Цикл работы обратимый

Большое значение при термодинамических исследованиях имеют циклы, состоящие из обратимых процессов, при осуществлении которых нет потерь работы — обратимые циклы. [c.66]

Таким образом, полезная работа необратимого цикла меньше работы обратимого цикла на величину произведения абсолютной температуры теплоприемника (т. е. окружающей среды) на приращение энтропии всей системы. Относительный эффективный к. п. д. необратимого цикла равен [c.187]

То, что производимая системой работа при необратимом процессе всегда меньше работы обратимого процесса, происходящего между теми же начальными и конечными состояниями и при тех же внешних условиях, вполне очевидно, и может быть проиллюстрировано на следующем примере. Предположим, что имеются два тела с температурами и T a (причем > Та). Рассмотрим процесс переноса теплоты Qi от тела с температурой к телу с температурой Та- Обратимый процесс переноса теплоты между телами разных температур может быть осуществлен с помощью обратимого цикла, в котором тела разной температуры играют роль источников теплоты а рабочее тело совершает обратимый цикл Карно. [c.80]

Согласно формуле (3.65), доля теплоты, подводимой ири температуре Г, которая может быть превращена в максимальную полезную работу, определяется термическим КПД цикла Карно. Обратимый цикл Карно — единственный способ обратимого переноса теплоты с температурного уровня Г на нулевой уровень окружающей среды Го ири этом можно получить максимальную работу. [c.82]

Пусть на рис. 4-13 фигура I-2-3-4-1 представляет цикл с обратимым протеканием расширения и сжатия. При необратимом сжатии имеет место трение внутри газа, на что затрачивается дополнительная работа она превращается Е тепло, которое и усваивается газом вследствие этого температура газа и его энтальпия в конце сжатия будут выше, чем в точке 2, и конечное состояние будет характеризоваться точкой 2, лежащей на той же изобаре аналогично при расширении внутри газа будет происходить трение, на которое будет затрачена часть работы расширения эта работа превращается в тепло и усваивается газом, вследствие чего температура его и энтальпия будут выше, чем в том случае, когда расширение происходит обратимо. Давление [c.167]

Преимущество парогазового цикла заключается еще в том, что регенеративный подогрев питательной воды, осуществляемый в автономном паровом цикле отборным паром из турбины, может быть выполнен в парогазовом цикле газами, отходящими из газовой турбины, чем необратимый процесс отдачи тепла газами холодному источнику в автономном газовом цикле превращается в парогазовом цикле в обратимый процесс, а освобождающийся отборный пар, участвуя в обратимом адиабатном процессе, используется для совершения полезной работы. [c.200]

Наибольшая удельная работа, которую можно получить из этой теплоты в цикле, равна удельной работе обратимого цикла Карно [c.129]

В свете изложенного внесем уточнение понятия термический к. п. д. под этим названием будем понимать к. п. д. т.олько обратимого- цикла. Обозначая через /ц удельную работу обратимого цикла, можем записать [c.228]

Действительная удельная работа цикла /ц. д меньше работы обратимого цикла в связи с необратимыми потерями А/ц, которые превращаются в теплоту А<72ц . отводимую к теплоприемнику. В связи с этим отводимая в цикле удельная теплота [ q n больше q , т. е. [c.228]

Внутренним относительным к. п. д. называют отношение действительной работы цикла (необратимого) к работе обратимого цикла [c.228]

Удельная работа обратимого цикла представляет собой разность удельной теоретической работы расширения и абсолютного значения удельной теоретической работы сжатия 4с- [c.228]

Цикл Карно — обратимый круговой процесс, в котором совершается наиболее полное превращение теплоты в работу (или работы н теплоту . [c.28]

Допустим, что машина-двигатель с необратимым циклом приводит в действие холодильную машину с обратимым циклом. Работа обеих машин осуществляется между одними и теми же источниками теплоты. Обратимая холодильная машина для передачи теплоты от низшего источника к высшему потребляет удельную работу /орц = — [c.56]

Термический КПД цикла Карно, как и любого другого, определяется по (3.38). Поскольку все процессы в цикле Карно обратимы, то можно выразить Qi и Q2 через термодинамические параметры системы. Между тем, говоря об этом цикле, мы даже не упомянули, о каком рабочем теле идет речь, и поэтому единственным термодинамическим параметром,который можно связать с работой такой машины, является температура. Легко показать (см. упражнение 10), что термический КПД цикла Карно [c.54]

Цикл работы реального двигателя с истинными рабочими параметрами в р, V-диаграмме изображен на рис. 4.2 (Процессы впуска и выпуска смеси не показаны.) Видно, что в реальном цикле отсутствуют какие-либо прямые участки (адиабаты и изотермы). Точные расчеты работы, совершаемой в цикле, тепловых параметров и КПД являются весьма сложной задачей. Поэтому потребуется упрощенная расчетная модель, приближенно описывающая цикл, но составленная из обратимых процес- [c.59]

Паросиловая установка использует турбину расширения и иногда турбокомпрессор в виде питательного насоса. Но в этом случае работа сжатия настолько мала по сравнению с работой расширения, что к. п. д. компрессора (насоса) не имеет существенного значения. Компрессор может здесь потреблять двойную работу обратимого сжатия без заметного влияния на к. п. д. цикла. Подобные условия в силовой установке внутреннего сгорания могут довести к. п. д. установки до нуля. [c.155]

В обратимом цикле тепло обратимо передано от горячего источника к холодному. Таким образом, обратимый цикл можно рассматривать как способ осуществления обратимого переноса тепла от более нагретого тела (горячий источник тепла) к менее нагретому (холодный источник) и наоборот. Если же цикл необратим, той передача от горячего к холодному источнику осуществляется необратимо. Степень необратимости перехода тепла от горячего к холодному источнику тем больше, чем больше разности температур горячего источника и рабочего тела и рабочего тела и холодного источника. Очевидно, что наибольшая степень необратимости соответствует переходу тепла от горячего к холодному источнику без совершения работы. Рассмотрим в этой связи термический к. п. д. цикла Карно. В соответствии с определением, приведенным ранее, термический к. п. д. любого цикла определяется соотношением [c.57]

Если в такой системе горячий источник отдает тепло q , то максимальная работа, которая может быть получена из этого тепла, представляет собой работу обратимого цикла Карно, осуществляемого в интервале температур гор.нот и мж.ист- Действительно, как показано в гл. 3, по сравнению с любым другим циклом, осуществляемым в том же интервале температур, обратимый цикл Карно имеет наиболее высокий термический к. п. д. [c.306]

Максимальная работа, которая могла бы быть получена из тепла д в системе горячий источник — рабочее тело — холодный источник , представляет собой, как уже отмечалось в 9-4, работу обратимого цикла Карно, осуществляемого в интервале температур между Гт и Tq. [c.382]

Расчет экономии энергии следует производить при условии Предварительного охлаждения до оптимальных температур. Даже для случаев, когда действительная работа, потребная на охлаждение, вдвое и более превышает работу обратимых циклов, сохраняется ощутимая экономия энергии, которая затрачивается на сжатие воздуха. [c.121]

Тогда мы сможем записать следующие выражения для механической работы, необходимой для получения 1 ккал, в каждом из рассматриваемых циклов в обратимом цикле Карно [c.180]

На рис. 7.6 представлены катодные поляризационные кривые пропитанного графита марки МГ с различной степенью окисле- 1ИЯ в 10%-ной серной кислоте при 40"С. Как видно из рисунка, с увеличением степени окисления уменьшается поляризуемость графитового материала. Для других марок графита и концентрации среды зависимость аналогична. Окисленный углеграфитовый протектор сохраняет емкость и поляризуемость неизменными независимо от числа циклов заряд — разряд и длительности эксплуатации. После года работы протектора из графитопласта АТМ-1 не наблюдалось заметного изменения характеристик. Емкость и поляризуемость сохраняются неизменными после высушивания и нагревания сухих образцов до 200°С. Таким образом, в результате электрохимического окисления углеграфитовых протекторов при высоких потенциалах уменьшается их поляризуемость и увеличивается емкость. Это, вероятно, связано с тем, что при окислении углеграфита при высоких положительных потенциалах на поверхности образуется графитовая кислота, которая является окислителем. Катодная поляризация после анодной обработки ведет к восстановлению графитовой кислоты до сажи. Образовавшаяся сажа богата различными кислородсодержащими группами, обладает обратимостью свойств, обеспечивает хорошую воспроизводимость результатов во время циклов работы протектора заряд — разряд . [c.133]

Степень полезного использования тепла в обратимом тепловом двигателе характеризуется термическим к. п. д. цикла, обозначаемым через и представляющим собой отношение производимой за один цикл работы Ь = 01 к количеству тепла Ql = = поступившему в течение цикла от теплоотдатчика к рабочему телу [c.56]

Таким образом, работа, произведенная 1 кг тела при обратимом круговом процессе, т. е. работа обратимого цикла, численно равняется величине площади, ограниченной на Тз-диаграмме кривой процесса (т. е. равна площади цикла). [c.74]

При исследовании необратимых процессов было показано, чтс вследствие потерь внешняя работа будет всегда меньше, чем внешняя работа полученная при обратимом процессе. С этой точки зрения работа необратимого цикла также будет меньше работы обратимого цикла, так как работа расширения газа пойдет не только на совершение внешней работы, но и частично будет затрачена на преодоление потерь, связанных с необратимостью. На работу сжатия также придется затратить больше работы, так как часть этой работы также пойдет на преодоление потерь. [c.148]

Эксергия является работой обратимого цикла, для которого окружающая среда служит холодным источником тепла. [c.34]

В 1-2 эксергия определена как работа обратимого цикла, у которого холодным источником тепла служит окружающая среда. Из этого определения и из уравнения (1-11) следует, что речь идет об эксергии тепла. Заранее скажем, что энтропийный метод не нуждается в другом толковании эксергии. Эксергетический же метод вводит и использует в анализе еще понятие эксергии потока рабочего тела [Л. 40]. [c.106]

Выше мы назвали этот метод энтропийным. Совершенно ясно, что по Клаузиусу эксергия является работой обратимого цикла, для которого холодным источником является окружающая среда. [c.108]

Равенство имеет место только в том случае, когда используются всего два тепловых резервуара, а цикл обратим. В случае трех и более резервуаров равенство не может иметь места даже для обратимого цикла.) Работа W, совершаемая над термостатом, равна W = Qi — Qz, откуда к. п. д. [c.109]

Направление обратного кругового цикла (не следует смешивать с обратимым) противоположно направлению часовой стрелки. По обратным циклам работают холодильные машины. [c.42]

После этого приводятся примеры этих машин, говорится об их действии, общих особенностях циклов, термическом к. п. д. цикла и пр. Здесь после исследований обрати 1ых и необратимых циклов записано Обратимый процесс преобразовывает в работу большее количество теплоты, чем процесс необратимый, совершаемый при тех же условиях . [c.59]

Гл, 5 Второй закон термодинамики имеет следующее содержание превращение теплоты в работу обратимое превращение теплоты в работу цикл Карно второй закон термодинамики (как невозможность существования перпетуум мобиле второго рода) абсолют- [c.259]

К. п. д. и действительные циклы работы. Обозначим 4epe3j()j количество тепла, отводимого от среды с низкой температурой Tj, а через 2 — количество тепла, отдаваемого при высокой температуре Т . Согласно первому и второму законам термодинамики, самой эффективной холодильной машиной будет машина, работающая по обратимому циклу Карно. Для такой машины [c.24]

Сложный обратимый цикл. Для осуществления обратимого цикла Карно необходимо иметь минимальное количество источников теплоты разной температуры, равное всего лишь двум. Для обратимого цикла более сложной формы требуется не два, а множество источников теплоты разной температуры в самом общем случае произвольного обратимого цикла аЬсс1а (рис 5.22) необходимо иметь бесконечно большое количество источников теплоты Удельная полезная внешняя работа обратимого цикла [c.188]

MOM случае есть полезная работа обратимого цикла Карно AB D, равная i(l—Tz/Ti), то I равняется также [c.344]

Игорь Михайлович Ковтун после окончания института работал в лаборатории двигателей АН СССР у академика Б. С. Стечкина — одного из родоначальников теории воздушно-реактивных двигателей — и занимался как раз исследованием тепловых циклов, таких изученных, переизученных. Он снова и снова вчитывался в отточенные формулировки термодинамических теорем, пытаясь найти хоть какие-нибудь неиспользованные лазейки в неприступном гранитном фундаменте королевы наук . И, представьте себе, нашел Дело в том, что, рассуждая о достижимых К.П.Д., двигателисты, как правило, подразумевают, что свойства рабочего тела во время работы не меняются. А если мы выберем такие газы или их смеси, в которых на протяжении цикла происходят обратимые химические реакции [c.272]

Если выполнено это условие и если расширение газа в процессе 2-3 и его сжатие в процессе 4-1 производятся без трения, то рассматриваемый цикл становится обратимым. В самом деле, рассмотрим цикл Карно, осуш е-ствляемый тем же самым рабочим телом между теми же источниками тепла в обратном направлении (рис. 3-5). Сжатый газ, состояние которого на р,г -диаграмме изображается точкой 2, расширяется по адиабате 1-4, производя работу (перемен],ая поршень). Температура газа при адиабатном расширении уменьшается. После того как в процессе адиабатного расширения газ достиг точки 4, в которой его температура (обозначим ее Tjj) на бесконечно малую величину dT ниже температуры холодного источника [c.56]

Тепло 02 обр и работа обратимого цикла Кбр= Какс при том же Ох и тех же теплоотдатчиках равняются [c.81]

Потеря полезной работы ДЛ/ =ГгД5 графически изображается на рис. 9-6 площадью СЕЕ С. Так как в рассматриваемом случае есть полезная работа обратимого цикла Карно AB D, равная (7i (1 — TJTi), то / равняется [c.177]

Первые 8 глав учебника относятся к различным разделам, рассматриваемым в учебниках по термодинамике, особенно это касается гл. 8, имеющей следующее содержание законы термодинамики энергия как функция состояния циклы работа цикла цикл Карно цикл Карно с идеальным газом обратимые и необратимые процессы обратимость цикла Карно второй закон термодинамики формулировка его экономический коэффициент обратимых и необратимых машин другая формулировка второго закона термодинамики уравнение Клайперона—Клаузиуса зависимость поверхностного натяжения от температуры значение второго закона термодинамики. [c.647]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...