Асимптота кривой линии

Линия АВ — горизонтальная условная асимптота кривой депрессии [c.548]

Как и в 16, обозначим через Ь наименьшее расстояние от молекулы которого достигла бы молекула т при отсутствии взаимодействия, т. е. если бы обе молекулы все время двигались по тем же прямым, по которым они двигались до столкновения. Траектория, описываемая молекулой т при центральном движении Е, будет, таким образом, иметь форму кривой линии, изображенной на рис. 7, которая простирается в обе стороны до бесконечности обе асимптоты этой кривой находятся на расстоянии Ь от яг , Так как при этом до столкновения скорость молекулы т относительно равна g, удвоенная [c.193]

Уравнение (XII. 22) отнесено к координатной плоскости, проходящей через линию дна водотока. Следовательно, прямая, имеющая уклон 0 по отношению к линии дна водотока, горизонтальна. Учитывая это, приходим к выводу, что при А -> СХ) асимптотой кривой свободной поверхности будет горизонтальная прямая. [c.272]

Это значит, что в данном случае горизонтальная плоскость, имеющая уклон /о по отношению к линии дна с обратным уклоном (1 о<0), будет асимптотой кривой свободной поверхности. [c.278]

Направление интегрирования по линиям и Р указано на рис. 39. Отметим особо, что эти линии проходят по тем областям римановой поверхности функции N (х), в точках которых N<2, < 0. Это свойство легко установить, рассматривая расположение линий Р и a относительно асимптот кривой О, проходящей по двум листам римановой поверхности. Следовательно, интегралы в формуле (7) сходятся. [c.356]

Рис. 17-15. Возможные формы свободной поверхности фильтрационного потока в цилиндрическом русле. Линия ЛВ —горизонтальная асимптота кривой депрессии

Докажем теперь, что кривая имеет две асимптоты в верховой своей части линию NN и в низовой части горизонтальную прямую АВ. [c.202]

Учитывая, что кривая имеет две асимптоты в виде линий NN и АВ, можем утверждать, что выпуклость этой кривой направлена вниз. [c.203]

Кривая l асимптот не имеет к линии КК данная кривая подходит, имея вертикальную касательную. Выпуклость кривой направлена вниз (рис. 8.23). [c.204]

Учитывая, что кривая щ имеет, как доказано выше, две асимптоты в виде линий А-В и N-N, можем утверждать, что выпуклость рассматриваемой кривой обращена вниз. [c.291]

Т. е. кривая bj в левой (верховой) своей части имеет асимптоту в виде линии N-N. [c.291]

Опытная зависимость п=/(а, п), приведенная на рис. 10.6, показывает, что вначале с ростом угла а потери несколько падают, а затем возрастают почти по линейному закону. Если при а<15° рассматриваемая зависимость расслаивается по степени расширения п, то при а>15° все кривые сливаются, образуя одну общую линию. Этот факт свидетельствует об отрывном течении, в результате чего дальнейшее расширение канала практически не может повлиять на преобразование энергии, так как за сечением отрыва повышения давления нет и вся кинетическая энергия потока теряется. При увеличении угла а сечение отрыва приближается к входному сечению диффузора и соответственно возрастают полные потери. Таким образом, чем больше угол а, тем меньше допустимая с точки зрения возникновения отрыва степень расширения п. На рис. 10.7 приведены опытные данные, связывающие между собой предельные значения рассматриваемых параметров, при которых еще возможно безотрывное течение в конических диффузорах. Область ниже кривой а—а соответствует безотрывному течению. Если параметры диффузора попадают в зону над кривой, то наиболее вероятен отрывной характер течения. Хорошо видно уменьшение предельной степени расширения с ростом угла а и асимптотическое увеличение ее с уменьшением а. Эта асимптота соответствует углу порядка 7—8°. т. е. при а<8° течение безотрывно при любой степени расширения п. [c.277]

При формулировке гипотезы Генри предполагается также, что исходная кривая усталости может быть описана уравнением равнобочной гиперболы, асимптотами которой являются ось напряжения и проходяш,ая через Е линия, параллельная оси числа циклов. Это означает, что уравнение кривой усталости имеет вид [c.247]

Если в выражении (3.32) зафиксировать один из параметров р, например Рь оставив плавающим только Рг, то в системе (3.33) будет только 6 неизвестных, и она является линейной. Если же оставить плавающими оба параметра Р1 и Рг, то система (3.33) удет нелинейной, и ее можно решать методом итераций. На рис. 67 и 68 показаны графики изменения со временем максимальных напряжений Ое/р в вязкоупругом слое (рис. 67) и в упругом слое (рис. 68) слоистой трубы, состоящей из 5 пакетов (у= = 1/2) при различных значениях параметра М (3.19). Буквой э помечены кривые, соответствующие решению по теории эффективного модуля, буквой т — кривые, соответствующие точному решению, нулем — кривые, соответствующие решению по теории нулевого приближения. Штриховой линией показаны асимптоты соответствующих кривых при t-> oo. [c.285]

Корреляция, которой удалось достичь между вычисленными (сплошная линия) и измеренными (черные кружочки) значениями продолжительности контакта для стержней различной длины, ударяющих образец длиной 97,4 см, показана на рис. 3.55. Примерно на половине от наибольшей используемой длины кривая имеет горб. Штриховыми линиями Е п С показаны асимптоты, к которым при- [c.422]

В 467 мы заметили, что в действительности стержень никогда не бывает абсолютно прямым. В 469 было показано, что, согласно приближенной теории, зависимость прогиба в середине от нагрузки может быть представлена равнобочной гиперболой. Ветвь гиперболы уходит в бесконечность, когда нагрузка приближается к первой критической силе. В 471 мы подчеркнули, что этот вывод без оговорок не может быть принят. Там же мы построили кривую (рис. 114), заменяющую горизонтальную линию (асимптоту гиперболы), получающуюся по приближенной теории. Эта кривая начинается от ординаты асимптоты и вначале имеет пологую форму. Отсюда следует, что хотя приближенная теория в конце концов и дает выводы весьма далекие от истины, но ее можно принять как приближенное описание имеющихся в действительности явлений, когда прогиб в середине еще достаточно мал. На этом основании мы вправе ожидать, что кривая зависимости между прогибом и осевой силой сжатия для первоначально почти прямого стержня будет сначала близка к равнобочной гиперболе, а затем она будет вести себя как кривая рисунка 114 (см. кривую АВ на рис. 116). [c.575]

Как правило, найти эту кривую нелегко, тем не менее, можно дать некоторые общие полезные рекомендации, а также показать на конкретных примерах, как это можно сделать. Прежде чем перейти к этому, отметим, что линия полной локализации, как и поверхность частичной локализации, которую здесь будем рассматривать, формируется ансамблем точек локализации, определяемых одной фиксированной точкой Р объекта, наблюдаемой с различных направлений. Можно определить линию или поверхность локализации относительно данного положения наблюдателя и всей поверхности объекта аналогично тому, как определяли в п. 4.1.1 оптическую разность хода >(г, к). Заметим, что для линии, относящейся к одной точке Р, каждому направлению полной локализации, как следует из уравнения (4.93), принадлежит только одна точка X, т. е. только одно расстояние L, которое имеет положительный знак, когда К лежит позади поверхности объекта, и отрицательный — в противоположном случае. Далее, условие L- oo, т.е. Nw = О,определяет направление коо асимптоты. Рассмотрим характер изменения линии вблизи поверхности объекта [4.196, стр. 709 4.197, етр. 66]. Ранее полагали, что и поэтому в [c.118]

Линия полной локализации по форме снова напоминает бабочку (рис. 4.26) два ее крыла —окружность в тангенциальной плоскости, а усики — наблюдаемые кривые, асимптотой которых служит ось вращения [4.171, рис. 20 4.197, с. 96 [c.126]

Последняя парабола имеет асимптотой прямую у = I. Кривые касаются в точке дс = 1, которая соответствует границе вихря. Штриховыми линиями нарисованы продолжения этих кривых. Можно видеть, что давление непрерывно возрастает, начиная от величины П (1 — к), и стремится к П на бесконечности. [c.335]

Чтобы получить какие-либо конкретные заключения о поведении разграничительной кривой (4.14), необходимо провести ряд упрощений вековых уравнений (4.16) и (4.18) для больших значений параметра аН. Проводя эти упрощения, Лин показывает, что разграничительная кривая (4.14) имеет две асимптоты при К- оо. Эти две асимптоты сливаются в одну (а = 0), если профиль скоростей основного [c.419]

АСИМПТОТА КРИВОЙ ЛИНИИ (греч. asymtotos — несовпадающий) — [c.19]

Архимедииа спираль 10 Асимптота кривой линии 19 Гипербола 60 Гипотрохоида 61 Гипоциклоида 61 Кардиоида 136, И6 Конхоида Никомеда 136 Лемниската Бернулли 159 Овал 205 Окружность 209 Парабола 217 Перициклоида 228 Рулетта 308. [c.424]

АСИМПТОТА (греч. а5утр1о-1о5 — несовпадающий). Прямая, к которой неограниченно приближается ветвь кривой линии. Асимптота является касательной к кривой [c.11]

При некоторых сочетаниях значений параметров уравнения (83) индикатриса конформности 1пс1(,оп (Д / и) может иметь асимптоты прямые линии, к которым эта характеристическая кривая неограниченно удаляясь от расположенного в точке К начала координат своей бесконечной ветвью неограниченно приближается к ним с одной стороны. [c.254]

Otмeтим, что так как неравномерное движение или возникает из равномерного, или к нему стремится, то линия нормальных глубин всегда является асимптотой для кривой свободной поверхности. [c.170]

По нашему мнению, значение адгезии данного покрытия к подложке можно получить графически, проведя касательную к кривой а=/(б) в области малых толщин до пересечения с линией ординат. Для РЭЛИТа с кобальтом и карбида вольфрама, представленных на рис. 2, Ж, получено 0.88 н/м (880 кг м ) и 0.4 н/м (400 кг/см ) соответственно. Значение когезии графически можно оценить как асимптоту, к которой стремится ветвь кривой а=/(б) в области больших толщин. Так, для первой кривой величина когезии — 0.20 н/м , а для второй — 0.16 н/м . Оптимальное расстояние от среза сопла до образца, как показали опыты, колеблется в пределах 80—120 мм. На рис. 3 представлены образцы графита, напыленные карбидом вольфрама (0—50 мк) на расстояниях 50, 100, 200 мм от среза сопла. На минимальном расстоянии происходит локальный перегрев покрытия и подложки, что приводит к термическим напряжениям в покрытии и растрескиванию последнего. На максимальном расстоянии сильно охлажденные частицы не образуют покрытпя. На опти- [c.225]

При перемещении штифтов А и D,связанных,с ползунами 1 и 2, вдоль соответствующих кривых f (х) и g (х) ползуны 3 и 4, связанные с ними шарнирно, скользят в прорезях кулис 5 п 6, вращающихся вокруг шарнира 7, который в свою очередь перемещается в прорези а каретки 8. Вдоль левой направляющей, которая параллельна оси у, перемещается интегрирующий ползун 9, движение которого регулируется колесом 10, катящимся по плоскости чертежа. С помощью шарнирного параллелограмма KNEL, TdpoHa NE которого перпендикулярна к кулисе 5, плоскость колеса 10 устанавливается параллельно кулисе 5. Кулиса 6 скользит также вдоль направляющей d гиперболической формы, изображенной в виде линии и установленной на каретке 8 таким Ьбразом, что ось прорези а и ось 6 каретки 8 являются асимптотами этой гиперболы [c.325]

Торс четвертого порядка (1.128), полученный обкаткой двух парабол (1.101), будет параболическим, так как любая касательная плоскость (1.103) к обеим направляющим кривым содержит параболу. Основываясь на этом положении, в работе [54] предлагается называть торсовую поверхность, построенную на двух плоских параболах (1.101), параболическим торсом. Уравнение ребра возврата параболического торса получено в виде (1.102). i I Торсы четвертого порядка имеют направляющие конусы 4ef-вертого, третьего и второго -порядков. Соответственно их называют торсами общёГР вида, гиперболическими и параболическими. В статьях [210, 211] предложены два способа задания гиперболического торса 1) параболой и гиперболой, линия пересечения шлоскостей которых служит для параболы обычной касательной, а для гиперболы — асимптотой 2) двумя гиперболами, линия пересечения плоскостей которых касательна к обеим направляющим кривым, а одна из асимптот одной гиперболы пересекает одну из асимптот второй. [c.71]

Когда k = b , то оба овала переходят впрямую у = 0 и круг -)- у2 == Когда k > характер кривых резко изменяется. Они состоят из симметричных ветвей с общей асимптотой у = 0. Таким образом, на некотором расстоянии от точки перегиба эти линии становятся приблизительно параллельными оси балки, как и в случае чистого изгиба. Изоклинические линии для этой же задачи представлены следующим уравнением [c.369]

Следует отметить, что пластические деформации носят местный характер и слабо влияют на перераспред ение нагрузок по зубцам соединения. Этот факт отражен на графиках контактного давления, построенных для верхней контактной площадки (рис. 76), где сплошной кривой показаны нормальные напряжения для упругого решения, а штриховой — для упругопластического. Ве1) 1 икальная штриховая линия обозначает границу области взаимолействйя и является асимптотой упругого решения. [c.195]

Для п — 2 кривые q> = onst образу ют систему равнобочных гипербол, для которых главными осями служат оси координат, а кривые у> = onst представл яют подобную же систему гипербол, для которых координатные оси являются асимптотами. Линии [c.91]

Кривая ВК выходит нз точки В[ = 0, х = — (а- -1)] по касательной к оси Ох и опускается вниз, стремясь прн (> = -1-оо к асимптоте л = — а, причем по условию непересекаемости линий тока а > 0. Аналогично ведет себя и свободная линия тока ф = п, являющаяся зеркальным отображением динии 4 = О в оси Оу (рис. 83 а). [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...