Поляризация при отражении и преломлени

Поляризация при отражении и преломлении света на границе двух диэлектриков [c.374]

Рис. 24. Поворот угла поляризации при отражении и преломлении иа границе раздела

Отражательная и пропускательная способности поляризация при отражении и преломлении. Рассмотрим теперь, как энергия поля падающей волны распределяется между двумя вторичными полями. [c.57]

Поляризация света при отражении и преломлении на границе раздела диэлектрик — металл. Так как для металлов п является комплексной величиной, то, согласно формулам Френеля, амплитуды как преломленной, так и отраженной волны окажутся комплексными. Это означает, что между компонентами отраженной (а также и преломленной) волны и падающей возникает разность фаз. Эта разность фаз для s- и р-компонент не является одинаковой, поэтому между S- и р-компонентами отраженной (а также преломленной) волны возникает определенная разность фаз, приведшая к эллиптической поляризации отраженной от поверхности металла волны. Как известно из раздела механики курса общей физики , сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний с отличной от нуля разностью фаз между ними в общем случае приводит к так называемой эллиптической поляризации , В эллиптически поляризован- [c.63]

При отражении и преломлении естественного света от границы раздела двух изотропных диэлектриков происходит частичная поляризация его. Если угол падения равен углу Брюстера /g, [c.245]

Поляризация света при отражении и преломлении [c.51]

Покажем, что при падении линейно поляризованного света направление плоскости поляризации в отраженной и преломленной волнах оказывается повернутым относительно соответствующего направления этой плоскости в падающей волне. Этот поворот происходит вследствие различной зависимости амплитудных коэффициентов отражения и пропускания волн разной поляризации от угла падения а. Обозначив азимуты колебаний электрического вектора в падающей, отраженной и преломленной волнах через у, т], е, можно записать [c.60]

Анизотропия кристаллов усложняет также законы отражения и преломления акустич. волн на границах раздела сред падающая волна при отражении и преломлении может расщепляться на неск. волн разных типов, в т. ч, и поверхностных. Пространственная дисперсия, обусловленная периодичностью крист, решётки, приводит к вращению плоскости поляризации сдвиговых волн (т, н. акустическая активность). Затухание звука в кристаллах определяется его рассеянием на микродефектах и дислокациях, поглощением вследствие вз-ствия упругой волны с тепловыми колебаниями крист, решётки — фононами, поглощением, обусловленным термоупругими и тепловыми эффектами. В металлах и ПП существует специфич. вид поглощения звука вследствие вз-ствия УЗ с эл-нами проводимости (см. Акустоэлектронное взаимодействие), а в ферромагнетиках и сегнетоэлектриках дополнит. поглощение связано с доменными процессами. [c.323]

Явление поляризации света, т. е. выделение световых волн с определенной ориентацией электрического (и магнитного) вектора, имеет место и при отражении или преломлении света на границе двух изотропных диэлектриков. Этот способ поляризации был открыт Малюсом, который случайно заметил, что при поворачивании кристалла вокруг луча, отраженного от стекла, интенсивность света периодически возрастает и уменьшается, т. е. отражение от стекла действует на свет подобно прохождению через турмалин. Правда, при этом не происходило полного погасания света при некоторых определенных положениях кристалла, а наблюдались лишь его усиление и ослабление. [c.374]

Если же электрический вектор лежит в плоскости падения, то при отражении он поворачивается вместе с фронтом волны на 90°. Таким образом, электрические векторы в падающей и отраженной волнах составляют между собой прямой угол (рис. 16.4, в), так что интерференция между ними невозможна. Результирующая электрического вектора во всей толще эмульсии сохраняет неизменное значение, и слоистого отложения серебра не наблюдается. Таким образом, можно решить, как ориентирован электрический вектор в направленном на зеркало М поляризованном свете, и, следовательно, установить направление электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации. Эти опыты показали, что в случае поляризации турмалином электрический вектор имеет направление, параллельное оси турмалина в случае поляризации при отражении от диэлектрика он лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости отражения (падения) в случае преломления диэлектриком — в плоскости преломления (падения) и т. д. [c.378]

Поляризация ультразвука. При падении продольной волны на границу раздела двух сред возникают смещения и напряжения, ориентированные только в плоскости падения (плоскость рис. 1.11). Следовательно, векторы смещения частиц в отраженных и преломленных волнах лежат в этой же плоскости. Для продольных волн эти векторы ориентированы вдоль направления распространения волны, для поперечных — перпендикулярно ему. В данном случае поперечная волна линейно поляризована в плоскости падения. [c.28]

Выбранные методы позволяют определить непосредственно в изделии большое количество различных физических характеристик таких как скорость и затухание упругих волн (продольных, сдвиговых, поверхностных, изгибных, Лэмба, Лява и др.), коэффициент отражения и преломления упругих волн, угол поворота плоскости поляризации сдвиговых волн, диэлектрическую проницаемость, тангенс угла электрических потерь, коэффициент затухания электромагнитных волн, коэффициенты отражения, прохождения и преломления электромагнитных волн СВЧ и ИК диапазона, которые могут быть использованы при комплексном контроле механических, технологических и структурных характеристик композиционных полимерных материалов. [c.104]

Это означает, что вторая пластинка пропускает только ту часть света, поляризованного первой пластинкой, которая соответствует проекции электрического вектора Е поляризованного света на кристаллическую ось второй пластинки. Явление поляризации света имеет место также при отражении или преломлении света на границе изотропных диэлектриков (стекло, мрамор и т. д.). [c.227]

Отражённые волны могут совпадать по типу поляризации с падающей волной, а могут иметь и др. поляризацию. В последнем случае говорят о преобразовании, или конверсии, мод при отражении или преломлении. Конверсия отсутствует только при отражении звуковой волны, распространяющейся в жидкости, поскольку в жидкой среде существуют лишь продольные волны. При прохождении звуковой волной границы раздела твёрдых тел образуются, как правило, и продольные и поперечные отражённые и преломлённые волны. Сложны характер О. з. имеет место на границе кристаллич. сред, где в общем случае возникают отражённые и преломлённые волны трёх разл. поляризаций. [c.504]

Для неполяризованного света Р = 0. Для полностью поляризованного света, когда плоскость колебаний вектора Е перпендикулярна плоскости падения, Р= 1. Если вектор Е лежит в плоскости падения, то Р=—1. Пользуясь определением (16.46), удобно обсуждать вопросы поляризации света при анализе отражения и преломления. Однако необходимо помнить, что в общей теории частично поляризованного света (см,- 30) под степенью поляризации понимают величину (30.63), а не (16.46), хотя они одинаково называются и одинаково обозначены. [c.104]

Геометрическая оптика, отвлекаясь от волновой природы света, описывает его распространение с помощью лучей. При этом оказывается, что поведение лучей при Я. 0 определяется теми же законами, что и для плоских волн законы преломления и отражения, установленные для плоской волны, падающей на плоскую границу раздела, справедливы в приближении геометрической оптики при более общих условиях. Например, при падении луча на поверхность линзы направление, интенсивность и состояние поляризации отраженного и преломленного лучей можно найти из соответствующих формул для плоских волн. [c.329]

При падении излучения на диэлектрик отраженные и преломленные пучки лучей оказываются поляризованными (рис. 136). Электрический вектор в отраженном поляризованном пучке колеблется перпендикулярно плоскости падения, а в преломленном лежит в плоскости падения. Степень поляризации отраженных и преломленных пучков зависит от угла падения лучей на пластину. Отраженный пучок лучей полностью поляризован, когда [c.208]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Разложеш1е плоскт волны на две с взаимно перпендикулярными линейными поляризациями. Для того чтобы сделать легко обозримым вопрос об энергетических соотношениях при отражении и преломлении, целесообразно общий случай падающей волны, когда-вектор Епд направлен под произвольным углом к плоскости падения, разбить на два когда вектор, Епд лежит в плоскости падения и когда он перпендикулярен ёй. Для этого надо доказать, что плоскую волну можно представить в виде суммы плоских волн с взаимно перпендикулярными поляризациями, причем сумма плотностей потока энергии этих волн должна быть равной плотности потока энерпш исходной вол- ны. Просто из пршципа суперпозиции это утверждение не следует. [c.97]

Степень поляризащш. Для описания изменения поляризации света при отражении и преломлении пользуются степенью поляризации [c.104]

Вообще, несмотря на то, что звуковые волны в газах и жидкостях и электромагнитные волны (в частности, световые) пе только совершенно различны по своей природе, но принадлежат к разным типам волн (первые — продольные, а вторые — поперечные), в отражении и преломлении звуковых волн на границе раздела двух газов или жидкостей и электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектриков (или магпитодиэлектриков, когда х > 1) много общих черт. Конечно, явления поляризации, сопутствующие отражению и преломлению электромагнитных волн на границе двух диэлектриков, не имеют аналога при отражении и преломлении звуковых волн на границе газов и жидкостей, поскольку эти волны — продольные и поляризация им не свойственна. Однако если рассматривать два частных случая отражения и преломления плоскополяризованных электромагнитных волп, ие сопровождающихся изменением характера 19 [c.563]

Таким образом, естественно поляризованный С1 ет при прохождении границы раздела двух гред превращается в частично поляризованный, а при отражении под углом Брюстера даже в линейно ноляризованный. Линейно поляризованный свет при отражении и преломлении остается линейно поляризованным, но ориентация плоскости поляризации может изменит1эся из-за различия коэффициентов отражения двух компонент. [c.189]

ЭЛЛИПСОМЕТРЙЯ, совокупность методов изучения поверхнбстей жидких и ТВ. тел по состоянию поляризации светового пучка, отражённого этой поверхностью и преломлённого на ней. Падающий на поверхность плоско поляризованный свет приобретает при отражении и преломлении эллиптич. поляризацию вследствие наличия тонкого переходного слоя на границе раздела сред. Зависимость между рп- [c.902]

Благодаря этому с помощью отражательной М. а. можно пэучать многослойные плёнки и др. слоистые системы, визуализировать подповерхностные дефекты и микротрещины и др. Визуализация внутр. структуры образца на больших глубинах затруднена эффектами отражения и преломления на его границе. Вследствие отражения лишь малая часть падающего излучения проходит внутрь образца, а структура прошедшего пучка оказывается искажённой эффектами преломления в образце возникает неск. сходящихся пучков, образованных уэтугими волнами разл. поляризаций (в изотропном образце—продольными и поперечными волнами), причём эти пучки имеют значит, аберрации за счёт изменения хода лучей при преломлении. Однако использование в качестве иммерсии жидкостей с большими волновыми сопротивлениями и скоростями звука (нанр., жидкого галлия) позволяет уменьшать потери на отражение и аберрации и получить акустич. изображения внутр. структур образца как в продольных, так и в поперечных лучах. [c.150]

ДЛЯ обоих направлений поляризации. Отсюда при почти перпенцихулярном па-аении отражение и преломление не вводят чувствительных следов поляризации. [c.48]

Более сложным является описание поляризационных свойств уголкового отражателя (триппель-призма, последняя строка в табл. 9 и рис. 2.25). Для каждой пары расположенных друг напротив друга 60-градусных секторов преобразование поляризации при отражении от триппель-призмы описывается матрицей Джонса, вид которой приведен в табл. 9 в системе координат р и q, связанной с проекцией ребер на плоскость, перпендикулярную к направлению падения пучка на призму. Выражения для а, Ь, с и d через показатель преломления материала призмы таковы [c.89]

Поляризация света при отраженш н преломлении. Естественный свет является неполяризован-ным. Ввиду различия Pj , и р , т,, отраженный и преломленный лучи частично поляризованы. Поляризация при отражении была экспериментально обнаружена в 1808 г. Э. Л. Малюсом (1775—1812). Он наблюдал через кристалл исландского щпаТа двойное лучепреломление (см. 42) луча солнца, отраженного от поверхности стеклянной пластинки. При вращении пластинки вокруг луча как оси он заметил, что относительные интенсивности двух, возникающих в результате двойного лучепреломления лучей изменяются. Это свидетельствует о частичной поляризации луча солнца при отражении от поверхности стекла. Теоретического объяснения поляризации при отражении Малюс не предложил. Поляризация света при преломлении экспериментально была обнаружена в 1811 ij. Э. Л. Малюсом и Жл Б. Био (1774—1862). [c.109]

О Ответ tgvi = — os (ф — фг) tgv/ os (ф + фг). tgV2 = os (ф — ф2)1ду. Учитывая, что 0<ф, ф2<л/2, и полагая 0<у<л/2, получаем неравенства VI >V и Y2[c.153]

Правильное взаимное расположение излучающей и приемной пластинок, когда обеспечивается прием поперечных волн с указанным направлением смещений, будет в случае, изображенном на рнс. 279,б. Приведенный пример показывает,что следуетпониматьподноля-рнзацней поперечных волн—существенны направления смещений впоперечной волне указанный вид поляризации носит название линейной поляризации, и говорят, что поперечные волны линейно поляризованы (в отличие, например, от круговой поляризации). Поскольку поперечные волны обладают поляризацией, возможны три различных случая отражения и преломления продольных и поперечных волн. Рассмотрим первый из них, когда на границу ра,здела двух твердых тел падает продольная волна. В этом случае оказывается, что если из твердого тела / на поверхность твердого тела II под углом падает продольная волна Ь (рис. 280), во втором теле возникают две волны — преломленная [c.463]

Коэффициент преломления селена недостаточно изучен, имеются противоречивые данные о его величине. Во всяком случае в инфракрасной области он составляет 2,5. Теллур изучен больше [89]. Исследовалась, в частности, зависимость п от угла падения электромагнитной волны (поляризация) п изменялся от 6,31 до 4,95 (Я,=4 мкм) при переходе от Бц к (обозначения см. выше), при этом положение и форма края поглощения зависела от направления плоскости поляризации. При Ец и Я, = 11 мкм Колдуэлл и Фань наблюдали резкий максимум поглощения. Коэффициент отражения теллура меняется от 0,5 при Я, = 1 мкм до 0,8 при Л-==9 мкм, сохраняя тенденции к росту с увеличением длины волны. [c.220]

Электрический вектор излучения параллелен поверхности, поэтому соображения симметрии приводят иас 1С выводу, что отраженный и преломленный лучи имеют такие же, как и у падающего луча, поляризационные характеристики. В случае 5ке косого падения симметрия исчезает и при определении состояния поляризации отраженного и иро-ломленпого лучей начинает играть важную роль ориентация плоскосги колебания эиектричсского вектора [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...