Работа изобарического

Работа изобарического процесса для изменения системы 1—2 [c.175]

Вводится оператор Т совершенно аналогично оператору спина 5. Вектор Т называется вектором изотопического спина. Более правильным было бы название изобарический спин, применявшееся в некоторых работах, но это название не прививается. Третью компоненту вектора изотопического спина н используем в качестве зарядовой переменной. [c.137]

Эта необратимость, обусловленная изобарическим расширением газа в холодной камере, может быть уменьшена путем изменения температуры газа, покидающего детандер Т . Для этого необходимо использовать меньшие степени сжатия г = p- lpi- Зависимость S от г может быть выяснена следующим образом. Работа, производимая при адиабатическом сжатии одного моля идеального газа от давления р, до р , равна [c.10]

Изменение энтальпии в процессах, происходящих без совершения полезной внешней работы, в частности при изобарическом процессе, равняется количеству теплоты, полученной системой, т. е. [c.32]

Вычислим потерю работоспособности А/() в результате необратимого адиабатического процесса I—2 по методу циклов. Для этого рассмотрим обратимый цикл 22 Ь а 2, с помощью которого теплота, выделяющаяся при обратимом изобарическом переходе из точки 2 в точку 2, может быть превращена в полезную работу. В результате цикла будет получена полезная внешняя работа 122 Ь а 2, численно равная площади 22 Ь а 2. [c.163]

Удельная работа изменения объема при изобарическом процессе [c.167]

Работа изменения объема при необратимом изобарическом процессе [c.168]

На г — 5-диаграмме (рис. 5.9) потеря полезной работы из-за необратимости адиабатического процесса 1—2 изображается площадью 22 Ьа между изобарическим участком 2—2 и осью абсцисс. Потеря работоспособности изображается заштрихованной площадью а Ь Ьа, представляющей собой часть площади 22 Ьа, соответствующей потере полезной работы. [c.172]

Эти трудности отпадают, если рабочим телом является влажный пар. В этом случае изобарический процесс, как известно, является и изотермическим. Постоянство температуры в изобарическом процессе подвода или отвода теплоты обеспечивается испарением или конденсацией части рабочего вещества при этом никакой работы, кроме работы проталкивания рабочего тела, не затрачивается. Таким образом, в паровом цикле процессы подвода и отвода теплоты могут быть отделены от процесса получения полезной работы, что представляет большие практические преимущества, особенно при значительной мощности установки. [c.572]

Стремление развязать процессы производства работы и теплоотвода, т. е. осуществлять их раздельно, приводит к ступенчатой форме линий 1—2 и 3—4, когда каждый из этих процессов состоит из изобарических и адиабатических отрезков. Тогда протяженность изобарических отрезков на линиях 1—2j, и 3—4 должна быть согласована так, чтобы на каждом участке выполнялось соотношение = (С ,АТ)з 4, что в силу различия Ср на линиях J—2j, и 3—4 может оказаться трудновыполнимым (даже [c.517]

Наличие между изобарическими ступеньками адиабатических отрезков, на которых производится полезная работа, усложняет задачу извлечения этой работы и организацию рабочего процесса в целом. [c.517]

Работа изменения объема L, равная pdV, при изобарическом про- [c.47]

При помощи i—s диаграммы легко могут быть определены количество тепла q, полученное 1 кг тела при изобарическом процессе, равное согласно 2-7 разности удельных энтальпий в конечном и начальном состояниях, а также удельная полезная внешняя работа адиабатического процесса, равная убыли энтальпии. [c.133]

Удельная работа изменения объема при изобарическом процессе выражается следующим уравнением [c.160]

Иа Т—S диаграмме потеря полезной работы из-за необратимости адиабатического процесса 1—2 изображается заштрихованной площадью 22 Ьа между изобарическим участком 2—2 и осью абсцисс. [c.164]

Характерными для ДЕ.игателя с изобарическим сгоранием топлива являются раздельный ввод в цилиндр воздуха и топлива и сжатие в цилиндре не горючей смеси (как это имеет место в двигателе с изохорическим сгоранием), а только воздуха, что позволяет работать с большими степенями сжатия. [c.383]

В теплотехнике большую роль играют некоторые частные термодинамические процессы изохорический, изобарический, изотермический и адиабатный. Обобщающим является политропный процесс. По отношению к нему все перечисленные процессы относятся к частным случаям. При исследовании термодинамических процессов устанавливают связи параметров, определяют работу газа, количество тепла, изменения внутренней энергии. [c.35]

Работа в изохорическом процессе 1 = О, в изобарическом — 1р = р ( 2 — Vj), в изотермическом — I = q, в адиабатном — [c.63]

Воздушными называются холодильные установки, в которых в качестве холодильного агента используется воздух. На рис. 30 показан принцип работы воздушной холодильной установки, а на рис. 31 — ее идеальный цикл в р—v- и Т—s-диаграммах. Работа протекает следующим образом. Воздух с давлением Pi из холодильной камеры ХК (рефрижератора) поступает в компрессор КМ, где он в процессе 1—2 адиабатно сжимается до давления (его температура повышается от до Tj)- Далее воздух поступает в холодильник ХЛ, где в изобарическом процессе 2—3 его температура понижается до Гд за счет отдачи тепла в окружающую среду (в охлаждающую воду, т. е. холодильник). С параметрами точки 3 воздух поступает в расширительную машину (детандер) Д, где он адиабатно расширяется в процессе 3—4 до давления и совершает при этом работу, отдаваемую детандером внешнему потребителю (например, генератору). При этом температура воздуха понижается от Гз до Г4. Затем охлажденный воздух поступает в холодильную камеру Х/С, отбирает тепло от охлаждаемого тела в изобарическом [c.80]

Способность мембраны передавать или не передавать энергию и вещества из одной части системы в другую формулируется на языке ее качественных характеристик. Различают мембраны подвижные и неподвижные, гибкие и жесткие, проницаемые для конкретных частиц и непроницаемые. Подвижные мембраны способны изменять свое положение в пространстве, а гибкие — изменять свою площадь и форму. В первом случае изменяются объемы разделяемых частей системы, а во втором — в дополнение к этому может производиться работа изменения величины поверхности мембраны. Если жесткая неподвижная мембрана разделяет два раствора и проницаема ие для всех, а лишь для некоторых из нейтральных компонентов (полупроницаемая мембрана), то такую систему называют осмотической, если же при этом мембрана способна пропускать через себя ионы, то говорят о равновесии Доннана. При подвижных мембранах с ионной проводимостью имеют дело с обычными электрохимическими равновесиями. Частным случаем мембранных равновесий можно считать и гетерогенные равновесия между различными фазами вещества. Роль мембраны в этом случае играет естественная граница раздела соприкасающихся фаз ( поверхностная фаза ) или другая фаза, в равновесии с которой находятся гомогенные части системы. Например, при так называемых изопьестических (изобарических) равновесиях ею может сл) жить общая паровая фаза над жидкими растворами с различающимися концентрациями веществ. [c.129]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Сопоставим величины полезной внешней работы, которая может быть произведена рассматриваемым телом, находящимся в начальном состоянии /, при переходе к состоянию равновесия с окружающей средой (в точку 2 ), для случая, когда адиабатическое расширение от давления р до давления р происходит обратимо, и для случая, когда адиабатическое расширение в том же интервале давлений осуществляется необратимо. Имея в виду, что во втором случае процесс может быть осуществлен по пути 12 2с2 , т. е. отличается от пути обратимого процесса 12с2 начальным адиабатическим участком 12 и изобарическим участком 2 2, убеждаемся, что полезная внешняя работа на пути 12 2с2 меньше работы обратимого процесса 12с2 на вели- [c.163]

При обратимом изотермическо-изохорическом процессе убыль энергии Гельмгольца системы, а при обратимом изотермическо-изобарическом процессе убыль энергии Гиббса системы равна согласно данным раздела 4.1 максимальной полезной внешней работе L. Поэтому можно также сказать, что мерой химического сродства участвующих в реакции веществ является максимальная полезная работа, которая может быть произведена над внешним объектом работы в результате химической реакции между этими веществами при обратимом ее проведении. [c.489]

Как указывалось, многоступенчатое адиабатически-изобарическое расширение применяется для приближения процесса подвода теплоты к изотермическому. При этом сжиганию топлива соответствуют изобарные участки, а расширению продуктов сгорания (например, в многоступенчатой газовой турбине) — адиабатические участки. Для того чтобы учесть хотя бы приближенно потери работы на трение при адиабатическом расширении, будем считать, что состояние рабочего тела, которое предполагается идеальным газом, изменяется при этом по политроперо" = onste показателем политропы п <С k. [c.530]

Как видно из рис. 17.41, воздушно-реактивный двигатель со сгоранием топлива при р = onst работает по такому же циклу, как и газотурбинная установка с изобарическим сгоранием топлива. Соответственно этому термический к. п. д. цикла воздушно-реактивного двигателя с подводом теплоты при р = onst [c.569]

Термодинамическая работа в изобарическом процессе характеризуется площадью Г122 в р—v координатах [c.91]

Следует отметить, что равенство химических потенциалов равновесно-сосуществующих фаз является прямым следствием второго начала термодинамики. Действительно, представим себе обратимый круговой процесс, состоящий нз изотермическо-изобарического перехода некоторого количества первой фазы во вторую и последующего перехода того же количества второй фазы в первую. При обратимом процессе с неизменными р и Т производимая полезная внешняя работа согласно выражению (2.78) равна убыли энергии Гиббса. В результате первого перехода будет произведена полезная внешняя работа при втором — Общая полезная работа кругового процесса составит (ф< —ф<2>) G. Однако при изотермическом круговом процессе полезная работа согласно второму началу термодинамики равна нулю следовательно, ф< > = ф<2>. [c.201]

ВРД со сгоранием топлива при р = onst работает по такому же циклу, что и газотурбинная установка с изобарическим сгоранием топлива. Соответственно ьто.му термический КПД цикла ВРД с подводом теплоты при р = onst [c.537]

На рис. 12-42 изображены те же циклы при одинаковых Р и < 2. Поскольку площадь цикла, т. е, его работа в случае подвода тепла при K= onst, оказывается большей, чем при p = onst, то, очевидно, и к. п. д. цикла с подводом тепла при V= onst будет больше. Следует отметить, что е обоих рассматриваемых случаях максимальное давление в цикле с изохорическим подводом тепла является более высоким, чем в цикле с изобарическим подводом тепла. [c.412]

Цикл ГТУ при р = onst изображен в координатах р — v и Т — S (рис. 90), где линии означают следующие процессы ас — адиабатное сжатие воздуха в компрессоре ГТУ z — изобарический подвод тепла, соответствующий сгоранию топлива в камере ГТУ ze — адиабатное расширение продуктов сгорания в соплах и на рабочих лопатках газовой турбины, сопровождающееся совершением полезной работы еа — изобарический отвод тепла, условно замыкающий цикл (в действительности цикл разомкнутый с выбросом отработавших газов в окружающую среду через выхлопной патрубок ГТУ). [c.208]

Заметим в этой связи, что в континуальной упругой модели точечных дефектов Зииера [38, 39] основным предположением теории также является отождествление изотермо-изобарической работы деформации тела, приводящей к образованию дефектов, с термодинамическим потенциалом дефекта (поскольку эта работа составляет лишь часть общей работы деформации, необходимо исключить обратимую работу макроскопически упругой деформации тела). [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...