c.76]

Фазовый анализ —iVI-рассеяния [c.77]

Фазовый анализ (N—N) -рассеяния 38, 77—83 [c.335]

Чувствительность методов фазового анализа зависит от многих факторов от отражательной способности атомных плоскостей (точнее, от рассеивающей способности атомов, составляющих данные плоскости решетки), от соотношения коэффициентов поглощения всей смеси и определяемой фазы, от доли некогерентного рассеяния (фона) на рентгенограмме, от величины искажений решетки искомой фазы, от величины кристаллов. [c.13]

Если параметр ЛдА невелик, фазы рассеяния могут быть получены из измеренных на опыте сечений, поляризаций и др. величин. Эта процедура наз. фазовым анализом. Найденные фазы рассеяния сравниваются с теоретич. предсказаниями и позволяют получить важную информацию о характере взаимодействия. [c.272]

При помощи (30,6) и (30,8) легко показать, что при рассеянии мезон — нуклон существует также неоднозначность фазового анализа, связанная с выбором знаков фаз — изменение всех знаков фаз не меняет величин коэффициентов В -Эти неоднозначности можно устранить путем анализа опытов по измерению поляризации нуклонов после рассеяния мезо- [c.171]

Одно время так и считали. Однако подобное объяснение требует довольно специального предположения о насыщении одной из р-фаз [8( о) = 90°] при нулевом вкладе двух остальных [8( / 2) = 8( 1) = 0], что представляется маловероятным. И действительно, как показал фазовый анализ (см. п. 5 этого параграфа), такое объяснение оказалось ошибочным. На самом деле сферическая симметрия (р—р)-рассеяния в интервале энергий 100—400 МэВ объясняется специфическим сочетанием многих состояний ( 5о, Ро, Р1, Рг и VI), суммарный вклад которых дает почти изотропную картину рассеяния. [c.75]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ (р-/>)-РАССЕЯНИЯ. [c.76]

На рис. 343 показаны результаты фазового анализа для (/ —/>)-рассеяния в интервале энергий О Гр 660 МэВ. Их рассмотрение позволяет сделать следующие выводы [c.80]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ (л-/о)-РАССЕЯНИЯ, ст " =°(0) [c.81]

На рис. 344 приведены результаты фазового анализа для (л—р)-рассеяния при Т=0. В этом случае в соответствии с обобщенным принципом Паули [см. (84.28)] в области относительно невысоких энергий должны проявляться фазы [c.82]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ (п—Л/)-РАССЕЯНИЯ. [c.238]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ (п-п)-РАССЕЯНИЯ [c.252]

Собственно фазовый анализ (п —п)-рассеяния сравнительно прост, так как спин п-мезона равен нулю. Как и в других [c.252]

На рис. 436 схематически представлены результаты фазового анализа (п —п)-рассеяния в области т <1 ГэВ (где рассеяние можно считать упругим ). При ГэВ (п —п)-рассеяние [c.253]

Реакция (к, 2п) на протоне изучалась достаточно широко (см. 112, пп. 6 и 7). Однако вблизи порога экспериментальные данные практически отсутствуют. В настоящее время вся мировая статистика по угловым распределениям вторичных пионов (исходный материал для фазового анализа) в этой области энергий составляет всего лишь несколько сотен событий. В связи с этим данные о (тс —п)-рассеянии в области малых энергий все еще нельзя считать окончательными. Изучение реакции пр- ккМ в условиях мезонной фабрики позволит увеличить статистику полезных событий примерно на два порядка. Это даст возможность получить надежные данные о параметрах (п —1г)-рассеяния при малых энергиях (о сечении, фазах и длинах рассеяния), позволит правильно выбрать эффективный лагранжиан и проверить существующие (или построить новые) модели сильного взаимодействия. [c.257]

Фазовый анализ iVA -рассеяния 80—82 [c.386]

Например, используя формулы предыдущего параграфа, можно сделать ряд заключений об интерференционных членах, зная энергетическую зависимость фаз рассеяния мезонов. И, наоборот, изучая фоторождение мезоноз, можно проверить правильность результатов фазового анализа рассеяния. [c.192]

На рис. 44 показаны результаты фазового анализа для (Р—р)-рассеяния в интервале энергий 0 Гр<660Мэв. Из рисунка видно, что сферическая симметрия (р—р)-рассеяния есть результат наложения многих фаз (а не .sq- и ро-состояний). Фазы б( ро), 6( pi) и б( рг) ведут себя существенно различно. А так как они описывают (р—р)-взаимодействие при разных взаимных ориентациях I и S, то это различие означает существование спин-ор-битальной зависимости ядерных сил. В потенциал ядерного взаимодействия должен быть добавлен член [c.83]

Для фазового анализа (п—р)-рассеяния, которое может происходить в двух изотопических состояниях Т=1 и Т=0, необходимо еще больше экспериментального материала. Однако если считать, что в соответствии с принципом зарядовой независн-мости (п—/7)-рассеяние при Т—-= 1 совпадает с (р—р)-рассеянием, то ментальным данным можно построить п—р)-рассеяния при Т = 0. [c.83]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ — метод обработки эксперим. данных, применяемый при анализе столкновений частиц. Задача Ф. а.— нахождение фазовых параметров рассеяния микрочастиц. Такой анализ необходим, когда динамич. теория не позволяет вычислить все или хотя бы нек-рые из фаз рассеяния, как это имеет место для сильных взаимодействий, Задача, эквивалентная Ф. а.,— восстановление матрицы рассеяния из эксперимента. [c.271]

Толщина слоя, участвующего в формировании рентгеновской дифракционной картины, для стали составляет десятки микрометров. В ряде случаев, например при фазовом анализе в камере РКД, наиболее целесообразно использовать образцы в виде порошка, который наклеивают обычно цапон-лаком на тонкую стеклянную нить или набивают в капилляр, например из коллодия. При этом рассеяние рентгеновских лучей веществом связки должно быть относительно мало, образец-цилиндр должен иметь возможно меньший диаметр (0,4—0,8 мм). В схемах съемки от шлифа (камера КРОС, дифрактометр) порошком заполняется путем прессования со связкой или без связки специальная кювета. Порошок, приготовленный из монолитного образца, просеивают через сита (80—320 меш). Наклеп от напиливания, сверления или дробления и истирания в ступке снимают отжигом. При приготовлении образца не должны образовываться загрязнения (частицы материала напильника и т. п.), иначе возникнут их линии на рентгенограмме. [c.122]

Микроскопия электронная просвечивающая диффузионное рассеяние электронов 58 изучение дислокационной структуры 59 косвенный метод 50 кристаллографический анализ 54 микродифракционный фазовый анализ 54 полупрямой метод 50 приготовление образцов 51 прямой метод 51 [c.349]

Практически для восстановления матрицы рассеяния в рассматриваемой области энергий применяется метод фазового анализа, к-рый автоматически учитывает условие унитарности -матрицы фазы рассеяния и параметры смешивания действительны ниже порога рождения пионов), но лишь в конечном числе состоянн11 со значениями орбитального момент 1 I вплоть до нек-рого В последнее время широкое [c.86]

Иаиболее полно изучено рр-взаимодействие, для к-рого с помощью модифицированного анализа в области энергий 50—300 Мэе найден практически однозначно набор фаз рассеяния (см. Фазовый анализ). Взаимодействие в ир-системе изучено заметно хуже, хотя и здесь в пек-рых предположениях найдены наборы фазовых сдвигов. Для исследовапия пн-взаимодействия при небольших энергиях используются непрямые методы анализа взаимодействия частиц, образовавшихся в результате реакций. Дифференциальные сечения пн-рассеяния измерены с помощью дейтериевой мишени лишь при двух энергиях ок. 400 и ок. 600 Мэе. [c.86]

На основе фазового анализа экспериментальные данные по взаимодействию частиц представляются в виде набора фаз (в общем случае фазовых параметров, см. ниже). Наиболее последовательное введение фазовых параметров основано на понятии матрицы рассеяния S, описывающей процессы взаимодействия частиц. Папр., для упругого рассеяния частиц без спина из унитарности 1У-матрпцы и закона сохранения момента количества движения следует явный вид матричных элементов -матрицы в представлении момента количества движения ( l S l ) s S , = ft( ,exp(2i6 ), где действительные параметры 6 — фазы рассеяния, Ьц —символ Кронекера, равный О при I ф Г и 1 при I — V. Величина 8ц — 1)/2г = sin б показывает вероятность перехода частицы, находящейся [c.290]

В качество поляриметров обычно применяются ядра со спином О, для к-рых фазовый анализ рассея-ния выполнен достаточно полно п поляризация Р2 известна. Это — ядра С12, О в, Ие . Величину Рз можно определить из двойного рассеяния, а также методом обратных реакций (нанр., использовать реакцию Т -Ь Ц- р Пе - - п для получения П. п., а анализ осуществлять по обратной реакции Не - - п Т р, тщательно подбирая углы и энергии так, чтобы они совпадали в системе центра масс). Для определения поляризации нейтронов можно использовать Мотт-Швипгеровское рассеяние нейтронов тяжелыми яд-ра. П1 па малые углы. [c.156]

Кристаллы-монохроматоры применяют во всех случаях, когда необходимо выделить одну длину волны характеристического излучения (например, /(ад) и уменьшить фон. Так, монохроматоры применяюг при исследовании радиального распределения электронной плотности в атомах аморфных и жидких материалов, при исследовании рассеяния под малыми углами, при точных измерениях интенсивности и ширины линии, в фазовом анализе и т. д. [c.77]

Фазовый анализ (и —р)-рассеяния дополнительно осложняется тем, что оно может происходить в двух изотопических состояниях (Т=1 и Т = 0). Однако если считать, что в соответствии с принщ1пом изотопической инвариантности (п-р)-рассеяние при Т=1 тождественно (р—р)-рассеянию, то задача выделения чистых изотопических состояний может быть решена сравнительно просто. Покажем, как это можно сделать для сечения. [c.81]

К аналогичному заключению приводят результаты фазового анализа (и—р)-рассеяния, которые также были получены в предположении, что (ст р)г=1 = стрр. Мы видели, что фазовый анализ (/ —/>)7-=0-состояния приводит к разумным значениям фаз и в частности обеспечивает непрерывный переход фазы 5 ( х) к 180° при Г- 0. [c.84]

Специфический характер (п—р)- и (р—р)-рассеяния при высоких энергиях (7 >100МэВ) приводит к заключению о существовании очень сильного отталкивательного взаимодействия между нуклонами на расстояниях порядка (0,4-н0,5)-10 см и обменном характере ядерных сил. Из фазового анализа (Р—р)-рассеяния следует спин-орбитальная зависимость ядерных сил, т. е. их зависимость от скорости. Ряд особенностей (N—Л )-взаимодействия и результаты фазового анализа позволяют распространить изотопическую инвариантность ядерных сил, доказанную в гл. XIII для 5-состояния, также и на другие состояния нуклонов. Нуклон-нуклонное взаимодействие и при высоких энергиях определяется только величиной изоспина и не зависит от его проекции. [c.95]

Как и в случае [N—Л )-рассеяния, более детальные характеристики (п—Л )-рассеяния можно получить при помощи фазового анализа. Поскольку изоспин (п—Л )-системы равен 3/2 или 1/2, а полный момент I = s y + s - -l = / 1/2, то (п — iV)- H TeMa в рамках (s—/>)-анализа (/<1) может быть охарактеризована шестью фазами 5( ц), 8( 31), 5(/7ц), 8(/j3i), б(/71з) и 5 рзз). Здесь первый индекс равен удвоенному значению изоспина, а второй—удвоенному значению момента. [c.238]

Фазовый анализ (тг —1г)-рассеяния особенно прост, если энергия падающих пионов невысока. В этом случае число парциальных волн, через которые может быть представлено (п —п)-рассеяние, невелико. В области масс дипиона ГэВ оно ограничено 5-, р- и /-волнами, причем вклад последней относительно мал. Тем не менее даже в этом простейшем случае при проведении фазового анализа встречаются некоторые трудности. [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...